Энергия частицы кинетическая

С т а т и с т и ч е с к а я физика изучает строение вещества молекулярное, атомное, электронное и ядерное, а также движение микрочастиц, силовые свя-3 и между ними — на основе статистического распределения скоростей частиц — и энергии частиц — кинетическую и потенциальную. [c.62]

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы. [c.31]

Общая энергия частицы — это сумма кинетической и потенциальной энергий [c.75]

Внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц. Жидкостям и аморфным телам свойствен лишь ближний порядок, а газы имеют беспорядочное расположение частиц при максимальной внутренней энергии системы. Состояние вещества зависит от температуры Т и значения сил межмолекулярного взаимодействия. Энергия теплового движения или так называемая энергетическая температура частиц равна кТ. При высоких температурах значение кТ превосходит энергию взаимодействия молекул и вещество может быть только газом. Напротив, в кристалле частицы связаны сильно и энергия взаимодействия много больше кТ. [c.31]

Неупругие соударения частиц между собой при высоких температуре и плотности газа приводят к так называемой термической ионизации, которая возникает за счет кинетической энергии частиц. Наиболее вероятна схема электронного удара [c.44]

Учитывая, что сумма и + a/v есть кинетическая энергия частицы, можно записать [c.76]

У обычных тел, внутренняя энергия которых непременно включает в себя кинетическую энергию частиц, такого максимума, очевидно, не существует. Их внутренняя энергия может быть сколь угодно велика. Поэтому они не могут иметь отрицательную абсолютную температуру. У спиновых же систем внутренняя энергия вовсе не связана с обычным движением частиц, и при заданных внешних условиях существует ее верхняя граница, которая и соответствует состоянию с Т - - 0. [c.78]

Оператор Гамильтона Я представляет собой сумму кинетической и потенциальной энергии частицы в данной системе, т. е. [c.52]

Энергия за вычетом этих слагаемых называется внутренней энергией (U). Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т. е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии из взаимодействия и энергии, эквивалентной массе покоя всех этих частиц согласно уравнению Эйнштейна. При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов, например, несущественна энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов химических элементов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Но при ядерных реакциях компонентами уже должны быть элементарные частицы. Внутренняя энергия таких неизменных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. [c.41]

Кинетическая энергия вра-Кинетическая энергия вра- щающегося тела. Скорости частиц щающегося тела выражается г [c.231]

При движении материальной частицы под действием силы потенциального поля сумма кинетической и потенциальной энергий частицы остается постоянной. [c.241]

Полная мощность энерговыделения в защите определяется как произведение числа частиц, поглощаемых в защите за единицу времени, на величину энергии, передаваемой частицей защите. Электроны, у-кванты передают защите всю энергию. Тяжелые заряженные частицы (протоны, а-частицы) передают энергию, равную алгебраической сумме кинетической энергии частицы и энергии реакции, вследствие которой поглощается частица. Нейтрон передает свою кинетическую энергию и энергию связи, освобождающуюся при поглощении его ядром вещества защиты. [c.108]

Тогда кинетическую энергию частицы (1М в точке можно предста- [c.517]

Таким образом, приращение кинетической энергии частицы при элементарном перемещении равно [c.99]

Иначе ведет себя частица при Е — Е (рис. 4.9) для нее доступна вся область правее координаты Хо. Если в начальный момент частица находилась в точке Хо, то в дальнейшем она будет двигаться вправо. Полезно самостоятельно проследить, как будет меняться при этом кинетическая энергия частицы в зависимости от ее координа ты X. ч [c.101]

Хотя мы будем говорить о столкновении частиц, необходимо сразу же оговорить, что все последующие рассуждения и выводы в равной степени относятся и к столкновению любых тел. Надо только иметь в виду, что вместо скорости частицы следует брать скорость центра масс каждого тела, а вместо кинетической энергии частицы — ту часть кинетической энергии каждого тела, которая характеризует его движение как целого. [c.114]

Теперь обратимся к кинетической энергии. Суммарная кинетическая энергия обеих частиц в Я-системе [c.114]

Абсолютно упругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого внутренняя энергия частиц не меняется, а поэтому не меняется и кинетическая энергия системы. Рассмотрим два частных случая лобовое [c.116]

Рассмотрим этот процесс сначала в Д-системе, где до и после столкновения обе частицы имеют одинаковые по модулю и противоположные по направлению импульсы (рис. 4.11). Более того, так как суммарная кинетическая энергия частиц до и после столкновения одинакова, как и их приведенная масса, то, согласно (4.61), импульс каждой частицы в результате столкновения изменит только направление на противоположное, не меняясь при этом по модулю, т. е. р/ = —р где t=l, 2. Последнее относится и к скорости каждой частицы в Д-системе [c.116]

Столкновение частиц. В /<-системе отсчета частица I массы т, налетает на покоящуюся частицу 2 массы m2. Заряд каждой частицы равен q. Найти минимальное расстояние, на которое они сблизятся при лобовом соударении , если кинетическая энергия частицы 1 вдали от частицы 2 равна Ti. [c.129]

В Д-системе решение наиболее просто здесь суммарная кинетическая энергия частиц идет целиком на приращение потенциальной энергии системы частиц в момент их наибольшего сближения [c.129]

Таким образом, приращение кинетической энергии частицы пропорционально приращению ее релятивистской массы. Кинетическая энергия покоящейся частицы равна нулю, а ее масса равна массе покоя то. Поэтому, проинтегрировав (7.7), получим [c.216]

Таким образом, при больших скоростях кинетическая энергия частицы определяется релятивистской формулой [(7.9), отличной от /710 2/2. Заметим, что (7.9) нельзя представить и в виде то /2, где т — релятивистская масса. [c.217]

Закон взаимосвязи массы и энергии. Из формулы (7.7) следует, что приращение кинетической энергии частицы сопровождается пропорциональным приращением ее релятивистской массы. Вместе с тем известно, что при протекании различных процессов в природе одни виды энергии могут преобразовываться в другие. Например, кинетическая энергия сталкивающихся частиц может преобразоваться во внутреннюю энергию образовавшейся частицы. Поэтому естественно ожидать, что масса тела будет возрастать не только при сообщении ему кинетической энергии, но и вообще при любом увеличении общего запаса энергии тела независимо от того, за счет какого конкретного вида энергии это увеличение происходит. [c.218]

Отсюда видно, что масса покоя образовавшейся частицы больше суммы масс покоя исходных частиц. Кинетическая энергия исходных частиц претерпела превращение, в результате которого масса покоя образовавшейся частицы превысила сумму масс покоя исходных частиц. [c.227]

В этой главе мы предполагаем, что кинетическая энергия частицы равна Mv 2, и разбираем только такие задачи, в которых электрическое и магнитное поля однородны (под словом однородный мы подразумеваем — не зависящий от положения частицы, под словом постоянный — не зависящий от времени наблюдения). Обсуждение электростатического потенциала и напряжения мы откладываем до гл. 5. [c.117]

Если величину Mv /2 мы назовем кинетической энергией частицы, то левая часть (6) будет представлять собой изменение кинетической энергии. Это изменение вызывается силой / прил на пути (дс —л о). Очевидно, мы можем теперь дать определение работе, назвав произведение прил(х — Хо) работой, совершаемой силой, приложенной к частице. Из этих определений и из уравнения (6) следует, что работа, совершаемая приложенной силой, равна изменению кинетической энергии частицы. Все это относится к области определений. Однако подобные определения полезны, и они согласуются со вторым законом Ньютона. Говоря о работе, всегда следует помнить, что работа совершается некоторой силой. [c.150]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Свободная энергия F может быть определена как сумма кинетической и потенциальной энергией частиц. Энергия F называется свободной, поскольку при изотермических процессах она может быть выделена из системы в виде тепла и превращена в работу. Произведение TS — называют энтропийным фактором или связанной энергией. Свободная энергия F и энтропия S являются критериями равновесия термодинамической системы. При достижении равновесия F имеет минимальное, а S максимальное из возможных значений. С повышением температуры F всегда умепьпзается. [c.28]

До си-х пор мы имели дело со с.лучаямп такого взаимодействия часхчщы с окружающей средой, когда хаотическим тен.товым двн-жепием частицы вследствие статистического расщтеделения энергии можно пренебречь. Легко показать, что средняя кинетическая энергия частицы массы т вдо.ль каждой координатной оси (вдоль ОСИ X, например mv 2) определяется выражение.м [c.102]

Ф и г. 6.3. Полное давление взвеси, намеряемое трубкой Пито [731]. а — очень мелкие частицы (молеку-лы) ир = 17 Кщ = 1) (реяогм течения смеси тяжелого и легкого газов) б — мелкие частицы при высокой концентрации, полное превращение кинетической энергии частиц в энергию давления (Кт — 1) в — мелкие частицы при умеренной концентрации пли крупные частицы при высокой копцентрации 2— [c.292]

Полная механическая энергия частицы. Согласно (4.28), приращение кинетической энергии частицы равно элементарной работе результирующей F всех сил, действующих на частицу. Что это за силы Если частица находится в интересующем нас стационарном поле консервативных сил, то на нее действует консервативная сила Fkoh со стороны этого поля. Кроме того, на частицу могут действовать и другие силы, имеющие иное происхождение. Назовем их сторонними силами Рстор- [c.99]

Таким образом, результирующая F всех сил, действующих на частицу, может быть представлена в виде F = Fkoh +Рстор. Работа всех этих сил идет на приращение кинетической энергии частицы [c.99]

Порог. Существует много неупругих столкновений, в которых внутренняя энергия частиц способна изменяться только на совершенно определенную величину, зависящую от свойств самих частиц (таковы, например, неупругие столкновения атомов и молекул). Несмотря на это, экзоэнергетические столкновения (Q>0) могут происходить при сколь угодно малой кинетической энергии налетающей частицы. Эндоэнергетические же процессы (Q<0) в таких случаях обладают порогом. Порогом называют минимальную кинетическую энергию налетающей частицы, начиная с которой данный процесс становится энергетически возможным. [c.121]

Сл( довательно, энергия ЛМс равна сумме кинетических энергий частиц, возникающих в процессе распада. Это соогношение играет важную роль в ядерной физике, указывая источник энергии при процессах деления ядер. В то же время если М (т f f- m2), то реакция может идти в противоположном направлении, обеспечивая термоядерный синтез. Соотношение (7.32) показывает, какая громадная энергия сосредоточена в атомном ядре. Если исходить из среднего значения дефекта масс, примерно равного 0,006 единицы массы на один нуклон, то окажется, что при объединении этих частиц и ядре выделяется энергия, достигающая около 6 МэВ на один нуклон, что в несколько миллионов раз больше энергии обьпгных химических реакций (1 — 2 эВ на атом водорода). [c.382]

Наконец, заметим, что релятивистская механика пользуется сложной мерой движений — тензором энергии-импульсов. Тензор энергии-импульсов определяется в четырехмерпом пространстве. Его линейный инвариант связан с кинетической энергией частицы материи, а компоненты Тц ( = 1,2,3) — с проекциями ее количества движения на оси координат. Следовательно, тензор энергии-импульсов внутренне объединяет обе меры движения — картезианскую и Лейбница. [c.384]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...