Внешнее акустическое поле

Поскольку во внешнем акустическом поле, между источником излучения дискретного тона и кольцевым отражателем, расположенным у среза сопла, возникает стоячая волна, то перемещение этого отражателя от среза сопла в направлении против течения в струе влияет на структуру поля [c.188]

Подавление автоколебаний при высокочастотном возбуждении реализуется после того как амплитуда пульсаций давления, создаваемых внешним акустическим полем, становится сравнимой с амплитудой пульсаций давления при автоколебаниях потока. Поэтому внешнее акустическое облучение целесообразно включать до выхода на установившийся режим, а еще лучше - до возникновения автоколебаний. Например, звуковое облучение включается при малой скорости, после чего скорость потока можно увеличить. Этот прием использовался для больших труб (d = 1,2 и 2,2 м), когда мощность излучателя была недостаточной. [c.218]

Во внешнем акустическом поле пузырек совершает два основных типа движений монопольные пульсации и поступательные (дипольные) колебательные движения. Для нас важно, что скорость последних в среднем не равна нулю пузырек совершает усредненные движения, причем за достаточно большое (по сравнению с периодом колебаний) время смещения пузырька могут быть достаточно большими. Эта усредненная компонента движения связана с действием радиационного давления акустического поля. [c.204]

Кроме того, уже на уровне этой структуры осуществляется согласование импедансов внешнего акустического поля и системы среднего уха. [c.160]

Наконец, формирование струйного течения возможно при наличии (или учете) полей различной физической природы (гравитационные, акустические, электромагнитные), которые создаются с целью управления параметрами струйного течения. Так, затопленные газовые струи могут облучаться внешним акустическим полем, а струи плазмы часто распространяются в электромагнитном поле. [c.16]

А. В этом случае на кольце экрана шириной 1/2(/)э-б а) укладывается одна полуволновая зона Френеля, что обеспечивает максимальную концентрацию энергии внешнего акустического поля струи у ее основания. Полученные результаты наиболее полно представлены в [16 [c.57]

Внешнее акустическое поле [c.57]

Рис. 3.2. Схема формирования внешнего акустического поля

Рис. 3,1. Азимутальное распределение характеристик звукового давления во внешнем акустическом поле.

Подобно тому, как это было сделано для внешнего акустического поля (см. рис. 3.1), прямыми измерениями установлено, что колебания в струе на частоте ДТ имеют азимутальную компоненту с тем же шагом винта . Колебания в струе представлены осевой компонентой безразмерной флуктуации массовой скорости на частоте ДТ т = б ру)/ рь)а, где (ру)а — массовая скорость в выходном сечении сопла. Установлено, что в струе существуют две нижеозначенные области, различающиеся пространственно-временной структурой поля колебаний (рис. 3.7). 1. Область неизобарического течения, где существует ярко выраженная бочкообразная структура течения (рис. 3.7, а, х = 9,0). При г > О распределение т (г) характеризуется наличием двух максимумов (внутренний и внешний), между которыми при г = г рас- [c.62]

Представим колебания в струе и внешнем акустическом поле [c.66]

Структура внешнего акустического поля струи существенно зависит от двух параметров системы размера преграды [c.72]

Рис. 3,19, Внешнее акустическое поле Приосевая область. Зависимость р (х)

Рис, 3.20 Диаграмма направленности внешнего акустического поля Линия — расчет, точки — эксперимент [c.73]

Прямыми экспериментами [36] установлено, что рассматриваемые автоколебания развиваются из малых возмущений вследствие собственной неустойчивости системы. Это означает, что в фиксированной точке пространства (течение в струе или внешнее акустическое поле) временная эволюция любой гидродинамической величины подчинена экспоненциально-гармоническому закону [c.78]

Маха и преградой сдвиговый (сжатый) слой струи внешнее акустическое поле веерная струя. В полном объеме результаты этих исследований изложены в работах [40, 41], ниже излагается их сокращенный вариант. При описании волновых процессов принят ряд допущений, которые относятся как к осредненному течению в струе, так и к моделям собственно волновых процессов. Это [c.78]

Аналогична ситуация с аппроксимацией для (рг в (3.15). В опытах для режима 1,5, п = 3, Хп = 5 получено а = 9 г// О, 3 - 0,4. Из (3,15) для тех же условий следует (pr/ 0,304 Для описания внешнего акустического поля использована модифицированная теория поршневой диафрагмы [32]. В соответствии с этой теорией давление в дальнем поле внешней акустической [c.81]

Теоретическое и экспериментальное исследование возбуждения колебаний в пограничном слое на плоской пластине внешним акустическим полем проблема восприимчивости сверхзвукового пограничного слоя к нестационарным внешним воздействиям. [c.198]

Другую часть сопротивления Z в рассматриваемом сечении составляет Z , — сопротивление внешнего акустического поля, так что Z — Z. -Z . Из двух равенств [c.135]

Как уже упоминалось, исходя из наших представлений, при воздействии на залежь углеводородов внешним акустическим полем в инфразвуковом диапазоне частот, в продуктивном пласте могут появляться источники акустического излучения, не связанные с отражением волн. [c.354]

Под воздействием внешнего акустического поля над залежью происходит изменение конфигурации эпицентров. [c.355]

Эффекты электромагнитного поля. Возбуждение акустических колебаний под действием электромагнитного поля происходит в результате нескольких эффектов. Эффект намагничивания проявляется во взаимодействии поля намагниченности ферромагнитного изделия с полем внешнего источника. Эффект магнитострикции проявляется в деформации элементарных объемов ферромагнитного изделия под действием внешнего магнитного поля. Обратный эффект — появление магнитного поля в результате деформации эле- [c.224]

При возникновении акустических колебаний температура стенки обычно быстро уменьшалась. Было трудно определить, предшествовало ли падение температуры стенки пульсациям давления или наоборот. Эксперименты показали, что звуковые волны, генерируемые внешним источником, действуют на пограничные слои вблизи поверхностей нагрева, что приводит к увеличению интенсивности теплообмена [20]. Следовательно, можно полагать, что уменьшение температуры стенки было обусловлено увеличением коэффициента теплоотдачи вследствие взаимодействия акустического поля с местным полем течения у поверхности нагрева. Однако установка ротаметра в контуре оказала весьма существенное дополнительное демпфирующее воздействие, в результате чего акустические колебания в контуре в условиях вынужденной кон- [c.358]

Возникает вопрос, может ли акустическое поле сверхзвуковых периферийных струек как-то воздействовать на слой смешения основной струи вблизи выходного сечения сопла подобно тому, как это наблюдается в дозвуковых и околозвуковых струях. Как известно, именно эта часть слоя смешения в наибольшей степени восприимчива к внешнему акустическому облучению. Измерения шума сверхзвуковых периферийных струек вблизи кромки центрального сопла показали, что уровень звукового давления здесь при Мз = 2 и п = 0,5 - 1,5 достигает величины L = 145 - 160 дБ. Это соответствует отношению = 0,2%. Как уже отмечалось [c.206]

Сила реакции акустического поля. Для того чтобы определить эффективность излучения, найдем работу, которую совершает источник упругих волн против сил реакции внешней упругой среды. [c.196]

После обсуждения в гл. 1 общих свойств соотношения Р. Е,) перейдем к рассмотрению особенностей поведения электронов, атомов и молекул при их взаимодействии с электромагнитными полями, с учетом нелинейных эффектов. В 2.1 будет исследовано возникновение поляризации в системе несвязанных носителей заряда (плазма) под действием электромагнитного поля. Поляризационные свойства электронов в атомах и молекулах описываются в 2.2 мы придем к модельным представлениям, позволяющим объяснить такие важные эффекты НЛО, как получение высших гармоник и смешение света. Два следующих параграфа посвящены изучению взаимодействия электрических полей с молекулами. В этой связи будут описаны эффекты ориентации анизотропных молекул ( 2.3), позволяющие объяснить специфические особенности распространения волн в НЛО, например самофокусировку. Кроме того, рассматривается взаимодействие с оптическими молекулярными колебаниями ( 2.4), приводящее к модели для объяснения вынужденного комбинационного рассеяния. Взаимодействие с акустическими колебаниями обсуждается в 2.5 и на этой основе дается интерпретация вынужденного бриллюэновского рассеяний. Если первые пять параграфов настоящей главы посвящены исследованию возникновения поляризации, то в 2.6 рассматривается намагниченность системы атомных ядер под влиянием внешних магнитных полей. Соответствующее решение уравнений Блоха для ядерной намагниченности приводит к появлению нелинейных компонент намагниченности, которые могут быть объяснены точно так же, как нелинейные компоненты электрической поляризации электронов, атомов и молекул. [c.103]

Рассмотрим вначале затухание длинноволновых акустических волн в металле при отсутствии внешнего магнитного поля. В этом случае для описания состояния электронов в металле можно применить квазиклассическое приближение, при котором поведение электронов определяется функцией распределения [c.202]

Вибрации и надежность. Летательные аппараты, транспортпые средства, энергетическое оборудование, элементы автоматики, радиоэлектроники и информационно-измершельная аппаратура в эксплуатационных условиях испытывают различные виды воздействия, климатических факторов, акустического поля, линейных ускорений, вибрации и ударов. Повышение надежности, долговечности и качества функционирования упомянутых объектов и их элементов достигается моделированием в лабораторных условиях внешних воздействий, отражаюш,их условия эксплуатации. [c.420]

Это означает, что флуктуирующий поток в ограниченном объеме при остальном объеме, находящемся в состоянии покоя, порождает те же флуктуации плотности, какие получились бы в стационарной акустической среде за счет внешних приложенных напряжений. Лайтхиллу удалось, таким образом, свести нелинейное турбулентное движение к порождаемому этим движением акустическому полю и для решения задачи далее использовать известные в классической акустике методы. [c.381]

Необходимо еще включить в уравнение (4.41) член, пропорциональный 8 8 , а в уравнение (4.42) —член, пропорциональный . Как только интенсивность волны третьей гармоники достигнет заметной величины, начнется генерация четвертой гармоники и т. д. К счастью, оказывается возможным изменить постоянную распространения ультразвуковой волны путем использования ее взаимодействия с парамагнитными ионами. Спиновые уровни последних могут быть настроены на акустическую частоту с помощью внешнего магнитного поля такая настройка приводит к появлению поглощения и аномальной дисперсии для ультразвуковых волн. Соответствующие эксперименты были выполнены Ширеном в кристалле M.gO с присадкой ионов N1 + или Ре + этим мето- [c.149]

Предложенная в [172] теория генерации волн Толлмина-Шлихтинга внешней турбулентностью основана на асимптотической картине преобразования возмущений, отличающейся от рассмотренной в [123, 124] для случая генерации акустическими полями. В качестве одного из следствий асимптотической теории в [172] выведена формула для амплитуды возбуждаемой волны Толлмина-Шлихтинга. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...