Работа расширения

Рис. 2.1. к определению работы расширения [c.12]

При конечном изменении объема работа против сил внешнего давления, называемая работой расширения, равна [c.12]

Отнеся работу расширения к 1 кг массы рабочего тела, получим [c.13]

Каждому пути перехода системы из состояния / в состояние 2 (например, 12, 1а2 или 1Ь2) соответствует своя работа расширения 1 ы> l ai> In- Следовательно, раб ота зависит от характера термодинамического процесс а не является функцией только исходного и конечного состояний системы. С другой стороны, pdv зависит от пути интегрирования и, следовательно, элементарная работа Ы не является полным дифференциалом и не может быть представлена соотношением, аналогичным (2.1). [c.13]

Уравнение (2.11) 6q = du+pdv в случае, когда единственным видом работы является работа расширения, с учетом очевидного соотношения pdv = = d(pv)—vdp может быть записано в виде q = d и- -pv) — vdp, или [c.18]

Стальной брус высотой 2 м и сечением 100 см находится под на.гру.зкой 100 т. Надо ли учитывать работу расширения при расчете [c.19]

Полезной называется та часть произведенной работы, которая может быть использована по нашему усмотрению, в отличие от полной работы расширения (см., например, изображение цикла в р, к-координатах на рис. 3.3). [c.29]

Работа расширения газа в политроп- [c.33]

Перегретый пар расширяется в турбине по адиабате от начального давления 8 МПа и температуры 500 °С до р2= 100 кПа. Определить конечное состояние пара, изменение внутренней энергии и работу расширения. [c.43]

Если скорость С2 на выходе больше, чем С на входе, то часть работы расширения будет затрачена на увеличение кинетической энергии рабочего тела в потоке, равное Сз/2 — с /2. [c.44]

Определить работу расширения, полученную в цилиндре две в результате сгорания 2 г бензина, если продукты сгорания расширяются по политропе л =1,27 от 3 до 0,3 МПа при начальной температуре 2100 С. Состав продуктов сгорания (по массе), приходящийся на 1кг бензина 002 = 3,135 кг Нг= 1,305 кг N ,= 12,61 кг 02 = 0,34 кг. [c.184]

Работа расширения совершается газом за счет сообщения ему теплоты и уменьшения его внутренней энергии, [c.210]

Работа расширения газов [c.218]

Объединенные первый и второй законы (замкнутая система работа расширения) [c.148]

Если система совершает работу во внешней среде, где давление //, то работа расширения системы при увеличении объема па dv [c.57]

Следовательно, работа системы в общем случае складывается нз работы расширения и работы, совершаемой без изменения объема, т. е. [c.58]

Следовательно, полезная, или, как ее обычно называют, располагаемая, работа / будет равна разности между работой расширения и работой вытеснения, т. е. [c.58]

Из pti-диаграммы видно (рис. 5-7), что величина работы расширения (или сжатия) зависит не только от начального и конечного состояний тела, но и от характера процесса, в котором рабочее тело переходит из одного состояния в другое. Все процессы 1-а-2, 1-Ь-2, 1-С-2, l-d-2 имеют начальные и конечные параметры одинаковые, но разные площади, изображающие работу. Так, например, [c.59]

Часть сообщенной теплоты q , равная piv —vi), переходит в работу расширения, а другая часть идет на увеличение внутренней энергии тела. [c.92]

Пример 7-3. 12 кг воздуха при абсолютном давлении б бар и температуре 300° К расширяются при постоянной температуре, объем при этом увеличивается в 4 раза. Определить начальные и конечные параметры воздуха, количество подведенной теплоты и работу расширения. [c.103]

Пример 7-4. 2 кг воздуха при начальном абсолютном давлении 10 бар и температуре 600° К расширяются по адиабате до конечного давления 1 бар. Определить конечный объем, конечную температуру, работу расширения. Показатель адиабаты для двухатомных газов fe = 1,4. [c.104]

Работа расширения равна. [c.104]

В этом круговом процессе работа расширения (пл. 51324) будет больше работы сжатия (пл. 51724). В результате вовне будет отдана положительная работа, изображаемая пя.13271, внутри замкнутой линии кругового процесса, или цикла. [c.109]

Рассмотрим теперь обратный цикл, который проходит в направлении против часовой стрелки и изображается в ру-диаграмме пл. 13261 (см. рис. 8-1). Расширение рабочего тела в этом цикле совершается при более низкой температуре, чем сжатие и работа расширения пл. 132451) получается меньше работы сжатия (пл. 162451). Такой цикл может быть осуществлен только при затрате внешней работы. [c.111]

Работа расширения системы, преодолевающая внешнее давление р, равна [c.147]

Пример 12-2. 1 кг водяного пара при давлении pi = 20 бар и степени сухости xi 0,85 нагревается при постоянном давлении до 300° С. Определить с помощью таблиц и is-диаграммы теплоту в процессе, работу расширения и изменение внутренней энергии пара. [c.195]

Пример 12-3. Определить количество теплоты, сообщаемое пару, изменение внутренней энергии и работу расширения, если пар с температурой t = 300° С расширяется по изотерме от давления рх — = 10 бар, до Ра = 1 бар. [c.195]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела за рачивае-мая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы. [c.14]

Осуществим цикл Карно в обратном направлении. Рабочее тело с начальными параметрами точки а (рис. 3.6) расширяется адиабатно, совершая работу расширения за счет внутренней энергии, и охлаждается от температуры Т до температуры Ti. Дальнейшее расширение происходит по изотерме, и рабочее тело отбирает от нижнего источника с температурой Tq теплоту Далее газ подвергается сжатию сначала по адиабате, и его температура от Гг повышается до Ti, а затем — по изотерме (7 = onst). При этом рабочее тело отдает верхнему источнику с температурой Гi количество теплоты Qi. [c.25]

Поскольку в обратном цикле сжатие рабочего тела происходит при более высокой температуре, чем расширение, работа сжатия, совершаемая внешними силами, больше работы расширения на величину площади abed, ограниченной контуром цикла. Эта работа превращается в теплоту и вместе с теплотой q2 передается верхнему источнику. Таким образом, затратив на осуществление обратного цикла работу /ц, можно перенести теплоту от источника с низкой темпе- [c.25]

Расширение будет равновесным только в случае, если температура газа Т равна температуре источника Т=Т ), внешняя сила Р равна давлению газа на поршень (P = pF) и при расширении газа нет ни внешнего, ни внутреннего трения. Работа расширения газа в этом случае равна 6/paat = di/ = pdD, а изменение энтропии рабочего тела в таком процессе [c.26]

Если неравновесность вызвана отсутствием механического равновесия (P pF), поршень будет двигаться ускоренно. Быстрое движение поршня вызывает появление вихрей в газе, затухающих под действием внутреннего трения, в результате чего часть работы расширения опять превращается в теплоту б< тр. Работа против внешней силы снова получается меньше, а возрастание энтропии — больше, чем в равновесном процессе с тем же количеством теплоты 6д. [c.27]

Если неравновесность вызвана теплообменом при конечной разности температур (температура газа Т меньше температуры источника 7 ), то возрастание энтропии рабочего тела ds = 6q/T оказывается больше, чем dSfi = (>q/Т в равновесном процессе из-за снижения температуры газа. При том же положении поршня, т. е. заданном удельном объеме V, меньшей температуре газа соответствует меньшее его давление р. Соответственно меньше должна быть и уравновешивающая сила Р Р = = p F

[c.27]

Работа расширения при адиабатном процессе согласно первому закону термодинамики совершается за счет уменьшения внутренней энер1ии и может быть вычислена по одной из следующих формул [c.33]

Работа расширения / совершается рабочим телом на поверхностях, ограничивающих выделенный движупгийся объем, т. е. на стенках агрегата и границах, выделяющих этот объем в потоке. Часть стенок агрегата неподвижна, и работа расширения на них равна нулю. Другая часть стенок специально делается подвижной (рабочие лопатки в турбине и компрессоре, поршень в поршневой машине), и рабочее тело совершает на них техническую работу /тех- [c.44]

При расширении газа не вся работа расширения может быть полез ю использована. Часть ее, вследствие увеличения объема газа, должна быть затрачена на вытеснение среды, давление которой изменяется отр I до Р 2- Эта работа (рис. 5-6), отнесенная к 1 кг расширяющегося газа, будет равна pi fh-i — p lfhi (где f — площадь поршня), или P2V2 — P[Vi- [c.58]

Рассмотрим равновесный процесс расширения газа /1В(рис. 5-9), который прошел через равновесные состояния А, I, 2, 3, п, В. В этом процессе была получена работа расширения, изображаемая в некотором масштабе пл. ABD . Для того чтобы рабочее тело возвратить в первоначальное состояние (в точку Л), необходимо отточки В провести обратный процесс — процесс сжатия. Если увеличить на величину dp внешнее давление на поршень, то поршень передвинется на бесконечно малую величину и сожмет газ в цилиндре до давления внешней среды, равного р+Ф-При дальнейшем увеличении давления на dp поршень опять передвинется на бесконечно малую величину, и газ будет сжат до нового давления внешней среды. Во всех последуюш,их уве-. личениях внешнего давления на dp газ, сжимаясь при обратном течении процес-. са, будет проходить через все равновесные состояния прямого процесса — В, п, 3, 2, 1, А и возвратится к состоянию, характеризуемому точкой А. Затраченная работа в обратном процессе сжатия (пл. BA D) будет равна работе расширения в прямом процессе (пл. ABD ). При этих условиях все точки прямого процесса сольются со всеми точками обратного процесса. Такие процессы, протекающие в прямом и обратном направлениях без остаточных изменений как в самом рабочем теле, так и в окружающей среде, называют обратимыми. Следовательно, любой равновесный термодинамический процесс изменения состояния рабочего тела всегда будет обратимым процессом. [c.60]

Количество иодведенно теплоты равно работе расширения [c.104]

Цикл, в результате которого получается положительная работа, назьтается прямым циклом, или циклом теплового двигателя, в нем работа расширения больше работы сжатия. Цикл, в результате которого расходуется работа, называется обратным-, в нем работа сжатия больше работы расширения. По обратным циклам работают холодильные установки. [c.109]

Количество теплоты, затраченное на парообразование 1 кг воды при температуре кипения до сухого насыщенного парг, называется полной теплотой парообразования и обозначается буквой г. Теплота парообразования г вполне определяется давлением или температурой. С возрастанием последних г уменьшается и в критической точке делается равной нулю. Полная теплота парообразования г расходуется на изменение внутренней потенциальной энергии или на работу дисгрегации (разъединения) р и на внешнюю работу расширения p v" — v ) --= ij). Величина р называется внутренней, а г з — внешней теплотой парообразования. Полная теплота паробразования равна [c.178]

Теплотехника (1991) -- [ c.12 ]

Основы термодинамики (1987) -- [ c.43 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.103 ]

Теплотехника (1980) -- [ c.13 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.29 , c.273 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.112 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.141 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.18 , c.20 , c.40 , c.43 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...