Адиабатный процесс

Определив из уравнения состояния, написанного для состояний / и 2, отношение объемов или давлений и подставив их в (4.16), получим уравнение адиабатного процесса в форме, выражающей зависимость температуры от объема или [c.32]

Рис. 4.4. Изображение адиабатного процесса в р, V- и Т, s-координатах

Основные термодинамические процессы водяного пара. Для анализа работы паросиловых установок существенное значение имеют изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный процессы. Расчет этих процессов можно выполнить либо с помощью таблицы воды и водяного пара, либо с помощью Л, s-диаграммы. Первый способ более точен, но второй более прост и нагляден. [c.38]

Адиабатный процесс (рис. 4.12). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются и перегретый пар становится сначала сухим, а затем влажным. Работа адиабатного процесса определяется выражением [c.39]

Для идеального газа изменение внутренней энергии в адиабатном процессе ui — ui = l вычисляется по формуле (4.20), поэтому [c.46]

По уравнениям адиабатного процесса (4.18) получим [c.217]

Работа компрессора в теоретическом адиабатном процессе сжатия U = h2 — h = = 570,14-545,26 = 24,88 кДж/кг. [c.219]

Абсолютная температура 8 Абсолютно черное тело 90 Абсолютное давление 7,8 Адиабатная температура горения 129 Адиабатный процесс 14, 32, 39 [c.221]

Адиабатный процесс — это такой процесс, при котором не [c.43]

При адиабатном процессе в системе из одного моля идеального газа, теплоемкость которого не зависит от температуры, уравнение (1-29) принимает вид [c.43]

Работа, произведенная во время необратимого адиабатного процесса расширения или сжатия идеального газа при условии постоянства внешнего давления, может быть вычислена с помощью уравнения (1-31). Если pj — начальное давление системы, — конечное давление системы и — постоянное внешнее давление, то [c.45]

Для адиабатных процессов, в которых изменения кинетической и потенциальной энергии незначительны, уравнение (1-9) принимает вид [c.54]

Это уравнение тождественно уравнению (1-37) для обратимых адиабатных процессов в идеальных газовых закрытых системах. [c.55]

В действительности распространение звуковых волн в воздухе по существу является адиабатным процессом и модуль упругости ближе всего к величине kp, где k — отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном [c.73]

Процесс, протекающий без подвода и отвода теплоты, т. е. при отсутствии теплообмена тела с окружающей средой, называют адиабатным, а кривая этого процесса называется адиабатой. Для получения адиабатного процесса необходимым и обязательным условием является dq = О, и следовательно, <7=0. [c.95]

Обратимый адиабатный процесс можно осуществить в цилиндре с абсолютно нетеплопроводными стенками при бесконечно медленном перемещении поршня. [c.95]

При адиабатном процессе произведение давления па объем газа в степени k есть величина постоянная. Величину k называют показателем адиабаты. [c.96]

Рассмотрим зависимость между основными параметрами в адиабатном процессе. [c.96]

Теплоемкость в адиабатном процессе, определяемая из выражения [c.97]

При обратимом адиабатном процессе идеального газа располагаемая внешняя работа будет в k раз больше величины работы изменения объема. [c.98]

Для обратимого адиабатного процесса dq = О, поэтому [c.98]

Поскольку уравнение политропы отличается от уравнения адиабаты только величиной показателя п, то, очевидно, все соотношения между основными параметрами могут быть представлены формулами, аналогичными адиабатному процессу [c.99]

Уравнение работы изменения объема, совершаемой телом при политропном процессе, имеет аналогичный вид с уравнением работы в адиабатном процессе, т. е. [c.100]

Располагаемая внешняя работа в политропном процессе по аналогии с адиабатным процессом равна [c.100]

Рассмотрим, как изменяется количество теплоты в политропных процессах (см. рис. 7-9). В адиабатном процессе теплота не подводится и не отводится. В изотермическом п = 1) и изобарном (п =0) процессах расширения и в изохорном процессе п = —оо) теплота подводится. Следовательно, все политропные процессы расширения, расположенные над адиабатой, в пределах /г > и > —оо, s, процессы сжатия при оо > и > fe, протекают с подводом тепла к рабочему телу. Политропные же процессы расширения при оо > > fe, а процессы сжатия при — оо< п <С k протекают с отводом тепла. [c.102]

Почему в адиабатном процессе расширения тела температура убывает, а при сжатии увеличивается [c.102]

Для адиабатного процесса расширения и сжатия соответственно имеем [c.113]

При обратимом адиабатном процессе, когда dQ = О, [c.120]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела за рачивае-мая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы. [c.14]

Основными процессами, весьма важными и в теоретическом, и в прикладном отношениях, являются изохорный, протекающий при постоянном объеме изобарный, протекающий при постоянном давлении изотермический, происходящий при постоянной температуре адиабатный — процесс, при котором отсутствует теплообмен с окружающей средой, и политропный, удовлетворяющий уравнению ру" = onst. [c.30]

Адиабатный процесс. Процесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой, называется адиабатным, т. е. б<7 = 0. Для того чтобы осуществить такой процесс, следует либо теплоизолировать газ, т. е. поместить его в адиабатную оболочку, либо провести процесс настолько быстро, чтобы изменение температуры газа, обусловленное его теплообменом с окружающей средой, было пренебрежимо мало по сравнению с изменением температуры, вызванным рас-щирением или сжатием газа. Как правило, это возможно, ибо теплообмен происходит значительно медленнее, чем сжатие или расщирение газа. [c.32]

Уравнения первого закона термодинамика для адиабатного процесса принимают вид pdT vdp = Q dT- -- -pdv = Q. Поделив первое уравнение на второе, получим [c.32]

Работа расширения при адиабатном процессе согласно первому закону термодинамики совершается за счет уменьшения внутренней энер1ии и может быть вычислена по одной из следующих формул [c.33]

Поскольку при адиабатном процессе б<7 = 0, энтропия рабочего тела не изменяется (ds = 0 и 5 = onst). Следовательно, на Г, s-диаграмме адиабатный процесс изображается вертикалью. [c.33]

Опыт показывает, что с изнсстным приближением это уравнение примеиими и к адиабатному процессу водяного пара (для перегретого пара fe=l,3). [c.48]

Заметим, что при адиабатном процессе дсижепия газа таким критическим числом Маха является число М = 1. [c.136]

Для этого обратимого адиабатного процесса изменение энтропии равно нулю и равно —А/У. Интерполяцией данных по рис. 37 определяем, что энтропия при начальных условиях равна 48,5 кал1 моль °К) и энтальпия 8680 кал1моль. Энтальпия при [c.187]

Согласно первому закону термодинамики, работа изменения объема в адиабатном процессе получается за счет убыли внутренней энергии тела при onst [c.97]

Осуществить обратимо цикл при таких условиях можно следующим образом. Сначала в изотермическом процессе расширения теплота обратимо подводится к рабочему телу от теплоотдат-чика с постоянной температурой. Затем в обратимом адиабатном процессе расширения, в котором отсутствует теплообмен между рабочим телом и источниками теплоты, температура рабочего тела [c.111]

Для лучшего уяснения порядка осуществления данного цикла пред-ставим себе тепловую машину, цилиндр которой может быть по мере надобности как абсолютно теплопроводным, так и абсолютно нетеплопроводным. Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела будут ри Vi, а температура Тi равна температуре теплоотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теп-лоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщ,ив рабочему телу теплоту qy по изотерме 1-2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. Параметры хочки 2 — рр V2, T l- От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопро водным. Рабочее тело с температурой Ti, расширяясь по адиабате 2-3 до температуры теплоприемника Гг, совершит работу. Параметры точки 3— Рз, Vs, Т2- От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводный. Сжимая рабочее тело по изотерме 3-4, одновременно отводим теплоту 2 в теплоприемник. В конце изотермического сжатия параметры рабочего тела будут 4, v , Т . Отточки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным процессом сжатия 4-1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние. [c.112]

Теплотехника (1991) -- [ c.14 , c.32 , c.39 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.39 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.47 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.27 , c.39 , c.40 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.23 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.11 , c.222 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.461 , c.481 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...