Косая волна

В следующей главе будет показано, что в случае бурного движения воды в быстротоках при их сужении, расширении или повороте (в плане) на свободной поверхности потока должны возникать так называемые косые волны, с которыми иногда нельзя не считаться при выполнении гидравлических расчетов. [c.506]

Косые волны на поверхности тока, возникающие при его сужении [c.512]

Ниже приведем соответствующие дифференциальные уравнения, описывающие плановый (двухразмерный в плане) поток (спокойный и бурный), а также дадим общие указания о решении этих уравнений. Кроме того, приведем еще краткое пояснение вопроса о косых волнах. Вопроса о расчете упомянутых выше криволинейных русел (так называемых виражей и рассеивающих трамплинов) касаться не будем. [c.513]

Поясненная стационарная волна называется косой волной (в данном примере положительной). Фронт АВ этой косой волны иногда называют линией возмущения, а угол р — волновым углом. [c.517]

Не следует смешивать стационарную косую волну на поверхности воды с круговыми волнами возмущения, зарождающимися в точке А. [c.517]

Звуковые волны в помещении распространяются равномерно во всех направлениях, поэтому равновероятно падение их на ограждения под различными углами формы параллелепипеда. В помещениях существует три вида волн осевые, касательные и косые. У осевых или аксиальных волн фронты нормальны к осевым линиям объема. Касательные волны распространяются вдоль стен (как бы скользя по ним). Их фронты перпендикулярны поверхности стен. Косые волны падают на поверхность под всеми углами, направляющие косинусы которых не равны нулю. [c.78]

Теплоотдача в каналах с поперечными и косыми волнами [c.106]

Коэффициенты теплоотдачи для матриц, каналы которых имеют поперечные или косые волны, рассчитываются согласно 7-9. Для матриц с гладкими каналами коэффициенты теплоотдачи определяются по указаниям 7-2, так как в этих каналах обычно имеет место ламинарное течение. [c.275]

Гидравлическое сопротивление каналов с поперечными и косыми волнами рассчитывается также по формуле (17-3) или (17-4). Коэффициенты сопротивления для каналов различной формы, но которым получены опытные данные [Л. 17-8, 17-9] (см. рис. 7-6), приведены на рис. 17-5. [c.289]

Коэффициент поглощения для косых волн. Вычисление коэффициента погло-. - тлх ппу pnz [c.369]

Они показывают, что если границы помещения вносят в поглощение энергии равный вклад, т. е. проводимости всех стен примерно одинаковы, то затухание будет наибольшим для косых волн. Меньшее затухание свойственно касательным и осевым волнам. Случай косых волн соответствует диффузному полю. Формула времени реверберации для этих волн совпадает с классической формулой Сэбина. [c.370]

При / > по трубе побегут косые волны с углом наклона [c.134]

Подобная картина получится при поршневых колебаниях кварцевой пластинки, когда она излучает плоские волны. Но в кварцевых пластинках обычно возникают волны изгиба, интенсивность которых зависит от характера возбуждения и от соотношения ширины и длины пластинки с ее толщиной. Эти волны изгиба создадут высшие моды колебаний, дающие в трубе косые волны, для которых длина волны по оси трубы уже [c.136]

Возникающие косые волны дадут резонанс при длине трубы [c.136]

Пусть ударная волна с постоянной интенсивностью и прямолинейным фронтом падает на вершину угла. Как и в акустическом случае, произойдет дифракция от угла, а в дальнейшем будет иметь место отражение по закону косой волны от бесконечной твердой стенки. Поэтому естественно считать, что за отраженной волной в областях, где не сказывается дифракция вершины угла, параметры газа постоянны, а участки отраженной волны прямолинейны. Эти участки, исходящие из точек на стенках, до которых дошла, падающая волна в данный момент, будут соединены криволинейной частью отраженной ударной волны, которая является результатом дифракции от вершины (рис. 116). Рассмотрим симметричный случай, когда обе стенки образуют одинаковый угол р с падающей волной. Очевидно, [c.466]

Пересечение косых волн. Если обе боковые стенки канала изменяют свое направление в сечении А В на угол 0, то в этом случае при [c.591]

Решая эти уравнения, можно получить значения ф1, аг, в зависимости от угла падения аь Результат расчета значения ф приведен на графике 11. Расчет показал, что изложенный метод пригоден для расчета с точностью до 10% и позволяет выявить характер основных закономерностей. Из графика видно, что при угле падения, большем 56°, не существует решения этих уравнений. Нет такой косой волны, которая могла бы повернуть поток параллельно стенке, поэтому регулярного отражения не происходит. То есть теоретически при угле падения 01 = 56° должен произойти переход к маховскому отражению. В наших опытах при а1 = 55° уже заметно развитое маховское отражение. Из рис. 12 видно, что решение двузначно. Возможно отражение сильных и слабых волн при одном и том же угле падения аь Так, при а1 = 25° могут отразиться две волны со следующими параметрами [c.168]

Поскольку Рф является переменной действия, то для косой волны резонансы (2.2.71) неизбежны. Рассмотрим поэтому перпендикулярную волну ( 2 = 0) в предположении, что условие резонанса (2.2.70) не выполнено. В этом случае, как будет показано ниже, при достаточно малом возмущении первичные резонансы отсутствуют. Из (2.2.34) и (2.2.67) находим [c.101]

Для косой волны Смит и Кауфман исследовали движение вблизи резонансов с I = = — 1 0 1 в системе отсчета волны [c.139]

Численные исследования структуры вторичных резонансов стандартного отображения отсутствуют. Однако они проделаны для большого числа гамильтонианов с двумя степенями свободы, поверхность сечения Пуанкаре которых похожа на фазовую плоскость стандартного отображения. Примером является задача о движении частицы в магнитном поле и поле косой волны [383, 385] (см. п. 2.26). Соответствующий гамильтониан в системе отсчета волны имеет вид [см. (2.2.67) ] [c.266]

Аксиальные, тангенциальные и косые волны. — Вспоминая сказанное в 31 и несколько предвосхищая результаты следующего параграфа, заметим, что волны, распространяющиеся параллельно стене, в меньшей степени подвержены её действию (например, меньше поглощаются ею), чем волны, падающие на стену под косым углом. Мы разобьём все стоячие во шы на три категории и семь классов [c.427]

III. 7. Косые волны (для которых ни один индекс не равен нулю). [c.427]

Объём, занятый точками решётки, относящимися к классу косых волн, для частот, меньших V, равен объёму сферического октанта (1/8 часть полного объёма сферы) минус объём, уже учтённый при подсчёте волн других классов [c.430]

Ниже мы не будем касаться всего комплекса названных выше вопросов, возникающих при проектировании устройств нижнего бьефа плотины. Далее осветим только основы теории сопряжения бьефов, ограничившись в основном так называемой плоской задачей, причем вовсе не будем затрагивать вопросов, отмеченных выше в пп. б и в , а также вопросов сбойности, аэращ1и, кавитации, косых волн, косых и пространственных прыжков. [c.453]

Эти вопросы, как и некоторые другие, касающиеся расчета нижнего бьефа плотины, изучаются в спещ1альных курсах (курсе Гидротехнические сооружения и др.). Только некоторые краткие сведения о косых прыжках и косых волнах нами будут приведены в гл. 15. [c.453]

В случае бурного движеш1я картина получается аналогичной, представленной на рис. 15-7,6. Можно считать, что здесь в точке А (рис. 15-8,6) постоянно зарождаются волны (такие же как и в случае стержня, показанного на рис. 15-7,6), которые сносятся по течению, причем в конечном счете по линии ЛВ возникает установившаяся (неизменная во времени) положительная косая волна (см. продольный разрез потока на рис. 15-8,б). Направление (в плане) фронта косой волны АВ (вдоль которой движутся волны возмущения, зарождающиеся в точке А) определяется волновым углом 3 [c.519]

Кручение элементов конструкции и деталей машин встречается в очень большом числе случаев. Одним из наиболее характерных из них является кручение вала машины (рис. 11.1, а). На кручение работает стержень винтовой цилиндрической и конической пружин. Кручение, наряду с другими видами деформации, испытывают в целом корпус корабля при расположении на косой волне (рис. 11.1, б) крыло самолета в случае, если равнодей- [c.11]

Рис. 11.1. Примеры элементов конструкдий и машин, работающих на кручение а) вал машиш. б) корпус корабля на косой волне в) крыло самолета г) балочное перекрытие (продольная балка изгибается, поперечные изгибаются и скручиваются).

Как найдено теоретически и экспериментально, форма прогибов при потере устойчивости длинной узкой полосы при сдвиге образует одну полуволну в поперечном направлении и несколько полуволн той же длины в продольном направлении. В отличие-от волны простой формы в виде синусоиды в случае потери устойчивости, при сжимающих напряжениях, здесь образуются косые волны с узлами, расположенными чход углом, так что лри этом пластина изгибается с более резкими изломами в направлении сжатой диагонали, чем в направлении растянутой ди о-нали. Эта тенденция еще более усиливается в случае тонких пластин, когда прогибы становятся. большими по сравнению с толщиной растянутая диагональ становится почти прямолинейной,, а сжатая диагональ изгибается с большим числом полуволн эта форма сходна с той. Которая образуется при сдвиге руками тонкого листа бумаги или ткани. Такиа> большие прогибы при потере устойчивости будут обсуждаться в главе 5. [c.275]

Кососкользящими называют волны с волновым вектором, параллельным одной из координатных плоскостей. Такие волны делят на следующие группы л (/-касательная волна [к (kx, 0)] xz-каса-тельная волна [k kx, О, k )] и г/г-волна [к(О, ky, В пространстве частот касательным волнам соответствуют векторы imnp, параллельные координатным плоскостям пространства частот. Для косой волны ни одна из компонент волнового вектора не равна нулю. [c.361]

Отмечены особенности, вносимые в процесс отражения химическими рез1 циями. Поток становится неоднородным в угловых областях. Наиболее существенны эти неоднородности за отраженной ударной волной, где формируется система косых волн сжатия. Неоднородность угловых областей накладывает ограничения на использование метода расчета, который применяется при отражении ударных волн. Примене- [c.169]

Численные эксперименты. Детальные численные исследования были выполнены Смитом и Кауфманом [385, 386] для невырожденного случая (косая волна) и Карни, Берсом, Фукуямой и др. [222, 220, 14 для вырожденного случая (перпендикулярная волна). [c.139]

Сопоставим эти результаты с тем, что получается в случае перпендикулярной волны, который численно исследован Карни [219 J. На рис. 2.11, а и б приведены его результаты для поверхности сечения ф = л при / = — 30. Относительная частота малых фазовых колебаний первичного резонанса а = o /ii it 1/9 для меньшего возмущения и а 1/5 для большего. В первом случае инвариантные кривые почти совпадают с полученными из усредненного гамильтониана (2.4,65) ) при kz = 0. При большем возмущении возникает, как и ожидалось, цепочка из пяти островов и другие уже привычные нам детали. Размер первичных резонансов примерно одинаковый в обоих случаях, поскольку, как было показано выше, этот размер не зависит от возмущения. Как и для косой волны, исследование проводилось при значениях кхР, близких к максимуму fi k p). Аналогичные результаты для другой задачи были получены Фордом и Лансфордом [134]. [c.142]

Возможность резонансного взаимодействия волн в пограничных слоях и их существенная роль в нелинейной неустойчивости предсказаны теоретически в [111, 112]. Нелинейная связь двух косых волн Толлмина-Шлихтинга с прямой волной может приводить к усилению всех трех взаимодействующих волн. Важно подчеркнуть, что интенсивность взаимодействия данного типа характеризуется квадратом амплитуды и, следовательно, превышает традиционную для стандартных нелинейных теорий величину, пропорциональную кубу амплитуды. Обнаруженное в экспериментальных наблюдениях [ИЗ] параметрическое резонансное трехволновое взаимодействие соответствует в основных чертах модели [111, 112], подтверждаемой также в [114]. [c.9]

Возможное представление даётся, например, на фиг. 90, где г-аксиальные волны (т = 0) лежат вдоль главной диагонали, а дважды вырожденные 9-аксифиь-ные волны п = 0) лежат вдоль осей и Уу. Эта форма представления весьма полезна действительно, мы увидим далее, что <р-аксиаль-ные волны радикально отличаются в своём поведении от среднего характера реверберации, так как они гораздо сильнее поглощаются, чем все остальные. Действительно, есть основание ожидать, что волны, тангенциальные относительно вогнутой искривленной поверхности, будут поглощаться сильнее, чем косые волны, а волны тангенциальные к плоской или выпуклой искривленной поверхности, будут поглощаться слабее, чем остальные. Третье измерение решётки (у -направление) получится добавлением ряда подобных же двухмерных сеток, каждая из которых находится от соседней на расстоянии с/21). Подсчёт числа бтоячих волн с частотами, меньшими у, производится далее так же, как это делалось раньше. Сглаженные выражения [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...