О массе и энергии в системе из двух тел

За обобщенную координату нельзя выбрать высоту центра масс, потому что обобщенная координата должна однозначно определять положение системы, а каждому положению центра масс соответствуют два положения системы. Угол поворота стержня вокруг вертикальной оси можно принять за обобщенную координату, но удобнее в качестве таковой выбрать угол наклона нитей к вертикали, так как через этот угол легко выразить потенциальную энергию системы. Построим прямоугольную систему координат, как показано на рисунке. Пусть в произвольное мгновение i угол поворота стержня был а, а угол наклона нитей O (рис. 135, б). Спроецируем стержень на горизонтальную плоскость кОу (рис. 135, в). Равнобедренный треугольник M"OMi и прямоугольный треугольник NiM M (рис, 135, б) имеют равные стороны М М = [c.286]

Поскольку масса однозначно связана с энергией, система с полной релятивистской энергией Е неотделима от инертной массы М = Е1с . Рассмотрим ящик, лишенный массы и содержащий Л/ покоящихся в нем частиц. При попытках придать ему ускорение ящик обнаруживает инертную массу NbA. Имея скорость V, ящик обладает импульсом /VMV. Однако если каждая частица обладает в системе отсчета ящика скоростью v и кинетической энергией Mv /2, то инертная масса ящика становится равной N МMv /2с ), а импульс равен /VV (Л1-(-My /2 ). Последние два выражения верны, если скорости V и v несоизмеримо малы по сравнению с с. [c.385]

Система, состоящая из чистого вещества в однородном и устойчивом состоянии, имеет два независимых свойства, если отсутствуют движение, гравитация, электричество, магнетизм и капиллярность. Поэтому можно утверждать, что внутренняя энергия 1 кг массы такой системы является функцией, например, температуры и удельного объема. Такой функции мы можем присвоить символ и, в то время как символ е может быть использован в общем случае для обозначения внутренней энергии единицы массы системы. В особых условиях е — и. [c.16]

При выводе прямой и обратной форм дифференциальных уравнений колебаний упругих систем используются две различные отправные позиции. В обоих случаях предполагается мысленное расчленение системы путём отделения обладающих массой грузов от упругого скелета системы. В первом случае записываются законы движения грузов, а во втором случае — зависимости, определяющие движение безмассово-го упругого скелета соответственно первый путь приводит к прямой форме уравнений движения, а второй путь — к обратной форме этих уравнений [83]. Прямая форма уравнений получается, если кинетическая энергия имеет вид суммы квадратов, а обратная — если суммой квадратов является потенциальная энергия. Эти два случая иллюстрируют схемы упругой балки с грузами в виде точечных масс, к которым приложены заданные силы (рисунки 4.1, 4.2). На рис. 4.2 к упругому [c.40]

Применяя законы сохранения момента и энергии относительно системы центра масс молекулы, получим.два интеграла движения в полярных координатах в плоскости движения молекулы (см. (3.12)) [c.298]

Распад движущейся частицы. Релятивистский л -мезон с массой покоя Шо распался на лету на два Y-фотона с энергиями б1 и б2 (в К-системе отсчета). Найти угол 0 между направлениями разлета этих фотонов. [c.236]

В наших опытах мы использовали аннигиляцию при пробеге позитронов. При аннигиляции центр масс системы, состоящей из позитрона и электрона, движется со скоростью около с/2, а в результате аннигиляции испускаются два у-кванта. В случае аннигиляции в неподвижном состоянии оба у-кванта испускаются под углом 180° и их скорость равна с. В случае аннигиляции при пробеге этот угол меньше 180° и зависит от энергии позитрона. Если бы скорость у-кванта складывалась со скоростью центра масс согласно классическому правилу сложения векторов, а не согласно преобразованию Лоренца, то 7-квант, движущийся с некоторой составляющей скорости в направлении пробега позитрона, должен был бы иметь скорость большую, чем с, а тот -у-квант, который имеет составляющую скорости в противоположном направлении, должен иметь скорость меньшую, чем с. Так как оказалось, что при одинаковых [c.350]

В этом случае из кинетической энергии протона, разогнанного до 200 ГэВ относительно лабораторной системы, для образования новых частиц доступны только 20 ГэВ. Вследствие такого низкого коэффициента полезного действия внимание было сосредоточено на таких системах ускорителей, в которых сталкиваются два пучка частиц, распространяющихся в противоположных направлениях, так что лабораторная система отсчета становится системой центра масс. [c.406]

Два уравнения движения центра масс и уравнение вращения, взятые в одном из указанных выше видов, представляют полную систему дифференциальных уравнений плоского движения твердого тела. При действии потенциальных сил следует использовать соотношение, даваемое теоремой об изменении кинетической энергии и представляющее собой один из первых интегралов указанной системы дифференциальных уравнений. [c.262]

Интегрирование проводится в два этапа. На первом из них отбрасываются слагаемые, обязанные конвективному переносу массы, импульса и энергии фаз, и из соответствующих редуцированных уравнении системы (4.5.1) определяются промежуточные значения скоростей Vi и полных энергий Ei фаз [c.350]

В случае только теплового и механического воздействия окружающей среды на закрытую систему в правой части (1-1) будут фигурировать лишь первые два члена TdS и pdV. Если система имеет. переменную массу или находится во внешнем силовом поле (магнитном, электрическом), то в правой части уравнения (1-1) появляются дополнительные члены вида Ydx, характеризующие те или иные виды энергии, передаваемой системе из окружающей среды . [c.9]

В отличие от системы (14.45) система уравнений турбулентного пограничного слоя (14.62) является незамкнутой. Число уравнений равно трем, а число неизвестных функций — пяти О, Шх, Wy, и Vт. Следовательно, необходимо добавить еще два уравнения — для определения величин йт и Vт. Как и прочие уравнения, два этих новых уравнения должны явиться результатом выражения некоторых закономерностей в математической форме. Основные физические законы сохранения энергии, импульса и массы уже использованы для уравнений энергии, движения и сплошности. Речь может идти, таким образом, о некоторых теориях и гипотезах, объясняющих механизм турбулентного переноса импульса и теплоты. [c.363]

Состояние однородного рабочего тела однозначно определено, если заданы любые два из указанных выше трех основных параметров. Любой третий параметр является однозначной функцией двух заданных параметров. Следовательно, можно написать, что v = f(p, Т), T=параметров рабочего тела однозначно связаны между собой уравнением /(р, и, Т) = 0, которое называется термическим уравнением состояния рабочего тела. Оно характеризует термодинамическое состояние вещества, находящегося в равновесии, т. е. когда во всей его массе устанавливается постоянство термодинамических параметров состояния. Равновесное состояние рабочего тела или термодинамической системы можно изобразить графически в координатах любых двух параметров состояния. Так, в координатах р, v любая точка будет однозначно определять давление и удельный объем. Значение же температуры определится из уравнения состояния. Естественно, что в равновесном состоянии не происходит никаких превращений энергии. [c.8]

Положение обеих точек Ai и G определяется углом б между горизонтальной проекцией G и осью gx и углом <р, образованным той же проекцией G с осью gz . Движение точки С будет таким же, как если бы эта точка была материальной точкой с массой т, к которой были бы приложены все действующие на сферу внешние силы (вес, нормальная реакция горизонтальной плоскости и реакция точки М на сферу, направленная по МС). Если применить к системе теорему моментов количеств движения относительно оси gzi и теорему кинетической энергии, то получатся два первых интеграла, определяющих 6 и в функции t [c.229]

Этот иной способ рассмотрения приводит нас к системе, состоящей из материальной точки, имеющей массу, равную сумме масс первоначальных материальных точек, и расположенной в центре их масс, и из материальной точки, имеющей приведенную массу системы и лежащей в точке г = (Г2 — Гх). Однако этот прием является искусственным. Его смысл состоит в том, что при обычно осуществляющихся ограничениях член функции Лагранжа, равный потенциальной энергии, разбивается на два слагаемых подобно тому, как это имеет место в равенстве (4.5). Тогда мы имеем [c.39]

Было указано в 3-2, что система, состоящая из чистого вещества, в однородном и стабильном состоянии имеет два независимых свойства, если не учитывать движение, гравитацию, капиллярность, электричество и магнетизм. Впредь мы будем использовать символ е для обозначения энергии единицы массы системы в общем случае, а символ ы —для обозначения внутренней энергии единицы массы системы, состоящей из чистого вещества при указанных выше ограничениях. Ниже мы определим зависимость между величинами е и и для чистого вещества с учетом движения и гравитации, по-прежнему не учитывая капиллярности, электричества и магнетизма. [c.22]

В зависимости от природы взаимодействующих металлов и температуры определяющими факторами второй стадии контактного плавления являются процессы, обусловленные или массо-переносом в твердую фазу через жидкую прослойку (образование перенасыщенных твердых растворов и их последующее плавление), или растворением твердого металла в жидком. При затвердевании расплава, образовавшегося при контактном плавлении двух металлов, возникают два спая, различных как по своей природе, так и по строению. Для определения направления развития процесса контактного плавления при постоянных температуре и давлении наиболее удобным критерием является изменение свободной энергии Гиббса. Зависимость свободной энергии от состава для твердой и жидкой фаз в двойных системах эвтектического типа при температурах выше эвтектической приведена на рис. 5. При наличии контакта между [c.14]

Ai до А2 др 1 42 Первые два уравнения этой системы на оси г и Три последних выражают соответственно условия сохранения энергии, энтропии и массы. Функции Ai и А2 — коэффициенты Л яме, вычисленные на поверхности единичной сферы w — соответственно проекции скорости на оси г, р J — давление, [c.252]

Двухатомные молекулы, или димеры [3—5, 12—20, 22—24, 27— 30, 33—35, 37—40, 47, 46, 51, 53—58, 61, 62, 65, 67, 68, 72—75, 77—79], а также многоатомные молекулы [4, 5, 12, 15—18, 20, 29. 36, 38, 39, 52, 53, 54, 61] значительного числа металлов и других элементов периодической системы наблюдались и изучались различными методами, в том числе масс-спектральными. Для большинства наблюдавшихся димеров измерены или оценены энергии диссоциации. Накопленный экспериментальный материал позволяет с достаточными основаниями предположить существование димеров в паре тех металлов, которые еще не исследовались. Энергии диссоциации их не измерены и даже не оценены. Ниже предлагаются два простейших эмпирических соотношения, позволяющие произвести подобные оценки. Одно из них связывает теплоту испарения мономера металла ДЯ1 (как правило, приведенную к 0° К) с энергией диссоциации димера 2, второе — теплоту плавления металла Еил с теплотой испарения его мономера. Соотношения имеют вид [c.394]

Замечание 2. Уравнения движения для динамики твердого тела в жидкости в потенциальном поле записываются на алгебре е(3) s и приведены в гл. 1, 4 (5.8). В этом случае к функции Гамильтона (2.18) необходимо добавить потенциальную энергию U = U a, 7, х), где а, у — направляющие косинусы, X — радиус-вектор центра масс. Существует два наиболее важных случая динамики твердого тела в жидкости в потенциальных полях, указанных С. А. Чаплыгиным [175, 177], для которых уравнения движения так же могут быть записаны на алгебре е(3). (При этом отделяется система уравнений для вектора кинетического момента М и орта вертикали 7). [c.269]

Верхний край валентной зоны у многих полупроводников (полупроводники IV группы периодической системы и соединения III—V групп) лежит в точке Л = 0. Здесь, однако, две разные зоны имеют общий экстремум (рис. 39, средний внизу). Вблизи экстремума могут существовать дырки из обеих зон, которые, однако, в зависимости от зоны, будут иметь разные эффективные массы. Здесь, в рамках модели свободных носителей тока, надо одновременно учитывать два различных сорта дырок. Если экстремумы зоны лежат не в Л = 0, то из соображений симметрии (ср. со следующим параграфом) должно существовать некоторое число эквивалентных экстремумов. Поверхности постоянной энергии вблизи таких экстремумов, вообще говоря, должны быть эллипсоидами вращения. Такой случай, встречающийся в германии и кремнии, показан на рис. 39 снизу, слева и справа. [c.112]

Предположим, что частица А в поле бесконечно тяжелого ядра В имеет два связанных состояния с нулевыми угловыми моментами и с энергиями связи 10 и 11 Мэе, причем других связанных состояний эта система не имеет. Частица С, масса которой равна 818 Мэе, притягивается к ядру В, причем соответствуюш,ий потенциал имеет вид прямоугольной ямы глубиной 8,23 Мэе и шириной 5,2см. Взаимодействие между частицами С и Л —экспоненциальное его радиус равен 0,5-10 см, а интенсивность 100 кэе. Рассмотреть неупругое столкновение, при котором частицы С с энергией от 1 до 2 Мэе падают на систему (А, В), находящуюся в основном состоянии, и переводят ее в возбужденное состояние. При каких энергиях сечение неупругого процесса будет иметь пики Сделав разумные приближения, вычислить сечение в соответствующей энергетической области. Построить график его зависимости от энергии. [c.520]

По ходу вывода макроскопических уравнений сохранения из кинетического уравнения Больцмана сделаем два замечания во-первых, при применении стандартной процедуры вывода макроскопических уравнений сохранения методом моментов (умножение исходного кинетического уравнения на определенную величину и последующее интегрирование) мы, естественно, должны получить в качестве первого уравнения уравнение сохранения массы. Для этого уравнение (1.183) следует умножить на массу фотона и проинтегрировать по всем ш и Й. Поскольку масса фотона равна нулю, в уравнения сохранения для излучения не входит уравнение сохранения массы. Второе заключение сводится к следующему. Метод моментов, вообще говоря, позволяет получить бесконечный ряд уравнений типа законов сохранения. Первые три уравнения, получаемые таким образом, т., е. умножением исходного кинетического уравнения соответственно на массу, импульс и энергию частиц и последующим интегрированием по всем частицам (в нашем случае фотонов по частоте и направлению), отождествляются с микроскопическими уравнениями сохранения массы, импульса и энергии. Система этих уравнений сохранения является неполной, т. е. число неизвестных макроскопических параметров в этих уравнениях превышает число уравнений. Конкретно в случае фотонного газа неизвестными являются величины плотности энергии излучения, потоки излучения и тензора давления излучения, т. е. десять скалярных величин (тензор давления излучения — симметричный тензор), тогда как набор уравнений сохранения ограничивается четырьмя уравнениями. Можно было бы пытаться получить недостающие соотношения тем же методом, рассматривая более высокие моменты. Например, умножая исходное уравнение на поток энергии частицы и интегрируя по частицам, мы получим уравнение типа уравнения сохранения для потока тепла и т. п. JMoжнo показать, что система получающихся таким образом уравнений никогда не будет замкнутой в новые уравнения войдут новые переменные и т. д. В этом смысле задача интегрирования бесконечной системы моментов полностью эквивалентна задаче интегрирования исходного кинетического уравнения. Именно этой задаче посвящена третья глава настоящей книги. [c.74]

Случай отрицательной полной энергии (С < 0) является более сложным и распадается на несколько классов, причем можно отметить, что один тип динамического поведения системы совсем не обязательно исключает остальные возможные типы. В процессе взаимодействия тела описывают сложные траектории, включающие тесные сближения друг с другом. При этом во многих случаях гг/ <г (г — малое расстояние). За этим может последовать выброс, если два тела образуют двойную систему, а третье тело удаляется с эллиптической скоростью относительно центра масс этой системы. Если третье тело достигнет скорости освобождения, то оно удаляется на бесконечное расстояние. Такую ситуацию можно классифицировать как уход гиперболическо-эллиптическое движение). [c.173]

Химические источники энергии содержат два или более химических компонентов, реакция которых сопровождается образованием новых соединений и выделением электрической или тепловой энергии. Свинцово-кислотные аккумуляторные батареи, водородно-кислородные топливные элементы и системы со сжиганием бензиновоздушной смеси являются по существу системами, в которых используется химическая энергия. В космических энергоустановках в качестве источников химической энергии могут применяться электрические батареи или водород и кислород (в жидком виде) при низких температурах и используемые в топливных элементах или системах сжигания. Из-за ограничений по массе химические источники энергии для космических энегоустановок могут быть использованы только при небольших ресурсах работы. [c.344]

Под действием ионизирующих излучений материалы и изделия претерпевают два вида изменений а) необратимые (не исчезающие с течением времени) и б) обратимые, наведенные, проявляющиеся только во время действия облучения. Обратимые изменения в первую очередь определяются интенсивностью излучения, необратимые— общим количеством энергии излучения, поглогценным единицей массы вещества,— дозой. Последняя в системе СИ измеряется в джоулях на килограмм 1 Дж/кг равен дозе излучения, при которой массе излученного вещества 1 кг передается энергия ионизирующего излучения 1 Дж. Иногда дозу измеряют в рентгенах (Р) 1 Р — количество энергии га.м.ма- или рентгеновского излучения, которое при поглощении его одним кубическим сантиметром сухого воздуха при давлении 101,325 кПа (760 мм рт ст.) и температуре 0 "С приводит в результате ионизации газа к образованию одной единицы заряда каждого знака (в системе СГС). [c.200]

В настоящее время существуют в основном два подхода в рассмотрении движения и переноса массы и энергии в двухфазных потоках [35]. При одном подходе движение и процессы переноса рассматриваются для каждой нз фаз в отдельности и полученные при этом зависимости связываются в систему условиями, характеризующими протекание этих процессов на границе раздела фаз [86]. Другой метод состоит в том, что фазы считаются распределеиными одна в другой по определенному закону распределения [156, 157]. При таком подходе либо одна из фаз, либо обе фазы считаются во всем рассматрийаемом объеме епрерывным-и и уравнения, характеризующие протекание процесса ib них, записываются для среды в целом. Во всех случаях паряду с уравнениями движения и переноса задаются условия на границах между средой и поверхностями твердого тела, ограничивающими ее. Здесь в общем виде (в трехмерной форме) рассмотрены система уравнений, описывающих движение для каждой из фаз в отдельности, и граничные условия, связывающие эти уравнения. Кроме того, рассмотрено уравнение движения, записанное в гидравлической форме, которое отражает другой подход к решению данной задачи, однако рассматривается оно в более простом, одномерном виде. [c.15]

Увеличение количества амортизаторов практически не влияет на резонансные формы колебаний, но несколько снижает резонансные частоты за счет присоединения к балке дополнительных масс верхних плит амортизаторов (см. табл. 3). Такое же снижение частот получается при расчете колебаний балки с повышенной погонной массой. Из табл. 5 видно, что основная энергия затрачивается на деформацию амортизаторов, причем определяющими являются вертикальные перемещения. С повышением частоты доля потерь в амортизаторах убывает. Так как в рассматриваемой области частот формы и резонансные частоты колебаний мало нависят от жесткости амортизированного крепления, расчет вынужденных колебаний системы можно производить в два этапа. Первоначально рассчитываются собственные частоты и формы колебаний неамортизированной системы. По форме колебаний определяются относительные амплитуды колебаний системы в местах крепления амортизаторов и относительные суммарные потери в амортизаторах 2Д < где — потери в г-м [c.91]

Для удобства работы и соблюдения техники безопасности экскаватор оборудован автономной электросистемой, которая предназначена для запуска двигателя, для освещения и сигнализации. Электросистема экскаватора однопроводная, с напряжением 12 в. Минус-проводом является масса. Система имеет два источника энергии генератор постоянного тока Г-214 и аккумуляторную батарею З-Т-СТ-180 (2 шт. соединены последовательно). С помощью реле-регулятора РР81-Д обеспечивается автоматическое включение генератора в систему, поддержание в системе постоянного напряжения и защита генератора от перегрузок. Контроль зарядки и разрядки аккумулятора осуществляется амперметром АП-6. [c.76]

В развитии механики тел переменной массы и теория реактивного движения после Великой Отечественной войны можно наметить два этапа. Первый из них — примерно до середины 50-х годов. В этот период основное внимание уделяется движению с отбрасыванием частиц, притом главной целью является уже не столько решение отдельных задач, сколько систематическое построение теории. В значительной мере это было выполнено А. А. Космодемьянским. В его работе Общие теоремы механики тел переменной массы (J946) исходным является уравнение Мещерского, кото])ое удовлетворяется для каждой из точек системы переменной массы. Отсюда получены законы изменения главного вектора количества движения, кинетического момента и кинетической энергии для тела переменной массы. [c.302]

В чисто механических изолированных системах энергия равна сумме потенциальной и кинетической энергий и, следовательно, является функцией динамического состояния системы, потому что знание динамического состояния системьг эквивалентно знанию положения и скоростей всех точечных масс, содержащихся в системе. Если никакие внешние силы не действуют на систему, энергия остается постоянной. Таким образом, если А и В — два последовательные состояния изолированной системы, а 7а и IIв— соответствующие им энергии, то [c.17]

В первом из них i) проведено два ряда измерений. Тонкий слой UgOg (0,085 мг/см ) обогащенного нанесенный на платиновый диск, покрывался алюминиевой фольгой различной толщины. Поверх фольги помещалась толстая пленка целлулоида. Эта система облучалась определенное время известным потоком нейтронов, после чего измерялась -активность осколков деления, собравшихся на целлулоиде. Если бы все осколки деления имели одинаковые пробеги, то зависимость прохождения от толщины AI (выраженная в мг/см ) была бы прямой линией. Это имеет место для а-частиц полония, использованных для сравнения. Однако, как было указано в разделе б гл. И, осколки деления значительно различаются по массе и энергии. Поэтому прохождение изменяется по закону, графически изображенному на фиг. 87. С тем же (Слоем UjOs было измерено поглощение в коллодии, А1, Си, Ag и Ли в ионизационной камере, наполненной водородом, присоединенной к линейному усилителю с постоянным усилением. После введения поправки на наименьший измеренный пробег экспериментальные данные, изображенные на фиг. 88, дают значения, приведенные в табл. 13. [c.250]

Возможны два выхода из сложившейся ситуации либо не вводить гравитационные массы при отсутствии изменения нарушения симметрии (так же, как и инерционные) либо так изменить условия эксперимента, чтобы происходило изменение нарушения симметрии. По сути оба выхода предполагают одно соблюдение принципа изменения нарушения симметрии не только для инерционной, но и для гравитационной массы. В свою очередь, это означает, что требуется отказаться от модели покоящихся инерционных и гравитационных масс во Вселенной. Ещё один недостаток модели, принятой в экспериментах , приведших к гравитационному парадоксу, состоит в том, что пробное тело характеризуется лишь пассивной гравитационной массой (притягивается, но не притягивает), что нарушает закон равенства действия и противодействия, позволяя первоначально выделенному шару находиться в покое . Таким образом, рассматриваемый принцип в классической теории позволил прийти к известному выводу о неста-ционарности Вселенной. Изменение нарушения симметрии происходит также и в циклических системах (см. пример 4). Поэтому уже из классической теории следует, что материальная точка, обладающая массой, является моделью со скрытыми движениями и внутренней энергией. [c.247]

Таким образом, в системе центра масс (которая в симметричных коллайдерах совпадает с лабораторной) вторичные частицы образуют два направленных в противоположные стороны пучка, сужающихся с ростом энергии, поскольку продольные импульсы при этом возрастают. В системе, где частица-мишень покоится, пучок частиц, испускаемых в с. ц. м. в направлении первичной, за счет преобразований Лорепца дополнительно сужается, а пучок, испускаемый в с. ц. м. в противоположную сторону, меняет направление и расширяется. В результате образуются два вылетающих вперед конуса — узкий и широкий . [c.97]

Ниже исследуется ограниченная круговая задача трех тел, когда третье малое тело предполагается сферически симметричным и деформируемым, его центр масс движется в плоскости круговых орбит двух первых тел, а враш,ение вокруг центра масс происходит вокруг нормали к плоскости движения центра масс. Суш,ественным обстоятельством, влияюш,им на эволюцию движения малой сферически симметричной деформируемой планеты является рассеяние энергии нри ее деформациях, что приводит к эволюции ее орбиты и угловой скорости враш,ения. Поскольку нреднолагается, что массы двух тел (для Солнечной системы это могут быть Солнце и Юпитер) относятся как один к /i, (/i <С 1), то эволюция движения деформируемой планеты разбивается на два этапа. На первом этапе быстрой эволюции орбита деформируемой планеты стремится к круговой с центром в массивном теле, а ее враш,ение совпадает с орбитальным (режим гравитационной стабилизации, резонанс 1 1). При этом планета оказывается деформированной (сплюснутой по полюсам и вытянутой вдоль радиуса, соединяюш,его планету с массивным телом) [1, 2]. На втором этане медленной эволюции учитывается влияние планеты с массой /i, что приводит к эволюции круговой орбиты деформируемой планеты. Согласно полученным ниже уравнениям, описываюш,им эволюцию круговой орбиты, ее радиус стремится к радиусу тела массы 1, т. е. он возрастает, если деформируемое тело находится внутри орбиты тела массы /i, или убывает в противном случае. На конечном этане медленной эволюции, когда орбиты деформируемой планеты и тела массы 1 становятся близкими, возможен захват деформируемой планеты пла- [c.385]

Рис. 14.2. Простая модель взаимодействия атома и поля с учётом движения центра инерции. Единственная мода добротного резонатора, которая описывается модовой функцией u(r), изображённой здесь в простейшей форме, как синусоида, взаимодействует с атомом, имеющим полную массу М и находящимся в точке R. Движению центра инерции атома отвечает кинетическая энергия Р /2М. Мы рассматриваем только два внутренних состояния атома, а именно, возбуждённое состояние а) и основное состояние Ь) с энергиями, соответственно, Еа = hua и Еь = hujb- Частота перехода есть оо = ооа - ( ь-Дальнейшее упрощение происходит, когда мы считаем, что атом находится в фиксированной точке, то есть пренебрегаем движением центра инерции. В таком случае данная модель, которую называют в литературе моделью Джейнса-Хаммингса-Пауля, описывает взаимодействие двухуровневой системы с одной

Рис. 14.2. <a href="/info/618344">Простая модель</a> взаимодействия атома и поля с учётом движения <a href="/info/6457">центра инерции</a>. Единственная <a href="/info/367049">мода добротного</a> резонатора, которая описывается модовой функцией u(r), изображённой здесь в простейшей форме, как синусоида, взаимодействует с атомом, имеющим <a href="/info/249491">полную массу</a> М и находящимся в точке R. Движению <a href="/info/6457">центра инерции</a> атома отвечает <a href="/info/6470">кинетическая энергия</a> Р /2М. Мы рассматриваем только два <a href="/info/198095">внутренних состояния</a> атома, а именно, возбуждённое состояние а) и <a href="/info/12627">основное состояние</a> Ь) с энергиями, соответственно, Еа = hua и Еь = hujb- <a href="/info/250096">Частота перехода</a> есть оо = ооа - ( ь-Дальнейшее упрощение происходит, когда мы считаем, что атом находится в фиксированной точке, то есть пренебрегаем движением <a href="/info/6457">центра инерции</a>. В таком случае данная модель, которую называют в литературе моделью Джейнса-Хаммингса-Пауля, описывает взаимодействие <a href="/info/357483">двухуровневой системы</a> с одной

В различных областях физики часто удается достичь более глубокого понимания микроскопической картины процессов, если выделить класс явлений, определенным образом зависящих от массы частиц. Такие явления удобно изучать в простых системах, для которых результаты измерения изотопических эффектов можно сравнивать с теорией. Можно различать два вида изотопических эффектов в зависимости от того, имеем ли мы дело с равновесными свойствами или явлениями переноса. Последние зависят от массы (через кинетическую энергию) даже при классическом рассмотрении, в то время как равновесные свойства определяются потенциальной энергией и в классическом случае от массы не зависят. Изотонические эффекты в равновесных свойствах являются квантовомеханическими по своей природе и возникают из-за пекоммутативности операторов кинетической и потенциальной энергий. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...