Изотермический процесс

Заметим, что даже в изотермических процессах, где Dm с необходимостью неотрицательна, нет, вообще говоря, необходимости, чтобы мощность напряжения была неотрицательна, если из некоторых специальных определяющих соотношений не следует, что [c.154]

К сожалению, механические и термические эффекты не могут в данном случае быть несвязанными, поскольку нет способа доказать, что т не зависит от или что q не зависит от D. Разумеется, если мы захотим ввести дополнительное допущение о состоянии, что т не зависит от Т, то из этого будет следовать, что скорость механической диссипации должна быть неотрицательной. В общем случае можно утверждать, что Ощ О лишь в изотермических процессах (V7 = 0). Из этого следует, что изотермические (т. е. чисто механические) уравнения состояния для чисто вязких жидкостей всегда должны давать положительные значения для >м- В частности, оправданы рассуждения в разд. 2-3. [c.165]

Графиком изотермического процесса в р, у-координатах, как показывает уравнение (4.12), является равнобокая гипербола, для которой координатные оси служат асимптотами (рис, 4.3). [c.31]

Рис. 4.3. Изображение изотермического процесса в р, и- и Т, s-координатах

Из соотношений (3.3) и (4.12) следует, что изменение энтропии в изотермическом процессе выражается формулой 2 [c.32]

При низких давлениях и относительно высоких температурах перегретый пар по своим свойствам близок к идеальному газу. Так как в изотермическом процессе энтальпия идеального газа не изменяется, изотермы сильно перегретого пара идут горизонтально. При приближении к области насыщения, т. е. к верхней пограничной кривой, свойства перегретого пара значительно отклоняются от свойств идеального газа и изотермы искривляются. [c.38]

Рис. 4.11. Изотермический процесс водяного пара

Количество полученной в изотермическом процессе теплоты равно [c.39]

Для характеристики охлаждаемых компрессоров используют изотермический КПД т) э = / з//кд, где / 3 — работа равновесного сжатия в изотермическом процессе, подсчитанная по формуле (5.29) при п = I. [c.54]

Предположим, что адиабаты пересекаются в точке с. Проведем между ними изотермический процесс аЬ, получим цикл аЬс, в котором совершается работа (эквивалентная заштрихованной площади) за счет охлаждения одного источника теплоты, что противоречит второму закону термодинамики. [c.209]

Таким процессом является, например, изотермическое расширение идеального газа, находящегося в тепловом контакте с горячим источником. Так как в этом процессе изменение внутренней энергии равно нулю, то согласно первому закону термодинамики, работа, совершенная при расширении газа, равна количеству теплоты, переданной от горячего источника. Таким образом, имеет место полное превращение теплоты в работу. Но это не противоречит второму закону термодинамики, который утверждает, что невозможен процесс, единственным конечным результатом которого будет превращение в работу теплоты, извлеченной от горячего источника. Действительно, в конце изотермического процесса газ занимает объем больше, чем он занимал вначале. Изменение состояния газа и является компенсацией превращения теплоты в работу. [c.209]

Допуская, что изменение состояния газа представляет собой изотермический процесс, имеем (см. рис. З.И9) [c.412]

Так как изменение внутренней энергии при течении изотермического процесса в системе из твердого тела, жидкости или идеального газа практически равно нулю, то теплота, сообщенная системе, равна произведенной работе. [c.43]

Для изотермических процессов, включающих несжимаемую жидкость или идеальные газы, [c.53]

Если среда — идеальный газ, A pv) = О для изотермических процессов, то уравнение (1-63) можно записать так [c.53]

Уравнение изотермического процесса сжатия воздуха [c.13]

Для изотермического процесса идеального газа [c.93]

На 9D-диаграмме изотермический процесс представляет собой равнобокую гиперболу. [c.94]

Зная уравнение изотермического процесса для идеального газа, можно подсчитать работу процесса. Удельная работа изменения объема равна [c.94]

Теплоемкость в изотермическом процессе равна [c.95]

Теплота, участвующая в изотермическом процессе, равна произведению изменения энтропии (s — Si) на абсолютную температуру Г [c.95]

При осуществлении обратимого произвольного цикла необходимо в каждой точке процесса отводить или подводить теплоту при бесконечно малой разности температуры между рабочим телом и источником теплоты, так как иначе при конечной разности температур процесс передачи теплоты будет необратим. Для того чтобы выполнить это условие, нужно иметь бесконечно большое количество тепло-отдатчиков и теплоприемников. При этом температура двух соседних источников теплоты должна отличаться на бесконечно малую величину. Количество источников теплоты может быть уменьшено, если на отдельных участках цикла теплота будет отводиться и подводиться при неизменной температуре, т. е. в изотермических процессах. [c.111]

Предельным случаем будет тот, когда вся теплота в цикле будет подводиться и отводиться в изотермических процессах. В этом предельном случае потребуется всего два источника теплоты постоянной температуры один теплоотдатчик и один теплоприемник. [c.111]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

Но выражение в скобках есть не что иное, как свободная энергия системы F, поэтому для всяких изотермических процессов [c.145]

Для обратимых изотермических процессов [c.145]

Работа равна уменьшению свободной энергии F. Свободная энергия системы есть часть энергии, которая в изотермическом процессе превращается во внешнюю работу. [c.146]

Изотермический процесс. При изотермическом процессе температура постоянна, следовательно, pv = RT = onst, или [c.31]

Изотермический процесс (рис 4.11). Внутренняя энергия водяного пара в процессе Т = onst не остается постоянной (как у идеального газа), так как изменяется ее потенциальная составляющая. Величина u находится по формуле [c.39]

Отсюда видно, что число Рейнольдса монсот измеггяться вдоль потока в трубе постоянного диаметра лишь за счет изменения вязкости [X. Но вязкость газов [л не зависит от давления, а определяется лишь температурой, поэтому при изотермическом процессе днижения газа по трубе число Рейнольдса будет оставаться постоянным вдоль потока. Следовательно, коэффициент X потерь на трение по длипо также будет величиной постояппой вдоль трубы по- [c.133]

Особенности конструкции нейтрализаторов дизелей определяются в основном двумя факторами — большими габаритными размерами реакторов, обусловленными малыми допустимыми потерями давления в нейтрализаторе, особенно для турбонаддувных дизелей при значительно больших расходах ОГ, а также более низкими температурами в реакторе из-за практичеекого отсутствия тепловыделения (изотермический процесс окисления продуктов неполного сгорания в отличие от экзотермического у бензиновых двигателей). [c.73]

Свободная энергия F может быть определена как сумма кинетической и потенциальной энергией частиц. Энергия F называется свободной, поскольку при изотермических процессах она может быть выделена из системы в виде тепла и превращена в работу. Произведение TS — называют энтропийным фактором или связанной энергией. Свободная энергия F и энтропия S являются критериями равновесия термодинамической системы. При достижении равновесия F имеет минимальное, а S максимальное из возможных значений. С повышением температуры F всегда умепьпзается. [c.28]

Изотермический процесс на Ts-лиаграмме изображается прямой, параллельной оси абсцисс (см. рис. 7-2). [c.95]

Рассмотрим, как изменяется внутренняя энергия газа в поли-тронных процессах. В изотермическом процессе при.п = 1 внутренняя энергия газа не изменяется ( 2 = О- В изобарном процессе расширения прц — О внутренняя энергия увеличивается. В изо-хорном процессе при подво де тепла при п =—оо внутренняя энергия возрастает. Отсюда можно сделать вывод, что все политропные процессы расширения, расположенные над изотермой при п <С 1. а процессы сжатия приГ, протекают с увеличением внутренней энергии газа. Политропные процессы расширения, расположенные под изотермой при п > 1, а процессы сжатия при п< 1 протекают с уменьшением внутренней энергий газа. [c.101]

Осуществить обратимо цикл при таких условиях можно следующим образом. Сначала в изотермическом процессе расширения теплота обратимо подводится к рабочему телу от теплоотдат-чика с постоянной температурой. Затем в обратимом адиабатном процессе расширения, в котором отсутствует теплообмен между рабочим телом и источниками теплоты, температура рабочего тела [c.111]

Максимальную работу в цикле Карно можно получить только в том случае, когда температура рабочего тела равна температуре тенлоотдатчика и когда наименьшая температура рабоч( го тела равна температуре тенлопрпемника, т. е. когда совершаются обратимые процессы. Отсюда максимальную работу в системе при переходе из неравновесного состояния в равновесное можно получить только при осуществлении обратимых адиабатных и изотермических процессов. [c.126]

Каждая термодинамическая функция применяется в своей области свободная энергия применяется для анализа изохорно-изотермических процессов, термодинамический потенциал — при [c.144]

Величина TdS есть полученная системой теплота, поэтому урлвпепие (9-31), указывает, что работа в изотермическом процессе совершается не только за счет внутренней энергии системы, но и за [c.145]

Теплотехника (1991) -- [ c.31 , c.39 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.81 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.46 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.26 , c.39 , c.41 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.47 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.75 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.11 , c.82 , c.220 ]

Термодинамика (1969) -- [ c.13 , c.15 , c.32 , c.34 , c.41 , c.62 , c.66 , c.73 , c.76 , c.84 , c.97 , c.115 , c.126 ]

Аэродинамика (2002) -- [ c.110 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.47 ]

Лекции по термодинамике Изд.2 (2001) -- [ c.69 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.65 , c.86 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.460 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.0 , c.47 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...