Свет неполяризованный

Но для наблюдения интерференции нет необходимости использовать поляризованный свет. Неполяризованный (естественный) свет можно представить в виде суперпозиции двух некогерентных волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. В рассмотренных выше интерференционных опытах эти волны создают две независимые, но пространственно совпадающие системы полос, так как свет распространяется в изотропной среде, где фазовые скорости ортогонально поляризованных волн одинаковы и, следовательно, для каждой точки наблюдения обе волны имеют одну и ту же разность хода интерферирующих пучков. [c.210]

Свет неполяризованный (естественный) 29, 61 Светосила 426 [c.547]

Однако опыт показывает, что если не применять специальных приспособлений, то в оптических экспериментах практически всегда мы имеем дело с неполяризованным светом. Почему и как нарушается поляризация электромагнитной волны, рассказано ниже. [c.29]

Полезно напомнить, что здесь, как и всюду, речь идет об измерении коэффициента отражения, который, по определению, равен отношению среднего потока электромагнитной энергии в отраженной волне к среднему ее потоку в падающей. Но так как для падающего неполяризованного света имеет место осевая симметрия, т.е. <( оо) > = то целесообразно говорить [c.87]

Теперь можно полностью истолковать этот эксперимент. При падении на первое зеркало естественного (неполяризованного) света под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. От второго зеркала он либо отразится полностью (П2 II ni рис. 2. 13, а) или совсем не отразится от него (П2 X пх рис. 2.13, б), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которая отсутствовала в пучке, отраженном от первого зеркала. Контрольными опытами нетрудно показать, что именно поляризация света при первом отражении и определяет условия отражения от второго зеркала. Для этого можно заменить первое зеркало каким-либо поляризатором (например, поляроидом или призмой Николя см. 3.1). Изменяя поляризацию падающего на второе зерка.по света, легко перейти от максимальной к минимальной интенсивности света на выходе. Укажем также, что если одно из диэлектрических зеркал заменить обычным металлическим, то ни при каком положении другого зеркала не удается добиться исчезновения света. Следовательно, при отражении света от металлического зеркала никогда не получается линейно поляризованная волна (см. 2.5). [c.88]

Очевидно, что в данном случае нет осевой симметрии, характерной для неполяризованного света, т.е. . [c.191]

Таким образом, понятие неполяризованного и поляризованного света можно интерпретировать в использованных выше терминах. [c.191]

Для неполяризованного света, распространяющегося в изотропной среде, условие (5.35) соблюдается и при наблюдении интерференции могут быть использованы различные оптические схемы. [c.205]

Итак, выяснена возможность наблюдения суммарной картины с видимостью, отличной от нуля, при освещении экрана через какую-либо оптическую систему излучением, состоящим из двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях (в частности, источником неполяризованного света). [c.205]

На рис. 23.2 изображены графики зависимости г и rf (кривые I и II1) от угла падения ф для п = 1,52, в соответствии с чем угол Брюстера равен 56°40. Кривая II отвечает коэффициенту отражения для неполяризованного света. В этом случае Eil и [c.477]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Свет, испускаемый каким-либо отдельно взятым элементарным излучателем (атомом, молекулой), в каждом акте излучения всегда поляризован. Но макроскопические источники света состоят из огромного числа таких частиц — излучателей, а пространственная ориентация векторов электрического и магнитного по ей, а также моменты актов испускания света отдельными частицами в большинстве случаев распределены хаотически. Поэтому в общем излучении направление векторов электрического и магнитного полей непредсказуемо. Подобное излучение называется неполяризованным, или естественным светом. [c.8]

Будем считать свет, падающий на границу раздела, неполяризованным (естественным), т. е. ориентация электрического и соответственно магнитного векторов с течением времени меняется. Однако для любого момента времени каждый из этих векторов можно разложить на две составляющие, одна из которых параллельна плоскости падения, а вторая перпендикулярна к ней, т. е. естественный свет можно рассматривать как сумму двух монохроматических плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одинаковой фазовой скоростью, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поля- [c.13]

Естественный и поляризованный свет. Если при распространении световой волны направление колебаний электрического вектора хаотически изменяется, т. е. любое его направление в плоскости, перпендикулярной к распространению волны, равновероятно, то такой свет называется неполяризованным, или естественным. Если же колебания вектора фиксированы строго в одном направлений, Тб свет называется линейно поляризованным. [c.34]

Экспериментаторы найдут много практических применений для сочетания плоского поляроида с четвертьволновой пластинкой. Если каждый элемент установлен так, что снаружи всего устройства расположены четвертьволновые пластинки, то получается плоский полярископ. Это объясняется тем, что любые изменения, происходящие с неполяризованным светом до того, как он достиг плоского поляроида, не влияют на поведение света после прохождения через поляроид. [c.48]

Для атомов, обладающих как электронным, так и ядерным угл. моментом, возможен особый вид О. о., при к-рой достигается взаимная ориентация ядерно го и электронного угл. моментов с сохранением изотропности распределения суммарного угл. момента. Этот тип О. о. наз. сверхтонкой оптической накачкой и осуществляется неполяризованным и строго монохрома-тич. светом, возбуждающим атомы с одного из подуровней сверхтонкой структуры осн. состояния. Сверхтонкая накачка применяется в оптических стандартах частоты. Напр., в рубидиевых стандартах частоты в качестве эталонного используют переход 6834 МГц атомов НЬ. Такие стандарты обеспечивают постоянство частоты в пределах до 10 от номинального значения, отличаясь простотой конструкции, малой ценой и габаритами. [c.441]

При просвечивании модели неполяризованным светом [4] состояние поляризации рассеянного света зависит от компонент первого столбца приведенной матрицы рассеяния. [c.20]

Рассмотрим теперь пластинку из двуосного кристалла (например, из слюды), обрезанную таким образом, чтобы две параллельные ее поверхности были перпендикулярны одной из оптических осей. Если эта пластинка освещается неполяризованным коллимированным пучком монохроматического света, например лазерным излучением, падающим перпендикулярно на одну из ее граней, то энергия будет расходиться в пластинке, принимая форму полого конуса, а после достижения ее другой поверхности примет форму полого цилиндра, как показано на рис. 4.8. Таким образом, на экране, параллельном грани кристалла, должно наблюдаться яркое круглое кольцо. [c.104]

Явлення в сходящихся лучах. На рис. 250 изображенлод лучей в плоскости чертежа. Кристаллическая пластина вырезана перпендикулярно оптической оси. Из рис. 250 ясно, что картина прохождения лучей через кристаллическую пластину аксиально-симметрична, если падающий пучок света неполяризован. [c.280]

Если рассеиватели неизотропны, то рассеянное излучение не будет полностью поляризованным и формулы (8а) и (86) необходимо видоизменить. В частности, если падающий свет неполяризован, то правильные выражения для коэффициента рассеяния на 90° и коэффициента экстинкции имеют вид [c.102]

Наиболее существенные стороны в явлении фотолюминесценции газов и жидкостей могут считаться в настоящее время выясненными, хотя остается много детальных, но важных вопросов, требующих дальнейшего исследования. В частности нерешенным остается также вопрос, почему в жидком и твердом состоянии одни вещества люминесциру-ют, другие нет. Можно думать, что фотолюминесценция для жидких сред возможна только в тех случаях, когда люминесцирую-щая группа данной молекулы окружена защитной оболочкой из других атомов или ив молекул растворителя, предохраняющей лю-минесцирующую группу от тушащих ударов второго рода. Чрезвычайно сложно развертываются явления Л. в твердых телах. Примером могут служить растворы анилиновых красок в твердых средах. В жидких растворах краски обнаруживают типичные явления флюоресценции (длительность порядка 10 -Н 10 ск., тушение, поляризацию и пр.). В твердых растворах (напр, в сахарном леденце) Л. осложняется — наряду с флюоресценцией появляется также фосфоресценция с большой длительностью свечения порядка нескольких секунд в некоторых случаях эта фосфоресценция дает спектры, вполне совпадающие со спектром флюоресценции, причем свет фосфоресценции остается поляризованным однако наряду с этой фосфоресценцией обнаруживается (особенно при низких f) еще вторая фосфоресценция, спектр которой совершенно иной, длительность свечения которой больше, чем у первой, и свет неполяризован. Для теорети- ческого объяснения явлений такого рода нет еще достаточных данных. [c.138]

Когерентность и поляризация. Свет неполяризованного источника проходит черр поляроид, ось которого составляет 45° с осями л и и падает на экран с двойной щелью. Каждая щель покрыта поляроидом, ось которого направлена для одной щели по оси х, а для другой — по оси у. [c.471]

Свет неполяризованный 392 Свеча стандартная 197 Связанные уравнения 34, 35, 37 Сейши 56, 292 Система единиц СИ 512 Скорость групповая (см. Групповая скорость) [c.525]

Если же падающий свет неполяризован, то есть колебания вектора Е происходят хаотично в плоскости XOY, то и оси индуцированных диполей равномерно [c.236]

При общем изучении явления поляризации необходимо объяснить, как возникает характеризующейся осевой симметрией обычный неполяризованный свет. Решением уравнений Максвелла служит строго монохроматическая волна, и потому она обязательно должна быть поляризована (в общем случае эллиптически). Лишь обрыв колебаний (нарушение монохроматичности волны) приводит к исчезновению данной поляризации излучения. Именно так обстоит дело в оптике, где в среднем через каждые 10 с происходит затухание колебаний. Если бы поляризацию исследова.пи безынерционной аппаратурой, то можно было бы обнаружить смену раз.личных. эллипсов через столь малые промежутки времени. Но создать такую аппаратуру трудно, любое приспособление, пригодное для исследования поляризации, неизбежно инерционно, и, наблюдая ( стсственный свет, мы усредняем изменение его поляризации за промежуток времени, значительно превышаюгций 10 с. Tate и возникает осевая симметрия колебаний вектора Е (неполяризованный свет), которая и наблюдается на опыте. [c.37]

Применяя какое-либо поляризационное устройство, можно выделить из неполяризованного света колебания вполне определенного направления и затем оперировать ( таким линейно поляризованным излучением. Из 1.1 следует, что можно рассматривать неполяризованный свет как сумму двух взаимно перпендикулярных линейно поляризованных колебаний, у которых сдвиг фаз 6 за время наблюдения хаотически меняется. Эллиптическая поляризация, излучения возникает в тех случаях, когда этот сдвиг фаз Л искусственно м(лж,но сделать постоянным во времени. При 6 -- О эллиптическая поляризация вырождается в линейную. В 5.2 мы вернемся к рассмотрению этих явлений, которые могут быть хорошо проил-июстрированы на опыте. [c.37]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Очевидно, что для неполяризованного света I i = 1 и Д = 0. Для света, отраженного от диэлектрика под углом Брюстера, I ц = = О и Д = 1007о, т.е. свет полностью поляризован. Вместе с тем для преломленной волны (при ф = фвр) мера поляризации отлична от 100"/о. Если сопоставить формулы Френеля для амплитуд преломленного света ( 20)11 и (- 2о) - то получим [c.89]

При прохождении через кристалл исландского шпата пучок неполяризован-ного света разделяется на два поляризованных луча [c.114]

Очень важно понять, что все эти эффекты наблюдаются при освещении пластинки линейно поляризованным светом. Если освещать ее естественным (неполяризованным) светом, то, конечно, эллиптической поляризации на выходе не будет. Это совершенно ясно, так как естественный свет представляет собой излучение, в котором совершенно не скоррелирована разность фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями. Поэтому внесение дополнительной разности фаз S ничего не может изменить в его характеристике. [c.117]

Пусть из воздуха на кристалл под углом <р падает пучок естественного (неполяризованного) света. Выберем оси координат X, Y, Z так, как показано на рис. 3.17. Ось X перпендикулярна плоскости рисунка, а оси Y и Z лежаг в этой плоскости. Нормаль к падающей волне также лежит в плоскости YZ. Пусть для этого одноосного кристалла Су . Введем следуюшие обозначе ния j = г, II, Су =" . Заменим падаюицуго волну двумя плоскими волнами ( их фазы никак не скоррелированы), причем в одном случае (рис. 3.17, я) вектор Е в падающей волне колеблется вдоль оси Л, а в дру10м (рнс. 3 Л7, б) он лежит в плоскости YZ. Очевидно, что в кристалле также распространяются две волны в одной из них вектор Е колеблется вдоль оси X, а в другой — в плоскости YZ. Запишем для этих двух волн следующие очевидные соотношения [c.130]

Пусть имеются две электромагнитные волны, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях, не интерферирующие одна с другой. С помощью оптических устройств можно разложить кансдую волну на две и получить две системы интерференционных полос, свести их вместе в какой-то области пространства и зарегистрировать отличную от нуля видимость суммарной картины. Рассмотрим эту возможность подробнее, исследуя наложение интерференционных полос, создаваемых источником неполяризованного света. [c.203]

Часто встречаются и более сложные мультиплеты, состоящие из большого числа компонент. При воздействии магнитного поля на такие мультиплеты получается более сложная картина расщепления, чем для синглетных линий. Например, желтый дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Д дает четыре компоненты (рис. 22.3, а), а линия Дг — шесть компонент (рис. 22.3,6). Часть из них является л-компонентами, а часть — ст-компонентами, причем расстояние между компонентами для одних больще, а для других меньше, чем нормальное расщепление в том же магнитном поле. Интенсивность отдельных л- и п-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. [c.104]

Если ti y = О И Jxx Jyy, ТО свет полностью неполяризован если tixy 1 - 1. то свет полностью поляри ован, а вид поляризации определяется фазой Uxy Для практических рас четов поляризационных характеристик излучения сложного состава важ1 н факт если это излучение представляется как суперпозиция нескольких независимых световых волн [c.42]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

П. л. изотропных растворов сложных молекул также описывается с помощью осцилляторных моделей. Этог, вид П. л. особенно разносторонне исследован. Люминесценция растворов может быть поляризована не только при возбуждении линейно поляризованным светом (сте- пень поляризации р), но и при возбуждении естест- венным, неполяризованным светом и наблюдении люми- ) несценции в направлении, перпендикулярном лучу воз- ( буждения ), причём (2 — Осциллятор- [c.68]

Если рассматривать шлиф боксита в неполяризованном свете, то можно видеть слабоотражаюш,ее серо-бурое веш,ество, которое усеяно белыми включениями, с высокой отражательной способ- [c.22]

В 1.29 мы видели, что стеклянная стопа является слабым анализатором, и увеличение числа пластин не намного увеличивает ее эффективность, в виду того, что хотя при этом заметно возрастает поляризующее действие, но одновременно значительно падает интенсивность света, благодаря поглощающему действию даже самого прозрачного стекла и благодаря связанному с рассеянием отражению от. различных поверхностей. На практике найдено, что 8 и 10 пластинок производят достаточное для экспериментальной работы поляризующее действие при употреблении ряда мощных ламп накаливания. Однако гораздо лучше применять, как анализатор, николеву призму, устанавливая ее на значительном расстоянии от предмета, если последний больших размеров, так чтобы его можно было видеть в приблизительно параллельных лучах. Такая призма имеет обычно небольшой размер. Необходимо держать стеклянные пластинки свободными от пыли, которая ухудшает их поляризующие свойства, поэтому поддерживающие их рамы должны либо закрывать их очень плотно, либо устраиваться так, чтобы они могли легко выниматься для очистки. Однако, даже при самых благоприятных условиях, поляризация света через стеклянные пластинки значительно ниже, чем поляризация, получаемая через николеву призму, и получающийся луч является смесью, в которой содержится значительное количество неполяризованного света. Очень большие полярископы для исследований целых сооружений до настоящего времени строятся по принципам, изложенным выше, и описаны далее в главе VIII. [c.74]

Принимая во внимание, что сопротивление на постоянном токе поляризованного образца значительно больше, чем неполяризованного, авторы работы [13] на оспове модели частично поляризованного образца вычислили полуволновое напряжение в различных областях кристалла. Так, для луча света, распространяющегося в поляризованной части кристалла (область 1, рис. 5.18) нормально к оси с, кажущееся полуволновое напря- [c.198]

Оптические свойства. Измерения оптических свойств кристаллов производились при комнатной температуре, неполяризованный свет распространялся вдойь оси с кристалла. С использованием выражения для интенсивности прошедшего через поглощающий кристалл света [11] [c.244]

Вследствие зависимости дисперсии света от поляризации (или от направления распространения света) в анизотропной дихроич-ной среде возникает анизотропная окраска кристалла или оптической текстуры, что используется, например, для получения цветных изображений на плоских экранах. Как и двулучепреломление, дихроизм используется для получения линейно поляризованного света из неполяризованных световых пучков (с этой целью обычно применяются дихроичные полимерные пленки — поляризаторы). Дихроизмом некоторых кристаллов и текстур можно управлять с помощью внешних полей. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...