Горячие полосы

Сортовые моталки применяются для проволоки (катанки) до 15—20 мм, мелкосортной стали и узкой ленты толщиной до 3—6 мм. Моталки обычно производят сматывание выходящей из стана горячей полосы, что даёт возможность прокатывать полосы чрезвычайно большой длины. [c.1006]

К о л е с к е р А, М., Моталки горячей полосы для тонколистового стана, Тяжёлое машиностроение № 2, [c.1051]

Моталки и разматыватели. Для сматывания длинномерного полосового проката в рулоны применяют моталки следующих типов роликовые барабанные для горячей полосы, барабанные для холодной полосы, свертывающие для горячей и холодной полосы. [c.295]

При нанесении подогретой до 90—95 °С эмульсии на горячую полосу вода, имеющаяся в эмульсии, быстро испаряется, и на поверхности металла остается равномерно распределенная твердая пленка масла или мыла, прочно связанная с поверхностью активными кислотными группами, обеспечивающая высокие антизадирные и смазочные свойства и не налипающая на поверхность натяжных прессов. Эмульсии обеспечивают меньший в 4—6 раз расход смазки и меньшую загрязненность рабочих мест по сравнению с маслами. [c.169]

Роликовые барабанные моталки (рис. 70) применяют для сматывания горячих полос. Движущуюся от стана по рольгангу полосу подающими роликами направляют между барабаном моталки и формирующими роликами. [c.95]

Рис. 70. Схема четырехроликовой барабанной моталки для свертывания горячей полосы

Энергию водородной связи можно измерять по ИК-спектрам аналогично определению теплоты димеризации окиси азота (см. практическую работу № 6). При этом часто пренебрегают горячими полосами (разностными переходами) и изменением контура полос от температуры и давления пара. [c.216]

Рис. 11.-. Схема автоматического измерения толщины горячей полосы

Для непрерывного контроля ширины полосы за последней чистовой клетью стана над рольгангом устанавливают фотоэлектрический измеритель (рис. 112). На две фотоэлектрические головки ФГ проектируются через оптические линзы края горячей полосы. При изменении ширины полосы изменяется интенсивность освещения головок при этом на указывающем или регистрирующем приборе на пульте управления оператора указывается отклонение ширины полосы (в мм) от заданного размера. [c.446]

Если же вырожденное колебание возбуждено в невырожденном нижнем состоянии, то запрещенный электронный переход также возможен (фиг. 71). В спектре поглощения появится горячая полоса, удаленная от (отсутствующей) полосы 0-0 на расстояние, соответствующее частоте вырожденного колебания в основном состоянии. [c.179]

Если < -линии перпендикулярной полосы [К = 1) связаны с переходами на нижние компоненты Z-дублетов, то возбужденное состояние относится либо к типу Bi точечной группы С ,,, либо к типу А точечной группы Сгл-В этом случае типы симметрии -уровней состояния с Z = 1 противоположны по отношению к уровням состояний с Z = О (для состояния типа Bi точечной группы zo) и одинаковы для состояния точечной группы Сгд. Следовательно, снова представляется возможным различить эти два случая, сравнивая чередование интенсивности в главных полосах с чередованием интенсивности в горячих полосах с Z = О (поскольку в главных полосах нет параллельных компонент). [c.198]

Горячие полосы изогнуто-линейных переходов. При комнатной температуре, а тем более при повышенных температурах, часто происходит возбуждение одного, двух или даже большего числа квантов деформационных колебаний линейных молекул. Переходы с таких уровней приводят к полосам поглощения (горячим полосам), структура которых несколько отличается от структуры рассмотренных выше полос. На фиг. 79 (в середине и справа) показано, как возникают различные подполосы (Й -структура), но уровни с различными / не показаны (заметим, что />ЛГ в верхнем состоянии и / > / в нижнем). [c.201]

Поскольку молекула изогнута в возбужденном состоянии, в соответствии с принципом Франка — Кондона должна наблюдаться длинная прогрессия таких пар подполос (2 — П и А — П), идущая параллельно главной прогрессии (П — 2). Из фиг. 79 легко можно видеть, что ни одна из горячих полос не отстоит от соответствующей главной полосы на расстоянии, в точности равном частоте деформационного колебания в основном состоянии. Расстояние от подполосы 2 — II до соответствующей главной полосы несколько больше, чем v , так как ее верхнее состояние (К = 0) расположено немного выше, чем верхнее состояние [К— I) главной полосы. Расстояние же между подполосой А — Пи соответствующей главной полосой несколько меньше, чем v . Из этих смещений можно получить расстояния между уровнями верхнего состояния с Z = О, 1, 2. Так, подполоса 2 — П удалена от полосы П — 2 на расстояние, равное [c.204]

Фиг. 88. Фотография участка спектра H N (система С X). Вверху приводится общий вид спектра поглощения H N в области от 1600 до 1300 A. Чтобы показать структуру подполос, внизу приводится несколько первых полос при большем разрешении. Полосы главной прогрессии имеют по три канта, причем два из них соответствуют перпендикулярным компонентам (П — 2), а третий — параллельной компоненте (Б — S) см. стр. 200. Горячие полосы состоят из трех подполос, две из которых с двойными кантами (R, Q), а третья с одиночным кантом (Л).

Как уже упоминалось, полосы С — X молекулы H N могут быть примером такого гибридного перехода. Это подтверждается структурой горячих полос — полосы с v 1, расположенные около всех главных полос, состоят из трех (а не из двух) подполос (см. спектрограмму на фиг. 88). [c.206]

Вследствие больцмановского распределения населённостей уровней мод инверсная населённость одновременно образуется и на большом числе переходов, соответствующих полосам секвенции и горячим полосам. М иление на этих переходах значительно меньше, и для получения генерации на них в резонатор лазера вносят частотноселективные потери, посредс+вом к-рых подавляется генерация на более сильных переходах. [c.443]

Bands — Полосы. Полосовой прокат из горячекатаной стали, обычно используемый для последующей раскатки в более тонкие листы или ленты. Также известны как горячие полосы или стальная лента. [c.899]

В ряде задач, связанных с анализом населенностей по уровням в пламени, электрических разрядах и лазерной плазме, когда объекты исследований обладают сильным собственным свечением, КАРС спектроскопия может дать суш,ественный выигрыш по сравнению с методом СКР. Для измерения колебательной и враш,а-тельной температур разработаны методики измерений по отношениям интенсивностей фрагментов горячих полос в спектрах КАРС [3, 10]. При этом относительная дистанционность измерений основывается на технике неколлинеарного КАРС [10] с использованием пространственно разнесенных передатчиков и приемника излучения. Если в качестве одного из лучей накачки использовать широкополосное излучение, то получается выполнение комбинационного резонанса для основного и горячих комбинационных переходов одновременно. Поскольку углы фазового синхронизма в соответствии с (6.48) для каждого перехода различны, то возможно разделение антистоксовых лучей не только между собой, но и по отношению к пучкам накачки, что позволяет значительно снизить требования к спектроанализируюш,ей аппаратуре. Соотношения для определения колебательной Гк и враш,а-тельной Гвр температур в разрешенной структуре полосы спектра [c.226]

Легко видеть, что если в спектре линейной молекулы проявляются возбужденные уровни пернендикулярного колебания (например, при испускании света или нри поглощении при высокой температуре), то колебательная структура спектра может оказаться чрезвычайно сложной, если электронно-колебательное взаид1одействие велико. По этой причине колебательный анализ группы полос Сз около 4050 Л (переход П — Ч]) представлял. значительные трудности, хотя молекула линейна как в верхнем, так и в нижнем состояниях. Здесь дело не только в сильном электронно-колеба-тельном взаимодействии, но также и в том, что частота V2 очень мала в основном состоянии (63,5 см ) и значительно больше (307 rлi ) в верхнем состоянии. По этим причинам переходы с Ду — +2, +4, обычно весьма слабые, обладают сравнительно большой интенсивностью, и, кроме того, горячие полосы очень интенсивны даже нри комнатной температуре. [c.159]

Около каждой из главных полос поглощения СРз1 имеются более слабые полосы, образующие секвенции и, очевидно, являющиеся горячими полосами, связанными с возбуждением одного, двух и трех квантов двух самых низкочастотных колебаний Уз и Уе в верхнем и нин нем состояниях главных полос. Такая структура системы полос может быть с одинаковым успехом объяснена как для электронного перехода Ах — А], так и для перехода Е — Ау. Выбор между ними можно сделать только на основании тщательного рассмотрения структуры упомянутых секвенций. [c.163]

Несколько полос, которые но удалось наблюдать, но которые помогают лучше уяснить существующие закономорности, показаны пунктирными линиями. Прогрессии показаны по отдельности в ппжней части схемы. Горячие полосы рассматриваются в разд. 3, а, р. [c.168]

Если вероятность электронного перехода сильно меняется с изменением угла деформации ф, как в только что рассмотренных случаях, то очевидно, что интенсивности горячих полос уже ие определяются только больцманов-ским фактором и интегралом псрекрываггия. Оли швисят также от значения соответствующего данному колебательному переходу. И действительно, первое предположение о том, что при наблюдаемом электронном переходе П1)оисходит изменение симметрии молекулы, часто делается на основании аномально большой интенсивности высших членов секвенции но низкочастотному деформационному колебанию. [c.173]

Важно отметить, что в отличие от разрешенного электронного перехода расстояние между первой горячей полосой и первой полосой главной прогрессии в случае запрещенного перехода пе соответствует частоте колебания в основном состоянии, а равно сумме частот антисимметричного колебания в верхнем и нижнем состояниях (v g + v ). Обратно, если разность частот первой полосы главной прогрессии и первой горячей полосы не совпадает с частотой какого-либо колебания в основном состоянии, то это является очень веским доказательством того, что рассматриваемый переход запрещен как чисто электронный переход. Можно еще добавить, что переходы, показанные на фиг. 69 пунктиром, строго запрещенные в случае перехода А2 — Ai для электрического дипольного излучения, могут происходить (с чрезвычайно малой интенсивностью) для магнитного дипольного излучения (ср. пример молекулы Н2СО, рассмотренный на стр. 270). [c.177]

Фиг. 70. Спектр поглощения и СцВе в области 2600—2300А. Показано отнесенио полос основной прогрессии (по Уа) горячая полоса О—vI8 обозначена пунктиром. Положение отсутствующей полосы 0—0 указано стрелками. Большинство других полос (но не все) образует секвенции, первыми членами которых являются полосы основной

Примером несколько другого рода может служить переход Д — 2 + для молекулы точечной группы Соов- Если этот запрещенный электронный переход происходит с перпендикулярной компонентой дипольного момента (М у), то все остается по-прежнему, т. е. возможными будут переходы с Д Уг = 1, 3,. .., где Уг — квантовое число деформационного колебания. По-прежнему в спектре будут проявляться главным образом переходы с Д Уг = 11 если не очень велико взаимодействие типа Реннера — Теллера. Однако если переход происходит с параллельной компонентой дипольного момента (Мг, АК = 0), то возможны только переходы с Аи = 2, 4,. .., так как лишь в этом случае значения К в верхнем и нижнем состояниях могут быть одинаковыми (фиг. 2). Следовательно, для первой интенсивной полосы значение v будет равно 2, т. е. от строго запрещенной полосы 0 — 0 она будет удалена на расстояние, равное 2ш . Горячие полосы могут наблюдаться и с Лиг = 0 например, полоса 1 — 1 тина П — П доляша располагаться вблизи запрещенной полосы О — 0. Первой полосой в спектре флуоресценции, связанной с самым низким колебательным уровнем верхнего состояния (электронноколебательный тип симметрии Д ), будет полоса О — 2 типа А — Д, расположенная с длинноволновой стороны от полосы 0 — 0 на расстоянии 2сйг. Следует, однако, иметь в внду, что переход А — 2 с компонентой дипольного момента может происходить только в том случае, если состояние Д возмущено состоянием 2 (или наоборот). Такое возмущение обязательно должно быть слабым, так как симметрия состояний Д и 2 различается больше, чем на тип симметрии одного нормального колебания (гл. I, разд. 2, г и гл. II, разд. 1, б,у). И действительно, подобных примеров пока не обнаружено. [c.180]

Электронные спектры обладают одним иреимуществом по сравнению с инфракрасными спектрами и со спектрами комбинационного рассеяния. Часто в последних некоторые детали не наблюдаются из-за перекрывания горячих полос, обычно обусловленных низкочастотными деформационными колебаниями. Частоты именно этих колебаний при электронном возбуждении, как правило, сильно изменяются, и поэтому горячие полосы при электронных переходах значительно дальше отстоят от основных полос. В этом случае легко изучать как основные, так и горячие полосы и получать информацию об основном состоянии, которую порой очень трудно получить из инфракрасных пектров. [c.183]

На фиг. 78 показаны часть полосы 0—0 и некоторые горячие полосы. На спектрограмме видны полосы как ВОг, так и ВОг- Поскольку у ВОг часть вращательных уровней отсутствует, Л-удвоение приводит к колебанию вращательной структуры (staggering) (а не к действительному удвоению вращательных линий) в ветвях полосы 0—0. В горячей же полосе [c.191]

НОВОЙ системе полос поглощения СгХз около 3000 А. До сих пор пока еще не наблюдалось горячих полос, соответствующих возбуждению деформационного колебания, однако их структуру можно легко предсказать теоретически. [c.193]

При переходах П а) — 41 можно ожидать появления пяти ветвей двух для компоненты По — и трех для — Е. Горячие полосы по деформационному колебанию должны быть аналогичны полосам переходов П — Е, только некоторые ветви должны отсутствовать. Например, в элек-тронно-колебательной подполосе типа А — П должна отсутствовать или быть слабой компонента Аз — Ш. Такого рода переходы пока еще не обнаружены. [c.193]

Если ( -линии перпендикулярной полосы (К = 1) изогнуто-линейного перехода обусловлены переходами на верхние компоненты Z-дублетов, то возбужденное состояние относится к типу 41 точечной группы С 2,, или к типу точечной группы h- В последнем случае, как видно из фиг. 81, возможно также появление параллельной компоненты (с К = 0), а чередование интенсивности в Р- и ii-Еетвях будет иметь тот же знак, что и чередование интенсивности в Р- и ii-ветвях перпендикулярной компоненты. Однако если возбужденное состояние относится к типу Ai точечной группы gp, то параллельные компоненты появиться не могут знак чередования статистических весов вращательных уровней в состояниях с Z = О можно тем не менее определить из горячих полос (см. ниже) — знак должен быть таким же, как для ( -уровней (но не уровней Р, R) с К — i. По этой причине, как показано на фиг. 81, полные типы симметрии А или В) -уровней в состояниях Z = 1hZ = 0 одинаковы, тогда как в случае состояния В точечной группы zh они различны. [c.198]

А). На фиг. 83 приводится тонкая структура одной из главных полос с ясно выраженным чередованием интенсивности. И в этом случае большой комбинационный дефект указывает на то, что молекула изогнута в возбужденном состоянии, а знак этого дефекта совершенно определенно говорит, что момент перехода перпендикулярен плоскости молекулы, т. е. что верхнее состояние относится к типу 4 точечной группы С2н или к типу точечной группы Сги- Хотя из структуры этой полосы (фиг. 83) и нельзя заключить, какой из этих двух вариантов верен, изучение чередования интенсивности в горячих полосах с К = О позволяет решить этот вопрос. Было установлено, что в случае К = О линии с нечетными значениями / интенсивны, как и ( -линии при К = 1. Следовательно, верхнее состояние должно быть тина Аи точечной группы С211, а не точечной группы Г гв- Иными словами, молекула СаН в возбужденном состоянии обладает зигзагообразной (транс) конфигурацией. [c.200]

В соответствии со сказанным выше если в спектре поглощения линейной молекулы наряду с главными полосами наблюдаются две серии горячих полос (нричем такие, что расстояния от главных полос до полос в одной серии больше, чем v , а до полос в другой серии меньше, чем v"), то это служит явным доказательством того, что в возбужденном состоянии молекула изогнута. Такое заключение может быть сделано, даже если не разрешена тонкая структура полос. Двойные серии горячих полос наблюдались в спектрах G2H2 и G2D2 (Ингольд и Кинг [600], Иннес [605]), а также в спектрах HGN и DGN (Герцберг и Иннес [527]). Взаимное расположение главных и горячих полос в случае HGN схематически показано на фиг. 65. [c.205]

В основном состоянии X Bi молекула NHg сильно изогнута, так же как и молекула Н2О в своем основном электронном состоянии, в то время как в возбужденном состоянии A i молекула NH2 почти линейна (см. стр. 217). Снова, как и для других дигидридов, из-за сильного электронно-колебательного взаимодействия (эффект Реннера — Теллера) из одного П. -состояния линейной конфигурации возникают два состояния. Благодаря значительному изменению угла при электронном переходе в сиектре наблюдается длинная прогрессия полос с чередующейся интенсивностью для четных и нечетных значений К (так же как и в случае красных полос ВНг и СН2). Разности Д гС для уровней с i = О в верхнем состоянии сначала увеличиваются и только к концу прогрессии начинают уменьшаться. Дублетная структура электронного перехода обнаруживается в незначительном расщеплении почти всех линий (фиг. 95). Так же как и для красных полос ВН2 и СНг, момент перехода для рассматриваемой системы NH2 перпендикулярен плоскости молекулы (полосы типа С). Джонс и Рамсей [638а] проанализировали ряд горячих полос в спектре NH2 с целью определения значения частоты деформациоипого колебания V2 в основном состоянии. Вращательные и колебательные постоянные NH2 приведены в табл. 62. [c.504]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...