Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Волна сферическая

Быстрый прогресс в решении волновых задач теории пластичности тесно связан с запросами современной техники применением импульсного нагружения, созданием полостей в грунтах, действием землетрясений на конструкции, сейсморазведкой. Книга известного польского специалиста содержит обзор и современное изложение методов решения волновых задач на основе различных вариантов теории пластичности. Рассматриваются основные уравнения динамики неупругих сред, математические основы теории распространения волн, сферические и цилиндрические волны в различных средах. Подробно обсуждаются численные методы решения задач, приведены числовые примеры по распространению волн в пластических средах.  [c.487]


Выражение для расчета полного сближения с учетом волнистости получено в [19, 22] при условии моделирования волн сферическими сегментами их деформация оценивалась по Герцу деформация неровностей полагалась пластической. При этих условиях  [c.95]

Для определенности рассмотрим две разновидности схемы записи голограммы I) предметная и опорная волны плоские 2) предметная волна сферическая (от точечного источника), а опорная — плоская. Восстановления изображений с голограммы проводятся с помощью монохроматических плоской волны, волной от точечного источника и в белом свете.  [c.121]

В случае плоских референтной и восстанавливающей волн сферическая аберрация исчезнет при у. — т,т. е. тогда, когда масштаб голограммы будет равен отношению длин волн, используемых при записи и реконструкции. Одновременно аберрационный коэффициент комы перестанет зависеть от координаты Xs объекта и кома будет одинакова для всех точек объекта с одинаковой координатой Z5. Кома, однако, возникает только в случае наклонного падения референтной и восстанавливающей волн и при реконструкции может быть скомпенсирована выбором угла восстанавливающей волны таким образом, чтобы tg с == — iv lm) tga/j. Для компенсации астигматизма необходимо выполнить те же условия.  [c.93]

Если фронт волны сферический, а радиометр плоский, то в показания радиометра следует вводить поправку.  [c.355]

Измерения проводятся вдали от излучателя (расстояние от излучателя много больше длины волны), но фронт волны сферический.  [c.356]

В зависимости от источника возбуждения могут возникать и другие виды волн сферические, возбуждаемые точечным источником, размеры которого меньше длины волны, цилиндрические, которые возбуждаются цилиндрическим источником (стержнем), длина которого значительно больше поперечных размеров, и др.  [c.142]

Отметим, что поле излучения дипольного осциллятора, хотя и представляет собой сферическую волну, сферической симметрией не обладает. В волновой зоне поверхности постоянной фазы действительно сферические, но модули векторов Е и В в разных точках такой сферы различны, ибо они, как видно из (1.67), зависят от полярного угла 0. Поле поперечной сферической волны не может быть сферически симметричным.  [c.40]

Наиболее часто формируются голограммы Френеля. Тогда фотопластинка 3 располагается в ближней зоне и от каждой точки объекта распространяется соответствующая волна (сферическая, например) (рис. 6.1.9, в). Форма опорной волны может быть различной, например, плоской. Можно также назвать способ получения Фурье-голограмм (рис. 6.1.9,г). В этих случаях и объект, и точечный источник могут находиться в бесконечности (в фокусе 2). Распределение комплексной амплитуды каждой из волн в плоскости голограммы совпадет с Фурье-образом распределения амплитуд для предмета и источника.  [c.383]


Пример. Рассеяние на теле конечных размеров. Если выбрать параметры с = /и = О, то выражение (2.12.37) для случая однородной среды вне сферы радиусом R сводится к сферической волне (сферические волновые фронты)  [c.110]

Л —положение фронта излучения 5—положение фронта ударной волны. Сферический слой между этими двумя фронтами оказывается холоднее, чем область, заключенная внутри фронта излучения.  [c.381]

В зависимости от геометрической формы фронта различают следующие виды волн сферическую - звуковую волну на небольшом расстоянии от точечного источника звука  [c.283]

В области сильных флуктуаций результаты, полученные для коэффициента пространственной корреляции интенсивности отраженных волн [11, 47], сводятся к следующему. Если падающая волна сферическая, а отражатель точечный, то в зависимости от  [c.191]

Сформулируем геометрические условия и уравнения движения последовательно для задач о распространении волн сферических, цилиндрических радиальных и цилиндрических волн сдвига.  [c.153]

I. Разложение плоской волны. Сферические функции Бесселя  [c.45]

Это построение является обобщением построения Гюйгенса для изотропных сред. Оно было впервые введено Гюйгенсом для объяснения двойного преломления. Гюйгенс постулировал, что элементарная волна в кристаллах состоит из двух волн сферической и эллипсоидальной. Сферические волны порождают обыкновенную, а эллипсоидальные — необыкновенную волны. Это предположение Гюйгенса оправдалось, но оно верно только для оптически одноосных кристаллов.  [c.508]

Вид ядерного оружия, в котором делящийся материал, находящийся в под-критической конфигурации сферического или линейного типа, сжимается радиальным образом в надкритическое состояние ударной волной сферического или цилиндрического типа. Имплозивная ударная волна создается взрывчаткой или другими способами, например, излучением.  [c.476]

Трудность задачи об отражении и преломлении сферической волны на плоской границе раздела двух сред обусловливается различием между симметрией волны и границы (волна сферическая, граница плоская). Естественно позтому рещать задачу, разложив сферическую волну на плоские, теория отражения и преломления которых была изложена в гл. 1 и 2.  [c.241]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой.  [c.134]

Очевиден одинаковый характер интерференционных полос при снижении чувствительности примерно вдвое. Степень уменьшения чувствительности зависит от выбора места прикрепления опорного зеркала, характера смешения зтой области при деформации объекта, наконец, определяется формой зюго зеркала. В частности, при использовании в качестве источника локальной опорной волны сферического зеркала локальная и контрольная интерферограммы практически совпадают.  [c.71]

Если такую гологра.мму осветить точечным источником, расположенным в точке (0,0, fa), то восстанавливаются три волны сферическая расходящаяся (0-порядок), плоская (-1-1 порядок) н плоская (—1 порядок). Эти восстановленные волны распространяются по оптической оси z п, следовательно, перекрываются.  [c.100]

Опорщая волна плоская и аксиальная (Zr= оо ), предметная волна сферическая, исходящая "нз точки, смещенной относительно оси хо, Уо = 0, zo—di). Координаты центра и радиусы системы круговых интерференционных полос соответственно равны  [c.102]

Исходя из уравнений Максвелла, Ми [901] точно вычислил сечения поглощения (Спогл) и рассеяния (Срас) плоской электромагнитной волны сферической частицей, радиус которой много меньше длины волны света в данной среде (см. [902—905]). В наиболее важном с точки зрения практики случае возбуждения дипольных электрических колебаний для коэффициента поглощения света средой, содержащей N сферических частиц, теория Ми в пределе R->0 дает следующее выражение  [c.292]


Получение голограммы н восстановление сферической волны. Сферическая волна на небольшом участке вдалеке от источника может рассматриваться как плоская, поэтому, облучая толстослойную фотопластинку и точечный объект А одной и той же опорной волной с волновым вектором ко (рис. 209), получим в толще эмульсии совокупность поверхностей максимального почернения, расстояние между которыми удовлетворяет (38.34) с 0=я — 2р. Цз сказанного относительно равецства (38.37)  [c.256]

Хро.чатическая разность сферичесхк. аберраций (сферохроматическая аберрация). Сферическая аберрация для различных длин волн имеет различные значения (рис. 2.34) для лучей двух длин волн сферическая аберрация вычисляется по формуле  [c.108]

Мы говорили о том, что рассеянные атомом волны сферически симметричны и амплитуда их спадает обратно пропорционально расстоянию от об-ьекта г. Кроме того, нужно учесть, что амплитуды вторичных волн пропорциональны амплитуде начальной, а значит и рассеянная интенсивность пропорциональна начальной  [c.18]

До сих пор мы предполагали, что свет на пути от источника до точки Р не встречает других поверхностей, кроме дифракционного экрана в таком случае падающие волны сферические. Легко распространить этот анализ и на болсс сложные случая, когда форма волны не столь проста. И тогда мы опять получим, что выводы теории Кирхгофа по существу эквивалентны предсказаниям, сделанным на основе принципа Гюйгепса— Френеля, при условии, что в каждой точке волиового фронта радиусы его кривизны велики по сравнению с длиной волны свста, а >глы достаточно малы.  [c.351]

Формальное решение задачи рассеяния электромагнитных волн сферическими поглощающими частицами, окруженными концентрическими слоями из различных материалов, получено Аденом и Керкером [25]. Большинство выполненных к настоящему времени численных исследований рассеивающих объектов, которые можно трактовать как концентрически неоднородные, относятся к мезо-сферным аэрозольным частицам [8]. В последние годы увеличивается количество работ, связанных с ролью нерастворимых ядер конденсации в оптике тропосферных гидрометеоров.  [c.116]

Двойное лучепреломление было открыто в 1669 г. Бартолинусом (1625—1698) на кристаллах исландского (известкового) шпата. Гюйгенс дал объяснение этого явления, введя гипотезу, что элементарная (вторичная) волна в кристалле распадается на две волны сферическую (обыкновенную) и эллипсоидальную (необыкновенную). Гюйгенс же открыл и поляризацию света при двойном лучепреломлении.  [c.461]

По мере распространения звуковой волны амплитуда ее уменьшается. Это связано с рядом причин с убылью плотности энергии волны вследствие увеличения поверхности, занимаемой фронтом волны (сферические, цилиндрические и вообще расходящиеся волны), поглощением энергии волны вследствие диссипативных процессов, вызываемых вязкостью и теплопроводностью среды, рассеянием на неоднородностях. Для плоской бегущей волны убыль ее амплитуды из-за процессов диссипации характеризуется коэффициентом поглощения а, который показывает, на каком расстоянии амплитуда волны (например, звуковое давление р ) убывает вераз, т. е.  [c.38]


Смотреть страницы где упоминается термин Волна сферическая : [c.43]    [c.380]    [c.253]    [c.253]    [c.275]    [c.639]    [c.644]    [c.924]    [c.11]    [c.384]    [c.27]    [c.171]    [c.20]    [c.160]    [c.8]   
Оптика (1976) -- [ c.36 ]

Нелинейные волновые процессы в акустике (1990) -- [ c.78 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.611 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.416 ]

Динамические задачи термоупругости (1970) -- [ c.0 ]

Теория упругости Изд4 (1959) -- [ c.290 ]

Лазерная светодинамика (1988) -- [ c.69 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.149 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.90 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.36 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.12 , c.241 ]

Волны в слоистых средах Изд.2 (1973) -- [ c.155 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.316 ]

Математическая теория рассеяния Общая теория (1994) -- [ c.15 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.79 ]



ПОИСК



Автомодельные движения газа со сферическими, цилиндрическими и плоскими волнами

Алфавитный уКс элементарные сферические волны

Бегущие волны продольные в струне сферические

Векторный потенциал сферические волны

Влияние на рассеивание волн сферической неподвижной или свободной поверхности

Волна головная сферическая

Волна дилатации сферическая

Волна сферическая падающая

Волновая структурная функция для сферической волн

Волновое уравнение для сферических и цилиндрических волн

Волновые функции сферическая волна

Волны со сферической симметрией

Волны со сферической симметрией в бесконечной среде

Волны сферические симметричные

ГЛАВ А VIII ГАРМОНИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ. ДИФРАКЦИЯ Сферические волны. Точечные источники звука

Голографирование сферической волны

Движение адиабатическое со сферическими волнами

Движение со сферическими волнами

Дискретные динамические модели расчета волн цилиндрического и сферического растяжения — сжатия и цилиндрического сдвига

Дифракция волн в многосвязных телах со сферическими полостями

Дифракция волн кручения на сферических полостях в полупространстве

Дифракция звуковых волн. Приёмник давления сферической формы

Дифракция сферической звуковой волны на идеальном звукопоглощающем экране

Дифракция сферической звуковой волны на клине

Дифракция сферической звуковой волны на оболочке . 5.4.2. Излучение звука оболочкой

Дифракция упругой волны на сферической полости

Законы изменения звукового давления с расстоянием для сферических и цилиндрических волн

Затухание звуковой волны конечной амплитуды сферической

Затухание звуковых волн в сферическом сосуде

Излучатель волн сферических

Излучение в случае направленной сферической падающей волны

Излучение сферических волн пульсирующей сферой

Изменение спектрального состава сферических и цилиндрических волн

Интенсивность волны сферической

Интерференционное поле двух сферических волн

Испускание электромагнитных волн. Сферические волны

Исследование бегущих волн в сферической оболочке

Каустика при отражении сферической волны от неоднородною полупространства

Колебание тонкого сферического слоя воды свободные и вынужденные волны Эффект взаимного притяжения воды. Приложение к случаю океана, ограниченного меридианами и параллелями

Концентрация кавитационных полосте сферической волне

Коэффициент прохождения для сферической звуковой волны

Лучевые матрицы и сферические волны

Монохроматические сферические волны

Нестационарные задачи дифракции упругих волн на сферическом препятствии

О решении одной краевой задачи для неустановившегося течения газа и распространении слабых сферических ударных волн (совм. с Е.Н. Зубовым)

Образование слабых разрывов в сферических и цилиндрических волнах

Одномерные дискретные модели распространения плоских волн растяжения — сжатия, сдвиговых, цилиндрических и сферических аолн

Опрокидывание волн сферических

Освещающие волны с астигматизмом и сферической аберрацией

Освещение сферической волной

Осесимметричные цилиндрические и сферические вязкоупругие волны в изотропных и анизотропных вязкоупругих средах

Ослабление звука для сферических волн

Отражение и преломление сферических волн

Отражение и преломление сферических волн и волновых пучков

Отражение и преломление сферических волн па плоских границах

Отражение и преломление сферической волны на границе раздела двух упругих сред

Отражение сферической волны

Периодические задачи дифракции упругих волн на сферических полостях

Плоские и сферические волны

Плоские и сферические волны. Понятие о фазовой скорости

Плоские, сферические и цилиндрические волны. II Излучение монополя и диполя

Поглощение звуковой волны конечной сферической

Поглощение сферических и цилиндрических волн конечной амплитуды

Поле в области, близкой к углу полного внутреннего отражеПреломление сферических волн

Поле звуковое сферической волны

Потенциал скоростей сферических волн

Преломление сферической волны

Преобразование аберраций сферической волны при ее распространении в однородной среде

Приближение Рытова для сферической волны

Приближение фазового экрана для сферических волн

Прохождение сферической звуковой волны через пластину

Равномерное излучение. Точечный источник. Сферические волны общего типа. Функция Лежандра. Функции Бесселя для сферических координат. Дипольный источник. Излучение сложпого сферического источника. Излучение точечного источника, расположенного на поверхности сферы. Излучение поршня, расположенного на сфере Излучение поршня, вставленного в плоский экран

Разложение плоской волны. Сферические функции Бесселя

Разложение сферической волны по плоским волнам

Распространение волн от сферической поверхности. Уменьшение амплитуды повторного движения

Распространение звуковой волны конечной амплитуды сферической

Распространение сферических волн, элементарный

Распространение сферической волны и волнового пучка в турбулентной среде в пределах прямой видимости — случай слабых флуктуаций

Распространение сферической волны разгрузки в упругопластической среде с жесткой характеристикой разгрузки

Рассеивание звуковых волн сферическим препятствием. Удары волн о подвижную сферу случай синхронности

Расширение объемное —, 52 -------при и сферических координатах, 67, 68 волны —, 307 центр —, 197 линии центров —, 198 среднее значение

Решение волнового уравнения для сферической волны

Решение уравнения звука в сферических функциях. Условия на фронте волны

Рытова метод для сферической волны

Рэлеевские волны на цилиндрических и сферических поверхностях

Сопротивление среды в сферической волне. Присоединенная масса

Спектр волны конечной амплитуды сферической

Спектр глобальный сферической волны

Стокса сферические волны элементарные

Структурная постоянная флуктуаций сферической волны

Структурная функция для сферической волны

Сферическая волна в облаке случайно распределенных частиц

Сферическая волна малой амплитуды

Сферическая волна расходящаяся

Сферическая волна сходящаяся

Сферическая полость. Плоская волна расширения

Сферическая термовязкоупругая волна

Сферические акустические волны в однородной среде

Сферические волны Волновое уравнение для сферических волн

Сферические волны в бесконечном пространстве со сфернческой полостью

Сферические волны в газовой динамике

Сферические волны в газовой затухание разрывов

Сферические волны в газовой линейные

Сферические волны в газовой нелинейные

Сферические волны в газовой опрокидывание

Сферические волны в газовой сходящиеся

Сферические волны в газовой характеристики

Сферические волны в неограниченной термоупругой среде ПО Цилиндрические волны в неограниченной термоупругой среде

Сферические волны в пространстве

Сферические волны в пустотелых и сплошных цилиндрах

Сферические волны в твердом теле

Сферические волны в упругопластической среде с упругой разгрузкой

Сферические волны конечной амплитуды в резервуарах

Сферические волны. Решение при начальных условиях

Сферические звуковые волны

Сферические и цилиндрические волны

Сферические и цилиндрические волны в пузырьковых жидкостях

Сферические и цилиндрические волны конечной амплитуды

Сферические и цилиндрические волны. Нелинейные пучки

Сферические и цилиндрические нелинейные волны

Сферические и цилиндрические радиальные волны в упруговязкопластической однородной среде

Сферическое включение. Плоская волна

Сферическое включение. Плоская волна расширения

Сходящаяся сферическая ударная волна

Схождение к центру сферической ударной волны и захлопывание пузырьков в жидкости

Типы сферических волн в твердом теле

Ударные волны сферические

Ударные сферические волны в упругопластической однородной среде

Уравнение распространения сферической волны

Уравнение сферической волны

Уравнении Лагранжа, сферические волны

Устойчивая и неустойчивая сферические волны в неустойчивом резонаторе

Флуктуации амплитуды сферической волны

Флуктуации параметров сферической волны

Формула и дифференциальное уравнение волны. (Формула бегущей волны Дифференциальное волновое уравнение. Монохроматические волны. Сферическая и плоская волны

Фронт волны сферический

Функция взаимной когерентности сферической волны

Функция размытия амплитудная сферической волны

Цилиндрические и сферические одномерные вязкоупругие волны

Частотные спектры сферической волны

Энергия и интенсивность волны. Уравнение сферической волны



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте