Колебания Условия возбуждения

Обе сравниваемые линии должны быть гомологичными, т. е. такими, чтобы неизбежные колебания условий возбуждения сказывались на интенсивностях линий одинаковым образом. В соответствии (1.24) и (1.26) для обеих сравниваемых линий можно записать соотношение [c.43]

Отметим, что в линейной колебательной системе при выполнении условия параметрического возбуждения колебаний (условия параметрического резонанса) происходит неограниченное нарастание амплитуды возбужденных колебаний. Это связано с тем, что и потери, и вложение энергии в данном случае пропорциональны квадрату амплитуды колебаний (пропорциональны колебательной энергии системы). Для вынужденных колебаний в линейных системах при силовом воздействии вложение энергии пропорционально первой степени амплитуды колебаний, а потери по-прежнему пропорциональны квадрату амплитуды, что приводит к образованию конечной амплитуды вынужденных колебаний. [c.132]

С двумя вырожденными степенями свободы генерировал колебания, близкие к гармоническим, необходимо выполнение условия S > R- - r- - R . Если положить в этой системе 5--= 5(,, а ограничение амплитуды возложить на термистор, заменяющий резисторы с сопротивлениями R и (или) г, то ожидаемой стабилизации амплитуды автоколебаний не получится. Дело в том, что обычные термисторы увеличивают свое сопротивление с ростом амплитуды тока, и поэтому в рассмотренной схеме применение термисторов вместо постоянных резисторов с сопротивлениями R и г вызовет лишь улучшение условия возбуждения системы и дальнейшее увеличение амплитуды автоколебаний с обязательным ее выходом за пределы линейного участка падающей вольт-ампер-ной характеристики. [c.214]

Таким образом, рассмотрение процессов в автоколебательных системах с запаздыванием с использованием аппарата метода итераций позволяет объяснить только периодичность и условия возбуждения колебаний в системах с запаздыванием. Уже из качественного анализа поведения реальных систем можно сделать [c.232]

Несущая способность элементов конструкций по сопротивлению усталости при циклическом нагружении рассматривается в свете вероятностных представлений о возникновении разрушения и об уровне действующих переменных напряжений. При этом следует иметь в виду основные условия нагруженности изделий и их элементов. Многим из них свойственны стационарные режимы переменной напряженности, уровень которой в пределах большого парка однотипных конструкций и их деталей от изделия к изделию меняется, причем отклонение уровней носит случайный характер. Примером таких деталей являются лопатки стационарных турбомашин. Условия возбуждения колебаний этих деталей в однотипных машинах зависят от изменчивости условий газодинамического возбуждения и механического демпфирования, уровня частоты собственных колебаний и эффекта их связности в роторе с лопатками (что обычно является результатом технологических отклонений). Подобные условия имеют место и для многоопорных коленчатых валов стационарных поршневых машин при укладке их на не вполне соосные опоры, для шатунных болтов из-за неодинаковости их монтажной затяжки и т. д. [c.165]

Переходя к случаю твердого слоя, следует отметить, что хотя сущность образования стоячих волн по толщине пластины в результате многократного отражения объемных волн сохранится, условия возбуждения нормальных волн очень усложняются ввиду наличия в пластине продольных и поперечных волн. При отражении эти волны частично трансформируются друг в друга фаза волны при отражении может меняться на число, не кратное п (см. подразд. 1.2). На рис. 1.4, б показаны дисперсионные кривые для фазовой скорости волн в пластинах из твердых материалов с разными значениями коэффициента Пуассона v. Сплошными кривыми изображены антисимметричные, штриховыми — симметричные волны (моды). Для симметричных мод характерны колебания частиц, симметричные относительно центральной плоскости. [c.16]

Резонансный толщиномер. Локальный метод вынужденных колебаний применяют для измерения толщины и дефектоскопии тонкостенных труб и оболочек. Прибор для реализации этого метода называют резонансным толщиномером. Он основан на возбуждении в стенке изделия по толщине ультразвуковых колебаний и определении частот, на которых возникают резонансы этих колебаний. В простейшем случае, представляя изделие как пластину, поверхности которой с обеих сторон свободны, условие возбуждения упругих резонансов записывают в виде уравнения для свободных колебаний (2.26). [c.128]

Вынужденные колебания системы, возбужденные периодическими возмущающими силами, всегда можно отождествлять с так называемыми чисто вынужденными колебаниями, не зависящими от начальных условий, поскольку начальные возмущения из-за наличия трения быстро затухают. С другой стороны, малые силы трения оказывают заметное влияние на развитие вынужденных колебаний только в непосредственной близости от резонансов, а во всех остальных случаях этими силами можно пренебречь. щ [c.43]

Исследуя уравнение (6.91) на устойчивость, получим следующие условия возбуждения колебаний системы (ai = Ро) в зависимости от величины А (табл. 18). [c.264]

Теперь на основании нелинейных уравнений (4) определим условия возбуждения колебаний по координатам 0, i] , ф, свободным от внешних СИЛ. Очевидно, такая постановка приводит к задаче нахождения решений уравнений (4), в которых С = 0 = гр =.ф = О, и исследованию их на устойчивость. [c.101]

Поступая так же, как и в предыдущей задаче, получим условия возбуждения колебаний в других областях субгармонических резонансов, для которых приведем только лишь окончательные результаты. Рассматриваемые случаи имеют место только при действии сил непосредственно по нескольким координатам (по двум). [c.104]

Наиболее опасными вынужденными колебаниями, а поэтому и представляющими особый практический интерес являются резонансные колебания, когда при приближении частоты возбуждения к той или иной собственной частоте колебательной системы амплитуды колебаний ее резко возрастают. Важной особенностью резонансных колебаний линейных и близких к ним снстем с умеренным демпфированием является практическое совпадение формы колебаний системы с соответствующей собственной формой ее. При наличии у системы совпадающих (кратных) или близких собственных частот форма колебаний ее на резонансе способна проявляться как суперпозиция соответствующих собственных форм, соотношение которых определяется конкретными условиями возбуждения. [c.138]

Частоты свободных колебаний всех трубок конденсатора примерно одинаковы, и поэтому все трубки находятся в одинаковых условиях возбуждения их колебаний вследствие общей вибрации конденсатора. В подавляющем же большинстве развитие колебаний наблюдается лишь у тех трубок, которые расположены в зонах больших скоростей потока пара. [c.137]

Условия возбуждения. Колебания диска могут возбуждаться неподвижными (в пространстве) неравномерностями поля давления. Условие возникновения резонансного состояния [c.281]

Выбор типа модели зависит от таких факторов, как условия эксплуатации, конструктивное выполнение, тип комплектующих элементов, характер взаимодействия деталей, условия возбуждения колебаний, характер целевой функции и т. п. [c.386]

Частота срывов значительно меньше частоты собственных колебаний. При этом условием возбуждения колебаний является, с одной стороны, малая жесткость изделия, и с другой,— относительно большие размеры срывающегося нароста. При срыве нароста возникают свободные затухающие колебания изделия, которые могут быть настолько большие, что способны вызвать силы вторичного возмущения за счет изменения сечения среза, достаточные для дальнейшего развития процесса вибраций. [c.119]

Теперь следует воспользоваться граничными условиями для и при X = а ъ уравнениях (12.22), в которых нужно использовать (12.52). Приравнивая детерминант полученных уравнений нулю, можно получить довольно сложное характеристическое уравнение для нахождения условий возбуждения колебаний, которое мы здесь не будем выписывать [5]. Условие поддержания колебаний получается в том случае, когда нагреватель расположен в [c.499]

Здесь e — малое число, vo — средняя скорость потока газа, жд — положение нагревателя и флуктуация F (vo) определяется выражением q = F (vo)v. Для того чтобы найти условие возбуждения звука в трубе, нужно найти к труба будет звучать при Re (Л) >0, при Re (Л) <0 возникшие колебания будут затухать. [c.504]

Из условия возбуждения автоколебаний (см. 5), когда изменение потока акустической энергии, возникшей ва счет увеличения тепла в зоне теплоподвода, больше потерь энергии при колебаниях, можно показать, что наименьшее значение п, при котором еще возможно возбуждение автоколебаний, есть величина, приблизительно равная 0,5. [c.517]

Кроме указанных обстоятельств, во избежание возникновения других типов колебаний, надо также учитывать условия возбуждения и импеданс в точке приложения силы к колебательной системе. [c.291]

Способы устранения или уменьшения вибраций. Основное средство уменьшения амплитуд колебаний состоит в частотной отстройке системы. Ослабление вибраций достигается при этом путем изменения масс, жесткостей и условий возбуждения. При изменении параметров системы, попавшей в резонанс, изменяется ее частота собственных колебаний, и система выводится из резонанса. Аналогичные результаты получаются при изменении частоты возбуждения, например, путем изменения рабочего числа оборотов, если частота возбуждения с ним связана. Уменьшение колебаний может быть также.получено [c.351]

Радиационное затухание собственных колебаний классического возбужденного осциллятора приводит к тому, что излучаемый при этом свет характеризуется не одной частотой, а узким спектральным распределением, заполняющим интервал частот Дv l/т. Контур такой спектральной линии имеет лоренцевскую форму (см. 1.7). На квантовом языке это означает, что спонтанному излучению атома при переходе из возбужденного состояния в основное соответствует узкий, но конечный интервал частот. Так как частота излучения определяется условием Бора Н =г2—ъ, то [c.438]

Первая задача является характерной задачей о тепловом ударе на поверхности полуограниченного массива, в котором процесс распространения тепловых напряжений не чисто диффузионный, а связан с распространением упругих волн. Вторая задача относится к классу задач о поперечных колебаниях пластин, возбужденных импульсными тепловыми воздействиями. Она сводится к решению дифференциального уравнения, описываюш,его вынужденные осесимметричные колебания круглой пластины. Исследования этих задач показывают, что суш,ественные динамические эффекты в телах могут возникнуть лишь при мгновенном изменении их граничных тепловых условий. [c.253]

Электромагнитное поле представляется как совокупность колебаний (мод). Если не приняты специальные меры, то условия возбуждения всех мод, частоты которых лежат в пределах полуширины линии спонтанного излучения Дг, приблизительно одинаковы. [c.35]

Открытые системы. В этой главе мы будем рассматривать вынужденные колебания открытых систем, т. е. систем, не имеющих внешних границ. Например, если кто-то играет на трубе, находясь на воздушном шаре высоко над землей, то воздух можно считать открытой системой, если пренебречь эхом, т. е. отражением от земли к трубе. Если труба звучит в комнате с полом из твердой древесины, стенами н потолком, явление будет протекать совершенно по-другому. В этом случае воздух в комнате представляет собой замкнутую систему, и при соответствующих условиях возбуждения он будет резонировать на частотах его мод. Покроем стены комнаты звукопоглощающим материалом. В этом случае звуковые волны от стен не отражаются и комната ведет себя как открытая система, т. е. система без внешних границ. Из этого примера видно, что бесконечная протяженность среды не является необходимым условием для того, чтобы систему можно было считать открытой. [c.149]

Аналогично решается задача при задании на втором конце трубы скорости частиц (например, при помощи колеблющегося поршня, вставляемого во второй конец трубы). Форма колебания и в этом случае будет иметь вид (67.1). Если сторонняя скорость у второго конца трубы равна uoe то амплитуда колебания найдется из условия возбуждения, т. е. из условия на втором конце [c.219]

Духовой инструмент представляет собой сложную колебательную систему, в которой имеются связанные колебательные узлы. Это — губы музыканта (лабиум), мундштуки, трости, каналы воздушного ствола. Частота колебаний системы зависит от собственных частот колебаний составляющих (узлов), величины акустической связи между ними, их добротности и условий возбуждения инструмента. [c.288]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Условия возбуждения автоколебаний зависят от устройства системы. Так, например, автоколебания груза, удерживаемого пружиной на движущейся ленте, возникают без начального толчка. С другой стороны, для обычных часов необходим достаточно сильный толчок, так как при малой амплитуде колебаний Маятника механизм подачи энер] ИИ не срабатывает. Однако по прошествии достаточного времени (как будет ясно из дальнейшего) система забывает о том, как она была возбуждена, И характер автоколебаний определяется только ее свойствами независймо от особенностей начального толчка. [c.603]

Колебания рабочих колес в условиях возбуждения их нестационарным потоком проявляются в виде нестационарных, случайных. Вопросам изучения таки.к колебаний уделяется большое внимание. Использоваине методов аппаратурного спектрального анализа динамических процессов в сочетании с традиционными во многих случаях позволяет идентифицировать колебания, выделить источники, порождающие их, получить полезную информацию о динамических свойствах колеблющихся систем в рабочих условиях [20, 33, 37]. [c.159]

Аналогичным образом можно определить условия возбуждения пространствен ных колебаний объекта в случае других, в частности, комбинационных резонансов Эти условия могут быть использованы при выборе параметров проектируемых си стем виброизоляции с целью устранения связанных колебаний описанного вида В заключение приведем наиболее характерные случаи резонансных соотнондений для которых в типичных системах виброизоляции целесообразно изучать нелиней ные пространственные колебания и устойчивость твердого тела. [c.279]

Исследование устойчивости движения в парогенерирующих каналах может идти в двух направлениях определение условий возбуждения колебаний и отыскание закономерностей установившихся колебаний. Ответ на обе поставленные задачи находится из решения одной и той же системы уравнений (1т9) — (1-14). В качестве граничных условий принимается постоянство дав-2—57 17 [c.17]

Здесь Г и Г2 — коэффициенты отражения двух зеркал для комплексной амплитуды на частоте со , с1 — длина кюветы, Ди — комплексный корень, определяемый соотношением (4.66) или (4.67). Это условие является выражением того факта, что для незатухающих колебаний усиление по амплитуде в замкнутом контуре равно единице. Мнимая часть выражения (5.31) эквивалентна условию возбуждения колебаний в лазере, выведенному Таунсом и Шавловым. Она определяет пороговое значение Ех . Если Б начальный момент величина Е больше порогового значения, то амплитуда колебаний со стоксовой частотой будет расти до тех пор, пока дополнительные потери не уменьшат уровень накачки до некоторого установившегося значения. Действительно, в стационарном состоянии должны удовлетворяться одновременно два условия возбуждения колебаний на частотах сох, и юз- Действительная часть выражения (5.31) определяет частоту колебаний. При достаточно большой естественной ширине линий комбинационного рассеяния точное значение частоты определяется расстоянием между зеркалами й. Если зеркала расположены не на концах кюветы, то левую часть выражения (5.31) следует, конечно, умножить еще на соответствующие экспоненты, описывающие распространение в других средах, находящихся в резонаторе. [c.237]

В описанных здесь и в подпараграфе 3.1.3 процессах наглядно проявляется роль как внещних управляющих, так и внутренних энергетических процессов в организме. Управление осуществляется с помощью слабых переменных когерентных полей вне мембраны. Оно определяет расположение элементов подструктур, создание условий для генерации когерентных колебаний (процессы возбуждения генерации описаны в [144, 139] и в предыдущей главе), формирование наиболее плотных потоков белковых молекул в областях, где требуется использование их энергетического действия. Накопление малых направленных смещений происходит под уровнем щумов (на фоне броуновского движения). Само же энергетическое действие (в данном случае — использование кинетической энергии белковых молекул для изменения формы мембран и возвращение ее к норме) реализуется при передаче мембране кинетической энергии молекул в ходе их торможения в ее липидном слое. [c.75]

Место возбуждения струн находится чаще всего на длины рабочей части струны со стороны подставки. Форма колебаний струн в зависимости от места и условий возбуждения может быть представлена идеализированными ломаными линиями (рис. 6.6). Причем чем ближе к подставке точка возбул<-дения струны, тем больше отличаются друг от друга размеры сторон треугольника, основанием опирающегося на ось абсцисс. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...