Система адиабатная

Предполагая, что из состояния 2 система адиабатно может перейти в состояние /, совершив работу находим [c.55]

Светимость энергетическая спектральная 207 Система адиабатная 26 [c.375]

Семиинварианты 209 Система адиабатная 24 [c.309]

Открытой системой называется система, в которой имеется обмен вещества с другими системами. Система, в которой отсутствует обмен вещества с другими системами, называется закрытой системой. Адиабатной называется система, в которой отсутствует обмен теплотой с другими системами. В изолированной системе отсутствует обмен энергией и веществом. [c.6]

В зависимости от условий взаимодействия рассматриваемой термодинамической системы с другими рассматривают открытую и закрытую, изолированную и адиабатную системы. Открытой термодинамической системой называют систему, которая обменивается веществом с другими системами, а в закрытой — обмен веществом с другими системами отсутствует. В изолированной термодинамической системе отсутствует обмен веществом и энергией с другими системами. В адиабатной системе отсутствует теплообмен с другими системами. Адиабатные термодинамические системы могут быть как открытыми, так и закрытыми. [c.7]

Термодинамическую систему, которая не может обмениваться теплотой с окружающей средой, называют т е п-ло изолированной или адиабатной. Примером адиабатной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, исключающей теплообмен между заключенным в сосуде газом [c.7]

Q = 0 — теплообмен системы с окружающей средой отсутствует, т. е. теплота к системе не подводится и от нее не отводится. Процесс без теплообмена называется адиабатным. Для него уравнение (2.7) принимает вид [c.14]

Если в адиабатно-изолированной системе осуществляются равновесные процессы, то энтропия системы остается постоянной. [c.27]

При процессе в закрытой системе, который является адиабатным и протекает при постоянном объеме, [c.43]

При адиабатном процессе в системе из одного моля идеального газа, теплоемкость которого не зависит от температуры, уравнение (1-29) принимает вид [c.43]

Работа, произведенная во время необратимого адиабатного процесса расширения или сжатия идеального газа при условии постоянства внешнего давления, может быть вычислена с помощью уравнения (1-31). Если pj — начальное давление системы, — конечное давление системы и — постоянное внешнее давление, то [c.45]

Термин политропный используют для обозначения различных процессов в идеальных газовых системах, не являющихся изотермическими или адиабатными. Работу, выполненную при течении такого процесса, удобно вычислять, используя форму уравнений, полученных для адиабатного обратимого процесса в идеальной газовой системе с заменой величины k эмпириче ской постоянной S. При политропных процессах уравнения (1-45), (1-37) и (1-42) принимают вид [c.45]

Эмпирическая постоянная 8 может быть произвольной величиной между единицей и k. Если величина 8 приближается к единице, то вычисленные величины w, Q и АЕ приближаются к таковым для изотермических обратимых процессов в системе из идеального газа., Если же величина 8 приближается- к k, то вычисленные величины W, Q и АЕ приближаются к таковым для адиабатного обратимого процесса в системе из идеального газа. [c.46]

Это уравнение тождественно уравнению (1-37) для обратимых адиабатных процессов в идеальных газовых закрытых системах. [c.55]

Исходя из этого третья ступень представляет собой неполную конденсацию при постоянных температуре и давлении до тех пор, пока система не будет содержать 90,3% жидкости и 9,7% пара. Затем обратимое адиабатное сжатие должно вернуть систему в первоначальное состояние. [c.199]

Цикл Карно работает с 1 молем гелия в качестве рабочего газа. На первой ступени газ расширяется изотермически и обратимо от 10 до 5 атм при постоянной температуре 1000 °R (555,5 °К). На второй ступени газ расширяется адиабатно и обратимо от 5 атм при 1000 °R (555,5 °К) до 1 атм. Затем система возвращается к своим первоначальным условиям в две ступени сначала изотермическим сжатием, затем адиабатным сжатием. Вычислить w, Q, Д и для каждой ступени, а также для полного цикла. Показать, что коэффициент полезного действия, выраженный отношением произведенной работы к переданной теплоте при 1000 °R (555,5 °К), равен 1 —. [c.210]

Во всех предыдущих примерах температура равновесной реакционной смеси была известна. При решении реальных технических проблем, включающих и работу химического реактивного двигателя, учитываются такие условия, когда реагирующие вещества загружаются в систему при известных температуре и составе и реагируют по существу при адиабатных условиях. В этих случаях конечная температура и состав реакционной смеси неизвестны. Определить максимальную конечную температуру и максимальное превращение можно при допущении, что система достигает состояния равновесия и что химическое равновесие рассчитывается одновременно с энергетическим балансом, когда неизвестны температура и состав. [c.311]

Система, окруженная так называемой адиабатной оболочкой, исключающей теплообмен с окружающей средой, называется теплоизолированной, или адиабатной, системой. Примером теплоизолированной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, исключающей теплообмен между газом и окружающей средой. [c.15]

Рассмотрим изменение энтропии в изолированной системе, которая не имеет теплообмена с окружающей средой dQ = 0 ее можно назвать адиабатной системой. [c.123]

Положим, имеется изолированная адиабатная система, в которой происходят термодинамические процессы. Если в этой изолированной системе протекают только обратимые процессы, то для нее можно применить уравнение (8-9) [c.123]

Если в изолированной адиабатной системе происходят только обратимые процессы, то энтропия всей системы остается величиной постоянной. [c.123]

Так как dQ = О, то для изолированной адиабатной системы [c.123]

Теперь рассмотрим изменение энтропии в изолированной адиабатной системе, в которой имеются тела, обменивающиеся между собой теплотой при конечной разности температур. [c.123]

Рассмотрим вопрос, какую максимальную работу можно получить от рабочего тела (газа) при заданных условиях. Считаем источник работы и среду изолированной, адиабатной системой, к которой, теплота не подводится и не отводится, т. е. Q = О- Обозначим внутреннюю энергию системы в начальном состоянии (У и в конечном U". Тогда на основании первого закона термодинамики имеем [c.126]

Из известного положения, что при протекании обратимых процессов энтропия замкнутой адиабатной системы не изменяется, следует [c.127]

Из анализа всех естественных самопроизвольных тепловых процессов видно, что все они необратимы и сопровождаются увеличением энтропии. Эти процессы в адиабатной системе прекращаются при достижении в ней теплового равновесия, энтропия при этом достигает своего максимального значения. [c.131]

Представим себе, что рассматриваемая адиабатная система А. является частью другой адиабатной системы В (среды) (рис. 9-2). Температура обеих систем Т. Внутри этих систем протекают различные процессы при постоянной температуре. Обозначим изменение внутренней энергии и энтропии системы А через dil и dS, а изменение внутренней энергии и энтропии среды В через dll и [c.144]

Адиабатным процессом называется процесс, происходящий в термодинамической системе при отсутствии теплообмена с окружающими телами, т. е. при условии Q = 0. [c.99]

Абсолютный нуль температуры 78 Абсолютная температурная шкала 78 Автоколебания 220 Автоколебательная система 220 Адиабата 100 Адиабатный процесс 39 Активное сопротивление 241 Акустика 223 [c.359]

Адиабатная термодинамическая система — термодинамическая система, которая не может обмениваться теплотой с други.ми системами. [c.83]

Адиабатный процесс — термодинамический процесс, в котором система не обменивается теплотой с окружающей средой. [c.85]

Поскольку локальная энтропия а (единицы массы или р5 — единицы объема) зависит от термодинамических параметров а, (г, t) так же, как и при полном равновесии, то при необратимом процессе в адиабатной системе скорость возникновения энтропии в единице объема (производство энтропии) равна [c.9]

В случае необратимых процессов в адиабатно изолированных системах мощность потока энтропии 5 сквозь поверхность системы равна нулю, поэтому для таких процессов из формулы [c.19]

Если система не обменивается с окружающими телами ни энергией, ни веществом, то она, как уже было сказано, называется изолированной или замкнутой, если же система имеет такой обмен, то она называется открытой. Система, не обменивающаяся с другими телами веществом, но обменивающаяся энергией, называется закрытой, а не обменивающаяся энергией только в форме теплоты — адиабатно изолированной или адиабатной системой. [c.26]

Система адиабатно расширяется первый раз квазистатически, а второй раз нестатически. Если убыль внутренней энергии в обоих случаях одна и та же, то по первому началу Как это согласовать со вторым началом, согласно которому 5lV>bfV p [c.89]

Модель структуры анизотропных систем с сообщающимися порами можно построить с учетом опыта моделирования изотропных систем с взаимопроникающими компонентами. Модель должна отражать деформированность частиц, наличие сообщающихся пор, заполненных второй компонентой, и наличие сужений поперечного сечения и микрозазоров на стыке частиц. Элементарная ячейка модели анизотропной трещиноватой структуры с сообщающимися порами, представляющая собой /а сплющенной частицы, изображена на рис. 4-22, а. Разобьем далее элементарную ячейку системой адиабатных плоскостей 1 —Г и 2 —2, параллельных общему направлению потока, на отдельные участки, тепловые сопротивления которых обозначим через Ни. .., п. Схема соединения тепловых сопротивлений отдельных участков приведена на рис. 4-22, б. Выразим тепловые сопротивления отдельных участков через их геометрические параметры и теплопроводность компонент. [c.126]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела за рачивае-мая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы. [c.14]

Прежде всего по //,/-диаграмме можно определить температуру, которую имели бы продукты сгорания при условии, что вся теплота горения затрачивается только на их нагрев, а теплопотери отсутствуют. Эта температура называется а д и а б а т и о й, поскольку горение осуществляется в адиабатно-изолированной системе, без теплопотерь. Если продуктов неполного сгорания нет, теп-./юта из зоны горения не отводится и сжигание организовано в потоке (практически при p = onst), то в соответствии с уравнением (5..3) количество выделяющейся при сгорании теплоты равно эгггальнпи п[)одуктов сгорания [c.129]

Как мы уже указывали, автор в ряде случаев избегает строгого подхода к тем или иным термодинамическим понятиям. Например, по сути дела он не провел различия между понятиями равновесный и обратимый (процессы). Как известно, про--цесс является равновесным (квазистатическим), если он состоит из непрерывной совокупности равновесных состояний системы. Обратимый же процесс — это такой процесс с рассматриваемой системой, выполнив который она может вернуться в исходное состояние без изменений в ней самой и в системах, внешних по отношению к ней. В подавляющем большинстве случаев равновесные процессы являются обратимыми, однако можно привести пример, когда равновесный процесс не является обратимым. В описании политропных процессов автор отошел от общепринятого понимания понятия политропный процесс . В отличие от принятого в советской термодинамической литературе автор определяет политропный процесс как такой процесс с идеальным газом, который удовлетворяет условию pv = onst, в котором величина о лежит между единицей и величиной отношения pj . Поэтому изотермический, адиабатный и многие другие процессы не являются, по мнению автора, политропными. В указанном ограничении величины о и состоит отличие понимания политроп-ного процесса автором от принятого советскими термодинамиками. [c.24]

Пример 1. Цикл начинается с состояния 1 фунта (453,6 г) жидкой воды при 212 °F (100 °С) при давлении ее пара 14,7 фунт/дюйм (1,03 кПсм ). На первой ступени цикла теплота поглощается при постоянных температуре и давлении до тех пор, пока вода полностью не превратится в пар. Вторая стадия — обратимое адиабатное расширение, во время которого температура понижается и часть пара конденсируется. Так как во всех случаях присутствуют две фазы, давление системы всегда соответствует давлению водяного пара при данной температуре. Если адиабатное обратимое расширение ограничено 101,76 °F (39 °С) и давлением 1 фунт/дюйм (0,07 кГ1см ), система будет содержать 12% жидкости и -88% пара. [c.199]

Максимальную работу в цикле Карно можно получить только в том случае, когда температура рабочего тела равна температуре тенлоотдатчика и когда наименьшая температура рабоч( го тела равна температуре тенлопрпемника, т. е. когда совершаются обратимые процессы. Отсюда максимальную работу в системе при переходе из неравновесного состояния в равновесное можно получить только при осуществлении обратимых адиабатных и изотермических процессов. [c.126]

Все самопроизвольные процессы, протекающие от состояний менее вероятных к состояниям более вероятным, необратимы и связаны с увеличением энтропии. Поэтому должна существовать связь между возрастанием энтропии системы и переходом ее от менее вероятного состояния к более вероятному. Максимум энтропии соответствует устойчивому равновесию системы, которое и являться состоянием наиболее вероятным в данных условиях. Отсюда следует, что энтропия S адиабатной системы должна являться функцией вероят1юсти W ее состояния [c.129]

Традиционно неадиабатные вихревые трубы рассматривались лишь как охлаждаемые. Развитие областей внедрения вихревых энергоразделителей в системы охлаждения, термостатирования теплонапряженных деталей и узлов агрегатов энергетической, авиационной и некоторых других отраслей [7, 8, 38, 39, 73, 145, 194] потребовало постановки опытов по исследованию характеристик вихревых труб при подводе тепла к подогреваемему периферийному потоку через стенки камеры энергоразделения от внешнего источника. Экспериментальные исследования [73, 145, 194] по определению влияния внешнего теплового потока, подводимого от внешнего источника тепла через стенки камеры энергоразделения, были проведены на двух вихревых трубах с цилиндрической проточной частью и геометрией по своим параметрам близкой к оптимальной, по рекомендациям А.П. Меркулова [116]. Снижение эффектов охлаждения обохреваемой от внешнего источника вихревой трубы по сравнению с адиабатными условиями можно оценить относительной величиной [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...