Кинетическая энергия колебаний

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы. [c.31]

Полуколичественное определение средней внутренней энергии вращения и колебания возможно в том случае, если на каждую степень свободы вращения приходится RT и на каждую степень свободы колебания RT (по RT на потенциальную и кинетическую энергии колебания соответственно). При определении-общего числа степеней свободы в молекуле каждый атом рассматривается как материальная точка с тремя степенями -свободы. Таким образом, молекула, состоящая из п атомов, будет иметь Зп степеней свободы. Следовательно, одноатомная молекула обладает суммарно тремя степенями свободы, каждая из которых соответствует поступательному движению. Если рас- [c.31]

Окончательная ориентация катушки или магнита относительно поля есть вторичный эффект — результат трения в подшипниках, причем кинетическая энергия колебаний переходит в тепло. [c.627]

Сначала рассмотрим механизм распространения теплоты атомными колебаниями в диэлектриках, в которых свободных электронов практически нет. Так как атомы в твердом теле связаны между собой, то при нагревании какого-либо участка тела амплитуда колебаний атомов этого участка увеличивается и атомы при своем движении толкают соседние атомы, которые, в свою очередь, передают это движение своим соседям и т. д. Кинетическая энергия колебаний атомов переносится, таким образом, от нагретого участка к более холодному. Макроскопически поток кинетической энергии атомов выглядит как тепловой поток. Этот процесс одинаков с процессом распространения упругих звуковых волн в твердом теле. [c.187]

Характер теплового движения молекул в жидкостях более сложный, чем в твердых телах. Согласно упрощенной модели тепловые движения. молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для преодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время i, называемое временем оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими молекулами. Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. [c.9]

Для кинетической энергии колебаний имеем (см. (8.1.4)) [c.287]

Уравнения состояния твердых тел в отличие от уравнений состояния идеального газа содержат члены, обусловленные как кинетической энергией колебания частиц, так и потенциальной энергией сил взаимодействия. Поэтому в общем случае для описания твердых тел может быть использована теорема вириала для соотношения кинетической и потенциальной энергий. Согласно этой теореме средняя во времени удвоенная кинетическая энергия частиц системы со знаком минус равна средней во времени величине вириала системы [c.18]

Ej — средняя кинетическая энергия колебаний кристаллической решетки [c.18]

Е, — средняя кинетическая энергия колебаний одного атома [c.20]

Таким образом, все виды движения в молекуле с точки зрения классической физики равноправны (вдвое больший вклад колебательных степеней свободы объясняется тем, что колебания связаны с наличием потенциальной энергии, в среднем равной кинетической энергии колебаний, в то время как поступательное и вращательное движения связаны с наличием только кинетической энергии). В частности, для одноатомных газов классическая теория предсказывает значения Су = = (3/2) Ыа, Ср = (5/2) Ма, у = 5/3. На первый взгляд могло бы показаться, что для одноатомных газов эксперимент подтверждает эти предсказания измеренные теплоемкости этих газов действительно близки к (3/2) Ма. [c.212]

Маятниковые колебания лопатки. При основной форме колебаний шарнирной лопатки ее деформации обычно невелики, что позволяет приближенно считать лопатку твердым телом, совершающим маятниковые колебания с обкатыванием в поле центробежных сил. Кинетическая энергия колебаний такой лопатки [c.296]

Тогда кинетическая энергия колебаний груза будет равна [c.653]

Оператор кинетической энергии колебаний равен [c.79]

Как известно, при генерации излучением волн напряжений в их образовании могут принять участие два различных по физике механизма первый — термический, сущность которого в том, что атомы кристаллической решетки, в кинетическую энергию колебаний которых перешла энергия излучения, начинают оказывать друг на друга более сильное воздействие, в результате чего в теле возникает последовательность волн сжатия и растяжения. Этот механизм работает преимущественно при низких температурах (рис. 58, а). При увеличении Т до температуры испарения вещества возникает другой механизм генерации волн напряжений, связанный с воздействием на тело разлетающихся высокотемпературных паров. При росте нагрузки реакция паров возрастает и второй механизм подавляет первый, как это хорошо видно из рис. 58, б — г. Волна разрежения, связанная с термическим механизмом, все более подавляется продуктами испарения. Процесс разрушения в волне растяжения замедляется (ср. рис. 58, б, в) и полностью прекращается при Т = 2Ъ ООО °С. Таким образом, рост температуры поверхности не обязательно приводит к увеличению зоны разрушения материала. [c.192]

Постоянное значение и (0) далее будет опускаться. Добавив к и (Я) кинетическую энергию колебаний [c.369]

ПЛ. Вычислите релятивистскую интенсивность лазерного поля, воздействующего на одиночный свободный электрон, /р д такую, что при / = /р л кинетическая энергия колебаний электрона под действием поля сравнивается с энергией покоя электрона. Очевидно, при / < /р л можно ограничиться приведенными в 2Л формулами классической динамики электрона, а при / /р д следует использовать формулы теории относительности. [c.81]

Оценим вклад в диссипацию энергии, превращающейся из кинетической энергии колебаний тела в теплоту вследствие вязкости от области с характерным размером 6 вокруг колеблющегося тела. Энергия движения жидкости, содержащаяся в единичном объеме, имеет порядок величины где р — плотность жидкости, а V — ее скорость. Изменение этой энергии за 1 с имеет порядок величины [c.117]

Квадратичный детектор 44, 74, 195 Квадрупольное излучение 473 Кинетическая энергия колебаний 48 [c.523]

Максимальная кинетическая энергия колебаний диска с лопатками представляется обычной формулой [c.329]

Кинетическая энергия колебаний равна [c.410]

В качестве дополнения к изложенным выше аргументам представляет практический интерес следующее. Этап работы механической колебательной системы, на протяжении которого характеристики вибрационного процесса в среднем не меняются, соответствует исправному механическому состоянию. Тогда кинетическая энергия колебаний [c.35]

А). Рентгеновские лучи получаются в специальных приборах в результате торможения электронов при их столкновении с мишенью, при этом кинетическая энергия электронов превращается в разновидность электромагнитных колебаний — рентгеновские лучи. Получение, свойства, использование рентгеновских лучей рассматриваются в курсе физики. [c.36]

Рис. 1.7. Зависимости перемещения конца стержня и при продольном колебании (а), кинетической энергии Гэ и энергии деформации стержня

Материальная точка массы т совершает гармонические колебания по прямой Ох под действием упругой восстанавливающей силы по следующему закону х = а 31п(/г -1-Р). Пренебрегая сопротивлениями, построить графики изменения кинетической энергии Т и потенциальной энергии V движущейся точки в зависимости от координаты х в начале координат Г = 0. [c.224]

Характер теплового движения молекул в жидкостях сложнее, чем в твердых телах. Согласно упрощенной, но, по-видимому, качественно верной модели, тепловые движения молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для иреодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время называемое временш оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими соседками . Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. Скачки молекул совершаются хаотически, новое место никак не предопределено прежним. Непрерывно и в большом количестве совершающиеся скачкообразные переходы молекул с места на место обеспечивают диффузию молекул и текучесть жидкостей. Если на границе жидкости приложена сдвигающая сила, то, как и в газах, появляется преимущественная направленность скачков и возникает течение жидкости в направлении силы. [c.11]

Оболочек колебания 412 колебания растяжения 420 кинетическая энергия колебаний 447 коническая оболочка 416 плоская пластинка 421, 422 полусферическая оболочка 444, 445, 447 потенциальная и кинетическая энергии 402, 403, потенциальная энергия изгиба цилиндрической оболочки 419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные колебания 405, 406 уравнение частот 434 условие нерастянутости 414 Фенкнера н -блюдения 404 цилиндрическая оболочка 401, 404, 414, 416, 419, 423, эффект вращения 404 [c.501]

Цилиндрические оболочки колебания в двух измерениях 401 наблюдения Фенкнера 404 потенциальная и кинетическая энергия колебания 402. 403 тангенциальное коле бание 400 условие нерастянутости 416 [c.503]

Формула (4.12) выражает так называемую теорему вириала для акустоэлектрических волн средняя плотность энергии волн равна удвоенному значению средней плотности кинетической энергии. Иначе говоря, средняя кинетическая энергия колебания равна средней потенциальной энергии, складывающейся из упругой и электрической частей. Поскольку величина U,AjmUrn пропорциональна средней потенциальной (или средней кинетической) энергии волны, она заведомо положительна, что и доказывает положительную определенность тензора Л [см. формулу (3.6)]. [c.31]

На тепловозных двигателях для гашения крутильнь1х колебаний применяют силиконовые демпферы, у которых кинетическая энергия колебаний поглощается силами вязкостного трения. [c.235]

Регулирование периодических колебаний скоростей при уста-иовнпшемся движе1ши механизма обычно выполняется соответ-ствуюн им подбором масс его звеньев. Массы звеньев должны быть подобраны так, чтобы они могли аккумулировать все приращения кинетической энергии механизма, имеющие место при превыиге-нии работы движущих сил над силами сопротивления. Эта аккумулированная массами звеньев кинетическая энергия должна быть отдана механизму обратно, когда работа сил сопротивления будет превышать работу движущих сил. [c.374]

На рис. 1.7, а представлены зависимости продольного смещения конца стержня (длина /=15 мм, высота к = 115) во времени при мгновенном снятии нагрузки Р = 3000 Н. Расхождение решения МКЭ с аналитическим решением Тимошенко [228] йри размерах КЭ A.t = ft/3, Ay = hj и шаге интегрирования по вре-мени Ат = 0,05 мкс (приблизительно T v/200, где Tv —период собственных колебаний) составило 2 % по схеме интегрирования I [формула (1.41)] и 10 % для схемы интегрирования II [формула (1.47)] в первом периоде колебаний. В дальнейшем для схемы II развивается процесс численного демпфирования (уменьшение амплитуды и увеличение периода колебаний), обусловленный выбранной для данной схемы аппроксимацией скорости и ускорения на этапе Ат (принята линейная зависимость скорости от времени). В данном случае при внезапно приложенной нагрузке ускорение на фронте волны теоретически описывается б-функцией. Численное решение занижает ускорение, что приводит к постоянному снижению значений кинетической энергии и энергии деформации в процессе нагружения по сравнению с аналитическими значениями (рис. 1.7,6). В связи с тем что с помощью предложенного метода предлагается решать за- [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...