Энергия механическая полная системы

Сумму кинетической Т и потенциальной П энергий механической системы называют ее полной механической энергией Е [c.67]

Формула (91) выражает закон сохранения механической энергии для системы полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.314]

Приращение полной механической энергии материальной системы на произвольном перемещении равно результирующей работе непотенциальных сил на данном перемещении. 2. Полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.65]

Механическая энергия системы во внешнем поле. Если интересующая нас система частиц находится во внешнем стационарном пола консервативных сил, то часто бывает удобно пользоваться другим выражением для полной механической энергии Е этой системы, отличным от (4.47). [c.111]

Су.мма кинетической и потенциальной энергий называется полной механической энергией системы. Из последнего равенства следует, что [c.140]

В процессе колебаний энергия, сообщенная системе вначале, при выведении ее из положения равновесия претерпевает в дальнейшем повторяющиеся превращения. При этом кинетическая энергия колеблющегося тела преобразовывается в потенциальную энергию взаимодействия частей системы, и наоборот. По закону сохранения механической энергии, в процессе колебаний полная энергия системы должна оставаться постоянной [c.166]

Возвращаясь несколько назад, заметим, что время t может входить в явном виде в силовую функцию V. Аналитически совершенно безразлично, содержится ли время явно в коэффициентах кинетической энергии или силовой функции или не содержится система реономна в обоих случаях. Как будет показано ниже, существенное различие между реономной и склерономной системами заключается в следующем для склерономной системы имеется фундаментальная величина, интерпретируемая как полная энергия системы, которая сохраняется при движении. Полная энергия равна сумме кинетической и потенциальной энергий, при условии что потенциальная энергия механической системы определяется следующим образом [c.55]

Теорема о сохранении энергии как следствие принципа Гамильтона. Закон сохранения энергии, полученный раньше как следствие принципа Даламбера (см. гл. IV, п. 3), может быть теперь выведен из принципа Гамильтона. Попутно при этом выводе выясняются общие соотношения, существующие между полной энергией механической системы и функцией Лагранжа L. [c.145]

Сумма кинетической и потенциальной энергии называется полной механической энергией системы интеграл энергии в форме (31.42) выражает закон сохранения механической энергии системы. Если в последнее равенство ввести начальные данные, г. е. значения и Vq кинетической и потенциальной энергии для некоторого начального момента времени, то его можно переписать так [c.316]

Рассмотрим механическую систему, состоящую из упругого тела и приложенных к нему внешних мертвых сил, т. е. сил, сохраняющих величину и направление при деформациях системы тело считаем закрепленным таким образом, что его перемещения как жесткого целого исключены (рис. 2.1). Полная потенциальная энергия такой консервативной системы в нагруженном состоянии определяется суммой [c.39]

Этим уравнением выражается условие стационарности полной потенциальной энергии механической системы в состоянии равновесия (не обязательно устойчивого ). Для того чтобы состояние [c.41]

ЭНЕРГИЯ (механическая равна сумме кинетической и потенциальной энергий системы поверхностная — избыток энергии поверхностного слоя вещества на границе раздела фаз по сравнению с энергией такого же количества вещества внутри тела покоя — энергия тела в системе отсчета, относительно которой оно покоится, равная произведению массы покоя тела на квадрат скорости света полная — сумма энергии покоя и кинетической энергии движущегося тела потенциальная — величина, равная работе, которую совершают [c.298]

Закон сохранения полной механической энергии механическая энергия замкнутой консервативной системы не изменяется. При наличии неконсервативных сил, действующих навстречу перемещениям (например, сила трения), механическая энергия замкнутой системы уменьшается. [c.201]

Когда электрический ток нагревает проводник, происходит переход электрической формы движения в тепловую, при этом совершается работа, которую можно подсчитать либо по тому, сколько израсходовано электрической энергии, либо по тому, насколько нагрелось тело, т. е. насколько возросла энергия беспорядочного движения атомов проводника. В ряде случаев работу можно подсчитать и другим способом, если известна сила взаимодействия между телами (системами), обменивающимися энергией. Например, если лел<ащий на столе брусок толкнуть, он будет скользить по поверхности стола. Однако через некоторое время в результате действия тормозящей силы трения скольжения брусок остановится при этом механическая форма движения бруска (поступательное движение) перейдет в беспорядочное движение молекул бруска и стола в колебательное движение частиц окружающей среды (воздуха), воспринимаемые нами в виде звука. Совершаемая при этом работа (согласно определению этого понятия) может быть подсчитана двумя способами а) по убыли кинетической энергии бруска б) по увеличению температуры бруска и стола с учетом энергии звуковой полны. Однако эту же работу можно подсчитать через силу трения и путь, пройденный бруском до остановки. Все виды расчета дают один и тот же результат. Поэтому в тех случаях, когда известны силы взаимодействия, очень удобно подсчитывать работу по силе, так как этот способ не требует знания того, в какие формы переходит движение данного вида. [c.133]

Конечно, механическая энергия при этом не исчезает бесследно она лишь переходит в другую форму — во внутреннюю энергию тел. Однако только опыт доказывает, что увеличение внутренней энергии в замкнутой системе в точности равно убыли полной механической энергии системы. Поэтому, опираясь только на опыт, можно сформулировать закон сохранения энергии в самом общем виде энергия никогда не исчезает и не появляется из ничего она лишь превращается из одного вида в другой. [c.158]

Сформулируйте и запишите закон сохранения механической энергии для замкнутой системы а) в которой действуют только консервативные силы б) в которой действуют неконсервативные силы. Сформулируйте закон сохранения механической энергии для незамкнутой системы. Докажите простым расчетом, что полная механическая энергия свободно падающего тела есть величина постоянная. То же докажите для энергии тела, подвешенного на пружине. [c.162]

Вариационный подход в методе конечных элементов не исчерпывается поиском функционала Ф по уравнению Эйлера—Лагранжа. Например, для задач расчета на жесткость наибольшее распространение получил вариационный принцип Лагранжа, в котором функционалом Ф является полная потенциальная энергия механической системы 175]. [c.144]

Хотя все это очень ясно, такое разделение системы на механическую и термическую неудобно тем, что работу термической части над механической совершает не все поле, существующее в месте расположения заряда е , а только та его часть, которая создается связанными зарядами диэлектрика. Можно иначе провести границу между термической и механической частями нашей системы, так чтобы это неудобство исчезло. Определение термической части, в которой могут иметь место как видимые, так и скрытые движения, настолько широко, что в ее состав можно включать какие угодно механические системы. Требуется лишь, чтобы остающиеся (не включенные в ( ])) механические системы ограничивали скрытое движение в пространстве, не давая ему уходить в бесконечность. Кроме того, когда мы говорим о части системы, не нужно непременно иметь в виду какие-то частицы, составляющие эту часть. Система может и не состоять из частиц, и характеризует ее определенный вид движения. Поэтому в нашей системе, состоящей из внешних зарядов, поля и диэлектрика, можно взаимную потенциальную энергию зарядов е (т. е. энергию их поля) включить в термическую часть. Тогда энергия механической части будет только кинетической, а работа будет определяться полной электрической напряженностью, действующей на заряды е [c.13]

Изменение энергии механической системы при адиабатическом процессе можно измерять не по начальному и конечному значениям энергии (М), а последовательно измеряя работу термической системы над механической. Для этого нужно во все время процесса измерять силы д., действующие со стороны термической системы вдоль параметров qk. При малом изменении координат qk на dqk работа (см. 2) будет равна (/, ёд), а полная работа составит [c.18]

Это уравнение выражает закон сохранения механической энергии при движении системы в потенциальном силовом поле сумма кинетической и потенциальной энергий, называемая полной механической энергией системы, остается постоянной. [c.496]

Несвободную систему получим путём введения идеальных связей, при наличии которых постоянными являются полная механическая энергия механической части (первое уравнение в системе (3)) и переменная Т]. [c.200]

Теорема об изменении полной механической энергии в голономной системе [c.153]

Здесь р = дЬ/дд — обобщенный импульс, а функция Гамильтона Н = рд - Ь— полная энергия механической системы. Его результаты были частично получены еще ранее французскими математиками. Пуассон уже в 1809 г. сделал первый шаг в этом направлении, он ввел в рассмотрение величину ) [c.8]

Таким образом, п этом последнем случае характеристическая функция Н есть полная энергия механической системы. [c.292]

ПОЛНАЯ ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.56]

Это соотношение показывает, что диссипативная фуикция (t> характеризует скорость убывания полной механической тергии системы вследствие действия сил линейного сопротивления. На убывание полной механической энергии указывает знак минус в (22). Диссипативная функция Ф, согласно (16), является величиной положительной. [c.436]

Сумма Е кинетической и потенциальной энергий называется полной механической энергией системы, и равенство (22) можно записать так = onst. [c.76]

Если система частиц замкнута и в ней происходят процессы, связанные с изменением полной механической энергии, то из (4.57) следует, что АЕ = АЕ, т. е. приращение полной механической энергии относительно произвольной инерциальной системы отсчета равно приращению внутренней механической энергии. При этом кинетическая энергия, обусловленная движением системы частиц как целого, не меняется, ибо для замкнутой системы V = onst. [c.113]

Для классификации отказов и процессов их возникновения по виду энергии важнейшими являются механическая — энергия свободно движущихся отдельных микрочастиц и макросистем и энергия упругой деформации системы (тела) тепловая— энергия неупорядоченного, хаотического движения большого числа микрочастиц (атомов, молекул и др.) электрическая (электростатическая и электродинамическая) — энергия взаимодействия и движения электрических зарядов, электрически заряженных частиц химическая — энергия электронов в атоме, частично освобождаемая в результате перестройки электронных оболочек атомов и молекул при их взаимодействии в процессе химических реакций электромагнитная—энергия движения фотонов электромагнитного поля аннигиляционная — полная энергия системы, вещества (энергия покоя и энергия движения), освобождаемая в процесе аннигиляции (превращения частиц вещества в кванты поля). [c.37]

Уравнение (5.9) фиксирует, что полное изменение энергии рассматриваемой механической системы равно нулю или сумма работ всех внешних сил равна изменению кинетической энергии при полном отсутствии диссипативных потерь в бесконечно малой окрестности dxi точки х,. Это озна- [c.98]

Соответственно формам движения рассматриваются следую1цие виды энергии механическая, внутренняя, электромагнитная, химическая, ядерная и др. В ю. ирован-ной системе при любых процессах полная ч пср-гия системы не изменяется. Передача ii ep-гин от одного макроскопического тела к другому возможна двумя качествег но различными способами—в форме работы и в форме теплоты (путем теплообме> а). Если материал1,ная точка под действием силы F перемещается на dr. то сила F совершает элементарную работу [c.84]

Для начала рассмотрим весьма простую задачу, которая, хотя и не имеет непосредственного отношения к статистико-механическим системам, весьма ярко демонстрирует фантастическую сложность поведения тривиальных на первый взгляд систем. Эта задача рассматривалась в пионерской работе Хенона и Хейлеса (1963) она касается движения в пространстве одиночной точки под влиянием цилиндрически симметричного потенциала. (Такая задача моделирует движение звезды в среднем поле галактики.) После учета тривиальных интегралов движения, таких, как полная энергия и полный момент количества движения, задача сводится к движению частицы в плоскости, т. е. в четырехмерном фазовом пространстве. Для такой редуцированной задачи имеется дополнительный изолирующий интеграл [c.365]

Нетрудно установить причину того, что рассматриваемые выводы Гиббса не являются доказательством существования законов необратимого изменения статистических систем, т. е. не являются выводом соответствующих термодинамических принципов. Легко видеть, что выводы Гиббса целиком сохраняются, если под понимать не макроскопическую величину, введенную в главе XII и изменяющуюся во времени, а микроскопическую, являющуюся средним значением точной (или, по Эрен-фесту, тонкой , см. 7) плотности. Следовательно, эти выводы основаны исключительно на общих свойствах механических систем, а именно на законе сохранения энергии и на справедливости теоремы Лиувилля. Они ни в какой степени не используют существования релаксации статистических систем, связанной, как было показано (см. 5 и 7), с размешиванием исходной неравновесной области (э1а область соответствует неравновесному состоянию полной системы, состоящей из двух [c.101]

Закон сохранения энергии. Закон сохранения энергии первый закон термодинамики) гласит, что скорость изменения во времени полной энергии Е произвольного объема сплошной среды равна сумме моидности Ш действующих на термодинамическую систему механических сил и изменений всех других энергий Qа термодинамической системы в единицу времени [c.71]

Наконец (см. (4.83)), если потенциальная энергия механической системы во внешних г олях стационарна, диссипативные силы (внутренние и внешние) отсутствуют, а неинерциальная систе ма отсчета движется относительно инерциальной с постоянной угловой скоростью и постоянным ускорением начала, то полная энергия механической системы относительно неинерциальной системы отснета будет сохраняться, т, е. [c.193]

Отметим, что в (2.14) входит изменение только внутренней энергии системы, а остальная часть полной энергии (внешняя энергия) не учитывается. Это связано с тем, что в термодинамике вообщ е не рассматривается механическое движение системы как целого все процессы, таким образом, описываются в системе координат, где центр масс системы покоится, а движением вокруг центра масс при любом термодинамическом процессе пренебрегают. [c.264]

ЭНЕРГИЯ (от греч. епег е а — действие, деятельность) — общая количественная мера движения и взаимодействия всех видов материи. Механическая энергия — мера механического движения. Ее измеряют в Дж. Полная механическая энергия системы равна сумме кинетической и потенциальной энергий механической системы. [c.542]

Совмесгим начала координат инерциальяоп и равномерно вращающейся систем отсчета в одной точке (рис. 46.1). Согласно (46.21) полную энергию механической системы в системе отсчета К (Wq, = 0) можно представить в виде [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...