Диссоциированные газы

Назовите параметры газа, от которых зависят динамическая вязкость р. и теплопроводность X, при отсутствии диссоциации и для диссоциированного газа (укажите правильный ответ из числа приведенных в табл. 1.1, где Т — температура, р — давление). [c.17]

Таким образом,скорость звука стала еще меньше по сравнению с ее действительным значением в диссоциированном газе. [c.37]

Разность давлений и отношение плотностей для условий диссоциированного газа р2 — Р1 = 2,94-10 Па ра/рх Ю, а плотность рх = 1,226 кг/м . Опреде-делите разность энтальпий 2 — Ь для условий за скачком уплотнения и перед ним. [c.101]

Какова температура за скачком уплотнения в диссоциированном газе по сравнению с ее значением при постоянных теплоемкостях [c.105]

Температура за скачком уплотнения в диссоциированном газе меньше по сравнению с ее значением в случае постоянных теплоемкостей. Это объясняется затратами энергии газа на тепловую диссоциацию его молекул. Диссоциация газа в скачке уплотнения сопровождается поглощением энергии, обусловливает некоторое снижение температуры и, как следствие, увеличение плотности. Эта большая податливость газа к сжатию уменьшает пространство между скачком и обтекаемой поверхностью, уменьшая тем самым угол наклона скачка. [c.125]

Как показывают исследования, учет влияния диссоциации приводит к некоторому повышению давления за скачком уплотнения по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей. Это объясняется увеличением числа частиц в газе за счет диссоциации, возрастанием потерь кинетической энергии при их соударениях. Однако уменьшение температуры в диссоциированном газе вызывает противоположный, но меньший эффект. В результате давление возрастает, хотя и не намного. [c.125]

Рассмотрим замороженное течение диссоциированного газа, т. е. будем полагать, что скорость диффузии через тонкий пограничный слой существенно больше скорости рекомбинации молекул. Поскольку у газов диффузионное число Прандтля близко к единице, при обтекании пластины имеет место приближенное подобие полей концентраций атомов и скоростей, т. е. [c.123]

Слой диссоциированного газа вокруг раскаленной носовой части космического корабля, входящего в земную атмосферу. [c.110]

С подобными условиями приходится сталкиваться при конструировании охлаждающих рубашек реактивных двигателей на жидком топливе. Здесь необходимо знать плотность теплового потока сквозь металлическую стенку сопла, на металлической поверхности которого происходит рекомбинация диссоциированных газов, поступающих из камеры сгорания. [c.147]

В 5-4, уже обсуждалась одна практическая задача, требовавшая знания теплообмена при отсутствии массопереноса. Это был случай гетерогенной реакции на каталитической поверхности.Кроме очевидной важности такой задачи для химического производства, можно указать также на ее значение, для аэронавтики. К примеру, при входе спутника в атмосферу между ударной волной и носовой частью спутника образуется слой сильно диссоциированного газа, где молекулы кислорода и азота распались на отдельные атомы. Внешняя поверхность спутника может служить катализатором, воздействующим на процесс рекомбинации таких атомов результирующая теплота рекомбинации будет влиять на перенос тепла внутрь охлаждаемой стенки. На стенке сопла ракетного двигателя также возникают каталитические эффекты, которые необходимо учитывать при конструировании охлаждающей системы. [c.214]

Зависимость числа Прандтля от энтальпии равновесно-диссоциированного газа [c.218]

Вопросы, связанные с применением гидравлической энергии в управлении высокоскоростными летательными аппаратами, были изучены довольно основательно. Однако отдельные факторы окружающей среды в космическом пространстве могут оказаться значительно более жесткими [10, 15], чем в околоземной атмосфере. По-видимому, возникает и много других новых факторов. Следует учитывать низкое давление на высоте, солнечную радиацию, действие озона, диссоциированных газов, северного сияния и температуры. [c.349]

Диссоциированные газы могут создать несколько иные трудности. Имеются сведения, что на высоте 7929 м весь кислород находится в молекулярном состоянии, на высоте 9345 м — в атомарном состоянии и молекулярный и атомарный кислород на этих высотах могут взаимодействовать с материалами. [c.349]

Найти теплоемкость частично диссоциированного газа и исследовать ее зависимость от температуры. [c.243]

Трение и теплообмен в турбулентном пограничном слое диссоциированного газа [c.309]

ДЛЯ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ДИССОЦИИРОВАННОГО ГАЗА НА ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНЕ [c.63]

Подставляя уравнения (4-4-6), (4-4-10) и (4-4-11) в уравнение (3-3-6), получаем предельный относительный закон трения для замороженного турбулентного пограничного слоя диссоциированного газа [c.64]

Для гипотетического случая изотермического течения диссоциированного газа с дозвуковыми скоростями имеем-. [c.65]

Подставляя уравнения (4-4-6), (4-4-10) и (4-4-11) в уравнения (3-6-8), (3-6-9), получаем предельные распределения скоростей, энтальпий и концентраций по сечению турбулентного пограничного -лоя диссоциированного газа. [c.66]

Однако при этом возникают осложнения при выводе формулы для плотности газа. Для определения концентрации всех компонент газа в данной точке, строго говоря, следует привлекать уравнения химической кинетики, что существенно усложняет расчеты. В некоторых случаях являются полезными оценочные расчеты для двух предельных условий равновесного и замороженного пограничных слоев. Случай замороженного пограничного слоя диссоциированного газа уже рассматривался iB 5-6, и формулы, полученные в этом параграфе, можно распространить на пограничный слой с химическими реакциями на каталитической стенке. Практически к, этому случаю относятся и такие условия, когда 86 [c.86]

Не вызывает принципиальных затруднений распространение предложенного метода расчета на течение сжимаемого диссоциированного газа, на осесимметричный пограничный слой, на внутреннюю задачу и т. п. При наличии фронта пламени в пограничном слое относительные законы теплообмена и массообмена выводятся с учетом формул гл. 4. [c.292]

Газовые Воздух Продукты сгорания Технический вакуум Инертные газы Водород Специально приготовленные атмосферы Диссоциированные газы Специально приготовленные атмосферы Плазма [c.74]

Н. В. Кривцова, Ламинарный пограничный слой в равновесно диссоциированном газе при произвольном распределении внешней скорости. Мех. жидк. и газа, № 6, 1966. [c.699]

Физико-химические процессы в следе достаточно сложны, но в двух предельных случаях — равновесного и замороженного потоков — возможны значительные упрощения. В термодинамически и химически равновесном потоке газа скорости термодинамических и химических процессов гораздо больше скоростей конвекции и диффузии, а в термодинамически и химически замороженном потоке газа соотношение между скоростями противоположное. В химически замороженном потоке всеми химическими эффектами можно пренебречь вследствие быстрого и значительного расширения газа, поскольку состав газа остается постоянным, или замороженным, при той степени диссоциации, которая соответствует точке, где ее изменение стало пренебрежимо малым. Динамические-изменения в газе протекают гораздо быстрее по сравнению с химическими превращениями, следовательно последние не могут существенно повлиять на состав газа, и смесь движется без изменений массовых концентраций компонентов. Если термодинамические процессы аналогичным образом связаны с динамическими изменениями в газе, то скорости термодинамических процессов, как и химических, равны нулю и поток становится обратимым. При больших скоростях и высотах след, возможно, является замороженным и ламинарным, но он становится турбулентным перед размораживанием . На высотах более 30 км замороженный след очень быстро теряет тепловую энергию и атомы диссоциированного газа начинают рекомбинировать. В процессе рекомбинации выделяется энергия и ядро следа нагревается, но теплопроводность в радиальном направлении вызывает его охлаждение. Так как в замороженном потоке на высоте более 30 км теряется больше тепла, чем выделяется в процессе рекомбинации, то тем- [c.127]

Коэффициент внутренней энергии диссоциированного газа [c.196]

Приведенные выше соображения позволяют считать, что метод исследования с помощью ударной трубы открывает возможность для проведения экспериментов по определению коэффициентов переноса диссоциированных газов. В лаборатории ОТИ им. Ломоносова была сконструирована ударная труба, на которой предполагается провести исследования вязкости и теплопроводности различных газов с использованием вышеупомянутых методик до температур 4000—6000° К. [c.218]

Для частично диссоциированного газа уравнения движения и уравнения неразрывности остаются прежними. Изменяется прежде всего уравнение состояния, которое может быть записано теперь в виде [c.215]

Если подставить выражение (204) в уравнение (196), то можно выразить удельный объем v как функцию давления р, температуры Т, газовой постоянной диссоциированного газа и двух постоянных а и -у. Если же мы захотели бы выразить р как функцию г и 7, то целесообразнее было бы подставить в уравнение (196) вместо q [c.457]

Диссоциированный газ охлаждается в змеевике испарителя, промывается в скруббере и поступает в камеру частичного сжигания 4. В камере частичного сжигания [c.286]

Ракета с зат>отле ным носком входит в земную атмосферу. Скорость ракеты на высоте 60000 м, ра вна 6000 м1сек. Радиус кривизны носка 1,8 м. Вычислите плотность теплового потока в критической точке, пренебрегая излучением высокотемпературных диссоциированных газов за ударной волной. Вычислите также равновесную температуру поверхности, в критической точке. Считайте, что поверхность теплоизолираваяа и излучает в 01кружак>щую среду, как черное тело. Определите. скорость абляции мм мия) графитового защитного экрана носка ракеты. [c.407]

В диссоциированном газе при высоких температурах изобарная теплоемкость Ср = йк1йТ принимает очень большое значение. В этом случае Имеет место 1пр иближенное соотношение [c.47]

Таким образом, для граничных условий Фд=сопз1 формпараметр Я может быть принят постоянным по длине трубы. В результате ур.п нения (7-4-20), (7-4-26), (7-4-27), (7-4-33) — (7-4-35) можно распрос1ранить на случай течения диссоциированного газа, только вместо параметра л]) во все формулы следует подстарить Ф - [c.169]

Так же как и в ламинарном пограничном слое, исследование движе НИЯ диссоциированного газа в турбулентном пограничном слое во многих случаях затруднено отсутствием достаточных сведений по кинетике про-теканйя реакций диссоциации или рекомбинации. Одной из важнейших проблем теории турбулентного пограничного слоя в настоящее время является проблема расчета сопротивления и теплообмена в общем случае неравновесной диссоциации газа. Наиболее просты для Исследования два крайних случая, соответствующих равновесному и замороженному состоянию газа. [c.543]

Будем рассматривать каждую молекулу как механическую систему, как мы ее определили в 25. В теории газов, как правило, принимается, что центры тяжести каждых двух молекул лежат в среднем на таком расстоянии друг от друга, что время, в течение которого одна молекула взаимодействует с другой, мало по сравнению со временем, в течение которого это взаимодействие отсутствует. Мы, однако, не исключаем здесь случай, когда две или более молекул взаимодействуют в течение более продолжительного времени, как это имеет место у частично диссоциированных газов однако число молекул, одновременно взаимодействующих друг с другом в одной точке пространства, всегда должно быть чрезвычайно мало по сравнению с общим числом содержащихся в сосуде молекул. В газе всегда должны взаимодействовать лищь отдельные малые группы молекул, расстояние которых от всех других молекул должно быть очень велико по сравне- [c.366]

Вторая зона соответствует нагретому неионизированному газу 2, это тепловой слой дуги третья зона — токопроводящая область дуги 4. По мере увеличения размеров дуги (вдоль по потоку) область неионизированного газа уменьшается и на теплообмен ионизированного газа со стенкой разрядного канала начинают влиять процессы рекомбинации и амбиполярная диффузия элек-трон-ионных пар. В молекулярном газе начальный участок дуги тоже имеет три зоны. Две из них — первая и последняя — такие же, как и в атомарном газе, а между ними во второй зоне появляется область 26 диссоциированного газа (рис. 69), где на потери тепла существенное влияние оказывает ассоциация атомов. Таким образом, в молекулярном газе тепловой слой дуги состоит из нагретого и диссоциированного газа. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...