Осесимметричные колебания

Таким образом, осуществляется постановка задачи об определении функции формы поверхности пузырька и профиля скорости течения жидкости вне пузырька при осесимметричных колебаниях газового пузырька в жидкости. [c.53]

Исследованию осесимметричных колебаний куполов без учета растяжения средней поверхности и при v = 0 посвящена работа [128]. [c.306]

При осесимметричных колебаниях (т=0) система дифференциальных уравнений колебаний модели распадается на две для крутильных колебаний и для радиально-продольных колебаний. [c.134]

Экспериментальное изучение форм распада [Л. 4, 5] показывает, что при малых скоростях истечения струй жидкости распад вызывают осесимметричные колебания (рис. 1, а). При увеличении скорости, в результате взаимодействия с окружающей средой, устойчивость струй снижается из-за возникновения волнообразных колебаний (рис. 1, 6), более быстро растущих и приводя- [c.338]

По достижении некоторой величины скорости (точка В), зависящей от начального диаметра струи, время начала распада начинает быстро уменьшаться до тех пор, пока не снизится до некоторой величины (точка С), где вновь зависимость Т от скорости ослабевает. Это явление, наблюдающееся при переходе от осесимметричных колебаний струи к волнообразным 1Л. 5], более наглядно представ- [c.339]

Данные по распаду жидких струй в воздухе в области осесимметричных колебаний обобщаются формулами [c.346]

Для областей осесимметричных колебаний, когда можно не учитывать влияния окружающей среды (w w ), длина сплошной части струи пропорциональна скорости [c.349]

При работе механических форсунок с увеличением скорости истечения сплошная струя топлива распадается на капли. Изменение формы капель в процессе их распада можно проследить по микрофотографиям, приведенным на рис. 4 [7]. С повышением скорости истечения топлива распад струи происходит на некотором расстоянии от сопла, и основной причиной распада является потеря устойчивости струи вследствие осесимметричных колебаний. Дальнейшее повышение скорости истечения приводит к возникновению волновых колебаний, которые интенсивнее воздействуют на струю, и поэтому распад жидкости происходит ближе к соплу и на более мелкие капли. При высоких относительных скоростях истечения топлива уже невозможно заметить какие-то строго периодические волновые колебания. Деформации струи становятся запутанными с образованием. на ее поверхности малых волн, в результате воздействия которых [c.12]

Пример. Пусть на краю реализуется скользящая заделка (осесимметричные колебания) [c.226]

Метод проиллюстрируем на примере продольных осесимметричных колебаний кругового цилиндрическою бака с пологим сферическим дном (рис. 6.3.6). [c.349]

Далее предполагаем, что /q больше, чем период осесимметричных колебаний оболочки Tq, а период изгибных колебаний T >>Tq. В качестве критерия динамической устойчивости обо- [c.512]

При осесимметричных колебаниях сферической оболочки исходят из уравнений, соответствующих теории, изложенной в п. 9.5.4 [c.221]

Уравнения (9.13.43) - (9.13.45) дают полное решение задачи об осесимметричных колебаниях сферической оболочки. Аналогичное решение может быть найдено и для общего случая неосесимметричных колебаний. [c.222]

Шмаков В. П. Некоторые задачи осесимметричных колебаний сферической оболочки. — В кн. Исследования по теории сооружений. Вып. 17. М. Стройиздат, 1969, 228 с. [c.280]

Область частот вблизи частоты толщинного резонанса до сих пор остается мало изученной. Известно довольно большое число экспериментальных данных [194, 195, 261], для объяснения которых используется теория второго порядка [179]. Отметим, что результаты, полученные с использованием этой теории, не систематизированы и не проанализированы в сколько-нибудь полной мере, поэтому нельзя говорить хотя бы о качественном соответствии теоретических и экспериментальных данных. Наличие практически точного решения задачи об осесимметричных колебаниях цилиндра [c.212]

ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ КОЛЕБАНИЯ ЦИЛИНДРА [c.226]

Пример 4. Оболочка вращения (рис. 10.5), представляющая собой жестко защемленный цилиндрический сосуд, закрытый полусферическим днищем такой же толщины, что и цилиндрическая часть, совершает осесимметричные колебания. Длина и радиус цилиндра равны 500 мм, отношение толщины к радиусу составляет 0,02 (х = 0,3 = 2 10 МПа р = 7,83 X X 10- кг/м . Результаты расчета получены с использованием конечных элементов- первого порядка (согласованная формулировка масс без учета инерции вращения). С использованием 40 конечных элементов для частоты основного тона получено значение = 1,041 10 с-, что хорошо согласуется с данными других работ [351. [c.369]

ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КОЛЬЦЕВЫХ ПЛАСТИНОК ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ/> [c.7]

На основе классической теории деформации пластинок исследуются свободные осесимметричные колебания кольцевых пластинок переменной толщины. Для решения дифференциального уравнения, определяющего поперечное движение таких пластинок, применен метод коллокаций. Перемещение элемента пластинки аппроксимируется полиномом Чебышева в функции от радиальной координаты. В качестве примера рассматриваются две первые формы колебаний пластинки с линейным законом изменения толщины, для которой частоты и формы свободных колебаний были получены при различных значениях постоянных в функции от изменения толщины и отношения внутреннего и наружного радиусов пластинки. [c.7]

Осесимметричные колебания кольцевых пластинок 9 [c.9]

Осесимметричные колебания кольцевых пластинок II [c.11]

Известно [,5], что при определенных гидродинамических условиях поверхность пузырька газа, движущегося в жидкости, начинает деформироваться. Изменение фор.мы пузырька может происходить за счет свободных осесимметричных колебаний его поверхности. Эти колебания, в свою очередь, вызывают возмущения профиля скорости илидкости, обтекающей газовый пузырек. В данно.м разделе в соответствии с [19] будет расс.мотрена постановка и решение задачи о влиянии свободных осесимметричных колебаний газового пузырька на профиль скорости течения жидкости. [c.51]

Лужин О. В. Осесимметричные колебания сферических куполов при различных граничных условиях. Исследования по теории сооружений, вып. 11, Госстройиздат, 1962. [c.381]

Область АБС на рис. 5 характеризуется наличием осесимметричных колебаний. При этом на участке АВ имеет место слабое влияние среды на рост возмущений поверхности струи. Растуш,ее [c.340]

Рассматривая этот график, можно отметить следующее. Область У, расположенная 1шже линии 1—2—3—4, характеризует распад струй в результате развития осесимметричных колебаний без воздействия окружающей среды. Область II, расположенная выше линии I—2—5, характеризует распад струй в результате развития волнообразных колебаний, обусловленных воздействием внешней [c.344]

Для области осесимметричных колебаний при необходимости учета влияния среды, т. е. при оу 1,1 mioii [c.349]

НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ КОЛЕБАНИЯ УПРУГОГО И ВЯЗКОУПРУГОГО СЛОЯ, ОГРАНИЧЕННОГО П0Л0ГИЛ1И СФЕРИЧЕСКИМИ ОБОЛОЧКАМИ [c.205]

При дроблении топливной пленки, создаваемой центробежной форсункой, имеют место те же процессы, что и в распыливании сплошной струи. При малой скорости истечения пленка сокращается и под действием сил поверхностного натяжения стягивается в одну струю, которая затем распадается на капли. С повышением скорости истечения на поверхности пленки возникают волны, которые по мере удаления от сопла интенсивно воздействуют на пленку, разрушая ее на отдельные частицы (рис. 5). При этом с повышением вязкости топлива переход от осесимметричных колебаний к волновым и к рас-пыливанию топлива непосредственно у сопла без видимой части пленки наступает при больших значениях давления, а следовательно,, и скоростей истечения топлива. Так, например, для центробежной форсунки с тремя тангенциальными отверстиями диаметром 0,83 мм, камерой закручивания диаметром 7 мм и соплом диаметром 2 мм [c.13]

Работа в условиях резонансного возбуждения, особенно при т = 2- 6, крайне опасна и возможна только при наличии суш,ественного демпфирования. Колебания с одним узловым диаметром практически не возбуждаются, так как при этом вовлекаются в колебания опоры. Не возбуждаются и формы колебаний диска с числом узловых диаметров т > 10. Точнее, при большом числе узловых диаметров в самом диске не возникает значительных динамических напряжений, так как парциальная частота диска оказывается очень высокой. Осесимметричные колебания диска (т = 0) могут возбуждаться пульсирующим давлением, однако такое возбувдение регулярного характера встречается редко. [c.281]

При осесимметричных колебаниях, так же как и при колебаниях с одним узловым диаметром, инерционные силы не самоуравновешены, что приводит к вовлечению в колебания других элементов и дополнительному демпфированию. [c.281]

В поперечных сеченнях стержня, где расположены силовые шпангоуты баков и двигателя, на оси стержня помещены механические осцилляторы. Эти осцилляторы при продольных колебаниях стержня имитируют осесимметричные колебания жидкости в упругих баках н механические колебания двигателя. Собственная частота колебаний s-ro осциллятора равна собственной частоте s-ro тона колебаний жидкости в упругом баке. Массу осциллятора выбирают такой, чтобы сумма масс всех осцилляторов была равна массе жидкости в баке. [c.501]

Механические резонаторы в виде тонких круглых дисков часто используются при возбуждении осесимметричных колебаний в окрестности основной частоты толщинного резонанса. Уже первые опыты применения таких резонаторов показали необоснованность надежд на то, что в случае малой относительной толщины главная толщинная форма колебаний будет иметь близкое к поршневому движение плоских поверхностей диска [75, 264]. Кроме усложнения форм колебаний, значительные трудности встретились при объяснении структуры спектра собственных частот. Как отмечается в работе [121, с. 164], ... хотя при конструировании пьезоэлектрических резонаторов возникает много сложностей, ни одна из них не оказывается столь трудно преодолимой, как определение многочисленных мод колебаний в кристаллических пластинах. Первые опыты практического применения высокочастотных резонаторов с колебаниями по толщине были почти безуспешными вследствие казавшегося бесконечным ряда нежелательных сигналов вблизи основной модЫ колебаний . Наличие цилиндрических граничных поверхностей, особенности волноводного распространения в упругом слое, специфика отражения упругих волн от свободной границы обусловливают появление большого числа резонансов, сосредоточенных вблизи основного толщинного. Отмеченные обстоятельства явились стимулом к проведению многочисленных исследований, целью которых было получение данных для лучшего понимания природы толшин-ного резонанса в диске. [c.211]

Аналогичная ситуация разделения распространяющейся и нераспространяющейся мод наблюдается и в полубесконечном цилиндре при осесимметричных колебаниях для v = О [93]. При этом также наблюдается неограниченный рост характеристик напряженно-деформированного состояния при возбуждении торца самоуравнове-шенной нагрузкой при подходе к частоте краевого резонанса = = 2,365. [c.268]

Мелешко В. В. О краевом резонансе прн осесимметричных колебаниях полу-бесконечного упругого цилиндра. — Докл. АН УССР. Сер. А, 1979, № 11, р. 920—923. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...