Вектор напряженности электрического пол

Поскольку поверхность пузырька газа является проводящей, вектор напряженности электрического поля Е направлен по нормали к ней. Нормальные компоненты напряженности являются непрерывными на поверхности, следовательно, гЕ = е Е . Подставляя в условие равновесия давлений (4.4.11) Е —Е, на-ходим [c.148]

Здесь к — показатель адиабаты Ь — проводимость среды, отнесенная к скорости света в пустоте с а = 1/41г I — время, умноженное на с р — давление, деленное на с т — плотность газа 8 — энтропийная функция, деленная на с V — вектор скорости, отнесенный к с Я — вектор напряженности магнитного поля, отнесенный к с Я — вектор напряженности электрического поля, отнесенный к с. [c.29]

Формулы Френеля. Определим теперь распределение интенсивности света между отраженными и преломленными световыми волнами. С этой целью удобно разложить вектор напряженности электрического поля (световой вектор) у всех трех волн на два взаимно перпендикулярных вектора — один в плоскости падения, [c.48]

Тензор диэлектрической проницаемости. Известно, что для электрически изотропной среды вектор электрической индукции D и вектор напряженности электрического поля Ё совпадают по направлению и связаны соотношением [c.246]

Свободные заряды перестают перемещаться вдоль поверхности проводящего тела при достижении такого распределения, при котором вектор напряженности электрического поля в любой точке перпендикулярен поверхности тела. Поэтому в электрическом поле поверхность проводящего тела любой формы является эквипотенциальной поверхностью. [c.141]

В результате поляризации на поверхности вещества появляются связанные заряды (рис. 143). Эти заряды обусловливают взаимодействие нейтральных тел из диэлектрика с заряженными телами. Вектор напряженности электрического поля, создаваемого связанными зарядами на поверхности диэлектрика, направлен внутри диэлектрика противоположно вектору напряженности Eq внешнего электрического поля, вызывающего поляризацию (рис. 144). Напряженность элект- [c.142]

Ve ii +Е - и, наоборот, зная Е, можно разложить его на две взаимно перпендикулярные компоненты. В качестве направлений таких компонент Е удобно выбрать следующие первая лежит в плоскости падения — будем обозначать ее и, вторая Е колеблется перпендикулярно этой плоскости. Запись граничных условий для амплитуд и последующий вывод формул Френеля будем проводить раздельно для этих двух взаимно перпендикулярных направлений колебаний вектора напряженности электрического поля. [c.82]

Если рассматриваются векторы напряженности электрического поля, колеблющиеся перпендикулярно плоскости падения [(Ei)j и Е ], и если Ф > Ф2 (т.е. 2 > i)> то получим, учитывая (2.11), что и для ф + ф2 < л/2, и для ф 4 ф2 > п/2 отношение ( ю) l/(-Eoo) i остается отрицательным. [c.91]

Совершенно аналогичные рассуждения приводят к выводу, что если вектор Е в падающей волне направлен вдоль оси У, то в кристалле будет распространяться со скоростью и — / fzy волна, в которой вектор напряженности электрического поля Е колеблется вдоль оси Y. Уравнение этой волны [c.129]

Опыт показывает, что сила F — Л1а, где масса М — постоянный скаляр ). Поскольку а — это вектор, сила тоже должна быть вектором. Напряженность электрического поля определяется как сила, которая действует на неподвижную частицу с единичным зарядом, находящуюся в электрическом поле таким образом, и напряженность электрического поля Е должна быть вектором. Опытным путем установлено, что магнитные поля складываются по закону сложения векторов совместное действие полей с магнитной индукцией Bi и Ва в точности равносильно действию одного магнитного поля с индукцией Bj + Ba, т, е. индукция магнитного поля В также является вектором. [c.47]

Ускорена заряженных частиц в циклотроне. Предположим, что в циклотроне В = zB и Е, = Е os Шц<, , = —Е sin < ц<, = О, причем значение Е постоянно (в реальном циклотроне электрическое поле не является пространственно-однородным). Очевидно, что при этих условиях вектор напряженности электрического поля описывает круг, вращаясь с циклотронной частотой (О,. Покажите, что движение заряженной частицы определяется следующими уравнениями [c.133]

Если свет естественный, то Е = Е, т. е. за промежуток времени, короткий по сравнению с временем наблюдения, но длинный по отношению к продолжительности внутриатомных процессов, квадраты компонент вектора напряженности электрического поля, лежащие в плоскости падения и перпендикулярные к ней, в среднем равны между собой. [c.479]

Силы, которые действуют на заряженные частицы в электромагнитном иоле, определяются теорией Максвелла. Согласно этой теории электромагнитное поле характеризуется вектором напряженности электрического поля Е(Еу, Еу, Е ) и вектором напряженности магнитного поля Н(Нх,Ну, Нг). По этим векторам в пространстве Минковского строится антисимметричный тензор второго ранга G, который задается следующей матрицей [c.469]

Электрон движется в поле стояче волны с вектором напряженности электрического поля Е(г, =Ео os/гг os oj/. Найти уравнение движения, описывающее плавную составляющую траектории. [c.185]

Помещая в электростатическое поле заряда 91 положительный заряд 92 и измеряя силу f, приложенную к нему, мы получаем вектор напряженности электрического поля в данной его точке. [c.179]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

Диэлектриками называют вещества, основным электрическим свойством которых является способность к поляризации и в которых возможно существование электростатического поля. Такое поле может длительно сохраняться лишь в средах, плохо проводящих электрический ток. Электропроводность — способность проводить электрический ток—обусловлена наличием в веществе свободных носителей заряда—электрически заряженных частиц, которые под действием внешнего электрического поля направленно перемещаются сквозь толщу материала, создавая ток проводимости (положительно заряженные носители движутся по направлению вектора напряженности электрического поля Е, отрицательно заряженные— против). Параметром вещества, количественно определяющим его электропроводность, является удельная электрическая проводимость у, См/м, а также удельное объемное электрическое сопротивление p = l/Y, Ом-м, причем [c.543]

Благодаря этому электроны в металле начинают раскачиваться , амплитуда их вынужденных колебаний возрастает. При достижении достаточно большой энергии электрон покидает катод, т. е. происходит внешний фотоэффект. Однако объяснить количественные закономерности фотоэффекта оказалось невозможно. Амплитуда вынужденных колебаний электрона в волновой картине излучения пропорциональна амплитуде колебаний вектора напряженности электрического поля падающей на катод электромагнитной волны. Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна квадрату амплитуды колебаний напряженности электрического поля волны. Следовательно, максимальная скорость покидающих катод фотоэлектронов должна увеличиваться с возрастанием плотности светового потока энергии. В действительности же скорость фотоэлектронов не зависит от нее. Не согласуется также с волновыми представлениями очень малое время запаздывания в фотоэффекте. Время запаздывания, которое дают расчеты, оказывается во много раз большим экспериментальной верхней оценки времени запаздывания. Наличие граничной частоты [c.21]

Поляризация электромагнитных волн определяется поведением вектора напряженности электрического поля волны, который всегда перпендикулярен лучу. При линейной поляризации конец вектора напряженности с началом на луче в фиксированный момент времени при перемещении по лучу описывает синусоиду на плоскости, в которой лежат луч и вектор напряженности. Эта плоскость называется плоскостью колебаний вектора напряженности электрического поля. Плоскостью поляризации называется плоскость (в которой колеблется вектор магнитной индукции волны), перпендикулярная плоскости колебаний вектора напряженности электрического ПОЛЯ. Однако плоскость поляризации в этом смысле в настоящее время практически не используется и поля- [c.33]

Исторически сложилось так, что линейная поляризация плоской электромагнитной волны характеризуется положением плоскости, в которой колеблется вектор напряженности магнитного поля. Однако при рассмотрении распространения волн в диэлектрических средах обычно анализируется поведение вектора напряженности электрического поля волны. Поэтому в качестве характеристики поляризации фотона удобнее брать плоскость, в которой колеблется вектор S. Эту плоскость и будем называть плоскостью поляризации фотона, если он находится в состоянии линейной поляризации. [c.38]

Здесь Я—вектор напряженности магнитного поля, Е — вектор напряженности электрического поля, / — вектор плотности тока. Ре — плотность электрических зарядов. Я, В — векторы электрической и магнитной индукции. К этим уравнениям надо добавить закон Гука. Уравнения движения (1.11) при наличии электромагнитных полей принимают вид [c.240]

Здесь Ех — касательная составляющая вектора напряженности электрического поля, Dv = ,0, — нормальная составляющая вектора электрической индукции на поверхности 5" тела (звездочкой отмечены аналогичные величины для электрического поля вакуума). [c.255]

Рассмотрим деформируемую сплошную среду в электромагнитном поле в общем случае их взаимодействия (электромагнитное поле вызывает деформацию среды и, наоборот, деформирование среды генерирует электромагнитное поле). Соотношение электромагнитного поля характеризуется векторами напряженности электрического поля Е, электрической индукции D, напряженности магнитного поля И, магнитной индукции В (В = ЦоН, Цо — коэффициент магнитной проницаемости) и вектором плотности тока J. [c.66]

Здесь, как и раньше, Д — вектор электрической индукции, Ej = = 9,j — вектор напряженности электрического поля. Найдем [c.70]

Заметим, что в силу обратимости явления пьезоэффекта равенство (50.10) позволяет также определить критическую величину напряженности электрического поля, заданного на бесконечности. Действительно, если при х + вектор напряженности электрического поля равен Е = О, Е" , где = — [(с зОо/ /(< й .зз — то из формулы (50.11) получим [c.402]

В случае равномерного растяжения на бесконечности пьезокерамической среды с прямолинейной трещиной, расположенной в плоскости симметрии, электрический потенциал при переходе через линию трещины изменяется скачкообразно, а компоненты вектора напряженности электрического поля имеют в окрестности вершины особенности порядка (г — расстояние от вершины трещины). При г- -0 асимптотические формулы для 402 [c.402]

В результате получаем аналитические выражения для радиального Ег и тангенциального Дд компонентов вектора напряженности электрического поля. Внутри шара г Го) [c.154]

Пусть заряд частицы будет —е (так что если заряженной частицей является электрон, то е положительно), вектор напряженности электрического поля пусть будет —Е, О, 0 и магнитного поля О, О, у . Тогда [c.186]

В зависимости от того, как ориентирована оптическая ось кристалла рубина по отношению к оси стержня, излучение лазера может быть поляризованным и неполяризованным. Когда оси параллельны, поляризация отсутствует. Когда ось стержня образует с оптической осью угол в 60 или 90°, излучение линейно поляризовано, причем вектор напряженности электрического поля в электромагнитной волне имеет направление, перпендикулярное плоскости, в которой лежит оптическая ось. [c.25]

Здесь E (со) — вектор напряженности электрического поля электромагнитной (световой) волны — ее амплитуда i и j — единичные векторы осей х и у соответственно i — мнимая единица с — скорость распространения света в вакууме п и /г — зна- [c.193]

Это означает, что каждая составляющая вектора электрической имдукцни D выражается через все три составляющие вектора напряженности электрического поля [c.247]

Циклотрон. В этом ускорителе заряженные частицы — протоны, ядра атомов гелия — разгоняются переменным электрическим полем постоянной частоты в вакууме в зазоре между двумя металлическими электродами — дуантами. Дуанты находятся между полюсами постоянного электромагнита (рис. 188, а). Под действием магнитного поля внутри дуантов заряженные частицы движутся по окружности. К моменту времени, когда они совершают половину оборота и подходят к зазору между дуантами, направление вектора напряженности электрического поля между дуантами изменяется на противоположное и част1щы [c.181]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

В заключении упомянем об одном явлении. В детальных экспериментах бьию замечено, что при определенных условиях опыта зависимость (/.) не является монотонной и имеет максимум в некоторой области спектра, зависящей от угла падения света на фотокатод, а также его поляризации. При этом оказалось, что такой селективный эффект наибольший в то.м случае, когда вектор напряженности электрического поля световой волн1.1 перпендикулярен поверхности металла, и практически не име( г места в то.м случае, когда эта компонента Е отсутствует (рис. 8.16 селективный эффект для двух направлений поляризации [c.435]

Помещая в ту или иную точку пространства, в котором заряженное тело В создает электрическое поле, другое заряженное тело А достаточно малых размеров ), мы при помощи прикрепленных к нему динамометров измеряем величину и направление силы Fa, действующей со стороны тела В на тело А. Изменяя величину заряда тела А, мы обнаружим, что в данной точке пространства эта сила Fa зависит только от величины заряда Ва, сообщенного телу А, а именно пропорциональна величине этого заряда. Следовательно, отношение FaIsa (при неизменном состоянии тела В, создающего электрическое поле) есть величина постоянная. Посколькуне зависит от величины заряда тела А, а зависит только от свойств тела В (его размеров, формы, величины его заряда e/j), это отношение может служить характеристикой того электрического поля, которое тело В создает в данной точке пространства. Это отношение определяет напряженность электрического поля тела В в данной точке пространства. Так как сила Fa, действующая на тело А, есть вектор, то и отношение этой силы к заряду Ва, т. е. к скалярной величине, также есть вектор, совпадающий по направлению с вектором Fa, если заряд тела положителен, и обратный по направлению вектору Fa, если заряд тела ед отрицателен. Таким образом, вектор напряженности электрического поля в данной точке [c.77]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

Корпускулярная интерпретация опытов Винера. Электромагнитная природа света была впервые экспериментально подтверждена в классических опытах О. Винера (1890), который наблюдал интерференцию от двух монохроматических световых волн, распространяющихся навстречу друг другу. Такие движущиеся в противоположных направлениях взаимно когерентные волны возникают в результате отражения от зеркала световой волны, падающей на него по нормали. При отражении от металлического зеркала фаза колебаний вектора напряженности электрического поля волны изменяется на я, что обеспечивает соблюдение равенства нулю тангенциальной составляющей электрического поля на поверхности металла. Направляя ось Z по нормали к поверхности зеркала, а ось Л"-колли-неарно линии колебаний вектора напряженности S электрического поля волны (рис. 23), можно для падающей и отраженной волн написать [c.42]

I.e. изменяв гея на длине стоячей волны и определяется квадратом амплитуды (вектора напряженности электрического поля в соответствующих ючках сгоячей волны. [c.43]

Исследование общих уравнений пьезоэлектрической среды показывает, что для кристаллов класса бтт существуют связанные электроупругие волны сдвигового типа. Эти волны характеризуются тем, что вектор механического смещения имеет одну ненулевую составляющую иг, параллельную оси цилиндра, причем иг = иг г,Ь), а отличными от нуля компонентами вектора напряженности электрического поля будут Ег г,в), Ев(г,в). [c.533]

Представленное здесь решение задачи получено при условии отсутствия свободных электрических зарядов на берегах трещины. Однако из выражения (48.20) следует, что составляющая Eiix,, 0) вектора напряженности электрического поля внутри трещины имеет особенность типа l — х ) при Ху 1. Таким образом, в окрестности вершины трещины возникает сильное неоднородное поле, которое может быть причиной ионизационного пробоя, находящегося в трещине воздуха [2681. Б результате произойдет снижение напряженности поля в трещине, обусловленное появлением индуцированных электрических зарядов на ее поверхностях. Очевидно, при этом изменится и характер распределения электрического поля в окрестности трещины, так как последняя станет проводящей вблизи своих вершин. [c.388]

Для нагрева диэлектриков используются частоты не выше 10 Гц. Полу-период напряженности электрического поля на несколько порядков больше периода собственных колебаний упругой поляризации, и этот вид поляризации устанавливается практически мгновенно после включения поля. Вектор поляризации следует за изменением вектора напряженности электрического поля без запа.здываиия. Угол потерь у таких веществ близок к пулю, и они не нагреваются в переменном электрическом поле. Источниками потерь у дпэлектрикон с упругой поляризацией служат посторонние примеси исвязан-ная с ними сквозная электропроводность. Добавлением электропроводных примесей специально пользуются в тех случаях, когда надо нагреть диэлектрик, имеющий только упругую поляризацию (см, 16-2). [c.146]

Наиболее часто встречающимся нидом релаксационной поляризации является дипольная поляризация, возникающая в полярных диэлектриках при слабых связях между молекулами. Молекулы полярных диэлектриков обладают собственным электрическим моментом, который не зависит от напряженности внешнего электрического поля. После включения поля наиболее вероятным направлением молекулярных дипольных моментов становится направление вектора напряженности электрического поля. Под действием флуктуаций теплового движения большинство дипольных моментов ориентируется в этом направлении. В равновесном состоянии молекулы-диполи не располагаются строго вдоль поля, так как этому мешает тепловое движение, а имеют лишь преимущественную ориентацию ВДОЛЬ ПОЛЯ. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...