КОЛЕБАНИЯ Возбуждение

Для этих целей пьезоэлектрическим преобразователем возбуждаются ультразвуковые колебания. Возбуждение их происходит в результате так называемого пьезоэффекта — электрические колебания, поданные на пластину, преобразуются в механические. Это имеет место вследствие перестройки в расположении кристаллов пластины из кварца, титаната бария и д )., оси которых под действием проходящего тока поворачиваются в металле, а в результате этого поворота изменяется и суммарная длина пластины. Эти удлинения, следующие непрерывно друг за другом, создают волну. [c.125]

Кинематическое возбуждение колебаний — возбуждение колебаний механической системы сообщением каким-либо ее точкам заданных движений. [c.138]

Оно объясняется тем, что использованная формула (3.17) не учитывает ангармоничность колебаний, возбуждений электронных уровней и взаимодействия между колебательной, вращательной и электронной энергиями [7]. [c.34]

Отличительной особенностью данных преобразователей является то, что они выполнены из кольца, размеры которого (внешний и внутренний диаметры, ширина) обеспечивают кратность частот основных мод колебаний. Возбуждение такого преобразо- [c.86]

Такой анализ произведем здесь, пользуясь аппаратом динамики (аппаратом теории малых свободных колебаний, возбужденных возмущениями формы равновесия (начальное отклонение, начальный импульс)). Заранее укажем, что производимый ниже анализ дает возможность получить такую информацию, которая позволит в дальнейшем при рассмотрении классической формы потери устойчивости в системе с любым числом степеней свободы пользоваться лишь статическим аппаратом. [c.312]

Поменяем порядок суммирования в (3.34) и отдельно рассмотрим сумму I, отображающую установившийся колебательный процесс от скачков Оц при фиксированном значении / (в дальнейшем эти скачки, разделенные целым числом периодов т = 2п/ы, будем называть одноименными). При этом примем во внимание, что Dji = Dj и ул == поскольку в силу периодичности возмущений эти значения не зависят от номера периода I. Колебания, возбужденные на предыдущих циклах, приводят к появлению некоторых начальных условий на цикле I = О [c.89]

Коэффициент накопления возмущений л. Как было установлено выше, этот коэффициент показывает, во сколько раз амплитуда сопровождающих колебаний на рассматриваемом цикле движения может меняться из-за колебаний, возбужденных на предыдущих циклах. В соответствии с формулой (3.38) этот коэффициент может быть выше или ниже единицы (см. рис. 26, а). Однако при значениях N >6- 10, по-видимому, следует ориентироваться на максимальное значение [х+. Поясним это на следующем примере. Пусть k = 170 рад/с m = 20 рад/с при этом N = = /г/со = 8,5. Очевидно, что в данном случае мы имеем р- = fi (см. рис. 26, а). Однако достаточно угловой скорости уменьшиться примерно на 1,1 рад/с (что в реальных условиях вполне возможно), как = 9 и ц = Ц.+. К аналогичному эффекту могут привести неточности при определении частоты свободных колебаний k. В подобных случаях в инженерном расчете следует учитывать возможность наиболее неблагоприятного накопления возмущений, что отвечает [I = (х+. [c.104]

Здесь, так же как и в п. 9, принято, что одному полному обороту приводного вала соответствует s участков, внутри которых отсутствуют скачки передаточных функций и внешнего возмущения. При этом суммирование колебаний ведется по s — 1 участкам, предшествующим рассматриваемому участку s, а учет колебаний, возбужденных на предыдущих циклах, осуществляется коэффициентом накопления возмущений (х. [c.171]

Если под критической скоростью понимать такую, при которой увеличиваются амплитуды вынужденных колебаний, возбужденных небалансом, то для осесимметричного вала критические скорости обратной прецессии на самом деле не являются критическими, так как можно показать [501, что в этом случае возмущающие силы от небаланса ортогональны к собственной форме колебаний вала (т. е. работа этих сил за оборот равна нулю), и поэтому они не могут поддерживать колебания вала указанной формы. Увеличение амплитуд колебаний при прохождении критических скоростей обратной прецессии может иногда наблюдаться только по причине наличия возмущающих сил другой природы, нежели силы небаланса, или же в случае отсутствия осевой симметрии жесткостных свойств опор (см. ниже). Резонансы с критическими скоростями обратной прецессии менее опасны еще и потому, что в этом случае внутреннее трение гасит колебания, так как изгибные напряжения в каждом волокне за каждый оборот вала дважды меняются с плюса на минус и наоборот. [c.55]

Экспериментально находимая граница устойчивости вращения обычно соответствует еще большим значениям со. Это происходит потому, что вначале потеря устойчивого вращения приводит лишь к возникновению автоколебаний очень малой амплитуды, зафиксировать которые не удается, так как они подавляются чисто вынужденными колебаниями, возбужденными небалансом интенсивные же автоколебания, частота которых не связана с оборотами, а близка к первой собственной частоте вращающегося ротора, возникают и легко фиксируются только при оборотах со, уже заметно превышающих 2со р [102]. [c.61]

Кладка кирпичная — Модуль продольной упругости 20 Клинья — Напряжения главные 21 Колебания — Возбуждение — Методы 425 — Уравнения 349 [c.629]

Пусть М — тело, помещенное в пространство, заполненное черным излучением, которое пронизывает тело, как вполне прозрачное. Все его частицы приходят в колебания и в свою очередь испускают излучение, приводящие к затуханию колебаний системы. Таким образом, можно поставить тот же вопрос, что и для резонатора какова связь между энергией колебаний, возбужденных в теле, и энергией окружающего его черного излучения Чтобы предыдущую теорию можно было перенести на этот случай, следует выбрать такие обстоятельства, чтобы погашение собственных колебаний было слабым. С этой целью можно поступить следующим образом. Окружим тело полостью С подогнанной к нему и абсолютно отражающей как с внутренней, так и с внешней стороны. Положим сперва, что эта полость совершенно замкнута, так что нет никакого сообщения между телом и внешним черным излучением. При таких условиях каждая из колеблющихся частиц не испытывает при своем движении никакого сопротивления. В системе происходят свободные колебания — незатухающие — соответствующие его различным степеням свободы, причем для каждого из них существует вполне [c.85]

Мы сказали, что отверстие О весьма мало. Потому излучение будет слабым, коэффициенты сопротивления Wn, W12, , определяемые им, имеют весьма малые значения. Принимая это во внимание легко видеть, что существуют частные случаи, в которых колебания, возбужденные внешней силой значительно больше, чем во [c.135]

Принцип действия акустических дефектО скопов основан на регистрации параметров упругих колебаний, возбужденных в ОК. Чаще других применяют ультразвуковые эхо-дефектоскопы (табл. 8.80). [c.333]

Если принять [ц] = 1 (см. рис. 3), то свободные сопровождающие колебания, возбужденные на предыдущих циклах движения, не приводят к увеличению амплитудного уровня на рассматриваемом цикле. [c.94]

Колебания, возбужденные тряской, с частотой 5— 25 Гц и колебания, возбуждаемые жесткостью хода автомобиля, с частотой 25—200 Гц становятся наполовину областью интересов конструктора кузова и конструктора подвески. [c.136]

Колебания, возбужденные тепловым ударом [c.429]

Колебания, возбужденные радиационным ударом [c.437]

В случае необходимости изгибные волноводы позволяют решить и обратную задачу сложение мощностей нескольких преобразователей, возбуждающих этот волновод в местах, где расположены пучности его колебаний. Возбуждение изгибных волноводов и передача изгибных колебаний волноводам продольных колебаний является преобразованием одного вида колебаний в другое. Необходимость в таком преобразовании очень часто возникает для решения практических задач. Достаточно указать на ультразвуковые сварочные станки, в которых применяются изгибные волноводы и продольные колебания преобразуются в изгибные. Но, как правило, технические решения преобразования в этих станках неудовлетворительные и к.п.д. их низок. Одной из причин такого положения следует считать недостаточное понимание при решении этой проблемы специфики работы изгибных волноводов и отсутствие принципов их расчета, [c.249]

Еще одним примером гидродинамической системы, обладающей спектром собственных колебаний, является капля жидкости (или газовый пузырек), взвешенная в жидкости другой плотности. Спектр собственных частот такой капли был рассчитан Чандрасекаром [37]. В литературе имеются работы, посвященные колебаниям капли в поле вибраций акустической частоты (см., например [38—40]). Интересные результаты получены в работах [38, 39], где капля подвешивалась в жидкой матрице акустическим полем, состоящим из двух ультразвуковых компонент с близкими частотами. Комбинационная частота, равная разности частот двух компонент, оказывалась при этом близка к собственным частотам низших мод колебаний капли и в эксперименте [38] наблюдалось резонансное возбуждение квадрупольных колебаний капли на указанной комбинационной частоте. В теоретической работе [39] было показано, что эти колебания не являются параметрическими, поскольку порог возбуждения для них отсутствует, т. е. речь идет о резонансе вынужденных колебаний. Возбуждение колебаний пузырька в жидкости, подверженной монохроматическому акустическому полю, было исследовано теоретически в [40]. Показано, что при достижении мощностью волны некоторого критического значения радиально-симметричные колебания становятся неустойчивыми вследствие взаимодействия акустического поля с несимметричными модами собственных колебаний пузырька. В названных работах значительную роль играют эффекты сжимаемости. В настоящем параграфе исследуется поведение капли (или пузыря) в вибрационном поле неакустической частоты. Изложение следует работам [41, 42]. [c.55]

Расхождение с табличным значением Ас =0,940—0,926= = 0,014 кДж/(кг-К) составляет 1,5%. Оно объясняется тем, что предложенная формула не учитывает ангармоничность колебаний, возбуждений электронных уровней и взаимодействия между колебательной, вращательной и электронной энергиями. [c.23]

Для настройки на прием только одной станции в современных радиоприемниках используются довольно сложные электронные схемы, включающие в себя генераторы электромагнитных колебаний. Сложение электрических колебаний от внутреннего генератора приемника с колебаниями, возбужденными в контуре приемника электромагнитными волнами от передаю о,их радиостанций, позволяет настраиват . приемник на очень узкий диапазон принимаемых частот. Внутренний генератор в приемнике называется гетеродином, а приемник с таким генератором назы1 ается супергетеродинным радиоприемником. [c.255]

Параметрическое возбуждение колебаний — возбуждение колебаний периодическим воздействием на те параметры системы, которые определяют размер запасенной колебателыюй энергии в электрическом колебательном контуре — это индуктивность или емкость, у маятника — это ДJШнa нити или масса груза. [c.138]

Самовозбуждение колебаний — возбуждение колебаний системы поступлением в нее энергии от пеколебательного источника, которое регулируется самой системой. [c.138]

Спектр периодического движения, как мы видели, состоит из от.лельных линий — линейчатый спектр. Спектр непериодического, движения — непрерывный или, как говорят, сплошной. Например, на рис. 156, а показан график затухающих колебаний, возбужденных единичным толчком, а на рис. 156, б — их спектр. Огибающая этого сплошного спектра имеет максимум при частоте, равной ч.чсто-те затухающего колебания. В стороны от этой частоты кривая спадает тем резче, чем меньше затухание. [c.195]

Поскольку при высоких частотах зависимость 1(H) представляет собой эллипс, скользящий по основной кривой намагничения, то величина dl jdH как функция Не проходит через максимум. Таким образом, амплитуда ультразвуковых колебаний, возбужденных за счет магнитострикционных сил, должна проходить через максимум при изменении поля иод-магничивания. Наличие такого максимума подтверждено экспериментально [2, 3]. На рис. 3 приведена кривая зависимости амплитуды продольного импульса от поля подмаг-ничивания, взятая из работы i[3]. Максимум наблюдается при сравнительно небольших полях. Увеличение амплитуды при более высоких полях обусловлено увеличением интенсивности намагничения. [c.254]

При увеличении угловой скорости кулака возрастает роль переходных колебаний, возбужденных на предыдущих циклах, что находит отражение в" коэффициентах fir. Так, при ш = 40 рад/с Hjmax = 1.55 Xj ах = 1.05 при со = = 80 рад/с Himax = 2,13 Цггаах = 1.3. [c.187]

Вращение неотбалансированного упругого и весомого ротора есть по сути дела движение, соответствующее чисто вынужденным колебаниям, возбужденным неуравновешенными центробежными силами инерции его масс эти колебания происходят около стационарного движения, которое совершал бы идеальный осесимметричный ротор с прямой осью, вращающийся с постоянной угловой скоростью вокруг этой оси. [c.116]

КИНЕТИЧЕСКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ — возбуждение колебаний соо цением заданного извне. движения одной или большему числу точек еистемы. [c.123]

САМОВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ — возбуждение колебаний за счет регулируемого самой -системой поглощёния порций Энергии от внеш-йего неколебаТельного ее источника (см. также Автоколебания). [c.309]

СИЛОВО ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ — возбуждение колебаний приложением вынуждающих сил к одному или большему числу инерционных элементов системы. [c.324]

Дифракционные явления на полупрозрачных решетках можно объяснить резонансными свойствами отдельного элемента решетки либо их сильным взаимным влиянием, либо учетом обоих факторов. Все эти ситуации наиболее четко проявляются при исследовании дифракционных свойств решетки из незамкнутых круговых цилиндров. Строгое решение задачи дифракции плоских Е- и Я-поляризованных электромагнитных волн на такой решетке получено в [193]. Установлено, что данная решетка так же, как и ее отдельный элемент (круговой цилиндр с продольной щелью произвольных размеров), обладает квазисобственными колебаниями. Возбуждение последних падающей волной приводит к резонансному изменению коэффициентов прохождения и отражения. [c.131]

Значительные успехи за последнее время ) были достигнуты в расчете и конструировании висячих мостов. Те из сооружений этого типа, возведение которых относится к началу XIX века, не оправдали возлагавшихся на них надежд они оказались слишком гибкими и многие из них обрушились в результате чрезмерных колебаний, возбужденных подвижной нагрузкой или ветром. Такая нежелательная гибкость была компенсирована в позднейших сооружениях введением ферм жесткости. Было установлено также, что колебания, производимые подвижной нагрузкой, уменьшаются с увеличением пролета и веса мостов, почему в весьма крупных мостах удовлетворительные условия достигаются и без введения ферм жесткости. В первоначальных проектах висячих мостов с фермами жесткости принималось обычно, что деформации малы, и потому к ним применялись те же способы расчета, что и к жестким фермам. Первая попытка учитывать прогибы ферм жесткости была сделана В. Риттером, профессором Рижского политехнического института ). Следующие шаги в этом наОравлении были предприняты рядом авторов в пригодной для практических применений форме такой расчет был представлен И. Меланом ). Эта теория была использована в проектировании больших висячих мостов, построенных в США. В ней учитывается влияние равномерно распределенного собственного веса моста, а также равномерно распределенной по части пролета временной нагрузки. [c.514]

Таким образом, переход разрешен между электронными состояниями, прямое произведение типов симметрии которых содержит тип симметрии поступательного движения в группе МС ). При этом участвующие в переходе колебательные уровни должны относиться к одному и тому же типу симметрии группы МС. Следовательно, так как волновая функция основного колебательного уровня полносимметрична, переход с поглощением из основного вибронного состояния молекулы может происходить только на колебательные уровни полносимметричных колебаний возбужденного электронного состояния. Однако если имеется вибронное взаимодействие между состояниями Ф ФС и (или) Ф"Ф" и другими виброниыми уровнями других электронных состояний [51] или если электронный момент перехода Ма(е, е") сильно зависит от координат ядер, то остается справедливым только следующее правило отбора по симметрии для вибронно-разрешенных (но электронно-запрещенных) переходов [c.349]

В других условиях наблюдаемая на опыте ширина спектральных линий обусловлена, как правило, вторичными явлениями. Прежде всего укажем на уширение линий, вызванное столкновениями излучающих атомов с окружающими их атомами и молекулами. При определенной плотности газовой среды эффективное время жизни Худ излучающего атома в возбужденном состоянии может оказаться меньше радиационного времени т зл (ж 10 с). По классическим представлениям, столкновения нарушают процесс колебаний возбужденных осцилляторов, поэтому протяженность излучаемого волнового цуга, как и длительность колебаний, уменьшается. Если характерное время между столкновениями много меньше времени радиационного затухания, то изменением амплитуды на протяжении отдельного цуга можно пренебречь. Тогда спектр излучаемого некоторым атомом оборванного в результате столкновения волнового цуга можно аппроксимиро- [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...