Излучение резонансное

По расположению датчиков относительно объекта контроля различают три основных варианта одностороннее расположение, двустороннее и под прямым углом оптических оСей друг к другу (способ фиксации параметров рассеянного излучения). Резонансные СВЧ методы делятся по виду резонансного эффекта (электронный парамагнитный, ядерный магнитный, ферромагнитный и др.). [c.217]

При излучении резонансной линии в газоразрядной плазме низкого давления при небольших плотностях электрического тока можно пренебречь всеми процессами, кроме прямых возбуждений и спонтанных переходов. Тогда [c.436]

Кривая а представляет собой излучение первичной ртутной лампы, кривая Ь—излучение резонансной лампы. При наличии в анализируемом воздухе паров ртути получается результирующая кривая с. Конструктивно такой прибор может быть оформлен по схеме с фотоэлементом, изменение силы тока в цепи которого будет указывать на определенную концентрацию ртутного пара в воздухе. Чувствительность такого детектора может достигать 0,005 мг ртути в кубическом метре воздуха. [c.73]

Д. п. с помощью резонансной флуоресценции основана на определении интенсивности излучения резонансно возбуждённых атомов и ионов под действием внеш. источника. Процесс можно рассматривать как рассеяние излучения на частоте, близкой к резонансной одного из атомных переходов. При достаточной интенсивности зондирующего излучения происходит насыщение эффекта флуоресценции. Зная атомные константы, можно опреде.лить концентрацию флуоресцирующих компонент. Диагностика локальна, т. к, наблюдение ведётся под большим углом к зондирующему лучу. [c.608]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

С одной стороны, наука о металлах обязана учитывать насущные вопросы практики — поставлять материалы, удовлетворяющие необычайно высоким и разнообразным требованиям машиностроения и новых отраслей техники. Условия эксплуатации деталей машин и приборов делают эту задачу весьма сложной. Металловедение не может пока отказаться от многих чисто эмпирических приемов, на основе которых даются практические рекомендации, хотя для этого приходится проводить трудоемкие и длительные эксперименты. С другой стороны, в металловедение в настоящее время весьма интенсивно внедряются новые физические представления и физические методы исследования, сильно обогащающие науку о металлах. В частности, необычайно расширяются возможности исследования металлов благодаря применению ядерных излучений, резонансных методов, дифракционного анализа и т. д. для выяснения атомного механизма явлений привлекаются представления квантовой механики, статистической физики, теории поля, термодинамики необратимых процессов и др. Можно ожидать нового серьезного шага вперед в связи с проникновением в металловедение математики, использованием методов математического планирования эксперимента, внедрением вычислительной техники. [c.5]

Интенсивность излучения резонансных ламп во многом зависит от их конструкции и наполнения, поэтому этим вопросам уделяется большое внимание. Так, например, в работе [158] была предложена такая конструкция резонансной лампы, что удавалось получить в смеси кислорода с неоном оптически [c.48]

Как видно из табл. 8.1, сечения поглощения для излучения резонансной лампы, возбуждающей флуоресценцию, не зависят [c.327]

С помощью детектора 4 определялось поглощение атомами водорода излучения резонансной лампы. В этой лампе содержался гелий при давлении 0,4 го/5 и пары воды в виде незначительной примеси. Частота генератора 2450 Мгц. Для улучшения монохроматичности излучения использовался кислородный фильтр. Кривая тушения молекулярным водородом строилась [c.331]

Прошедшего излучения Отраженного излучения Резонансный Импедансный Собственных колебаний [c.286]

В рассмотренном выше газе возбуждается излучение резонансной линии, и это излучение наблюдается с помощью прибора, способного различать компоненты изучаемого спектра. Допустим, что расщепление уровней, производимое полем В, мало по сравнению с тепловой энергией атомов. Определите частоты, состояния поляризации и относительные интенсивности излучения, если оно наблюдается а) перпендикулярно линиям поля В, б) параллельно этим линиям и в) под углом 30° к ним. [c.348]

При увеличении жесткости рентгеновского излучения резонансные явления могут проявляться на электронах внутренних оболочек атомов, связанных с ними более сильно, чем оптические электроны. Действительно, удалось наблюдать аномальную дисперсию рентгеновских лучей вблизи частот их истинного фотоэлектрического поглощения. [c.527]

Одним из возможных применений резонансного светового давления является разделение газов при облучении двухкамерного сосуда (рис. 88), наполненного смесью двух газов, один из которых в резонансе с излучением, резонансные атомы под действием светового давления перейдут в дальнюю камеру. [c.159]

Сила С. д. на отд, атомы невелика, но вследствие малости массы атома, эффект механич. воздействия света может быть значительным. Особенно велико такое воздействие, если частота лазерного излучения равна частоте ат. перехода (оптич. резонанс). Поглощая фотон, атом получает импульс в напр авлении лазерного пучка р, переходит в возбуждённое состояние, в к-ром находится конечное время. При спонтанном испускании фотона атом приобретает импульс (световая отдача) в произвольном направлении. При последующих поглощениях и спонтанных испусканиях фотонов произвольно направленные импульсы световой отдачи взаимно гасятся, и в конечном итоге резонансный атом получает импульс, направленный вдоль светового луча — резонансное световое давление, С увеличением мощности оптич. излучения резонансное С. д. насыщается, что связано с конечным временем жизни возбуждённого состояния. Если ср. время жизни с, то атом в среднем может рассеять не более 10 фотонов в 1 с. В действительности из-за наличия вынужденного излучения в возбуждённом состоянии атом может рассеять лишь половину этого кол-ва. Однако при насыщении резонансное С. д. может создавать ускорение атомов до 10 g (где g — ускорение свободного падения). [c.667]

Наряду с вынужденным излучением света атомами, находящимися на верхнем уровне е , происходит резонансное поглощение энергии атомами, находящимися на нижнем уровне е . При этом атом поглощает световой квант и переходит на уровень е , что препятствует генерации света. Для генерации когерентного света необходимо, чтобы число атомов на верхнем уровне Ей было больше числа атомов на нижнем уровне e , между которыми происходит переход. В естественных условиях на более высоком уровне при любой температуре всегда меньше частиц, чем на более низком. Для возбуждения когерентного излучения надо принять специальные меры, чтобы из двух выбранных уровней верхний был заселен больше, чем нижний. Такое состояние вещества в физике называется активным или состоянием [c.119]

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

При М os ф > 1 + I/sin О (что возможно лишь при М > 2) величина X снова вещественна, но теперь надо выбрать ч < 0. Согласно (8) при этом -4 > 1, т. е. отражение происходит с усилением волны. Более того, знаменатели выражений (8) с х < О могут обратиться в нуль при определенных углах падения волны, и тогда коэффициент отражения обращается в бесконечность. Поскольку этот знаменатель совпадает (с точностью до обозначений) с левой стороной уравнения (3) предыдущей задачи, то можно сразу заключить, что резонансные углы падения определяются равенствами (5) я (6) (последнее — при М>2 ). В свою очередь, бесконечность коэффициента отражения (и прохождения), т. е. конечность амплитуды отраженной волны при стремящейся к нулю амплитуде падающей волны, означает возможность спонтанного излучения звука поверхностью разрыва раз созданное на ней возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать звуковые волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемым звуком, черпается из всей движущейся среды. [c.455]

Применение кристаллов в качестве дифракционных решеток позволяет продвигаться в еще более коротковолновую область спектра. Таким способом был изучен, например, спектр излучения водородоподобного железа (кратность ионизации 25). Длины волн его резонансных линий оказались равными 0,17767 и 0,17819 нм. [c.403]

Какими пере ходами обусловлено излучение резонансной линии, гпавной серии, первой побочной (диффузной) серии, второй побочной (резкой) серии [c.200]

ПОГЛОЩЕНИЕ [резонансное гамма-излучения — поглощение гамма-квантов (фотонов) атомными ядрами, обусловленное переходами ядер в возбужденное состояние света < — явление уменьшения энергии световой волны при ее распространении в веществе, происходящее вследствие преобразования энергии волны во внутреннюю энергию вещества или энергию вторичного излучения резонансное — поглощение света с частицами, соответствующими переходу атомов поглощающей среды из основного состояния в возбужденное) ] ПОЛЗУЧЕСТЬ - медленная непрерывная пластическая деформация материала под действием небольших напряжений (и особенно при высоких температурах) ПОЛИМОРФИЗМ — способность некоторых веществ существовать в нескольких состояниях с различной атомной кристаллической структурой ПОЛУПРОВОДНИК (есть вещество, обладающее электронной проводимостью, промежуточной между металлами и диэлектриками и возрастающей при увеличении температуры вырожденный имеет большую концентрацию носителей тока компенсированнын содержит одновременно лонор ,1 и ак- [c.260]

Принцип работы. В наиб, распространённом К. м. частота перехода ы между выбранными подуровпями определяется по резонансному поглощению зл.-магн. излучения. Т. к. разность энергий Aff между магн. подуровнями в равновесном состоянии мала (Дй —Йсо, по частоте oj соответствует радиодианазону), то населённости этих уровней близки. Поэтому намерение AS затруднительно. Для достижения высокой чувствительности необходимо нарушить равновесное состояние систе мы путём маш. поляризации вещества, т. е. увеличить разность населённостей для выбранных подуровней. Существует неск. способов магн. поляризации вещества, напр, наложение сильного дополнит. магн. поля (я д е р н о-п рецесс ионный или и р о т о н н ы й К. м.) или воздействие на систему световым излучением резонансной частоты (К. м. с онтич. накачкой). В основе действия и тех и других лежит явление магнитного резонанса. [c.331]

Излучат. К. п. могут быть спонтанными ( самопроизвольными ), не зависящими от внеш. воздействий на квантовую систему и обусловленными её взаимодей-ствие.м с физ. вакуу.мом (спонтанное испускание фотона), и вынужденными (индуцированными), происходящими под действием внешнего эл.-.магн. излучения резонансной частоты v= (< — й)/А (поглощение и вынужденное испускание фотона) (см. Спонтанное излучение. Вынужденное излучение]. Вероятности излучат. К. п. определяются Эйкиглгейнд коэффициентами и могут быть рассчитаны методами квантовой электродинамики и квантовой механики. [c.333]

ОПТЙЧЕСКАЯ ОРИЕНТАЦИЯ парамагнитных атомов газа — ориентация в определённом направлении угл, моментов (механических и связанных с ними магнитных) атомов (или ионов) под действием поляризованного по кругу оптич. излучения резонансной частоты. Открыта А. Кастлером (А. Kastler) в 1953. О. о. является частным случаем оптич. накачки— перевода вещества в неравновесное состояние в процессе поглощения им света. [c.440]

ПИ-ЙМПУЛЬС (я-импульс) — имнульс эл.-магн. излучения, резонансного двухуровневой квантовой системе, площадь к-рого [c.582]

ФОТОРЕЗОНАНСНАЯ ПЛАЗМА — низкотемпературная плазма, образующаяся в результате воздействия на газ монохроматич. излучения, частота к-рого соответствует энергии резонансного перехода в атоме газа. Впервые такой способ создания плазмы был реализован в 1930 Моллером и Бокнером, наблюдавшими появление ионов при облучении паров цезия излучением резонансной цезиевой лампы. Детальные исследования Ф. п. начались в 1967 также с использованием резонансного излучения газоразрядных ламп. Возможности исследования Ф. п., а также круг её применений существенно расширились после создания перестраиваемых по частоте лазеров на жидких красителях. Это позволило значительно увеличить пропускаемые через газ потоки резонансного излучения, а также расширить класс атомов, на основе к-рых получена Ф. п. [c.358]

Уже в первых пробных спектрограммах были обнаружены слабые спектральные линии со значительно большим изменением длины волны, чем ОД Л, В воздухе повисли грозные слова фальшивый свет , которые спектроскописты воспринимают как оскорбление. Ложные линии нередко появляются на спектрах. Они свидетельствуют о том, что спектральный прибор низкого качества или плохо отъюстирован, или в него попадает посторонний свет, отражающийся на оптических деталях, стоящих перед спектрографом. Во всяком случае, это признак грязной работы... [65]. Попытки устранить дополнительны спектральные линии стандартным набором средств (изменением расположения деталей, введением диафрагм и т.п.) ни к чему не привели. Тогда был использован так называемый метод резонансного поглощения, суть которого в Следующем. Светящиеся пары металла испускают, в частности, излучение, резонансные спектральные линии которого сильно поглощаются в этих же самых парах. В экспериментах использовалась ртутная лампа, поэтому такой резонансной линией была линия с длиной волны 2537 А. Пропуская рассеянный свет через фильтр, содержащий пары ртути, прежде, чем он попадет в спектральный п ибор, Г. С. Ландсберг с сотрудниками должны были получить поглощение основной линии с длиной волны 2537 Л и всех ее < отражеиий , если они были. Этого, однако, не произошло дополнительные линии в спектре рассеянного света располагались попарно симметрично относительно основной линий и не собирались исчезать . Их длины волн сильно отличались от основной длины волны. Выло открыто новое физическое явление. Впоследствии его назвали комбина- ционным рассеянием света, или эффектом Рамана, Впрочем, оно вполне соответстврвало модуляционной идее Мандельштама, Другое дело, что нужно было искать новый источник модуляции. [c.149]

Источники резонансного излучения. Резонансные лампы могут быть интенсивными источниками монохроматического излучения, использовать которые можно без спектрального прибора. Следует отметить, что до сих пор не решена задача создания мощных резонансных ламп, дающих нереабсорбирован-ное излучение в вакуумном ультрафиолете. [c.10]

При проведении измерений методом линейчатого поглощения особенно остро встает вопрос о выборе источников света и методов выделения и регистрации резонансного излучения. Так, например, при проведении анализа металлических паров широко используется свойство поглощающей среды излучать только резонансное излучение. Таким образом, поглощающая среда может играть роль монохроматора [56], выделяющего излучение резонансных линий. Поглощающая среда может также использоваться для модуляции резонансного излучения [57]. В вакуумной области спектра при анализе по методу линейча- [c.287]

Световые составы при этод подбираются такид образодг, чтобы они поглощали ультрафиолетовое излучение паров ртути, в частности, излучение резонансных линий 2537 и 1850 А, и трансфер- [c.274]

Одним из наиболее широко используемых методов иаблюде-иия и измерения сдвига уровней является метод поглощения вспомогательного излучения [4]. В этом случае на исследуемую атомную систему действуют двумя излучениими — мощным не-резоиансиым излучением, в поле которого сдвигаются уровни, и маломощным вспомогательным излучением, резонансным исследуемому переходу. Принципиальнаи схема этого метода изображена иа рис. 2. [c.37]

Излучение резонансной длины волны после поглощения выделяется монохроматором и направляется на фотодетектор, выходной сигнал которого после усиления регисфируется. [c.521]

Система обратной связи на рис. 11.24 нужна для стабилизации выходного лазерного излучения. Резонансная частота опорного резонатора модулируется путем изл1енения его длины с помощью иьезокерал1ики, возбуждаемой звуковым генератором. Воздействие [c.333]

Излучательные К. ц. могут быть спонтанными, не зависящими от внеш. воздействий на квант, систему (спонтанное испускание фотона), и вынужденными, происходящими под действием внеш. эл.-магн. излучения резонансной [удовлетворяющей соотношению ( )] частоты V (поглощение и вынужденное испускание фотона). Из-за спонтанного испускания квант, система может находиться на возбуждённом уровне энергии ё с лишь нек-рое кон. время, а затем скачкообразно переходит на к.-н. более низкий зфовень. Ср. продолжительность Тд пребывания системы на возбуждённом уровне ё наз. временем жизни на уров-н е. Чем меньше тем больше вероятность перехода системы в состояние с низшей энергией. Величина 1/т , определяющая ср- число фотонов, испускаемых одной ч-цей (атомом, молекулой) в 1 с, наз. вероятностью спонтанного испусканйя с уровня ё -Для вынужденного К. п. число переходов пропорц. плотности излучения резонансной частоты V, т. е. энергии фотонов частоты V, находящихся в [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...