Энергия внутренняя системы полная

Формула (91) выражает закон сохранения механической энергии для системы полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.314]

Общее изменение внутренней энергии замкнутой системы постоянного состава может быть выражено в функции изменений температуры и объема с помощью уравнения (5-2) для полного дифференциала [c.152]

Приращение полной механической энергии материальной системы на произвольном перемещении равно результирующей работе непотенциальных сил на данном перемещении. 2. Полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.65]

Полная энергия системы разделяется на внешнюю и внутреннюю. Часть энергии, состоящая из энергии движения системы как целого и потенциальной энергии системы в поле внешних [c.24]

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 23, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящей к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответствует температуре Т= + со, характеризующей равномерное распределение частиц по всем энергетическим уровням (рис. 23,6). Продолжая сообщать энергию системе, можно достигнуть того, что элементарные магниты ориентируются против напряженности внешнего поля (рис. 23, в) так, что возникает преимущественная заселенность верхних энергетических уровней (инверсная заселенность уровней). В этом состоянии внутренняя энергия системы больше, чем при бесконечно высокой температуре, и, следовательно, система имеет отрицательную температуру. [c.139]

Полная энергия системы разделяется на внешнюю и внутреннюю. Часть энергии, состоящая из энергии движения системы как целого и потенциальной энергии системы в поле внешних сил, называется внешней энергией. Остальная часть энергии системы называется внутренней энергией. [c.22]

Сказанное хорошо иллюстрируется следующим примером. Пусть имеется цилиндр, под поршнем которого находится некоторое количество газа (рис. 2.3). Для уравновешивания давления газа р поршень площадью П должен быть нагружен грузом Р = рП. Полная энергия рассматриваемой системы Е будет равна сумме внутренней энергии газа 11 и потенциальной энергии груза РН = рУ, т. е. [c.30]

Таким образом, из соображений размерности вытекает, что / = кТ, и, следовательно, полное изменение внутренней энергии молекулярной системы при изотермическом процессе [c.90]

Внутренняя энергия представляет собой полный запас энергии тела, характеризующий его внутреннее состояние. Она, естественно, является функцией только данного состояния термодинамической системы, т. е. в каждом своем состоянии она имеет только одно значение, ее изменение не зависит от пути процесса, а численная величина измеряется только начальными и конечными точками процесса. Поэтому для ее обозначения используется символ полного дифференциала, би или би в отличие от обозначения работы, где используется символ общей бесконечно малой величины 8. [c.18]

Поскольку энергия каждого микросостояния и внутренняя энергия и системы одинаковы, то очевидно, что изменение внутренней энергии dll, связанное с изменением числа микросостояний на пропорционально относительному изменению числа микросостояний и равно ed(0( j,/(0( j. Множитель е должен иметь размерность энергии. Вследствие изотермичности рассматриваемого процесса значение и зависит от Т. Только произведение 1гТ (где k — константа Больцмана) имеет размерность энергии. Поэтому f = kT. Следовательно, полное изменение внутренней энергии молекулярной системы при изотермическом процессе [c.112]

Внутренняя энергия — не единственный вид энергии, которым может об.ладать термодинамическая система. Рассмотрим небольшой объем жидкости (жидкую частицу), движущейся вместе с окружающим ее потоком. Такая жидкая частица обладает кинетической энергией, равной половине произведения массы частицы на квадрат скорости потока, потенциальной энергией в поле сил тяжести и, наконец, внутренней энергией сумма этих трех энергий есть полная энергия системы. Закон сохранения и превращения энергии можно сформулировать так, что будут учтены все три указанных вида энергии (этот вопрос рассматривается в гл. 7). Из сказанного ясно, что к внутренней энергии относится та часть полной энергии термодинамической системы, которая не связана с движением системы как целого и с положением системы в поле сил тяжести. [c.20]

Чтобы установить физическое содержание функций U vi I, сравним сначала уравнение (2-8) с уравнением (2-4), описывающим изменение полной энергии системы. Из этого сопоставления следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела (системы), присущая ему как таковому энтальпия же согласно (i2-10) есть не что иное, как полная энергия, связанная с данным состоянием тела она состоит из внутренней энергии и тела и величины p V, представляющей собой работу, которую нужно было затратить для того, чтобы ввести тело объемом V во внешнюю среду, имеющую повсюду одинаковое давление р. Превышение 1 над и сопряжено с наличием внешней по отношению к среде силой. Оно тем больше, чем выше давление среды [c.32]

Таким образом, полное изменение внутренней энергии молекулярной системы при изотермическом процессе будет равно [c.101]

Часть полного запаса энергии термодинамической системы, которая не связана с положением системы в поле внешних сил и с движением самой системы относительно внешней среды, называется внутренней энергией термодинамической системы. [c.7]

Полная потенциальная энергия упругой системы (с точностью до постоянного слагаемого, которое опускаем) складывается из внутренней энергии деформации и потенциала внешних сил П [c.12]

Для краткости в дальнейшем будем называть величину и — удельную весовую внутреннюю энергию — просто внутренней энергией, а величину и — полной внутренней энергией всей системы. [c.33]

Это положение противоречит закону сохранения энергии. Следовательно, в согласии с законом сохранения энергии внутренняя энергия системы есть функция состояния, а dU есть полный дифференциал. [c.22]

Энергией Е системы является ее полная энергия относительно некоторого произвольного состояния, выбранного лишь из соображений удобства. И инженер, и ученый часто разбивают эту энергию на сумму нескольких определенных видов энергии, таких, как внутренняя энергия и, потенциальная энергия в поле силы тяжести и связанная с направленным движением кинетическая энергия. Кроме такого разбиения нередко встречаются также менее четко определенные выражения, например механическая энергия, электрическая, химическая и ядерная энергии, энергия излучения, солнечная энергия, энергия приливов и отливов и т. д. Здесь речь пойдет только о строго определенных видах энергии, которые будут последовательно рассмотрены в связи с простыми системами. [c.66]

Поры растут в боковых направлениях под действием уменьшающейся нагрузки в поле трехосных напряжений, существующем в самом центре шейки. Приведет ли слияние пор в определенный момент к полному разрушению образца, зависит от скорости высвобождения упругой энергии испытательной системы. В весьма жесткой системе (при контроле по смещению), например, при растягивании параллельно с образцом сильной пружины можно достаточно хорошо контролировать рост центральной чаши в образце. При увеличении ее размеров образец становится похож на образец с внутренней трещиной, который разрушается путем сочетания растяжения и сдвига по коническим поверхностям. [c.199]

Силы, стремящиеся изменить внутренние координаты комбинированных систем, вместе с силами, которые воздействуют со стороны каждой из систем на тела, представленные так называемыми внешними координатами, могут быть выведены из единой силовой функции, которую, взятую с обратным знаком, мы назовем потенциальной энергией комбинированных систем и обозначим через Мы предположим, что первоначально ни одна из систем Двух ансамблей и не попадает в сферу действия другой, так что потенциальная энергия комбинированной системы распадается на две части, соответствующие комбинируемым системам по отдельности. То же самое, очевидно, справедливо и для кинетической энергии ложной комбинированной системы и, следовательно, для ее полной энергии. Это может быть выражено уравнением [c.159]

Оказалось, что при движении тел изолированной системы только под действием внутренних сил полная энергия системы не изменяется. При движении тел произошло только превращение части потенциальной энергии в кинетическую. В этом и состоит закон сохранения энергии, который можно сформулировать следующим образом [c.247]

Так как вещество состоит из очень большого числа частиц, нельзя учесть положение и энергию каждой частицы. Поэтому следует перейти к термодинамическому и статистическому описанию системы. В термодинамике внутренняя энергия есть сумма полных энергий всех частиц, тепловая энергия соответствует кинетической энергии, энтропия является мерой упорядоченности вещества. [c.15]

Т. е. 1) дифференциал кинетической энергии материальной системы на бесконечно малом ее перемеи ении равен алгебраической сумме элементарных работ всех сил на соответствующих перемещениях их точек приложения 2) приращение кинетической энергии материальной системы на конечном ее перемещении равно алгебраической сумме полных работ всех сил на соответствующих перемещениях их точек приложения. Слова всех сил означают в обоих случаях всех заданных сил и реакций связей или всех внешних и внутренних сил. В законах количеств движения и кинетических моментов внутренние силы не фигурировали, ибо их главный вектор и главный векторный момент относительно любого центра равны нулю но алгебраическая сумма работ внутренних сил в общем случае материальной системы не равна нулю, как показано в п. 5° 2 она равна нулю в частном случае абсолютно твердого тела, но уже для упругого тела не равна нулю ). [c.206]

Полная энергия системы состоит из внешней энергии, связанной с движением системы как целого (кинетической энергии движения системы и изменения ее потенциальной энергии), и внутренней энергии, являющейся энергией всех видов движения и взаимодействия микрочастиц, из которых состоит система. [c.20]

Для находящейся в равновесии системы полная энергия совпадает с внутренней, которая является функцией состояния и в равновесном процессе зависит от внешних параметров и температуры. [c.21]

Полная энергия системы разделяется на внешнюю и внутреннюю. Во внешнюю энергию входят энергия движения системы как целого и потенциальная энергия системы в поле внешних сил. Вся остальная часть энергии системы называется ее внутренней энергией. [c.20]

Полная энергия системы разделяется на внешнюю и внутреннюю. К внешней относятся энергия движения системы как целого и потенциальная энергия системы в поле внешних сил. К внутренней -энергия разных видов движения и взаимодействия входящих в систему частиц. Внутренняя энергия Ц) является внутренним параметром. Она зависит только от физического состояния веществами не зависит от способа или пути, которым данное вещество приведено в это состояние. То есть и - это функция состояния смс/иел/ы. Внутренняя энергия - экстенсивное свойство, т.е. аддитивно зависит от количества вещества. [c.50]

Рассмотрим полную энергию Пц такой фиктивной системы. Она будет состоять из потенциальной энергии деформации Uo (энергия внутренних сил) и потенциала внешних сил U. [c.336]

На самом деле функция g зависит лишь от внутренней энергии 23 системы (2,3) ) в системе центра масс она связана с полной энергией Е и энергией х частицы 1 линейным соотношением [c.489]

Рассматривается простейшее движение в виде плоской поперечной волны с волновым числом к и амплитудой скорости и. Полагая внутреннюю энергию пропорциональной с , полную энергию системы запишем в форме [c.42]

Полная внутренняя энергия изолированной системы двух тел, которые обмениваются теплом, должна оставаться постоянной, а ее полная энтропия должна воаоастать, если первоначально температуры тел не были равны. Так как объемы обоих тел по условию остаются неизменными, единственной причиной изменения их энтропий и 2, а вместе с ними и полной энтропии системы, будет перераспределение энергии между телами. [c.73]

Энтальпия. Рассмотрим полную энергию газа, находящегос под давлением /5, создаваемым грузом массой М (рис. 1.3). В этом случае полная энергия Е системы состоит из внутренней энергии газа и и потенциальной энергии груза, равной pfz = рУ, т. е. — [c.18]

В этой форме записи только dU является полным дифференциалом, dQ и dV следует рассматривать как исчезающе малые количества Q и соответс гвенио. Это связано с тем, что в отличие от внутренней энергии получаемая системой теплота и совершаемая ею работа определяются не только термодинамическими параметрами системы, но и процессом их изменения. (Примеч. ред.) [c.48]

Здесь T и П — кинетическая и потенциальная энергии единицы точечной массы гиперона соответственно. В энергетическую величину Л входят внутренние реактивные и гиперреактивные составляющие. Отметим также, что ai — это полная механическая энергия консервативной системы. [c.198]

Сказанное хорошо иллюстрируется следующим примером, заимствованным нами у М. А. Леонтовича. Пусть имеется цилиндр, под поршнем которого находится некоторое количество газа (фиг. 2-4). Для уравновешивания давления газа р поршень должен быть нагружен грузом 0=рИ (О—площадь поршня). Полная энергия рассматриваемой системы будет равна сумме внутренней энергии газа 1) и потенциальной энергии груза Ок—рИк—рУ, т. е. энтальпии 1 = и-АгАрУ. [c.33]

Это соотношение гласит малое изменение йи внутренней энергии и равно сумме изменения работы деформации и изменения количества тепла, введенного в рассматриваемый бесконечно малый объем тела. Измен ение количества тепла равно Тйз, где 5 — энтропия системы входяшие в (3) величины отнесены к единице объема. Следует добавить, что приращение внутренней энергии представляет собой полный дифференциал. Независимые переменные в (3) суть деформации 8г - и энтропия 5, т. е. и = и гц, 5). Вместо функции и удобно ввести свободную энергию Гельмгольца =и — зТ, являющуюся функцией независимых переменных и Т тогда имеем [c.12]

Наконец (см. (4.83)), если потенциальная энергия механической системы во внешних г олях стационарна, диссипативные силы (внутренние и внешние) отсутствуют, а неинерциальная систе ма отсчета движется относительно инерциальной с постоянной угловой скоростью и постоянным ускорением начала, то полная энергия механической системы относительно неинерциальной системы отснета будет сохраняться, т, е. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...