Спектр энергетический

Выше было показано, что температуры положительны при условии ( О( )/й )>0, т. е. число возможных состояний всегда возрастает с энергией. Это справедливо для свободных частиц или гармонического осциллятора таким образом, жидкости и кристаллические решетки, всегда имеют положительные температуры. Однако существуют некоторые весьма специфические системы, в которых имеется верхний предел спектра энергетических состояний. Если частицы в этих состояниях находятся в тепловом равновесии друг с другом и одновременно термически изолированы от состояний, не имеющих верхнего энергетического предела, то они могут вести себя так, как если бы они обладали отрицательными температурами. Поскольку выше предельного уровня нет других энергетических уровней, при возрастании внутренней энергии системы достигается такое состояние, когда все уровни одинаково заселены. Согласно статистической механике, это мо- [c.24]

Мультиплетная структура спектров щелочных элементов. Спектр энергетических уровней щелочных элементов с учетом мультиплетности изображен на рис. 79 на примере калия. Образование главной и резкой серий показано на рис. 67 и 68 соответственно (см. 34). Образование диффузной серии несколько сложнее и показано на рис. 69. Правило отбора (44.6) запрещает оптический переход между и 1/2 поскольку для [c.247]

Расположение энергетических уровней называется энергетическим спектром. Энергетический спектр является важнейшей характеристикой любого квантового объекта (электрон в кристалле, молекула, атом, ядро, элементарная частица). [c.20]

Необходимо располагать неисчерпаемым дешевым и возобновляемым источником энергии, не загрязняющим окружающую среду. Таким источником является Солнце. Поток солнечного излучения составляет около 3,8Х X10 Вт и представлен всем спектром электромагнитных волн. Однако основная его масса приходится на ультрафиолетовую, видимую и инфракрасную части спектра. Энергетическая освещенность земной атмосферы составляет примерно 1,4 кBт/м , а поверхности Земли-— около 1 Вт/м . Пока не существует экономичного способа преобразования этой энергии в электрическую в настоящее время проходят испытания несколько маломасштабных установок для отработки такой технологии преобразования. [c.34]

Таким образом, с зонной точки зрения достаточным условием появления у тел высокой проводимости является наличие в их энергетическом спектре энергетических зон, укомплектованных электронами частично, как это имеет место у типичных металлов (рис. 5.5, а, б). Отсутствие таких зон в энергетическом спектре твердых тел второй группы делает их непроводниками, несмотря на наличие в них свободных электронов, способных двигаться по всему кристаллу. [c.154]

Другой весьма перспективный метод локального химического анализа — анализ спектра энергетических потерь электронов, прошедших через исследуемый объект. Спектр потерь также характеристический для каждого элемента периодической системы. Анализатором служит электростатическая линза, помещаемая между проекционной линзой и конечным экраном степень отклонения электронов этой линзой зависит от их скорости (энергии), что и позволяет с помощью специальных электронных схем получать спектры энергетических потерь. Описываемый метод очень чувствителен и имеет локальность, соответствующую максимально полезному увеличению микроскопа. Кроме того, этим методом легче, чем рентгеноспектральным, проводить анализ на легкие элементы. [c.61]

При нормальных условиях ядра находятся в основных состояниях. Если ядро, находясь в состоянии п обладает энергией Еп, то говорят, что ядро находится на энергетическом уровне Еп. Если состояниям, определяемым квантовыми числами Пи П2, Пи, соответствует одна и та же энергия Еп, но какие-либо другие квантовые числа различны (например, проекция момента количества движения на одну из координатных осей), то уровень Еп называется -кратно вырожденным по этим квантовым числам. Спектры энергетических уровней ядер в связанных состояниях дискретны, т. е. все уровни могут быть перенумерованы с помощью чисел натурального ряда. [c.36]

Постоянная Стефана—Больцмана а Отношение суммарной (по всему спектру) энергетической светимости черного тела к его абсолютной температуре в четвертой степени [c.22]

Метод неупругого рассеяния электронов (неоптический метод). Неупругое рассеяние наблюдается для весьма малых углов рассеяния при фиксированном угле рассеяния исследуется спектр энергетических потерь. Это позволяет найти дифференциальное сечение рассеяния, зная которое можно определить силу осциллятора перехода, которому соответствует максимум на кривой рассеяния. [c.301]

Цель расчета диафрагмированного волновода — определение его геометрических размеров по заданным величинам выходной энергии, тока ускоренных частиц, энергетического и фазового спектров. Энергетический и фазовый спектры на выходе ускорителя в основном определяются группирователем. В связи с этим первой задачей является выбор такого типа группирователя, который удовлетворял бы поставленным требованиям. Процесс группировки и возможности различных типов группирователей рассмотрены в гл. 2. Если предъявляемые требования к фазовому и энергетическому спектрам очень жесткие и один группирователь не в состоянии их обеспечить, то можно перед волноводным группирователем дополнительно установить резонаторный. При выборе типа группирователя необходимо учитывать одновременно конструктивные и экономические факторы. Окончательное решение — это компромисс между желанием получить на выходе уникальные характеристики и имеющимися возможностями, а также стоимостью ускорителя. [c.113]

Для переходов в область сплошного спектра энергетических уровней (соответствующих диссоциации см. гл. IV) суммирование необходимо заменить на соответствующее интегрирование. [c.433]

Спектр энергетических потерь [c.199]

В отличие от осциллятора, у которого спектр энергетических состояний не ограничен сверху (и статистический вес всех состояний одинаков), здесь спектр ограничен не только снизу (га = 0, Еп = 0), но и сверху [c.109]

Эта формула значительно упрощается, если энергия кванта мала по сравнению с потенциалом ионизации, так что квант поглощается только-высоковозбужденными атомами (п велико). Поскольку уровни с возрастанием п быстро сгущаются, суммирование при больших п можно заменить интегрированием ( дифференциал соответствует Ага = 1). Интегрирование по п эквивалентно интегрированию по спектру энергетических состояний с заменой дискретного спектра непрерывным в соответствии с равенством [c.233]

Вспомогательная задача на собственные значения. Рассмотрим некоторую невозмущенную одночастичную систему с таким спектром энергетически [c.757]

ДО 10" мм рт. ст. Используя эту установку, Сван и Пауэлл [23] смогли, во-первых, показать, что в твердом теле наряду с объемными существуют и поверхностные плазмоны. Во-вторых, им удалось четко отделить спектр энергетических потерь, характерный для рассматриваемого кристалла, от потерь, связанных с окислением или загрязнением образца. [c.243]

Пайдите спектр (энергетические уровни) и волновые функции связанных состояний при данном одномерном потенциале [c.178]

Спектр энергетических уровней молекулярных газов значительно более сложен, чем одноатомных. В дополнение к обычным электронным уровням энергии молекула может также иметь энергетические уровни, возникающие из-за колебательного движения и из-за вращательного движения (см. рис. 1). Поэтому для данной электронной конфигурации, скажем, двухатомной молекулы существует несколько почти равномерно расположенных колебательных энергетических уровней, и каждому из них соответствует ряд вращательных подуровней. Расположение электронных энергетических уровней в молекулах похоже на их расположение в атомах, но расстояния между колебательными и вращательными подуровнями обычно в 20 500 раз меньше. В результате схема энергетических уровней молекулы газа становится чрезвычайно сложной. [c.58]

Победное шествие природного газа по широкому спектру энергетических и технологических процессов сопровождается все большей глобализацией газоснабжающих систем. Уже созданы Северо-Американская и Общеевропейская газопроводные системы, эффективно функционирует и развивается Тихоокеанская система снабжения сжиженным метаном. [c.203]

Линия спектра поглощения, наблюдаемая экспериментально, сочетается с некоторым количеством энергии, эквивалентным разности между соседними энергетическими уровнями. Длина волны, соответствующая каждой линии, выражается уравнением Эйнштейна [c.89]

Хотя энергетические уровни для поступательного движения по существу квантуются, они достаточно близки друг к другу, чтобы их можно было рассматривать как непрерывный спектр для вычисления суммы состояний. Логично рассматривать группу уровней как обладающих одинаковой или почти одинаковой энергией. В пределе число состояний, имеющих одинаковую или почти одинаковую энергию, эквивалентно числу состояний, имею -щих энергию между е и е + de. Для того чтобы определить это число состояний, их можно рассматривать как узлы решетки, образованной тремя квантовыми числами п , Пу и п , отложенных по трем декартовым координатам. Каждый узел решетки с координатами Пх, Пу и представляет собой состояние системы. [c.105]

Как было отмечено выше, энергетические уровни поступательного движения достаточно близки друг к другу, так что их можно без большой погрешности рассматривать как непрерывный спектр. При этом условии распределение энергии может быть выражено в функции доли общего числа частиц, обладающих энергией между е и 8 + ds. Число энергетических уровней с энергией между е и е -f de дано уравнением (3-20) По уравнению (3-21) вычисляют поступательную сумму состояний. [c.109]

Для того чтобы вычислить сумму состояний, нужно иметь сведения, относящиеся к энергетическим уровням молекул в системе. Данные по термическим энергетическим уровням вращения и колебания могут быть получены из рамановских, инфракрасных и ультрафиолетовых спектров. Ультрафиолетовый спектр и спектр рентгеновских лучей дают сведения об электронных энергетических уровнях. Так как спектроскопическое определение энергетических уровней исключительно точно, то предпочитают эти данные. Для некоторых классов соединений, в частности углеводородов, такие данные используют для вычисления термодинамических функций в известных температурных пределах. [c.114]

Из квантовой теории следует (гл. I, 3, п. 4), что ядро, как и атом (и вообш,е всякая пространственно ограниченная система), имеет не непрерывный, а дискретный энергетический спектр. Энергетические уровни ядер принято изображать так, как это сделано на рис. 2.2, где приведено несколько низших уровней ядра натрия. Каждой горизонтальной черте соответствует энергетический уровень, энергия которого, отсчитанная от энергии основного состояния, указана слева (в кэВ). Нижней черте соответствует основное состояние. Из этого рисунка, например, видно, что для того, чтобы перевести ядро натрия в возбужденное состояние, ему необходимо передать энергию не менее = 440 кэВ. И действительно, если бомбардировать натриевую мишень а-частицами, то при низких энергиях происходят только упругие столкновения а-частиц с ядрами, а при энергиях, превышающих 440 кэВ, появляются и неупругие столкновения, при которых вылетающие частицы имеют энергию на меньше начальной. [c.32]

Смачиваемость — Определение 156 Спектр энергетический 309 Средства неразрушающего контроля (СНК) 25 — Классификация исполнений 23, 24 — Поверка 26 — Представ ление информации 29 — Х актери стики метрологические 23 — Экономи-, ко-математическая модель 31 — Эко. [c.485]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Для исследования поверхности малых частиц начинает применяться сканирующая электронная микроскопия, с методами и возможностями которой можно ознакомиться, например, в обзоре [100 . Коули [1011 изучал хорошо ограненные частицы MgO и NiO размером < 1 мкм в просвечивающем сканирующем микроскопе высокого разрешения, позволяющем получать микродифракционную картину и спектр энергетических потерь электронов от областей поверхности образца размерами 10 А или менее. Направляя первичный пучок диаметром 15 А вдоль плоских граней частиц, он выявил, во-первых, эффекты взаимодействия электронов с потенциальным полем микрокристаллов, а во-вторых, энергетические потери электронов, обусловленные возбуждением поверхностных состояний и радиацией, возникающей как при входе пучка в потенциальное поле, так и при выходе его из этого поля. [c.27]

В спектрах, представленных на рис. 8.13, полученных в контрольной точке 8 на поперечине подрамника при движении автомобиля со скоростью 70 км/час на асфальтовом покрытии на второй передаче, выявляются большие различия в энергетическом насыщении гармонических составляющих всех трех виброопор. Во-первых, в спектрах второй и третьей виброопор вновь появилась гармоника 360 Гц, отсутствующая в спектре первой виброопоры. Во-вторых, в спектре первой виброопоры присутствует гармоника 752 Гц с наиболее высоким по сравнению с другими гармониками этого спектра энергетическим насыщением, совершенно отсутствующая в спектрах второй и третьей виброопор. В третьих, в частотных спектрах второй и третьей виброопор появились два дополнительных выброса на частотах 1400 и 4130 Гц, отсутствующие в спектре первой виброопоры. Их появление можно объяснить влиянием дополнительных кронштейнов, к которым крепятся эти виброопоры. Интегральный эффект гашения вибраций при использовании второй и третьей виброопор по сравнению с первой составляет 5-7 дБ. [c.151]

В гл. VIII мы подробно рассматриваем природу спектра энергетических уровней электронов в жидких металлах. Общие представления об этом сформулированы Эдвардом [2], однако получить реальные результаты для жидких металлов крайне сложно. Отсюда противоречивость мнений исследователей по данному вопросу. Несмотря на это, были сделаны предварительные попытки вычислить дисперсионные соотношения и плотность состояний, которые и приводятся в книге. [c.8]

Только для сравнительно небольшого числа металлов, включая Л1 и М , четко выраженные плазмонные потери преобладают в спектре энергетических потерь. Для большинства металлов, полупроводников и изоляторов спектр энергетических потерь является сложным он состоит из случайных пиков, которые можно приписать возбуждению плазмонов, и сильных резких или размытых полос, которые обычно связывают с одноэлектронными возбуждениями, хотя такие ассоциации с определенными процессами возбуждения электронов кристалла в лучшем случае являются весьма неопределенными. [c.272]

Энергетический выход. Одной из важнейших характеристик люминесцентных свойств системы является энергетический выход, т. е. отношение мощности люминесценции к мощности поглощения. Ранее считалось, что энергия, поглощаемая люминесцирующими объектами, в основном превращается в тепло и лишь небольшая её часть возвращается в виде люминесценции. Однако для целого ряда систем потери световой энергии сравнительно незначительны и энергетический выход может быть достаточно высок. Первое экспериментальное доказательство этого было дано в 1924 г. С. И. Вавиловым, исследовавшим свечение флуоресцеина в ряде растворителей. Он показал, что при возбуждении светом со сплошным спектром энергетический выход флуоресценции равен 0,71. Последующие более точные измерения привели к тем же результатам. В ряде случаев энергетический выход близок к единице. [c.25]

РАДИАЦИОННАЯ ТЕМПЕРАТУРА (Т ) — параметр, характеризующий полную (по всему спектру) энергетическую яркость В, излучающего тела равна такой темн-ре черного тела, при к-рой его яркость = В . Непосредственно из закона Стефана — Больцмана вытекает, что Т,. = (nBJayu, где о = = 5,67 10 вт см - град (см. Стефана — Больцмана закон излучения). Измеряя В , нанр. радиационным пирометром, можно определить 7 ,.. Если жо известна излучательная способность ej = Вг,(Т). В/ (Т) данного тела, то можно вычислить его истинную темп-ру Т = [Erj.] Т,.. [c.264]

На рис. 16 представлены результаты расчета спектра внутризонного поглощения для поля = 40 кВ/см С Р 2000 кВ/см. Для сравнения на этом же рисунке приведен равновесный спектр, который анализировался ранее (см. рис. 14). Во-первых, электрическое поле приводит к уширению пика межподзонного поглощения и его сдвигу в коротковолновую область. Это так называемый эффект Штарка, который обусловлен уширением квазидискретного уровня Е 2 го сдвигом относительно уровня E за счет увеличения наклона дна ямы и возрастания прозрачности барьера в сильном электрическом поле. Во-вторых, в полосе фотоионизации возникают квазипериодические осцилляции поглощения, период которых растет с ростом поля. Период осцилляций близок к межуровневому расстоянию в спектре энергетических уровней для треугольной потенциальной ямы с бесконечной вертикальной стенкой [17] [c.65]

В рамках RPA так же, как и в приближении Хартри — Фока, имеется непрерывный спектр возбуждения пар, простирающийся от нуля до энергии h kva+u k l2m. Однако вид этого спектра, найденный в рамках RPA, весьма отличается от хартри-фоковского благодаря наличию экранирующего множителя 1е(к, ш о) . Как легко усмотреть из явных выражений для ei и ej, при больших длинах волн этот множитель уменьшает вклад пар в k lkpT раз. Новой чертой спектра, найденного в RPA, является, конечно, наличие плазменной ветви. При k k именно плазменная ветвь доминирует в спектре энергетических потерь. По-видимому, легче всего [c.199]

При передачах импульса hk U hk плазмоны затухают и быстро перестают играть роль доминирующей ветви возбуждений многоэлектронной системы. При таких передачах импульса оказывается возможным только процесс возбуждения пар. Его интенсивность, однако, изменяется по сравнению с хартри-фоковским значением благодаря экранирующему множителю 1е(ка) j-. Обсуждение вида спектра энергетических потерь в этой области имеется в работе Глика и Феррелла [59]. [c.200]

Указанные критерии были необходимы потому, что приводимые в разных работах данные о спектре потерь были весьма различными. Использование этих критериев позволило, в общем, успешно выделить плазмонные линии. Теперь, особенно благодаря работам Свана с сотрудниками, для многих кристаллов можно весьма определенно указать, какие именно линии спектра энергетических потерь связаны с возбуждением плазмонов. Эти работы [23—29] мы прежде всего и рассмотрим. [c.242]

Можно считать, что такой электрон связан с положительно заряженным центром образовавшаяся система будет иметь, вообш е говоря, целый спектр энергетических уровней ). Переходы между этими уровнями приводят к возникновению ряда линий ноглош ения в оптическом диапазоне, аналогичных линиям ноглош ения изолированных атомов. Соответствуюш,ие энергии лежат [c.240]

Понятие отрицательной температуры имеет физический смысл для систем, которые удовлетворяют следующим условиям. Дол жен существовать конечный верхний предел в спектре энергетических состояний, так как в противном случае система при отрицательной температуре имела бы бесконечную энергию. Свободно движущаяся частица или гармонический осциллятор не могут иметь отрицательную температуру, ибо их энергии не имеют верхнего предела. Таким образом, отрицательную температуру можно приписать лишь некоторым степеням свободы частицьи направление ядерного спина в магнитном поле является степенью свободы, которую чаще всего рассматривают в экспериментах при отрицательных температурах. Кроме того, система должна находиться во внутреннем тепловом равновесии. Это значит, что состояния должны быть заполнены в соответствии с фактором Больцмана, рассматриваемым при соответствующей отрицательной температуре. Наконец, состояния, находящиеся при отрицательной температуре, должны быть изолированы и недоступны для тех состояний тела, которые находятся при положительной температуре. [c.85]

Причина возникновения отрицательного поглощения электромагнитного излучения электроном, находящимся в магнитном поле в возбужденном состоянии ( , / г=0), обусловлена неэквидистантностью спектра энергетических уровней электрона и эффектом отдачи при излучении или поглощении Им фотона. (Здесь мы предполагаем, что поле излучения имеет достаточно узкий спектр резонансного характера, т. е. [c.170]

На практике часто стремятся оценить не совокупную помехозащищенность (т. е, помехозащищенность по всем отличительным признакам сигнала и помех, например по оптическому спектру, энергетическим характеристикам), а ее значение или эффективность для какого-либо одного вида селекции сигнала — спектральной, временнбй, пространственной и т. д. При этом функции 5, л и другие являются одно- или двумерными. [c.30]

Пульсационному движению одиночной частицы в турбулентном потоке посвящен целый ряд работ [Л. 15, 35, 114, 302, 304, 381]. При этом решение Чен Чан-моу [Л. 381] касается весьма мелких (стоксова область обтекания ReT<0,4) и невесомых частиц, для которых ищется закон изменения скорости, коэффициенты диффузии, характеристики энергетического спектра. В отличие от этой работы М. Д. Хаскинд [Л. 302] рас-100 [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...