Переход энергии между двумя системами

Переход энергии между двумя системами. Рассмотрим процесс перехода энергии между двумя телами, находящимися в контакте друг с другом [22]. Пусть связь между телами относительно слаба тогда можно принять, что каждая подсистема находится в равновесном состоянии. Тогда мы можем считать, что вся система находится в состоянии, близком к локальному равновесию. Последнее будет медленно меняться со временем вследствие наличия потока Энергии через контакт. В этом случае можно ввести понятие эффективной теплопроводности контакта. Проблемы подобного рода обычно встречаются при изучении релаксационных процессов. [c.396]

Из опыта известно, что непосредственная передача энергии между двумя системами в виде работы происходит только в случае, если давление в системах разное. При этом работа переходит из системы с большим давлением к системе с меньшим давлением и никогда наоборот. Аналогичная картина наблюдается и при передаче энергии в форме теплоты теплота сама собой (без каких-либо искусственных мер) всегда переходит только от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой. Процессы эти являются неравновесными и тем более неравновесными, чем больше разница давлений или, соответственно, температур между взаимодействующими телами. [c.120]

Пытаясь получить эту формулу из квантовых представлений, согласно которым поглощение и излучение света квантовой системой (молекулой или атомом) сопровождается переходом этой системы из одного энергетического состояния в другое, А. Эйнштейн в 1916 г. высказал гипотезу о наличии в природе процесса индуцированного излучения. Суть его заключается в том, что в квантовых системах, т. е. в системах с дискретными возможными состояниями, помимо спонтанных и безызлучательных переходов могут происходить так называемые вынужденные переходы, индуцированные электромагнитным полем. На рис. 1.2 схематически показаны все возможные виды переходов между двумя выделенными энергетическими состояниями I и 2, характеризуемыми энергиями Si и 82 соответственно. [c.13]

В предыдущей главе в качестве следствия закона устойчивого равновесия мы показали, что во всех адиабатических процессах перехода между двумя данными устойчивыми состояниями системы совершается одно и то же количество работы. Таким образом, численное значение этой работы не зависит от природы адиабатического процесса и определяется лишь начальным и конечным устойчивыми состояниями системы. С учетом замечания в разд. 1.14, согласно которому (по определению термодинамической характеристики) изменение ее величины в любом процессе перехода системы между заданными состояниями зависит только от этих состояний, независимость работы от процесса указывает на существование некоторой термодинамической характеристики, изменение которой при переходе между данными состояниями связано с указанным количеством работы. Поэтому мы введем новую характеристику системы, численно равную величине этой адиабатической работы. Эту характеристику мы назовем энергией системы и обозначим ее через Е. Строгое ее определение имеет следующий вид [c.64]

Энергией Е называется такая термодинамическая характеристика, численное изменение которой при переходе системы между двумя устойчивыми состояниями определяется соотношением [c.64]

Не следует думать, что раз мы определили энергию с помощью адиабатических процессов, то определить изменение энергии системы при переходе между двумя состояниями можно только путем экспериментального проведения соответствующего адиабатического процесса. После того, как в следующей главе будет дано определение понятия о тепле, мы покажем, как можно преодолеть это кажущееся ограничение в свободе нащих действий. [c.65]

В разд. 1.15.4 была подчеркнута необходимость проведения четкого различия между двумя типами взаимодействия систем, приводящими к осуществлению работы и передаче тепла соответственно. В связи с этим в разд. 3.1 было введено понятие о взаимодействии, осуществляющем только работу. Затем в разд. 3.2 было дано общее определение работы, а в разд. 5.1 с помощью адиабатической работы было определено изменение энергии системы, возникающее в результате перехода между двумя заданными устойчивыми состояниями. Установленная таким образом связь между работой и энергией позволяет говорить о работе как о способе передачи энергии. При этом следует иметь в виду, что, в то время как энергия является функцией состояния тела, о работе этого сказать нельзя. В настоящей главе будет дано такое количественное определение теплопереноса, которое также позволит рассматривать тепло как способ передачи энергии. Для однозначного различия между этими двумя способами передачи энергии определение теплового взаимодействия необходимо сформулировать так, чтобы оно исключало возможность того, что рассматриваемое взаимодействие окажется связанным с совершением работы. Такое взаимодействие будет называться чисто тепловым. [c.73]

Подобно тому как в гл, 3 при определении работы мы рассматривали условия, которые позволили описать взаимодействие, осуществляющее только работу, так и в настоящей главе, определяя тепло, мы воспользовались различными дополнительными условиями, благодаря которым оказалось возможным описать чисто тепловое взаимодействие. Для этого пришлось исключить возможность того, что Б рассматриваемом взаимодействии совершается работа, так что чисто тепловым мы назвали взаимодействие между двумя связанными системами, каждая из которых вначале была изолирована и находилась в устойчивом состоянии до установления теплового контакта. Далее мы отметили, что на основе принципа состояния, полученного в разд. 5.7 в качестве следствия закона устойчивого равновесия, можно установить, что при переходе связанной системы из одного устойчивого состояния в другое за счет чисто теплового взаимодействия для описания нового устойчивого состояния системы достаточно задать изменение одной лишь энергии. Это позволило получить логическим путем выражение для количества тепла, поглощаемого системой в результате чисто теплового взаимодействия, приравняв его к увеличению энергии системы. Не привлекая любой из так называемых принципов сохранения энергии , можно установить, что единицей измерения тепла служит та же величина, которая раньше упоминалась как единица измерения работы и энергии. [c.81]

МОЙ В процессе перехода между двумя заданными устойчивыми состояниями в результате теплообмена с одним тепловым резервуаром (т. е. с опорным резервуаром при температуре 0d). Переходя к проблеме термодинамической доступности энергии, касающейся доступности энергии для совершения работы, в гл. 13 мы рассмотрим еще одно важное приложение этой теоремы. Ниже будут доказаны две теоремы о полной работе, совершаемой системой в указанных условиях первую из этих теорем можно сформулировать следующим образом [c.131]

Как отмечалось в разд. 13.1, при изучении доступности чрезвычайно важно иметь в виду, что в рассматриваемых ситуациях в результате некоторого нециклического процесса происходит переход между двумя заданными устойчивыми состояниями в присутствии определенной воображаемой внешней среды, с которой система или жидкость может обмениваться теплом. При этом отправной точкой для изучения термодинамической доступности энергии послужила первая теорема об обратимой работе (разд. 10.4). Согласно этой теореме, полная работа, совершаемая при необратимом переходе между заданными состояниями 1 и 2 при указанных условиях, будет меньше аналогичной работы, совершаемой при обратимом переходе между теми же состояниями. Кроме того, было показано, что во всех обратимых переходах между одними и теми же состояниями совершается одна и та же работа [( g)rev]f разд. 10.6 было [c.249]

Когда электрический ток нагревает проводник, происходит переход электрической формы движения в тепловую, при этом совершается работа, которую можно подсчитать либо по тому, сколько израсходовано электрической энергии, либо по тому, насколько нагрелось тело, т. е. насколько возросла энергия беспорядочного движения атомов проводника. В ряде случаев работу можно подсчитать и другим способом, если известна сила взаимодействия между телами (системами), обменивающимися энергией. Например, если лел<ащий на столе брусок толкнуть, он будет скользить по поверхности стола. Однако через некоторое время в результате действия тормозящей силы трения скольжения брусок остановится при этом механическая форма движения бруска (поступательное движение) перейдет в беспорядочное движение молекул бруска и стола в колебательное движение частиц окружающей среды (воздуха), воспринимаемые нами в виде звука. Совершаемая при этом работа (согласно определению этого понятия) может быть подсчитана двумя способами а) по убыли кинетической энергии бруска б) по увеличению температуры бруска и стола с учетом энергии звуковой полны. Однако эту же работу можно подсчитать через силу трения и путь, пройденный бруском до остановки. Все виды расчета дают один и тот же результат. Поэтому в тех случаях, когда известны силы взаимодействия, очень удобно подсчитывать работу по силе, так как этот способ не требует знания того, в какие формы переходит движение данного вида. [c.133]

Поскольку легирующие элементы влияют на величину энергии у, они должны также изменять и расстояние между частичными дислокациями. Например, добавки кобальта к твердому раствору на основе никеля приводят к переходу из г. ц. к. в г. п. фазу. В результате уменьшения величины F — f с повышением содержания кобальта, обусловливающего снижение у, расстояние d между частичными дислокациями возрастает. При высоких температурах расстояние между частичными дислокациями еще более возрастает, поскольку растворенные атомы перераспределяются между двумя фазами, что, таким образом, приводит к дальнейшему снижению свободной энергии системы. [c.301]

Пусть оптическая накачка представляет собой тепловую баню О, которая обменивается энергией Ер = Нщх с рефрижератором только посредством О 1 перехода (см. рис. 1.4). Так как в этом процессе участвуют только уровни О и 1, то населённости этих уровней п и По определяются температурой Тоь и, если она равна температуре тепловой бани Тр, то обмен энергией между этими двумя системами будет обратимым. Таким образом, получаем [c.129]

Фактически находить эту величину удобнее не прямо, а путем измерения критического поля. Связь между двумя этими величинами следует из выражения (5.86). В отсутствие магнитного поля последнее слагаемое в нем обращается в нуль, и мы получаем разность свободных энергий, выраженную через параметр порядка. Если же к такой системе приложить магнитное поле, то, как хорошо известно, оно не проникает в глубь сверхпроводника. Это — эффект Мейсснера. Таким образом связанная со сверхпроводимостью энергия конденсации практически не изменится, т. е. параметр порядка в массиве сверхпроводника останется прежним. Энергия же магнитного поля, равная последнему слагаемому выражения (5.86), окажется большей вследствие того, что в присутствии сверхпроводника поле деформируется так, что его силовые линии огибают сверхпроводник. Эта дополнительная энергия равна величине Я /8я, умноженной на объем сверхпроводника, в чем можно убедиться, исходя из термодинамических соображений [22]. Если поле увеличивается настолько, что эта дополнительная энергия оказывается больше связанного со сверхпроводящим переходом выигрыша в энергии, то свободная энергия окажется меньше, когда металл перейдет в нормальное состояние и поле окажется однородным. Таким образом, разница в плотности свободных энергий между нормальным и сверхпроводящим состояниями равна НУЫ. Воспользовавшись соотношением (5.82), получим [c.592]

На протон в магнитном поле формально похожа другая система — изолированный атом, либо в газе, либо в качестве примеси в кристаллической решетке (рис. 3). Такие атомы характеризуются некоторыми вполне определенными энергетическими состояниями, и между этими состояниями всегда возможны переходы при посредстве какого-нибудь взаимодействия. Примером такой системы является примесь хрома, которая делает кристалл окиси алюминия рубином. Под действием поляризованного по кругу света примесные ионы хрома в рубине возбуждаются. Их можно рассматривать как ансамбль двухуровневых систем, причем переходы между уровнями происходят при взаимодействии электрических дипольных моментов ионов с вектором электрического поля, который у поляризованного по кругу света вращается. Чтобы получить переходы между двумя уровнями, освещают ионы хрома такими резонансными импульсами света, которые должны возбуждать только два из многочисленных уровней энергии иона, и тогда остальными уровнями можно пренебречь. Это формальное соответствие между системами атомов хрома и системами ядер позволяет предсказать явление эха, аналогичное эху ядерных спинов. Эхо, порожденные ионами хрома, должны быть импульсами света, образовавшимися в результате макроскопических колебаний электрических дипольных моментов. При этом не [c.143]

Рассматривается устойчивость геотермальной системы в случае, когда слой воды находится над слоем перегретого пара в пласте с относительно низкой проницаемостью, расположенном между двумя высокопроницаемыми параллельными пластами. Получено решение стационарной ограниченной задачи с поверхностью фазового перехода, разделяющей области существования воды и пара, в предположении малости конвективного переноса энергии по сравнению с кондуктивным. Исследование нормальной устойчивости поверхности фазового перехода показывает, что устойчивые конфигурации в рассматриваемой геотермальной системе почти всегда существуют в диапазоне проницаемостей, ограниченном сверху величиной к Ю - м . Критерий преобладания кондуктивного переноса энергии над конвективным, являющийся в то же время критерием существования базового решения, оказывается, таким образом, и критерием устойчивости поверхности раздела фаз в рассматриваемой геотермальной системе. Достаточно высокое значение проницаемости, удовлетворяющее этому критерию, позволяет объяснить существование устойчивых природных геотермальных резервуаров, где слой воды расположен над слоем пара. [c.3]

СВЯЗАННЫЕ СИСТЕМЫ колебательные, колебат. системы с двумя и более степенями свободы, рассматриваемые как совокупность систем с одной степенью свободы каждая (парциальных систем), взаимодействующих между собой. Пример С. с.— два или неск. колебательных контуров (рис.), у к-рых колебания в одном контуре из-за наличия связи вызывают колебания в других. ВС. с. происходит переход энергии из одного контура в другой. [c.672]

Более сложными А. с. двухэлектронными спектрами) обладают атомы с двумя внеш. электронами ещё сложнее спектры атомов с тремя и более внеш. электронами. Особенно сложны спектры элементов, для к-рых происходит достройка внутр. электронных оболочек (rf-оболочек переходных элементов и оболочек у лантаноидов и актиноидов см. Периодическая система элементов). В сложных спектрах серии уже не удаётся выделить. Спектральные линии образуют группы — мультиплеты. В наиб, сложных А. с. число спектральных линий доходит до многих тысяч. Интерпретация сложных спектров с установлением схемы уровней энергии и квантовых переходов между ними представляет трудную задачу систематики А. с. [c.153]

Заметим, что энергия является экстенсивной характеристикой системы, причем ее изменение при переходе между заданными двумя состояниями не зависит от характера процесса. Следовательно, для составной системы 3, в которую входят системы 1 и 2, из уравнения (5.16) имеем [c.82]

Хорошо известно, что в кристалле можно возбудить ультразвуковые колебания, при которых в очень узком диапазоне частот концентрируется заметная энергия. Рассмотрим, например, энергию U монохроматического ультразвукового колебания частоты 10 Мгц и амплитуды 6 = 2 Л (что легко реализовать на практике). Эта энергия имеет порядок Мьу ЬК Принимая М = 20 г (тот же образец, что и выше), находим U — 30 эрг. Для оценки скорости переходов, которую может обеспечить эта энергия, между двумя уровнями системы ядерных снинов, имеющих ширину 10 Keif, умножим скорости релаксации для прямого процесса (IX.93) или (1ХЛ01) на отношение U W ультразвуковой энергии к тепловой энергии, которая приходится на рассматриваемый интервал частот. Из (IX.93) для вероятности магнитного перехода найдем величину порядка [c.387]

Рио. 1. Спонтанное и вынужденное излучение. Обмен энергией между квантовой системой и апектромагнитным излучением может происходить разными способами. Здесь мы предполагаем, что система обладает только двумя энергетическими уровнями, а единичный акт излучения представлен частицей — фотоном с энергией, пропорциональной длине волны. На верхней схеме Ш фотон поглощается системой, которая переходит при этом о нижнего уровня на верхний. На схеме (II) система возвращается в нижнее состояние, испуская фотон той же энергии это испускание, называемое спонтанным, происходит за время, равное в среднем времени жизни верхнего уровня. На (Ш) фотон взаимодействует с системой, находящейся в возбужденном состоянии. При этом система переходит в нижнее состояние с испусканием фотона, и образуются два фотона с той же энергией, что и у падающего. Такое излучение, называемое вынужденным, является основой действия лазеров и повволяет получать очень большое число фотонов в фазе друг с другом, образующих то, что называется когерентным [c.33]

Будем исходить из того, что иссл1, луомая атомная система находтггся внутри полости, изотропно заполненной равновесным излучением спектральной плотности f/,, при температуре Т. Рассмотрим атомные переходы между двумя уровнями. Пусть энергия верхнего т.-го уровня а энергия нижнего я-го уровня W . 1 азность Wm — / v, где v — частота, на которой происходят переходы атомов между этими двумя уровнями. [c.427]

Характеризовать эволюцию системы между двумя точками бифуркации без учета возрастающей роли обязательно возникающего нового альтернативного механизма поглощения энергии невозможно в полной мере. Если, например, рассматривать изменение ячеистой дислокационной структуры без з ета механизмов создания большеугловых границ, то возникает неопределенность в последующей эволюции системы при переходе через критическую точку. Необходимо вводить в рассмотрение параметры, соответствующие нарастанию новых альтернативных механизмов поглощения энергии в открытой системе. Применительно к процессу распространения усталостной трещины нарушение принципа однозначного соответствия происходит при переходе от одной фор- [c.124]

Шум 1 jf свя зывают с наличием в реальных твёрдых телах той или иной неупорядоченности и связанного с ней чрезвычайно широкого спектра (иерархии) времён релаксации т. Такой широкий спектр т и требуемая для получения закона S (/) с/О 1 // ф-цня распределения т возникают, если т экспоненциально зависит от параметра (энергии активации в случае активац. переходов между состояниями системы, туннельного показателя в случае туннельных переходов), ф-ция распределения к-рого более или менее постоянна в широких пределах изменения этого параметра. То, что шум 1 if обусловлен суперпозицией процессов с разл. временами релаксации, продемонстрировано на опыте в субмикронных МДП-транзисторах (см. Полевой транзистор), в к-рых имеется одна активная ловушка для носителей тока (или две ловушки), спектральная плотность флуктуаций сопротивления канала имеет лоренцевский профиль с одним т (или соответственно два таких профиля с двумя различными т), но при увеличении размеров транзистора и числа ловушек спектральная Ллотность приближается к I //. Магн. шум (флуктуации намагниченности) со спектральной плотностью I //, наблюдаемый в спиновых стёклах и аморфных ферромагнетиках (см. Аморфные магнетики), соответствует наличию в них (и известной из др. опытов) обширной иерархии высот барьеров (энергий активации), разделяющих метастабильные состояния, между к-рыми каждая такая система соверииет переходы в процессе релаксации и теплового движения. В тех случаях, когда механизм шума 1 // понятен (как в спиновых стёклах и неупорядоченных средах с двухуровневыми туннельными системами), мин. его частота (обратное наибольшее х) столь мала (напр., меньше обратного времени существования Вселенной), что попытки её измерения не имеют смысла. Механизмы шума 1 // в объёме полупроводников пока достоверно не установлены, хотя в литературе предложен ряд теорий. [c.325]

Хотя это определение и может показаться несколько более общим по сравнению с данным в разд. 5.1, оно представляется менее удобным для непосредственного использования. Так, чтобы найти количественное изменение энергии при переходе системы между двумя состояниями, по-прежнему необходимо обращаться к следствию 1 закона устойчивого равновесия, которое позволяет изменение энергии приравнять адиабатической работе. По существу, именно этим путем пошли Хацопулос и Кинан [1]. Мы же предпочитаем определить изменение энергии непосредственно через адиабатическую работу, как это было сделано в разд. 5.1. Как уже отмечалось в последнем параграфе разд. 5.1, это не приводит к каким-либо ограничениям в свободе наших действий. [c.68]

Рис. 1.8. Схематическое представление уровней энергии органической молекулы и релаксационных переходов между этими уровнями. Слева показаны три низших синглетных уровня, а справа — два низших триплетных уровня. На электронные уровни накладываются колебательные З ровни. С целью упрощения для каждого электронного уровня показаны колебательные уровни только одного нормального колебания. В действительности большая молекула обладает очень большим числом нормальных колебаний (при Jf атомах их число равно 3 X—6), которые образуют множество колебательных уровней. В колебательную релаксацию вносят вклад также переходы между уровнями, относящимися к различным нормальным колебаниям. Переходы внутри син-глетной системы и внутри трнплетной системы называются внутренней конверсией (ВК), а переходы между этими двумя системами — интеркомбинационной конверсией. (ИК). Скорости релаксации для показанных процессов имеют следующие типичные значения

Если на частицы, находящиеся в перезаселенном состоянии воздействовать квантом света той же энергии Е=ксу, что и знер- ГИЯ перехода, то возникает вынужденное излучение и все возбужденные частицы, встречающиеся на пути этого кванта, мгновенно-переходят в основное энергетическое состояние, испуская при этом многочисленные строго монохроматические кванты света ксу, т. е. фактически происходит усиление света. Для усиления эффективности этого процесса (увеличения числа фотонов, вызывающих вынужденное излучение) разрядная трубка устанавливается между двумя плоскими или вогнутыми зеркалами 6 и 7, одно из. которых (зеркало 7) является полупрозрачным и через него вы--ходит усиленное электромагнитнсе излучение, т. е. лазерный луч. Эта система зеркал называется резонатором, так как она создает условия для многократного прохождения света через разрядную-трубку и, повышая число вынужденных переходов, образует мощный лазерный луч. [c.147]

Для гомогенной предиссоциации пересечение потенциальных поверхностей вообще не возникает, за исключением теллеровского конического пересечения (см. стр. 458). Иногда создается положение, иллюстрируемое в одном измерении на фиг. 178, а. Если система обладает энергией Е, она может диссоциировать, и это не сопровождается переходом с одной потенциальной поверхности на другую — она просто остается в своем основном состоянии. С этой точки зрения это была бы предиссоциация типа II или III без электронного перехода. Однако точно так же, как для двухатомных молекул, следует рассматривать степень отклонения от подлинной пары пересекающихся потенциальных поверхностей (корреляция пунктирной кривой). Если при приближении к точке пересечения со скоростью, не равной нулю, имеется отличная от нуля вероятность того, что молекула перейдет в точку F, а не в Н, а также конечная вероятность вернуться обратно в точку а не в G, то тогда, очевидно, следует рассматривать это как признак предиссоциации при электронном переходе. Однако если взаимодействие между двумя состояниями очень велико, так что в действительности получаются два новых состояния, как ноказано на фиг. 178, б, тогда больше не будет перехода из одного получающегося состояния в другое, и любую найденную диффузность следует отнести к случаю II (или III). Конечно, граница между случаем I и II (или III) не резкая когда получающиеся кривые различаются на энергию порядка колебательного кванта, они могут быть в равной степени отнесены как к одному, так и к другому типу. [c.477]

Прямой процесс. Рассмотрим вероятность перехода, отвечающего члену Р Ш, между двумя состояниями т) и то ) с разностью энергий Л (во, которая равна энергии испущенного или поглощенного фонона. Порядок величины матричного аяемента У для перехода между двумя состояниями I /72, п) и т ге+1) системы, состоящей из спинов и решетки, будет следующим [c.376]

Прямой процесс. Рассмотрим вероятность перехода, отвечаюш ега члену Р между двумя состояниями т)ж т ) с разностью энергийсоо, которая равна энергии испущенного или поглощенного фонона. Порядок величины матричного элемента Т для перехода между двумя состояниями I т, тг) и т п- - ) системы, состоящей из спинов и решетки будет следуюп им [c.376]

С двумя минимумами потенциальной энергии, он может туннельным образом переходить от одного минимума к другому [11, 12]. Чтобы описать это на языке квантовой механики, можно сопоставить каждому протону квазиспиновую переменную с компонентами удовлетворяющими обычным условиям Паули [13]. Собственные значения S > при этом соответствуют двум положениям равновесия. В этих обозначениях гамильтониан системы можно записать в виде суммы, содержащей слагаемые, линейные по а также слагаемые, описывающие взаимодействия между двумя, тремя и четырьмя спинами. Слагаемые первой группы соответствуют туннельному эффекту, а второй — подгоняются так, чтобы получить правильные значения энергии различных конфигураций в модели Слэтера. Другими словами, для описания сегнетоэлектрического беспорядка могут потребоваться непрерывные переменные, аналогичные непрерывным спиновым переменным в гейзенберговской модели магнетизма. [c.30]

Можно ожидать, что при установлении теплового контакта между двумя произвольными системами полная энтропия увеличится. Это случится, если произведение giЦJi)g2, U2), вычисленное при начальных значениях энергии /1 и Пг, окажется меньше максимального значения произведения "1 (С 1)ё 2(С 2), которое может достигаться при ином разбиении той же полной энергии и на части (/1 и Наиболее вероятным состоянием объединенной систе.мы является такое, для которого glg[c.49]

Измеряя работу либо при адиабатическом переходе из первого состояния во второе, либо из второго в первое, мы можем определить разность анергий в этих двух состояниях системы. Как показывает опыт, воаможен адиабатический переход между двумя любыми состояниями хотя бы в одном направлении. Например, можно медленно и адиабатически расширять газ так, что при этой его температура ооиизитси (обратимый адиабатический переход см. 11) на определенную величину, связанную с изменением объема газа в обратно, при медленном аднабатическо сжатии получится соответствующее нагревание. Адиабатический переход, при котором при том же расширении получится понижение температуры большее, чем в первом из этих процессов, невозможен, по при быстром адиабатическом сжатии, когда играют роль силы трения, можно получить нагревание большее (и притом насколько угодно большее), чем при медленном сжатии. Возможность адиабатического перехода между двумя состояниями хотя бы в одном направлении связана с тем, что мы не ограничиваемся вдесь обратимыми процессами ( 8). Описанным путем можно определить разность энергий в любых двух состояниях системы [1]. [c.22]

Оптические квантовые генераторы (ОКГ, лазеры). Колебат. системами ОКГ являются открытые резонаторы с размерами 1 >Х, образованные двумя или более отражающими поверхностями. Семейство газовых лазеров многочисленно, они перекрывают диапазон длин волн от УФ области спектра до субмиллиметровых волн. В твердотельных лазерах активной средой являются диэлектрич. кристаллы и стёкла. Особый класс твердотельных ОКГ составляют полупроводниковые лазеры, в к-рых используются излучательные квантовые переходы между разрегпёнными энергетич, зоиами, а не дискретными уровнями энергии. Жидкостные лазеры работают на неорганических активных жидкостях, а также на растворах органич. красителей (см. Лазеры на красителях). [c.434]

Двухуровневая атомная система. Здесь мы намерены подробно остановиться на взаимодействии атомной системы с полем излучения. В следующих параграфах этой главы нас будет интересовать вопрос только о влиянии поля излучения па атомнук> систему. Изучение вопроса об изменении самого поля излучения в процессе взаимодействия мы отложим до следующих глав. Для простоты мы предположим, что исследуемая атомная система обладает только двумя уровнями энергии и именно между ними происходят переходы под действием поля излучения. Если двухуровневая система в отсутствие поля излучения является консервативной, то собственные значения и собственные функции определяются из уравнения Шредингера для стационарных состояний [c.78]

Связь системы спинов с решеткой может быть описана двумя различными способами. В первом из них решетку рассматривают как квантовомеханическую систему, обладаюш ую энергетическими уровнями, которые, однако, вследствие большого числа степеней свободы системы (решетки) образуют квазиненрерывный спектр. Гамильтониан взаимодействия между решеткой и спинами имеет отличные от нуля матричные элементы (/, s /, s ), соответствуюш ие переходам, переводя-ш им решетку из состояния I /) в состояние / ), а систему спинов из сос-тояния I s) в состояние s ). Закон сохранения энергии требует выполнения равенства [c.249]

Метрополитены оборудуют электрической маршрутно-релейной централизацией, при которой для перевода стрелок и работы других приборов используют электрическую энергию стрелки и сигналы устанавливают в требуемое положение определенными (одним или двумя) действиями на пульте, а все зависимости и замыкания между ними осуш ествляются при помош и электрических реле и других приборов. Маршрутно-релейная централизация позволяет перевести устройства на автоматический режим работы. При этом цикл операций маршрутного действия для приема и отправления (оборота) поездов выполняется без вмешательства обслуживаюш его персонала, т. е. автоматически от воздействия подвижного состава на рельсовый путь (путевые секции). Автоматизация позволяет значительно увеличить пропускную способность станции. Система предусматривает также в необходимых случаях (в ночное время, при неисправности устройств и др.) переход на индивидуальный перевод стрелок задание каждого маршрута в отдельности и др. Взаимное замыкание стрелок и сигналов в устройствах электрической централизации исключает ошибочные действия обслужи-ваюш его персонала, не допуская [c.23]

Смотреть страницы где упоминается термин Переход энергии между двумя системами : [c.239] [c.171] [c.75] [c.217] [c.74] [c.252] [c.252] [c.22] [c.917] [c.585] [c.57] [c.448]

Смотреть главы в:

Термодинамика необратимых процессов -> Переход энергии между двумя системами

ПОИСК

Система двух сил

Энергия перехода

Энергия системы

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...