Волны возбуждения

На явлении индуцированного излучения электромагнитных волн возбужденными квантовыми системами основана работа оптических квантовых генераторов (лазеров). Принцип работы лазера можно понять, рассматривая квантовые переходы между двумя энергетическими уровнями 2 и Е (E2>Ei). [c.316]

Рис. 34.5. Схема уровней, поясняющая независимость спектра флуоресценции от длины волны возбуждения.

Закон Вавилова. Эта закономерность, открытая С. И. Вавиловым, устанавливает зависимость между энергетическим выходом люминесценции и длиной волны возбуждающего света (рис. 69). Энергетический выход люминесценции первоначально растет пропорционально длине волны возбуждающего света, затем (в некоторой области) остается постоянным, после чего резко уменьшается. Нетрудно показать, что во всем спектральном диапазоне, где энергетический выход пропорционален длине волны возбуждения, квантовый выход остается постоянным. Следовательно, в этой области спектра в излучение всегда преобразуется одна и та же доля поглощенных квантов возбуждающего света вне зависимости от его частоты. [c.178]

Одно из важных преимуществ ЭМА-метода — возможность его использования при высоких температурах (до 1300 °С). Конструкция преобразователя, рекомендуемого для этой цели, описана в 159]. Результаты исследований зависимости амплитуды импульса продольной волны, возбужденной ЭМА-методом, от температуры [16] показали наличие максимумов вблизи точек фазовых превращений а-железа в у-железо, а такл<е вблизи точек Кюри ферромагнитных фаз. Это объясняется резким возрастанием объемной магнитострикции в указанных областях. [c.72]

Наклонные совмещенные преобразователи. Прямым нормальным преобразователем в изделие вводят только продольные волны возбуждение же и одновременный наклонный ввод не столько продольных, сколько волн других типов осуществляют наклонным преобразователем. Это обеспечивается благодаря тому, что Б отличие от прямого наклонный преобразователь имеет призму (линию задержки), на которую под определенным углом приклеивают пьезоэлемент. Пьезоэлемент излучает в призму продольные волны, которые на границе призмы с изделием преломляются, трансформируются и частично отражаются в призму (рис. 3.4). Вероятность возбуждения волны того или иного типа и ее энер- [c.145]

ИЗЛУЧЕНИЕ электромагнитное [—процесс испускания электромагнитных волн, а также само переменное электромагнитное поле этих волн Вавилова — Черенкова возникает в веществе под действием гамма-излучения и проявляется Б свечении, связанном с движением свободных электронов видимое способно непосредственно вызывать зрительное ощущение в человеческом глазе при длине волн излучения от 770 до 380 нм вынужденное образуется в результате взаимодействия атомов вещества с полем при условии отдачи энергии атомов полю гамма-излучение — испускание волн возбужденных атомными ядрами при радиоактивных превращениях и ядерных реакциях, а также при распаде частиц, аннигиляции пар частица — античастица и других процессах (при длине волн в вакууме менее 0,1 нм) инфракрасное испускается нагретыми телами при длине волн в вакууме от 1 мм до 770 нм (1 нм=10 м) оптическое (свет) характеризуется длиной волны в вакууме от 10 нм до 1 мм рентгеновское возникает при взаимодействии заряженных частиц и фотонов с атомами вещества и характеризуется длинами волн в вакууме от 10—100 нм до 0,01—1 пм ультрафиолетовое является оптическим с длиной волны в вакууме от 380 до 10 нм] ИНДУКТИВНОСТЬ [характеризует магнитные свойства электрической цепи с помощью коэффициента пропорциональности между силой электрического тока, текущего в контуре, и полным магнитным потоком, пронизывающим этот контур взаимная является характеристикой магнитной связи электрических цепей, определяемой для двух контуров коэффициентом пропорциональности между силой тока в одном контуре и создаваемым этим током магнитным потоком, пронизывающим другой контур] ИНДУКЦИЯ магнитная—силовая характеристика магнитного поля, определяемая векторной величиной, модуль которой равен отношению модуля силы, действующей со стороны магнитного поля на малый элемент проводника с электрическим током, к произведению силы тока на длину проводника, расположенного перпендикулярно вектору магнитной индукции [c.240]

Возбудимая среда может быть трёхмерной, хотя чаще её рассматривают как двумерную поверхность. Возбуждение, возникшее в к.-л. точке поверхности, распространяется во все стороны в виде кольцевой волны. Волна возбуждения может огибать препятствия, но не может от них отражаться, не отражается она и от границы среды. При столкновении волн между собой происходит их взаимное уничтожение пройти друг сквозь друга эти волны не могут иа-за наличия позади фронта возбуждения рефракторной области. [c.333]

Для определения вязкости было разработано большое число различных вискозиметров, основанных на применении восьми различных способов ее измерения 1) по длительности истечения определенного количества жидкости через короткую трубку или капилляр под действием силы тяжести жидкости 2) по крутящему моменту, необходимому для вращения с определенной скоростью цилиндра, диска или лопатки, погруженных в жидкость 3) по крутящему моменту, который передается диску, погруженному в чашку с жидкостью, при вращении чашки 4) по скорости вращения цилиндра или диска, погруженного в жидкость и приводимого в движение с известным постоянным крутящим моментом 5) по времени падения в жидкость сферического или цилиндрического предмета 6) по времени подъема пузырька воздуха через жидкость, залитую в пробирку 7) по скорости затухания ультразвуковых волн, возбужденных в жидкости 8) по перепаду давления в капилляре [124]. [c.89]

Свойства решеток существенно зависят от отношения длины периода I к длине волны возбуждения X. Обычно выделяют три основные области изменения частотного параметра х = 1/Х — длинноволновую (х <с 1), коротковолновую (х > 1) и резонансную (х 1). Значение параметра и определяет выбор методов и средств анализа дифракционных явлений, эффективных при решении проблемы в каждой из возможных ситуаций. [c.6]

На рис. 92 показаны кривые распределения температур в полубесконечном массиве для отдельных моментов времени. Как видно, температурная волна, возбужденная на поверхности, сравнительно быстро затухает в глубине массива. Глубину заметного проникновения температурной волны можно вычислить, положив [c.246]

Определим отношение амплитуд сдвиговых составляющих рэлеевской волны, возбужденной путем трансформации сдвиговых и продольных колебаний [c.76]

И, наконец, люминесцентный спектральный анализ основан на свойстве некоторых веществ при их облучении возбуждающим излучением давать световую энергию. Поглощая падающее излучение, молекулы могут переходить в неустойчивое состояние с более высокой энергией, а затем, излучая, переходить в одно из устойчивых состояний с энергией, промежуточной между первоначальной и той, которой они обладали в неустойчивом состоянии. В результате длина волны излучения люминесценции будет отличаться от длины волны возбуждения. По длине волны излучения люминесценции можно судить об уровнях энергии неустойчивых состояний молекулы. [c.332]

Закон иреломлспия в волповой теории. Если представлять свет в виде волнового процесса, то явление преломления можно описать следующим образом. На рис. 21 АС — фронт падающей волны, отрезок ЕО есть длина волны Ai света, падающего на поверхность раздела. Когда при распространении волны точка Е достигпет точки О, волна, возбужденная в точке А, пройдет во второй среде путь, равный длине волны света в этой среде [c.114]

Формула (2.67) II частные формулы (2.71) и (2.72) могут найти применение при исследовании цилиндрических волн, возбужденных имиульсивными воздействиями — имиульсивными напряжениями пли смещениями — как на упругую и вязкоупругую среды, так и ири импульсивном воздействии температуры или теплового потока и в других задачах. [c.34]

Здесь — оператор рождения электронного возбуждения на молекуле, находящейся в элементарной ячейке п и занимающей в ней позицию а Мпатр — матричные элементы передачи возбуждения между молекулами т I и па. Собств. ф-ции гамильтониана описывают состояния, к-рые представляют собой волны возбуждения [c.205]

НЕРВНЫЙ ЙМПУЛЬС — волна возбуждения, к-рая распространяется по нервному волокну и служит для передачи информации от периферич. рецепторных (чувствительных) окончаний к нервным центрам, внутри центр, нервной системы и от неё к исполнительным аппаратам — мышцам и железам. Прохождение Н, и. сопровождается переходными электрич. процессами, к-рые можно зарегистрировать как внеклеточными, так и внутриклеточными электродами. [c.330]

Примером возбудимой среды является сердечный нервно-мышечный синцитий — объединение нервных н мышечных волокон в единую проводящую систему, способную передавать возбуждение в любом направлении. Нервно-мышечные синцитии сокращаются синхронно, подчиняясь волне возбуждения, к-рую посылает единый управляющий центр — водитель ритма. Единый ритм иногда нарушается, возникают аритмии. Один из таких режимов наз. трепетанием предсердий это автономные сокращения, вызванные циркуляцией возбуждения вокруг проиятствия, [c.333]

Как известно, в потоках частиц, в линиях передач с активными элементами и вообще в неравновесных средах возможно распространение волновых возмущений с т. н. отрицательной псевдоэнергией , т. е. волн, возбуждение к-рых приводит к уменьшению энергии системы. Если такая волна обратная, (f /tu)(d o/df ) < О, то направление перекоса энергии в ней будет совпадать с направлением фазовой, а не групповой скорости. [c.383]

Спектральные исследования П. л. растворов включают, изучение зависимостей от длины волн возбуждения кц и. люминесценции Х . Зависимость. от Хд (поляри-зац. спектры) позволяет определить относит, ориентацию осциллятора излучения и осцилляторов, соответствующих разным полосам поглощения. Изменения З в зависимости от Л], обычно невелики, определяются электронно-колебат. переходами и позволяют опреде- лять ях симметрию. Применяя методы тонкоструктур-Цой селективной спектроскопии (методы, основанные на Шполъского эффекте, или селективное лазерное возбуждение при низких темп-рах), удаётся измерять поляризацию отд. компонент в квазилинейчатых спектрах люминесценции, получать детальную интерпретацию коле-бат. структуры спектров и устанавливать симметрию колебаний. Подобные исследования проведены, напр., для такого важного класса органич. молекул, как пор-фирпны, к к-рым относится хлорофилл и гемоглобин крови. [c.69]

Наиболее интересным в плане получения самых разнообразных дифракционных характеристик, но и в то же время наиболее трудным для анализа является резонансный случай, в котором длина волны возбуждения соизмерима с периодом решеток. До широкого внедрения в практику расчетов средств электронно-вычислительной техники исследования в резонансной области обычно замыкались на анализе некоторых частных или предельных ситуаций [30—41]. Вынужденные довольствоваться малым, авторы указанных и других работ заложили прочный фундамент, на котором строится современное здание теории дифракции волн на периодических решетках в резонансной области частот. Действительно, практически в каждом широко используемом сегодня методе построения математических моделей для численных экспериментов на ЭВМ явно просматривается влияние идей и результатов, полученных в 40—60-х годах. Прежде всего это касается метода частичных областей (методов переразложения, сшивания) (25, 42—46], методов теории потенциала (интегральных уравнений) 17, 47—521, модифицированного метода Винера — Хопфа — Фока [53— 56], модифицированного метода вычетов [54], метода полуобращения матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58]. Подобная преемственность наблюдается и в желании глубже проникнуть в суть явлений и эффектов, обнаруживаемых при исследовании процессов дифракции волн на решетках различных типов и геометрий в резонансной области частот. Вслед за работами Л. Н. Дерюгина [59, 60], в которых впервые на одном частном примере теоретически проанализированы поверхностный и двойной резонансы в отражательной решетке, появились работы с результатами всестороннего аналитического и численного исследований явлений аномального рассеяния волн в области точек скольжения (на рэлеевских длинах волн) [25, 61—65], полного резонансного прохождения [25, 66, 67] и полного резонансного отражения [7, 25, 29, 53, 57, 64, 68—77] плоских волн в случае полупрозрачных решеток, полного незеркального отражения волн отражательными решетками [25, 78—88] и т. д. [c.7]

При анализе дифракционных свойств двухслойных ленточных решеток отмечался резонансный рост напряженности поля в слое, сопровождающем явление полного прохождения волны сквозь такую полупрозрачную структуру. Это наталкивает на мысль о резонансной природе рассматриваемого явления. Оказывается, что точки х, в которых наблюдается эффект полного прохождения (х и б необходимо связаны соотношением типа (2.38)) близки к реальной части некой собственной комплексной частоты решетки. Такую связь можно проследить во всех тех случаях, где в одноволновом (внутри щелей) приближении получены условия полной прозрачности периодических полупрозрачных решеток волноводного типа. Остановимся подробнее на случае дифракции Я-поляризованной волны на решетке из металлических брусьев с узкими щелями [25]. Электромагнитное поле, удовлетворяющее всюду в пространстве, кроме металлических брусьев, однородным уравнениям Максвелла, а на брусьях—условию обращения в нуль тангенциальных к ним составляющих электрического поля, будем называть квазисобственной волной. От собственных электромагнитных колебаний закрытого объема она отличается тем, что для нее не выполнено условие квадратичной интегрируемости поля по всей ею занимаемой области, следовательно, ее энергия во всем пространстве бесконечна. Дисперсионное уравнение, определяющее условия распространения квазисобст-венных волн решетки в отсутствие волны возбуждения имеет вид [c.110]

Здесь ka=(u a, а т—фазовая скорость волны возбуждения антенны, Vo = VmL — полная объемная скорость, которую создавала бы антенна при синфазном возбуждении по всей длине L, kx osQ — опережение по фазе волны, иду- [c.122]

Квантовые генераторы на молекулярном водороде в вакуумном ультрафиолете осуществлены в работах [289, 290, 292— 297]. Длительность импульса 1—2 нсек, максимальная мощность 1,5 кет. Для создания таких импульсов использовалась схема Шипмана [298], в которой осуществляется система с поперечным разрядом и с бегущей волной возбуждения. Разряд происходил в узких каналах следующих размеров 120X1.2Х Х0,04 см [289] и 100X1.2X0,3 см [290]. Разрядный промежуток, как ясно из рис. 1.52а, находился в разрыве высоко- [c.68]

Ввиду того, что энергия оптического перехода много больше внут-римультиплетных расщеплений, скорость многофононной релаксации между возбуждённым 5/2 и основным 7/2 мультиплетами на порядок величины меньше скорости радиационной релаксации 7рад. Вторым важным свойством этого материала является то, что спектр люминесценции при комнатной температуре не зависит от длины волны возбуждения. Указанные обстоятельства позволяют семиуровневую систему эффективно рассматривать как двухуровневую систему, уровни в которой имеют большое однородное уширение, а квантовый выход оказывается близким к единице. [c.133]

Рис. 14.3. Приближение вращающейся волны. Возбуждение атома при поглощении фотона (вверху слева) и девозбуждение атома при излучении фотона (внизу слева). В то время как эти процессы являются резонансными, те, которые показаны на правой стороне рисунка, являются нерезонансными. Для них энергия не сохраняется атом девозбуждается и одновременно поглощает фотон (вверху справа), либо атом возбуждается с излучением фотона (внизу

НЕРВНЫЙ ИМПУЛЬС — волна возбуждения, к-рая распространяется вдоль нервных волокон и по толу нервных клеток и служит для передачи сигнала. Н. и. всегда сопровождается возникновением электрич. тока. Роль элоктрич. тока в проведении Н. и. выяснена работами [1—3]. Нервное волокно является электрич. линией с ретракслируюи1нми генераторами, обеспечивающими передачу Н. и. без затухания. Электрич. характеристики нервных волокон приведены в таблице на стр. 421. [c.419]

Еслн вместо системы, описанной выше, мы рассматриваем такую систему, как хлористый натрий, в которой возбуждён ион хлора, находящийся в кристалле, задача практического построения возбуждённых состояний усложняется благодаря тому, что ноны, образующие решётку, содержат более одного электрона. Это всё же не должно влиять на качественные результаты предыдущего рассмотрения увепи-чение ширины возбуждённой полосы при увеличении взаимодействия между ионами и отсутствие тока, обусловленного волнами возбуждения. [c.443]

Предварительный обзор. В предыдущей главе мы видели во-первых, что наинизшее состояние идеального ионного кристалла приближённо можно описывать или по схеме Гайтлера-Лоидона или по зонной схеме во Вторых, что нижнне, непроводящие, возбуждённые состояния можно рассматривать методом волн возбуждения, по крайней мере в случае галоидно-щелочных соединений и, в-третьих, что более высокие возбуждённые состояния можно рассматривать с помощью ЗОИНОЙ схемы. В следующих параграфах мы применим эти приближения к кристаллам различных галоидно-щелочных соединений, окислов [c.467]

Обзор. Электронные энергетические уровни молекулярных кристаллов пока подробно не рассмотрены. Повидимому, можно предпаюжить, что нижние возбуждённые состояния с достаточной степенью точности можно рассматривать методом волн возбуждения. Ширина полос возбуждения должна быть мала, поскольку межмолекулярные силы малы. Следствием этого является то, что расстояние между нижними электронными полосами примерно то же самое, что и расстояние между электронными уровнями свободных молекул. Кроме того, должны быть допо-адительные полосы ниже ионизационного континуума, которые соответствуют переходу электрона от данной молекулы к одной из соседних. Принципы, определяющие положение уровней, должны быть подобны принципам, которые были успешно применены к изучению ионных кристаллов, и не требуют здесь дальнейших пояснений. Вероятно, этот вопрос можно было бы рассмотреть более подробно, если бы были проведены экспериментальные исследования абсорбционных спектров в молекулярных кристаллах в ближней ультрафиолетовой и в шумановской областях. [c.496]

Блох составил систему магнитных волновых функций, которые связаны с гайзенберговскими функциями атомарного типа, как волны возбуждения с в (143.36). Рассмотрим систему N атомов, имеющих по одному валентному электрону. Мы предположим, что одноэлектрс н-ные волновые функции ф (г — г (л))=ф подобны функциям атомарного типа. За основную невырожденную волновую функцию полной системы Блох выбрал Фд, которая соответствует состоянию с одинаково направленными спинами всех электронов. Энергия этого состояния [c.648]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...