Возбуждение Колебания плоские

Прохождение света через вещество ведет к возникновению колебаний электронов среды под действием электромагнитного поля волны и сопровождается потерей энергии последней, затрачиваемой на возбуждение колебаний электронов. Частично эта энергия вновь возвращается излучению в виде вторичных волн, посылаемых электронами, частично же она может переходить и в другие формы энергии. Если на поверхность вещества падает параллельный пучок (плоская волна) с интенсивностью /, то описываемые процессы должны вести к уменьшению I по мере проникновения волны в вещество. Действительно, опыт показывает, что интенсивность плоской волны обнаруживает такое систематическое уменьшение согласно закону [c.563]

Акустическое воздействие на струю оценивалось по изменению спектра шума струи, а также по изменению угла раскрытия основного участка струи а и длины X сверхзвукового участка. Результаты экспериментов показали, что характер поперечного акустического возбуждения сверхзвуковой струи существенно зависит от отношения акустической мощности излучателя к кинетической энергии струи W,/Wq, а также от относительной длины l/h, где h - ширина или диаметр сопла. Оказалось, что при Ws/Wq > 1,5% н l/h = 0,6 происходит захват частоты во всем исследованном диапазоне 10 - 20 кГц, т.е. поперечные колебания плоской сверхзвуковой струи происходят с частотой внешнего воздействия. Поэтому в спектре шума наблюдается только составляющая с частотой внешнего излучения. [c.182]

Достоинством метода свободных затухающих колебаний является его простота и высокая разрешающая способность, что особенно важно при исследованиях в условиях, когда рассеяние энергии не велико. На рис. 72 показана схема установки для исследования рассеяния энергии в материалах при поперечных колебаниях 82]. Установка состоит из механической колебательной системы, включающей плоский образец 1 с грузами 2, присоединенными к утолщенным его концам, и подвешенной на двух длинных струнах 3 системы четырех электромагнитов предназначенных для возбуждения колебаний путем подачи на них мгновенного импульса тока системы регистрации колебаний, состоящей из зеркала 5, линзы 6, осветителя 7 и барабана 8 с фотобумагой, на которую записываются затухающие колебания с помощью отраженного от зеркала сфокусированного луча света. [c.94]

Испытания на усталость производились на машине с электромагнитным возбуждением колебаний (методика приведена з разделе 1.3.3) в условиях знакопеременного симметричного цикла при резонансе. Применялись плоские образцы из стали [c.270]

Испытания на усталостную прочность, выполненные на установке с электромагнитным возбуждением колебаний, позволявшей за 3,5 ч давать 10 циклов нагружения, дали понижение предела выносливости плоских образцов из пружинной стали SAE 1095 толщиной 0,62 мм только на 15—20%. Отпуск кад-мированных образцов (ст=12,5 мкм) при 190°С в течение 4 или 24 ч, а также при 275°С в течение 24 ч не привел к заметному изменению усталостной прочности и лишь после 72 ч нагрева при 275°С предел выносливости несколько возрос, не достигнув, однако, величины, соответствующей исходному состоянию (без покрытия) стали [689]. [c.332]

При несимметричном возмущении в начальном сечении в разложении (6,27) будет обязательно присутствовать член с модой (1,0). При частоте /ю = ю я (в воздухе) в трубе возникнут резонансные колебания в поперечном направлении. Эта частота является примерно в 2 раза более низкой, чем В трубе с диаметром 10 см поперечный резонанс этого рода наступает при частоте около 2000 гц. Так как в реальных условиях достичь симметричного возбуждения колебаний в трубе довольно трудно, то обычно мода (1,0) всегда появляется в разложении функции Фо(г, (р) при частотах, близких к /,о поэтому следует ожидать сильного искажения картины плоских волн (с модой 0,0) за счет возникновения волн с модой (1,0). При частотах />/ю в трубе начнут распространяться волны с модой (1,0), но амплитуда их будет невелика, поскольку резонанс очень острый. Таким образом, получение плоской волны с модой (0,0) возможно даже и выше частоты /ю. [c.145]

В главе 1 исследуются резонансные явления, вызываемые вибрациями сравнительно невысокой частоты, сравнимой с собственными частотами рассматриваемых гидродинамических систем. Изучено возбуждение поверхностных волн на плоской поверхности раздела сред при вертикальных и горизонтальных колебаниях сосуда, содержащего жидкости и рассматривается резонансное возбуждение колебаний капли, взвешенной в жидкости другой плотности. [c.8]

Возбуждение колебаний воздушной ударной волной. Путем электрического разряда высоковольтного конденсатора в узком горле расширяющегося рупора получают короткий (менее 5 мкс) акустический импульс со сферическим фронтом. На выходе из рупора этот фронт приближается к плоскому и возбуждает практически одновременно значительный по площади участок ОК. [c.227]

Нек-рые типы О. р. удобно рассматривать как отрезки однородных волноводов, замкнутые с двух сторон плоскими проводящими стенками, перпендикулярными оси волновода и отстоящими друг от друга на определенное расстояние. Колебания, возбуждаемые в таких О. р., можно трактовать как стоячие волны, образующиеся в результате многократного отражения от стенок полости бегущих волн соответствующих типов. Механизм возбуждения колебаний можно пояснить следующим образом пусть в бесконечном волноводе распространяется одна из волн типа ТЕ, ТМ или ТЕМ (падающая волна). Разбив электромагнитное поле этой волны на поперечные (, //( и продольные Я компоненты, можно записать его в виде [3] [c.478]

Несколько плоско-неплоских переходов наблюдалось в случае молекулы Л"Нз. В ультрафиолетовой области (начиная с 2100 Л) имеется ряд систем полос поглощения. Каждая из них состоит при низкой температуре из одиночной весьма длинной прогрессии с расстоянием между полосами около 900 см в случае молекулы ХНз и 650 см в случае ХВз и с максимумом интенсивности между и == 4 и и = 6. Значение частоты колебания в верхнем состоянии позволяет с уверенностью предполагать, что она связана с симметричным деформационным колебанием которое в молекуле симметрии ( з , (наряду с колебанием VI) может проявляться в виде длинной прогрессии, Интенсивное возбуждение колебания Уа говорит о том, что при этих электронных переходах происходит значительное изменение угла при вершине пирамиды (т. е. угла между связью ХН и осью симметрии). Угол нри этом может как уменьшаться, так и увеличиваться, однако в данном случае, как будет показано, он увеличивается, причем настолько, что во всех известных возбужденных электронных состояниях молекула становится плоской. [c.170]

Рассмотрим теперь взаимодействие с деталью наконечников двух основных типов — сферического и плоского [28], считая, что приваривания нет. Однако это не означает, что отсутствует и проскальзывание наконечника, а поскольку оно нарушает стабильное возбуждение колебаний в верхней детали, т. е. ухудшает условия сварки, то мы проанализируем те причины, которые вызывают проскальзывание. [c.78]

Теоретическое и экспериментальное исследование возбуждения колебаний в пограничном слое на плоской пластине внешним акустическим полем проблема восприимчивости сверхзвукового пограничного слоя к нестационарным внешним воздействиям. [c.198]

Физические основы. Взаимодействие акустических волн, бегущих в среде в различных направлениях, в частности в твердом теле ограниченных размеров, приводит к возникновению стоячих волн на некоторых из множества частот, на которых возможно возбуждение колебаний. Их возникновение может проявляться двояко. Для простоты рассмотрим плоскопараллельный слой (например, однородную плиту), в котором возбуждается плоская волна в направлении [c.149]

При обсуждении принципа цикличности в начале 228 было выяснено, что изменение того или иного параметра волны на протяжении цикла означает периодическую модуляцию излучения, выходящего из резонатора. Пользуясь представлением о типах колебаний, этот факт можно интерпретировать следующим образом в резонаторе возбуждается не один тип колебаний, а несколько (два, три и т. д.) с различными собственными частотами, и модуляция поля в целом происходит с периодами, определяемыми разностями собственных частот возбужденных типов колебаний. Периодичность модуляции полного поля означает, что его спектр содержит дискретный набор частот. Поэтому собственные частоты резонаторов не могут принимать непрерывный ряд значений и должны быть дискретны, в чем мы убедились на примерах резонаторов с плоскими и сферическими зеркалами. Интересный и практически важный случай одновременного возбуждения многих типов колебаний будет рассмотрен в 230. [c.810]

В блок-схеме автомата для испытания плоских образцов и деталей на двусторонний изгиб в диапазоне частот 2—115 Гц с электромагнитным вибратором имеются два замкнутых контура, один из которых служит для возбуждения автоколебаний, а второй —для стабилизации и программного регулирования амплитуды колебаний испытуемого образца [26]. Колебания образца возбуждаются двумя электромагнитами, работающими в противофазе. [c.234]

Применение плоского вала является необычным для восьмицилиндрового V-образного двигателя с углом развала 60°, так как это порождает неравномерность чередования вспышек (через 60 и 120°). Последнее вызывает неприятности, связанные с наличием резких пульсаций крутящего момента и вибрациями двигателя на подмоторной раме. Возбуждение вибраций имеет место как за счёт действия пульсаций момента, так и вследствие неуравновешенности сил инерции 2-го порядка. При испытаниях двигателя Форд обнаружены сильные горизонтальные колебания с амплитудой более 1 мм при п = 950 об/мин. Это приводит к расстройству соединений трубопроводов. [c.211]

Данному вопросу в настоящее время посвящено достаточно много работ, в которых рассматривается движение цапфы как плоская задача, но без учета гибкости ротора. Решение этой задачи связано с громоздкими и сложными выкладками, так как движение цапфы в подшипнике рассматривается как колебания маятника при больших амплитудах, что приводит к нелинейной задаче с параметрическим возбуждением. Учет же гибкости ротора делает решение задачи в такой постановке малопригодной для практики, так как еще в большей степени затрудняется анализ основных факторов, влияющих на характер движения цапфы в подшипнике. [c.350]

Влияние гироскопического эффекта на величины собственных частот реальных судовых валопроводов обычно очень мало (оно может быть оценено повышением критической скорости прямой прецессии на 2—3%) еще слабее этот эффект при гидродинамическом возбуждении, где частота колебаний значительно (в три-пять раз) превосходит скорость вращения гребного винта. Поэтому, определяя частоту свободных поперечных колебаний в вертикальной плоскости, мы получаем величину, очень близкую к истинной (несколько меньшую). Это позволяет ограничиться расчетом раздельных плоских колебаний и именно в вертикальной плоскости, что существенно упрощает вид частотного уравнения [c.242]

Необходимая для генерации обратная связь осуществляется в лазере за счет помещения рабочей среды в объемный резонатор, в котором возможно возбуждение согласованной со свойствами среды стоячей электромагнитной волны. Схема лазера, состоящего из двух необходимых компонент — активной среды и резонатора, представлена на рис. 1.9. Обладающая инверсной заселенностью рабочая среда 1 обеспечивает возможность усиления колебаний за счет процессов вынужденного излучения. Резонатор, состоящий условно из одного плоского непрозрачного зеркала 2 и параллельного ему, частично пропускающего резонансное излучение плоского зеркала 3 с прозрачностью , обеспечивает раскачку колебаний с частотами в пределах ширины линии уси- [c.38]

Важно отметить, что в этом случае угол падения у плоских сдвиговых волн, суперпозицией которых определяется волновое поле, равен 45°. Как отмечалось в главе 2, это единственный отличный от нормального падения случай, когда отражение волн от границы происходит без возбуждения волн иного типа. Ниже показано, что такие моды, связанные с существованием только SV-волн, очень важны и при изучении установившихся колебаний конечных тел. [c.140]

Звуковые колебания в трубах, открытых с одного конца, были теоретически исследованы еще Гельмгольцем [16] и Рэлеем [17]. Трудность этой задачи связана с необходимостью учета диффракции на отверстии трубы, так как волна, распространяющаяся в трубе по направлению к открытому концу, отражается, излучая часть своей энергии в пространство. Для облегчения теоретического анализа этого вопроса указанными авторами были сделаны некоторые искусственные допущения (в частности, предполагалось, что труба оканчивается бесконечным плоским фланцем), не соответствующие действительности и ставящие под сомнение количественную применимость полученных ими результатов в обычных случаях. Однако диффракционные задачи такого типа могут быть решены вполне строго. При этом, наряду с другими величинами, вычисляется и (комплексный) коэффициент отражения волны в трубе от открытого конца, определяющий характер звуковых колебаний, устанавливающихся внутри трубы при ее возбуждении источником колебаний определенной частоты. [c.92]

Подобная картина получится при поршневых колебаниях кварцевой пластинки, когда она излучает плоские волны. Но в кварцевых пластинках обычно возникают волны изгиба, интенсивность которых зависит от характера возбуждения и от соотношения ширины и длины пластинки с ее толщиной. Эти волны изгиба создадут высшие моды колебаний, дающие в трубе косые волны, для которых длина волны по оси трубы уже [c.136]

Вопрос о структуре фронта ударной волны в газе с замедленным возбуждением степеней свободы впервые был рассмотрен Я. Б. Зельдовичем (1945, 1946) на примерах обратимой химической реакции и возбуждения колебаний в молекулах. Этот анализ затем повторяется во всех последующих работах, посвященных релаксационному слою, число которых огромно, так как экспериментальное исследование релаксационного слоя в ударной волне стало впоследствии одним из важнейших методов изучения кинетики и измерения скоростей различных физических и физико-химических процессов (см. 2). Анализ основан на том, что в растянутом релаксационном слое градиенты газодинамических величин малы, и распределение этих величин подчиняется уравнениям гидродинамики идеальной жидкости. Дифференциальные уравнения стационарного плоского течения в системе координат, связанной с фронтом, интегрируются и дают для текущих значений давленияр"(ж), плотности р (ж) и т. д. в релаксационном [c.215]

В работе Ю. В. Лапина и Г. П. Сергеева (1964) также рассматривался замороженный турбулентный пограничный слой на плоской пластине. Однако в отличие от работы В. Дорранса в основу исследования была положена модель идеально диссоциирующего газа Дж, Лайтхилла. Молекулы такого газа предполагаются постоянно возбужденными по колебательным степеням свободы на величину, равную половине классического возбуждения колебаний молекул. Такая модель газа при высоких температурах более близка к реальным газам, чем модель, использованная Доррансом. [c.543]

Анализ колебательной структуры основных полос на первый взгляд не представляет затруднений. Наиболее интенсивные полосы образуют довольно длинную прогрессию с частотой 1182 м , которая может быть интерпретирована как частота валентного колебания С — О в возбужденном состоянии vj. Каждая интенсивная полоса сопровождается короткими прогрессиями с частотами 824, 1322 и 2872 см , которые в свою очередь могут быть отнесены к деформационному колебанию (соответствующему неплоскому колебанию плоской молекулы (см. [23], стр. 324), деформационному колебанию группы СН2 и валентному колебанию связи СНг (Бранд [138]). Однако серьезные затруднения возникают при интерпретации горячих полос, расположенных с длинноволновой стороны основных полос, а также при интерпретации спектра испускания, наблюдаемого при флуоресценции (Герцберг и Франц [626], Градштейн [443]), в спектре электрического разряда (Шулер и Вёлдике [1115], Шулер и Рейнебек [1111], Дайн [332], Бранд [138]) и в спектре хемилюминесценции (Эмелиус [355], Пирс и Гейдон [32]). [c.528]

J. R. Lloyd и J. Miklowitz [2.133] (1962) исследуют распространение неустановившихся волн в пластине на упругом основании, возбуждаемых источником q = qoH t)6 x). Здесь H(t)—функция Хевисайда, б(х)—б-функция. Рассматриваются случаи симметричного и антисимметричного возбуждения колебаний в пластине относительно срединной поверхности. Указанные задачи решены методо м двойных интегральных преобразо)ва ий на основе уточненных уравнений типа Тимошенко и уравнений плоской теории упругости. Основное внимание уделяется приближенному асимптотическому обращению изображений. [c.159]

Рассмотрим наиболее существенные моменты представленных результатов. Прежде всего отметим, что существует сильная и немонотонная зависимость Рп(-йп)- В диапазоне Дц 1,5-2,0 колебания на всех режимах полностью прекращаются. Эта первая своеобразная зона молчания возникает там, где в веерной струе (см. рис. 3.21) существует первый и наиболее сильный разрыв в распределении (р(г), соответствующий области начала разгона (зона разрежения) потока в веерной струе. В диапазоне Дд 3,5 в распределении Ри Кп) возникает локальный минимум, однако полностью колебания на всех режимах, кроме одного, не прекращаются. Этот диапазон соответствует концу зоны разрежения течения в веерной струе и связанному с ним менее сильному разрыву в распределении возбуждения колебаний этот результат имеет простое и естественное объяснение. Анализ многочисленных тепплеровских фотоснимков струи, обтекающей плоскую преграду в режиме автоколебаний, показывает, что максимальный радиус струи радиус диска Маха r < 0,8г п,ах Следовательно (см. рис. 3.23), колебания не [c.77]

На рис. 1.47 показана схема установки с электромагнитным способом возбуждения колебания для испытания плоских консольных образцов в условиях симметричного изгиба в вакууме при охлаждении до температуры 77 К [20, 655], Основной частью установки является гелиевый криостат, в котором размещены вакуумная камера с испытываемым консольным образцом и электромагнитная система возбуждения колебаний образца. Криостат выполнен в виде двухстенного металлического сосуда Дьюара с вакуумной изоляцией разрежение достигает 133 10 Па (1 Ю" мм рт. ст.). Между наружной (теплой) оболочкой 15 и резервуаром 14 для жидкого гелия расположен азотный экран 9, представляющий собой двухстенный цилиндрический стакан, подвешенный на трех тонкостенных трубках 6 из нержавеющей стали. Азотная пробка 5 обеспечивает экранирование поверхности гелия сверху. Для этой же цели служит промежуточный экран 3. Для уменьшения притока тепла излучением от азотного экрана большая часть внутренней поверхности гелиевого криостата 14 покрыта вкраино-вакуумной изоляцией. [c.84]

Выбор материала сварочного наконечника обусловлен следующим. Во-первых, в течение каждого сварочного цикла на-конечник нидьер гея Бысокочс1стстному Пигружбиию, т. е. он. должен выдерживать указанный режим длительное время. Для уменьшения возможности усталостного разрушения наконечника его поверхность должна быть высокого качества. Ввиду того, что наконечники получают наплавкой, они должны быть, нормализованы. Во-вторых, материал наконечника не должен обладать адгезией к свариваемому материалу, т. е. не должен привариваться к нему. Подбор материала наплавок для наконечников, проведенный во ВНИИЭСО [50], позволил найти материалы, обеспечивающие технологичность сварки, и получать без зачистки от 4 тыс. до 10 тыс. точек. Форма наконечника зависит от объекта сварки. При сварке листовых материалов он должен быть плоским (рис. 10, а) [50]. По сравнению со сферическим (рис. 10, б ) такой наконечник не вызывает отгибания верхней детали и обеспечивает более стабильные условия возбуждения колебаний, так как сразу же образует фиксированный отпечаток на детали (рис. 10, в). Сферический же [c.145]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Звено 10 с балаиснрным грузом вращается вокруг неподвижной оси А. Звено 7/ с серлечпиком 2 входит во вращательные пары В и С со звеном 10 и тягой 6, вращающейся вокруг неподвижной оси D. Тяга 6 входит во вращательную иару с Т-образным эвеном 12, опирающимся на угольные столбики /. На yi-ольные столбики 1 действуют два усилия, из которых одно обусловлено втягиванием сердечника 2 ншернтельпой катушкой 3, а второе — натяжением пружины 4. Пружина 4 стремится сжать угольные пластины, а тяговое усилие сердечника 2 катущки 3 уменьшает давление, оказываемое пружиной 4. Угольные столбики 1 включаются в цепь обмотки возбуждения генератора 9. Прн увеличении выходного напряжения генератора ток в измерительной катушке 3 возрастает. Это вызывает подъем сердечника 2, ослабление давления, оказываемого на угольные столбики /, и увеличение их сопротивления, а следовательно, уменьшение тока возбуждения генератора. Для успокоения возможных колебании служит поршневой успокоитель 5, соединенный с тягой 6 плоской пружиной 7. Точка закрепления пружины можег перемещаться. Реостат 8 служит для установки величины регулируемого напряжения. При уменьшении выходного напряжения генератора давление на угольные столбики увеличивается, нх сопротивление уменьшается и ток возбуждения увеличивается. [c.50]

Критической скоростью вращения ротора называют такую скорость, при которой возможен значительный рост уровня колебаний ротора, возбужденных его неуравновешенностью (небалансом). Это увеличение амплитуд колебаний часто связывают с резонансом частоты возмущающих сил от небаланса с собственной частотой плоских изгибных колебаний невращающегося ротора. Такое толкование не отражает однако полностью существа явления. Дело заключается в том, что обычно в теории колебаний упругих систем рассматриваются малые колебания около поло- [c.42]

Совмещение кинематической и динамической диаграмм может рассматриваться как аналогия статической диаграммы сил стержневых систем, где векторы отдельных перемещений и деформаций представляют плоскую систему шарнирных стержней или звеньев, вращающуюся около полюса (аналогия Штиглица). Можно показать, что суммы моментов сил возбуждения и всех сил трения относительно начала также уравновешены, поскольку силы и Г не имеют плеч, а силы Уц взаимно-противоположны и моментов относительно начала не имеют. Это отображает баланс работ внешних сил и рассеяний в разных местах колеблющейся системы при устойчивых вынужденных колебаниях с любой частотой. [c.43]

В работе [4.10] исследованы когерентные структуры в сильно возбужденном турбулентным слое смешения двух плоских потоков со скоростя-MHUi HU2,причем (u2 —ui)/(u2-t-tii) = 0,25. Периодическое возбуждение потока осуществлялось закрылком, расположенным за разделяющей оба потока пластиной и совершающим угловые колебания по синусоидально- [c.132]

Механические резонаторы в виде тонких круглых дисков часто используются при возбуждении осесимметричных колебаний в окрестности основной частоты толщинного резонанса. Уже первые опыты применения таких резонаторов показали необоснованность надежд на то, что в случае малой относительной толщины главная толщинная форма колебаний будет иметь близкое к поршневому движение плоских поверхностей диска [75, 264]. Кроме усложнения форм колебаний, значительные трудности встретились при объяснении структуры спектра собственных частот. Как отмечается в работе [121, с. 164], ... хотя при конструировании пьезоэлектрических резонаторов возникает много сложностей, ни одна из них не оказывается столь трудно преодолимой, как определение многочисленных мод колебаний в кристаллических пластинах. Первые опыты практического применения высокочастотных резонаторов с колебаниями по толщине были почти безуспешными вследствие казавшегося бесконечным ряда нежелательных сигналов вблизи основной модЫ колебаний . Наличие цилиндрических граничных поверхностей, особенности волноводного распространения в упругом слое, специфика отражения упругих волн от свободной границы обусловливают появление большого числа резонансов, сосредоточенных вблизи основного толщинного. Отмеченные обстоятельства явились стимулом к проведению многочисленных исследований, целью которых было получение данных для лучшего понимания природы толшин-ного резонанса в диске. [c.211]

К настоящему времени природа этих явлений изучена достаточно хорошо. Установлено, что резонансное запирание диэлектрических слоев связано с возбуждением в них (как в плоских диэлектрических резонаторах) соответствующих собственных колебаний. Общей закономерностью проявления резонансов в слое является существование четко выраженных частотных зон, где такие резонансы проявляются, и зон, где они не существуют. Необходимым условием их существования является возбуждение в слое высших пространственных распространяющихся гармоник при отсутствии таковых в свободном пространстве. Эти пространственные гармоники — волны Флоке — оказываются как бы запертыми в слое и в этом смысле резонансы в диэлектрическом слое полностью идентичны известным резонансам в многомодовых волноводах 1224, 225, 249, 250]. [c.120]

Дифракционные явления на полупрозрачных решетках можно объяснить резонансными свойствами отдельного элемента решетки либо их сильным взаимным влиянием, либо учетом обоих факторов. Все эти ситуации наиболее четко проявляются при исследовании дифракционных свойств решетки из незамкнутых круговых цилиндров. Строгое решение задачи дифракции плоских Е- и Я-поляризованных электромагнитных волн на такой решетке получено в [193]. Установлено, что данная решетка так же, как и ее отдельный элемент (круговой цилиндр с продольной щелью произвольных размеров), обладает квазисобственными колебаниями. Возбуждение последних падающей волной приводит к резонансному изменению коэффициентов прохождения и отражения. [c.131]

Начальная стадия процесса установления колебаний в резонаторах с малыми дифракционными потерями. Метод итераций. Рассмотрим процесс разгорания генерации из спонтанного затравочного излучения при наличии внутри устойчивого или плоского резонатора возбужденной равномерно по объему усиливающей среды. Ограничимся начальной стадией процесса, когда интенсивность усиленного излучения еще столь мала, что не оказьюает существенного влияния на величину, а с ней и на характер распределения коэффициента усиления. [c.168]

Импульсные генераторы. Особенности лазеров с неустойчивыми резонаторами. При импульсном возбуждении активной среды устойчивые резонаторы используются лишь в весьма редко встречающихся малоапертурных лазерах (N < 1) процесс выделения отдельных мод устойчивых резонаторов с > 1 длится Слишком долго. Даже если длительность импульса формально и превышает время установления колебаний, для удовлетворительной работы лазера это часто оказывается недостаточным. Дело в том, что резонатор в течение импульса накачки за счет нагревания среды и других подобных процессов всегда подвергается определенной перестройке, поэтому процесс установления как бы многократно начинается заново (в пичковом режиме это проявляется воочию). Указанное обстоятельство существенно упрощает наш анализ для подавляющего большинства лазеров приходится выбирать только между плоскими и неустойчивыми резонаторами. [c.208]

Исходя из уравнений Максвелла, Ми [901] точно вычислил сечения поглощения (Спогл) и рассеяния (Срас) плоской электромагнитной волны сферической частицей, радиус которой много меньше длины волны света в данной среде (см. [902—905]). В наиболее важном с точки зрения практики случае возбуждения дипольных электрических колебаний для коэффициента поглощения света средой, содержащей N сферических частиц, теория Ми в пределе R->0 дает следующее выражение [c.292]

Когда мы подходим к рассмотрению свободных колебаний воздуха, заключенного в трубе конечной длины, то неизбежно возникает вопрос об условиях, которые должны быть удовлетворены на открытом конце. Здесь происходит более или менее быстрый переход от плоских волн в трубе к расходящимся сферическим волнам вне трубы этот процесс плохо поддается расчету. В обычной элементарной теории, разработанной еще Д. Бернулли, Эйлером и Лагранжем, делается предположение, что изменением давления в трубе у открытого конца можно пренебречь. Как уже отмечалось, такая картина наблюдалась бы в том случае, если бы воздух снаружи трубы был заменен средой, способной оказывать давление (ра), но лишенной инерции. В таком случае не было бы потерь энергии при отражении от открытого конца ( 61) и однажды возбужденные в трубе колебания продолжались бы неограниченно. Ясно, что такое предположение является несовершенным отображением действительности условие 5=0 может быть выполнено лишь приблизительно, а энергпя должна непрерывно расходоваться на создание волн, расходящихся от отверстия трубы наружу, так что колебания, будучи предоставленными самим себе, останутся заметными только в течение очень непродолжительного времени. Это время, однако, может составлять сотни периодов. К этим вопросам мы еще вернемся позже (гл. IX) сейчас же ограничимся тем, что проследим, к каким результатам приводит эта приближенная теория. [c.219]

При отсутствии селективного поглощения в резонаторе резонансным условием удовлетворяет множество гармоник и при возбуждении резонатора возникает многочастотный спектр. Для теоретического описания свойств спектра, колебаний, возникающих при гармоническом возбуждении плоского резонатора, необходимо рассмотреть процесс возбуждения комбинащюнных тонов в резонаторе с учетом их расфазировки и потерь [Гольдберг, 1983]. Исходное уравнение в терминах смещения частиц среды и можно представить в виде [c.150]

Условие (3.1.17) является необходимым, но не достаточным для устойчивости плоской поверхности раздела сред. Дело в том, что в коротковолновой части спектра влияние капиллярных сил является превалирующим, и квадрат собственной частоты капиллярногравитационных волн положителен при к > ко даже для инверсного расположения жидкостей. Кроме того, в принципе для капиллярной ряби частота собственных колебаний может сравниться с частотой вибраций, в этом случае нарушается требование (2.1.1) к корректности осреднения — предположение о том, что период вибраций мал по сравнению с характерными гидродинамическими временами. Как отмечалось в гл. 1, при совпадении частоты вибраций с собственными частотами волн на поверхности раздела становится возможным возбуждение параметрического резонанса. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...