Гелий жидкий

Гелий жидкий 82, 83 Источник 51 [c.156]

Схемы атомных станций молено разделить в основном на двухконтурные н одноконтурные. На рис. 1.81 дана схема двухконтурной атомной станции. В первом контуре циркулирует теплоноситель, в качестве которого применяются вода (обычная или тяжелая), газ (СОз или гелий), жидкий металл (натрий, калий и др.). Во втором контуре циркулирует рабочее тело паротурбинной установки (вода и водяной пар). [c.130]

Изготовление дьюаровского шарового сосуда с четырьмя стенками. Дьюаровский шаровой сосуд с четырьмя стенками представляет собой один шаровой дьюаровский сосуд, помещенный внутри другого. Такие сосуды на практике применяются в научных работах с жидким гелием. Жидкий гелий хранят во внутреннем дьюаровском сосуде. [c.177]

S — энтропия одного грамма гелия. Обратный процесс перетекания сверхтекучего гелия под действием разностей темп-р был исследован более подробно и носит название термомеханического эффекта. Объяснение М. э. см. в ст. Гелий, в разделе Гелий жидкий. [c.226]

Свойства жидкого гелия. Жидкий гелий ниже А,-точки, т. е. Не II, или сверхтекучий гелий, имеет ряд замечательных свойств. [c.356]

Гелий жидкий. . 6 Эфир этиловый 83,8 [c.63]

Для ожижения гелия жидкий водород является единственным подходящим хладоагентом. Нормальная температура кипения водорода 20,4° К, тройная точка 14° К. Однако вследствие недостаточного теплового контакта между твердым водородом и окружающими стенками теплопередача при псиользовании твердого водорода очень низка, и поэтому, кроме особых случаев, описанных ниже, водородное охлаждение до температур ниже тройной точки не применяется. [c.129]

К. Линде — профессор Мюнхенского политехнического института — в 1895 г. осуществил сжижение воздуха с использованием теплообменника и эффекта Джоуля-Томсона. В 1898 г. подобным же образом, но с использованием предварительного охлаждения, Дж. Дьюару удалось ожижить водород. В 1908 г. Камерлннг-Оннес сжи-жил гелий, используя также эффект дросселирования и предварительное охлаждение гелия жидким водородом. [c.102]

Темп-ра кипения —4,22 К — самая низкая среди всех жидкостей, гелий жидкий обладает рядом уникальных свойств. Г.— единственный элемент, it-рый не отвердевает при нормальном давлении, переход . в твёрдое состояние возможен только при давле1Н)их 424 св. 2,5 МПа (см. Гелий твёрдый). [c.423]

В /1-фазе Не возможно также существование объектов, подобных монополям,— вихрей с двумя квантами циркуляции, оканчивающихся в объёме с жидкостью в точке с точечной топологнч. особенностью — ежом в поле вектора I. Когда такой вихрь стягивается в точку на поверхности сосуда, он образует точечную поверхностную особенность в поле параметра порядка — буджум (см. Гелий жидкий). Всякие дополнит, взаимодействия — спин-орбитальиое, магн. поле и т. д. изменяют структуру параметра порядка сверхтекучей /4-фазы Не и приводят к др. классификации особых линпй и точек, а также к существованию топологически устойчивых неоднородных конфигураций параметра порядка доменных стенок, солитонов и нр, [c.267]

К ( Не). Для получения темп-р Т<1 К (до 0,й К) используют Не, к-рый имеет более низкую, чем Не, темп-ру кипения и не образует сверхтекучих плёнок па стенках откачиваемых камер (см. Гелий жидкий). Для тсплоизо- [c.493]

По совр. представлениям, критерий Ландау не является определяющим для решения вопроса о сверхтекучести квантовой жидкости. Имеются примеры сверхтекучих систем, где критерий Ландау заведомо нарушен (бесщелевые сверхпроводники, сверхтекучая А-фаза Не). Фундаментальным свойством сверхтекучих систем является наличие сверхтекучего компонента — макросконич. фракции жидкости, движение частиц к-рон когерентно (см. Гелий жидкий, Сверхтекучесть, К огерентмос ть). [c.574]

В Международной системе единиц СИ для работы и кол-ва теплоты принята одна единица измерения — джоуль (1 Дж = 0,239 кал = 0,102 кгс-и), поэтому пользоваться аонятием М. э. т. нет необходимости. МЕХАНОКАЛОРЙЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ — явление ох-лаждения сверхтекучего жидкого гелия, вытекающего из сосуда через узкий капилляр под действием разности давлений, сопровождаемое разогревом гелия, остающегося в сосуде (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть). М. э. обнаружен в сверхтекуче.м Не в 1939 Дж. Доун-том и К. Мендельсоном (1) (рис.). М. э. возникает вследствие того, что тонкие отверстия (для Не днам. отверстий менее 1 мкм, для Не — порядка десятка мкм) действуют как энтропийный фильтр , преим. пропуская сверхтекучую компоненту жидкости, не переносящую тепла (см. Ландау теория сверхтекучести) [2]. Процесс при небольших перепадах протекает почти обратимо постанавливается, если при разности давлений Ар устанавливается разность те.мц-р АТ такая, что Ар = р АГ, где р — плотность гелия, S — энтропия единицы массы гелия. Обратный процесс — возникновение разности давлений под действием разности темп-р в двух сообщающихся через капилляр или разделённых пористой перегородкой сосудах со сверхтекучим гелием — наз. термо механическим эффектом. [c.130]

Звукопроводы акустич. линз изготовляются из материалов с высокой скоростью продольных акустич. волн сапфир AljOg, кварц н др.), в качестве иммерсионных Жидкостей используются вода, жидкий гелий, жидкие металлы (ртуть, галлий и др.), нек-рые органич. жидкости. Показатели преломления п на границах раздела таких сред достигают значит, величины так, для системы вода — сапфир п = 7,4. Для того чтобы уменьшить потери на поглощение звука в иммерсионной жидкости и улучшить разрешение, используются линзы с малыми радиусами кривизны (внлоть до сотен и десятков микрон для гиперзвуковых частот) и большими углами раскрытия 6jn (обычно бщ 100°—120°). Вследствие большой разницы скоростей распространения в звукопроводе и в иммерсионной жидкости аберрации в линзовых системах акустич. микроскопов малы даже ври больших 0 . Структура фокуса определяется диф-ракц. эффектами, и размеры фокальной области оказываются порядка длины УЗ-волвы X. Разрешение акустич. микроскопа, характеризуемое радиусом фокального пятна а = 0,61 //-sin(0 /2), зависит от частоты /, ва к-рой микроскоп работает. В диапазоне частот от 50 МГц до 3 ГГц разрешение в акустич. микроскопах, использующих в качестве иммерсии воду (скорость звука с 1,5-10 см/с), меняется от 20 до 0,5 мкм, конкурируя на высоких частотах с разрешением оптич. микроскопов. Использование в качестве иммерсии сверхтекучего гелия при темп-рах ниже 0,2 °К (с ts 0,24X XlU см/с) существенно улучшает разрешение микроскопа уже на частоте 2 ГГц оно составляет ок. 90 нм. [c.149]

Гелий при атм. давлении остаётся жидким вплоть до абс. нуля темп-ры (см. Гелий жидкий). Однако при откачке паров жидкого Не (природного изотопа гелия) обычно не удаётся получить темп-ру существенно ниже 1 К, даже применяя очень мовдные насосы (этому мешают чрезвычайно малая упругость насыщ. паров Не и его сверхтекучесть). Откачкой паров изотопа Не (Гц = = 3,2 К) удаётся достичь темп-р 0,3 К. Область темп-р ниже 0,3 К паз. сверхнизкими темп-рами. Методом адиабатич. размагничивания парамагн. солей (см. Магнитное охлаждение) удаётся достичь темп-р 10 К. Тем же методом с использованием ядерного парамагнетизма в системе атомных ядер были достигнуты темп-ры. 10" К. Принципиальную проблему в методе адиабатич. размагничивания (как, впрочем, и в др. методах получения Н. т.) составляет осуществление хорошего теплового контакта между объектом, к-рыи охлаждают, и охлаждающей системой. Особенно это трудно достижимо в случае системы атомных ядер. Совокупность ядер атомов можно охладить до сверхнизких темп-р, но добиться такой же степени охлаждения вегцества, содержащего эти ядра, не удаётся. [c.349]

Влияние Н. к. на свойства системы при низких №мп-рах особенно существенно, когда амплитуда Н. к. релика. Так, для Не амплитуда Н. к. сравнима с рас-Ьтоянием между частицами, что определяет отсутствие кристаллизации (при нормальном давлении) даже при Т = о К (см. Гелий жидкий, Квантовая жидкость) и особенности кристаллич. фазы при высоких давлениях (см. Гелий твёрдый. Квантовый кристалл). Для атомов поляризованного по спинам атомарного водорода большая амплитуда Н. к. приводит, по-видимому, к возмож-I кости существования газовой фазы при Г = 0 К (см. I. Квантовый газ). [c.369]

Примеры П. и. 1]. Отклонение зависящей от координат плотности атомов в кристалле от её ср. значения преобразуется под действием общей группы трансляций и пространственных вращений, входящих в группу симметрии G изотропной жидкости, но остаётся инвариантным относительно преобразований из пространственной группы симметрии кристалла. 2). Анизотропная часть тензора. диэлектрич. проницаемости в жидком кристалле преобразуется под действием группы пространственных вращений как симметричный тензор с нулевым следом. 3). Намагниченность в ферромагнетике преобразуется как вектор при вращениях подсистемы спинов и меняет знак при обращении времени. 4). Волнован ф-ция Y бозе-кошденсата в сверхтекучем Не (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть) преобразуется под действием калибровочного преобразования группы И ), входящей в группу G изотропной жидкости Ч — Р ехр(гф). 5). Комплексная матрица Ааг в сверхтекучем 3fle преобразуется как вектор по второму индексу при пространственных вращениях, как вектор по первому индексу при спиновых вращениях, умножается на ехр((ф) при калибровочных преобразованиях, переходит в комплексно сопряжённую матрицу при обращении времени и меняет знак при пространственной инверсии. Согласно теории Ландау, равновесное значение П. п. вблизи фазового перехода 2-го рода находят, минимизируя функционал Гинзбурга — Ландау, инвариантный относительно преобразований из группы G. [c.534]

Величина и температурное поведение П. п. непосредственно связаны с видом ф-ции N ) вблизи энергии Ферми 10р, а переход П. п. к классич. парамагнетизму определяет вырождения температуру Tq — 0pfk. Напр., в жидком Не (см. Гелий жидкий), представляющем ферми-еистему ядер, такой переход наблюдается при Т X i К, тогда как для газа свободных электронов в металле он недостижим (Гд 10 К). В реальных металлич. системах со сложным многозонным дисперсии законом величину задают ближайшие к фермя-уровню края перекрывающихся зон и др. экстремальные значения энергии особые точки и тонкая структура ф-ции N(0). В случае 0р — 0р характерные для перехода в [c.550]

П. я. происходят не только в гомогенных системах, внутри к-рых отсутствуют поверхности раздела, но и в гетерогенных системах, состоящих из гомогенных подсистем, отделённых друг от друга или естеств. поверхностями раздела (таких, как жидкость и её пар), или полупроницаемыми мембранами. При возникновении в гетерогенной системе разности электрич, потенциалов, перепада давлений компонент, темп-р и т. д. между подсистемами возникают необратимые потоки заряда, компонент вещества, теплоты и т. п. Эти потоки связаны с термодинамич. силами линейными соотношениями, и П. я. в гетерогенных системах также сопровождаются производством энтропии. К подобным П. я. относятся электрокинетическне явления — перенос заряда и вещества вследствие перепада электрич. потенциала и давления (в частности, фильтрация), термомеханические эффекты — перенос теплоты и массы в результате перепада темп-ры и давления в гелии жидком. [c.572]

СПИНОВАЯ СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ - совокупность явлений, связанных с существованием бездиссипативного механизма переноса намагниченности в сверхтекучем Не. При переходе в сверхтекучее состояние атомы Не образуют конденсат из куперовских пар в состоянии с полным спином 5 = 1 (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть). Поэтому параметр порядка Не содержит угл. переменные <р, описывающие ориентацию системы спинов куперовских пар. Энергия системы не зависит ни от фазы волн ф-ции конденсата, ни от этих угл. переменных. Такое вырождение состояний в случае возникновения градиента к.-л. из углов ф приводят к появлению спинового сверхтока 1 М ) VTi где — ком- [c.632]

Для сверхтекучей компоненты He" (см. Гелий жидкий. Квантовая жидкость) областью вырождения D состояний, описываемых волновой ф-цией il = I 1 I ехр (/ф), будет область возможных значений волновой ф-ции при фиксированном её. модуле i ]. Физически -jto связано с т. и. Eoje — Эйнштейна конденсацией бесспиновых атомов изотопа Не в состоянии с найм, энергией жидкости при темп-ре Т< Тс, т. с. с накоплением в одном и том же состоянии большого числа частиц квантовой жидкости. Если пренебречь сла-бы. взаимодействием между атомами жидкости, то при T=Q К в состоянии с мин. энергией будут находиться все без исключения частицы, что и позволяет описывать их одной и той же (не зависящей от координат частиц) волновой ф-цией / = ф схр((ф). Нормированная волновая ф-ция Ф(дг) = (1 / / )ехр [/ф(х)] в этом случае играет роль параметра порядка, т. е. на комплексной плоскости, область вырождения представляет собой окружность > = 5 вдоль к-рой меняется фаза (р (вырождение состояний по фазе). На основании того, что 7С2(5 )=0, rrj(5 )=Z, заключаем, что точечных дефектов в Не нет в то же время линейные дефекты — вихри в Не — будут устойчивыми [c.138]

Гелий жидкий, пуазейлевское течение 108 [c.281]

Для охлаждения калориметра вакуумная камера обычно погружается в охлаждаюущую ванну — сосуд Дьюара с подходящим хладоагентом. В качестве хладоагентов используют жидкий водород (иногда жидкий гелий), жидкий азот, твердую углекислоту в смеси, например, со спиртом, лед. Для еще большего понижения температуры часто практикуется испарение жидкого водорода или жидкого азота при пониженном давлении. При откачке паров азота или водорода насосом большой производительности, например ВН-2 или РВН-20, можно охладить азот или водород ниже тройной точки и достигнуть в ванне с твердым азотом температуры 50—52° К, а в ванне с твердым водородом 10—12° К. [c.307]

Смотреть страницы где упоминается термин Гелий жидкий : [c.97] [c.376] [c.427] [c.360] [c.376] [c.426] [c.557] [c.569] [c.39] [c.269] [c.537] [c.573] [c.131] [c.400] [c.454] [c.456] [c.95] [c.177] [c.143] [c.177] [c.24] [c.55] [c.297] [c.347] [c.428] [c.284] [c.444] [c.23]

Введение в термодинамику необратимых процессов (2001) -- [ c.82 , c.83 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.45 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.260 , c.261 , c.332 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Второй звук в жидком гелии

Второй звук в жидком гелии образование разрывов

Вязкость гелия в жидком состоянии

Вязкость жидкого гелия

Гелей

Гелий

Гелий в жидком состоянии

Гелий жидкий пуазейлевское течени

Гелий жидкий, А-переход

Гелий жидкий, пуазейлевское

Гелий жидкий, пуазейлевское изотопы

Гелий жидкий, пуазейлевское течение

Гелий содержание в жидкий

Давление начальное жидкого гелия

Звук в жидком гелии II вблизи абсолютного нуля

Кипение жидкого гелия, диаграмма режимов

Коллинз Гелиевые ожижители и сосуды для хранения жидкого гелия Основы охлаждения при низких температурах

Криостаты с жидким гелием или жидким водородом

Мендельсон Жидкий гелий Исторический обзор

Методика испытаний при температуре жидкого гелия

Релаксация в жидком гелии вблизи Х-точкк

Свойства жидкого гелия

Связь энергетического спектра возбуждений со структурным фактором жидкого гелия

Сосуды Для хранения и перевозки жидкого гелия

Сосуды Дьюара для. жидкого гелия

Статистика Бозе. Жидкий гелии

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ И ТЕПЛОПЕРЕДАЧА В ЖИДКОМ ГЕЛИИ II Радиационные свойства поверхностей

Теплопередача в жидком гели

Теплопередача в жидком гели Нападенского

Теплопередача в жидком гели Оидера—Тейта

Теплопередача в жидком гели Перру и Ребьер

Теплопередача в жидком гели Эллерброка

Теплопередача в жидком гели влияние глубины погружения

Теплопередача в жидком гели жидкости

Теплопередача в жидком гели и Смита

Теплопередача в жидком гели кипения

Теплопередача в жидком гели критический тепловой

Теплопередача в жидком гели модель

Теплопередача в жидком гели параметр испарения

Теплопередача в жидком гели пленки

Теплопередача в жидком гели поток

Теплопередача в жидком гели при пленочном кипении

Теплопередача в жидком гели принцип суперпозици

Теплопередача в жидком гели пузырьковом кипении, формулы Форстера — Зубера

Теплопередача в жидком гели размера нагревател

Теплопередача в жидком гели размера нагревателя

Теплопередача в жидком гели температуры

Теплопередача в жидком гели фон Глава

Теплопередача в жидком гели формула Джарратано

Теплопередача в жидком гели формулы Гендрикс

Теплопередача в жидком гелии

Термомеханический эффект в жидком гели

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...