Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Кинетическая энергия системы

Уравновешенный гироскоп в кардановом подвесе движется по инерции. Определить кинетическую энергию системы и первые интегралы уравнений движения, если момент инерции внешней рамки относительно неподвижной оси вращения равен  [c.373]

Структура уравнений Лагранжа и их составление. Уравнения Лагранжа для обобщенных координат являются обыкновенными дифференциальными уравнениями второго порядка, как и дифференциальные уравнения движения точки в декартовых координатах. Число уравнений Лагранжа совпадает с числом обобщенных координат. Действительно, для кинетической энергии системы, используя ее определение и формулу (33) для  [c.409]


Кинетическая энергия системы  [c.444]

Максимальная величина /, а также сил N к Р определяется кинетической энергией системы, связанной со шкивом, действующими на систему силами, а также упругими свойствами системы и тормозного рычага. Возможность получения сколь угодно большой тормозящей силы обеспечивает почти мгновенный останов системы при любом, даже весьма малом значении силы Р.  [c.71]

Пренебрегая при статическом нагружении изменениями кинетической энергии системы, а также потерями энергии на внутренние трения, изменение температуры, магнитные и электрические явления, которые имеют место при деформации, можно утверждать, что уменьшение потенциальной энергии грузов равно потенциальной энергии деформации, накопленной упругой конструкцией, т. е.  [c.386]

Кинетическую энергию системы определим следующим образом. Пусть С] — вес единицы длины пружины. Тогда масса элемента иру-  [c.578]

В заключение рассмотрим случай поперечных колебаний грузов, связанных с балкой, лежащей на двух опорах (см. рис. 538). Предположим, что кинетическая энергия системы обусловлена только поступательным перемещением грузов, а потенциальная — только изгибом балки. Далее полагаем, что колебания всех точек оси балки происходят с одной частотой и находятся в одной фазе, тогда свободные колебания сечения балки с абсциссой х в функции времени можно описать синусоидальным законом  [c.581]

Имея скорость Oi, можно вычислить кинетическую энергию системы (груза с балкой), которая должна полностью перейти в упругую энергию деформации балки  [c.646]

КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ СИСТЕМЫ  [c.301]

КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ СИСТЕМЫ  [c.301]

Кинетической энергией системы называется скалярная величина Т, равная сумме кинетических энергий всех точек системы  [c.301]

Равенство (49) выражает Теорему об изменении кинетической энергии системы в дифферен-ц и а л ь н о й форм е. Проинтегрировав обе части этого равенства в пределах, соответствующих перемещению системы из некоторого начального положения, где кинетическая энергия равна То, в положение, где значение кинетической энергии становится равным Т,, получим  [c.307]

Это уравнение выражает теорему об изменении кинетической анергии в другой (интегральной) форме изменение кинетической энергии системы при некотором ее перемещении равно сумме работ  [c.307]


Как видим, изменение кинетической энергии системы зависит от работы и активных сил и реакций связей. Однако можно ввести понятие о таких идеальных механических системах, у которых наличие связей не влияет па изменение кинетической энергии системы при ее движении. Для таких связей должно, очевидно, выполняться условие  [c.309]

Таким образом, изменение кинетической энергии системы с идеальными, не изменяющимися со временем связями при любом ее перемещении равно сумме работ на этом перемещении приложенных к системе внешних н внутренних активных сил.  [c.309]

При вычислении кинетической энергии надо всегда иметь в виду, что кинетическая энергия системы равна сумме кинетических энергий всех входящих в нее тел. По условиям задачи 7 i=0, а 7 о=7 л+7 д+7 р. Учитывая, что начальные скорости всех точек ремня Up = 0),,/ = шол, где Мо и г — начальная угловая скорость и радиус шкива В, найдем по формулам (43) и (8)  [c.311]

Чтобы выразить через кинетическую энергию системы, надо преобразовать правую часть равенства (124) так, чтобы она содержала только скорости обточек системы. С этой целью заметим прежде всего, что  [c.377]

Кинетическая энергия системы 7 = 7 цил+Т ст-Значение 7 ц л для рассматриваемого случая вычислено в задаче 136 (см. 121). Учитывая полученный там результат и формулу (44), а также то, что для стержня J =MP 2, получаем  [c.384]

Для кинетической энергии системы получим значение  [c.392]

Считая, что соударяющиеся тела движутся поступательно, и обозначая их общую скорость после абсолютно неупругого удара через и, получим для кинетической энергии системы в начале и в конце удара значения  [c.403]

С другой стороны, кинетическая энергия системы всегда содер-  [c.159]

Тогда выражение (67,3), определяющее кинетическую энергию системы, принимает вид  [c.179]

Ti — кинетическая энергия системы = Т а — кинетическая энергия  [c.182]

При движении механической системы под действием сил, имеющих потенциал, изменения кинетической энергии системы определяются зависимостями (72.4) и (72.6)  [c.198]

Чтобы воспользоваться этим уравнением, определим кинетическую энергию системы как функцию обобщенной координаты ф и обобщенной скорости ф, равной угловой скорости кривошипа со.  [c.346]

Кинетическая энергия системы определится как сумма кинетической энергии груза, совершающего поступательное движение, и кинетической энергии блока, вращающегося вокруг неподвижной оси О. Пользуясь формулами (69.1) и (69.2), получим  [c.353]

Чтобы воспользоваться уравнениями Лагранжа, выразим кинетическую энергию системы в зависимости от обобщенных координат и обобщенных скоростей. Кинетическая энергия ползуна, движущегося поступательно вдоль оси Ох,  [c.360]

Вычислить кинетическую энергию системы, состоящей из двух колес, соединенных паровозным спарником АВ и стержнем О1О2, если оси колес движутся со скоростью Уо. Масса каждого колеса равна М . Спарник АВ и соединительный стер-.  [c.294]

Кинетическая энергия системы может быть только положи-гельиой. Поэтому из закона сохранения механической энергии получаем следующее неравенство для потенциальной энергии  [c.423]

Поскольку при статической нагрузке кинетическая энергия системы остается неизменной, то приращение потен-циальной энергии деформации U равно уменьшению по-  [c.179]

В общем случае выражение для полной кинетической энергии системы, состоящей из сферической частицы, движзчцейся в жидкой среде (фиг. 2.10), имеет вид  [c.59]

Полученными уравнениями можно непосредственно пользоваться для решения задач динамики. Однако процесс составления этих уравнений значительно упростится, если выразить все входящие сюда обобщенные силы инерции через кинетическую энергию системы. Преобразуем сначала соответствующим образом велитану Q". Поскольку сила инерции любой из точек системы Fk=— то первая из формул (122) дает  [c.377]

Указанным путем уравнения Лагранжа составляются независимо от того, рассматривается ли абсолютное (по-отношению к инер-циальной системе 01счета) или относительное движение механической системы. Но в последнем случае возможен и другой путь, а именно кинетическую энергию системы определять в ее относительном движении, но зато при нахождении обобщенных сил присоединить к силам, действующим на систему, переносные силы инерции (чего при использовании первого пути делать не надо).  [c.380]


Кинетическая энергия системы слагается из энергии Ti шарика и энергии Tj трубки. Энергию Ti определяем для абсолютного движения ш ика. Тогда Ti=mv% 2, где чд — абсолютная скорость шарика, причем вект рно ид=Уот+ пер- В данном случае численно Ooi=, 0nep=0i3 <0= (p и так как t)oTj t>nep. то  [c.381]

Решение, В задаче 182 кинетическая энергия системы (стержня AD, см. рис. 372) будет 7 =0,5Уд(р2. Следовательно, в этой задаче/ ( )= (ф)=Уд= = onst и  [c.391]

Для определения скорос1и точки В стержня в этот момент воспользуемся теоремой об изменении кинетической энергии системы в форме уравнения (69.2)  [c.188]

Из этого выражения следует, что кинетическая энергия системы зависит от обобщенной скорости ф и не яависнт от обобщенной координаты ф, т. е. от положения механизма. Найдем производные  [c.347]

Для определения угловых ускорений всех звеньев редуктора применим уравнение Лагранжа второго рода (125.6). Чтобы воспользоваться этим уравнением, определим кинетическую энергию системы как функцию обобщенной скорости ф[ равной угловой скорости ведущего вала со,, Для пычислония кинетической энергии рассматриваемой системы необходимо знать угловые скорости всех звеньев редуктора ведущего вала (колеса /) Ш[, ведомого пала (полила) со,,, сателлита со, .  [c.348]

Кинетическую энергию системы определим как сумму кинетической энергии Ti стерлсия, вращаювдгося вокруг оси Ох, и кинетической энергии груза А.  [c.351]


Смотреть страницы где упоминается термин Кинетическая энергия системы : [c.339]    [c.352]    [c.358]    [c.107]    [c.378]    [c.411]    [c.486]    [c.185]   
Смотреть главы в:

Краткий курс теоретической механики  -> Кинетическая энергия системы

Классическая механика  -> Кинетическая энергия системы

Курс теоретической механики. Т.2  -> Кинетическая энергия системы

Краткий курс теоретической механики 1970  -> Кинетическая энергия системы

Аналитическая механика  -> Кинетическая энергия системы


Классическая механика (1980) -- [ c.54 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.331 , c.348 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.226 , c.227 ]



ПОИСК



Аналоги теоремы об изменении кинетической энергии реономных систем

Внутренняя, кинетическая и потенциальная энергии простых систем

Выражение кинетической энергии и кинетического потенциала механической системы в обобщенных координатах

Выражение кинетической энергии системы через обобщенные координаты и обобщенные скорости

Движение системы вокруг своего центра тяжести. Теорема моментов и теорема кинетической энергии

Задание Д.10. Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии материальной точки и материальной системы

Законы изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Законы изменения кинетического момента и кинетической энергии относительно поступательно движущейся- системы центра масс

Изменение кинетической энергии системы за время удара. Теоремы Карно

Кинетическая анергия системы. Теорема Кёни. 84. Кинетическая энергия твердого тела, движущегося вокруг неподвижной точки

Кинетическая и потенциальная энергия малых свободных колебаний консервативной системы

Кинетическая системы

Кинетическая энергия в разных системах отсчета

Кинетическая энергия и работа реактивных сил в системе ТПМ — изменяющая масса

Кинетическая энергия материальной системы и способы ее вычисления

Кинетическая энергия материальной точки и материальной системы

Кинетическая энергия материальной точки и системы

Кинетическая энергия материальной точки, системы и твердого тела

Кинетическая энергия системы Теорема Кёнига

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Кинетическая энергия системы материальных точек. Теорема Кёнига

Кинетическая энергия системы при относительном движении

Кинетическая энергия системы с конечным числом степеней свободы

Кинетическая энергия системы твердого тела

Кинетическая энергия тела при плоскопараллельном движеКинетическая, энергия системы тел

Кинетическая энергия точки и системы точек

Кинетическая энергия—см. Энергия

Кинетический момент и кинетическая энергия системы в осях Кёнига

Малые колебания системы вокруг положения устойчивого равновесия. Приближенные выражения кинетической и потенциальной энергий

Материальная система, соответствуюиХав наименьшей кинетической энергии

Момент импульса систе 136 Кинетическая энергия системы

Поступательно-движущаяся система законы изменения кинетического момента и кинетической энергии

Примеры вычисления кинетической энергии системы тел

Примеры применения теоремы об изменении кинетической энергии механической системы

Работа и мощность силы. Теорема об изменении кинетической энергии системы

Система отсчета для какой угодно материальной системы, соответствующая наименьшей кинетической энергии

Теорема Вариньоиа кинетической энергии системы

Теорема Вариньона кинетической энергии системы

Теорема Гамильтона—Якоби кинетической энергии системы свободных материальных точе

Теорема Даламбера об изменении кинетической энергии системы

Теорема импульсов кинетической энергии материальной системы в дифференциальной

Теорема о кинетической энергии (тео системы с переменной

Теорема о кинетической энергии механической системы и общем случае ее движения (теорема Кенига)

Теорема о кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетического момента и кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетической энергии в относительном движении системы

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы в интегральной форме (35 7). 5. Теорема об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии механической системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы в интегральной (конечной) форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме)

Теорема об изменении кинетической энергии системы при ударе

Теоремы об изменении импульса, механического момента и кинетической энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии точки и системы

Уравнения Лагранжа второго рода. Кинетическая энергия системы Функция рассеивания

Уравнения Лагранжа с реакциями связей законы изменения импульса, кинетического момента и энергии для систем со связями

Уравнения движения точки в неинерциальной системе координат. Теорема об изменении кинетической энергии Закон сохранения энергии

Энергии кинетическая полная системы

Энергия 542,- Циркуляция системы кинетическая

Энергия внутренняя кинетическая систем — Теорема

Энергия кинетическая

Энергия кинетическая (см. Кинетическая

Энергия кинетическая (см. Кинетическая энергия)

Энергия кинетическая гироскопа системы

Энергия кинетическая гироскопа системы с конечным числом степеней свободы

Энергия кинетическая материальной механической системы

Энергия кинетическая материальной точки системы материальных, точек

Энергия кинетическая механизма систем — Теорема

Энергия кинетическая механических систем линейных

Энергия кинетическая механической систем

Энергия кинетическая системы материальных тачек

Энергия кинетическая системы потенциальная системы

Энергия кинетическая системы точек

Энергия кинетическая системы тяготеющих масс

Энергия кинетическая системы, подчиненной стационарным

Энергия кинетическая систем—Теорема потенциальная

Энергия системы



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте