Коэффициент прохождения

На ударную волну падает спереди, нормально к ней, плоская звуковая волна. Определить коэффициент прохождения звука ). [c.479]

Коэффициент прохождения и коэффициент отражения. Явление прохождения через потенциальный барьер и отражения от него характеризуется с помощью коэффициента прохождения D потенциального барьера и коэффициента отражения R. Эти коэффициенты определяются как отношение плотности потока отраженных и [c.180]

Отсюда для коэффициента прохождения получаем выражение [c.181]

Коэффициент прохождения не слишком мал тогда, когда [c.181]

Если, например, Е — 1 эВ = = 1,6 10 Дж, то коэффициент прохождения отличен от нуля при а 10 °м. В макроскопических явлениях туннельный эффект не играет существенной роли. [c.181]

Явление холодной эмиссии электронов из металла объясняется квантовым туннельным эффектом. Вычисление коэффициента прохождения сводится к вычислению интеграла 2 [c.182]

Так как ток эмиссии пропорционален коэффициенту прохождения барьера, то в соответствии с формулой (29.10) зависимость плотности тока эмиссии от напряженности электрического поля должна иметь вид [c.182]

Найдем связь между постоянной распада X и коэффициентом прохождения D. Двигаясь в ядре, а-частица сталкивается со стенками потенциального барьера. Вероятность проникнуть через потенциальный барьер при одном столкновении равна D. В еди- [c.184]

Потенциальная энергия частицы равна О при. v<0 и при x>0. Частица движется слева направо с полной энергией > (,. Найти коэффициент отражения и коэффициент прохождения через потенциальный порог. [c.185]

Неоднородность со стороны линии 2 охарактеризуем коэффициентом прохождения О (0), равным отношению комплексных амплитуд прошедшей и падающей волн [c.372]

Коэффициент прохождения D через барьер определяется как отношение интенсивности прошедшей через барьер волны к интенсивности падающей волны, т. е. D = А . [c.223]

Можно показать, что для барьера произвольной формы коэффициент прохождения D имеет вид [c.224]

Здесь также более качественное согласование наблюдается при вертикальной поляризации падающих волн. Указанные свойства зависимости коэффициента отражения от слоя используются в основе многих СВЧ методов неразрушающего контроля материалов и сред, прозрачных в диапазоне СВЧ. Аналогичные рассуждения могут быть сделаны и для коэффициента прохождения волны через радиопрозрачный слой. Более подробно об этом будет сказано ниже. Здесь лишь отметим, что оба коэффициента тесно взаимосвязаны например, для плоских волн и диэлектриков без потерь энергетический коэффициент прохождения определяется как Т = 1 — / . [c.210]

Рис. 22. Зависимость коэффициента прохождения от толщины плоского слоя для трех значений tg 6

Коэффициент прохождения (отражения) по энергии равен произведению соответствующих коэффициентов прохождения (отражения) по амплитуде в прямом и обратном направлениях через границу раздела тел. Например, [c.197]

Рис. 1.12. Кривые изменения коэффициента прохождения продольной Д и поперечной Dt волн в зависимости от угла падения Р

Расчет коэффициентов прохождения продольной Di и поперечной Dt волн по энергии для границы плексиглас—сталь, рассчитанные по формулам (1.35) и (1.36), представлен на рис. 1.12. В области малых углов падения (О. .. 10°) в стали существует практически только продольная волна. Эту область используют для возбуждения продольных воли раздельно-совмещенными преобразователями. Далее, вплоть до первого критического угла, идет область одновременного существования волн двух типов. Эту область углов в дефектоскопии используют редко. При первом критическом угле наиболее интенсивно возбуждается головная волна. В интервале между первым и вторым критическими углами существует только поперечная волна. Эту область наиболее часто используют в дефектоскопии для возбуждения в контролируемом материале поперечных волн. За вторым критическим углом при определенном угле падения возбуждается поверхностная волна. [c.27]

Вычислим также матрицу Т коэффициентов прохождения. В сечении X = Q имеем [c.172]

Применяются также проходные болометры для измерения энергии импульсных лазеров, имеющие приемный элемент в виде редкой проволочной решетки (рис. 63). Он обладает большим коэффициентом прохождения и малой постоянной времени [71 ]. Небольшая часть измеряемого излучения поглощается решеткой, что приводит к ее нагреву и повышению сопротивления. Приращение сопротивления решетки пропорционально проходящей энергии излучения лазера и регистрируется мостовой схемой. Разрушение решетки наступает при средней плотности излучения неодимового лазера более 40 Дж/см . [c.98]

Последнее равенство означает, что при рассеянии на полупрозрачной решетке плоской волны коэффициент прохождения на нулевой гармонике не зависит от замены направления падения на прямо противоположное (сверху или снизу) (рис. 6, г). [c.30]

Представления (2.2) для коэффициентов прохождения и отражения, полученные в [63] с погрешностью, не превышающей порядка 0 х% совпадают с формулами Ламба [203] и результатом из работы [6]. [c.39]

Рис, 10. Частотная зависимость коэффициента отражения 1 а (а) н коэффициента прохождения I 6о I (б) для различных 6 ( -поляризация, нормальное падение). [c.40]

Модуль коэффициента прохождения является монотонно возрастающей функцией коэффициента прозрачности 0 для всех значений безразмерного частотного параметра к. В точках возникновения новых распространяющихся пространственных гармоник (целочисленные значения х) наблюдаются аномалии в поведении ]Ьо, называемые в честь их первооткрывателя аномалиями Вуда [14]. Математически это выражается в том, что производные по частоте фаз и модулей амплитуд в точках скольжения имеют корневую особенность [61]. Физически появление аномалий объясняется перераспределением энергии между распространяющимися (энергоемкими) гармониками. Чем выше номер появляющейся энергоемкой гармоники, тем слабее выражены соответствующие аномалии. Это связано, по-видимому, с тем, что чем больше гармоник содержит система, тем она устойчивее по отношению к возмущениям, обусловленным включением дополнительного члена. [c.40]

На рис. 10 и 11 находим, что уже при х > 4,5 эти пределы мало отличаются от истинных значений коэффициентов прохождения (для 0 = = 0,5 отклонение j bo,, I bi от предельных значений не превышает 0,02). Наибольшие их различия наблюдаются в случаях узких лент или узких щелей, а также в окрестностях точек скольжения. Чем уже щель или лента, тем при больших и этот переизлучающий элемент является резонансным. [c.41]

Из принципа двойственности следует, что для Я-поляризованных волн в случае узких щелей резонансным образом будет стремиться к нулю коэффициент прохождения Bq на рэлеевских длинах волн. Отмеченная особенность присуща и другим периодическим структурам, геометрические размеры элементов которых малы по сравнению с длиной волны, и обусловлена специфическим распределением токов на малых неоднородностях в точках скольжения [25, 209]. [c.41]

Определить коэффициент прохождения эвука при переходе его из трубки сечения St в трубку сечения 5г- [c.415]

То же самое относится и к коэффициенту прохождения звука, падающего на поверхность разрыва спереди, навстречу ей. В этом случае не существует отраженной волны, а позади поверхности разрыва возникают прошедшие звуковая и энгропий-но-вихревая волны. В области (90,17) возможно обращение коэффициента прохождения в бесконечность ). [c.477]

Потенциальный барьер нроизволь-ной формы. Потенциальный барьер произвольной формы можно приближенно представить в виде последовательности потенциальных барьеров прямоугольной формы (рис. 60). Число частиц, проникших черех некоторый прямоугольный барьер, будет начальным числом частиц, падающих на следующий прямоугольный барьер, и т. д. Поэтому коэффициент прохождения барьера определится приближенно как произведение коэффициентов прохождения через прямоугольные потенциальные барьеры. Числовой множитель, стоящий в (29.9) при экспоненте, при плавном изменении потенциальной энергии является медленно меняющейся функцией. Таким образом, для потенциального барьера Е (х) произвольной формы коэффициент прохождения равен [c.181]

Коэффициенты отражения R и прозрачности D, рассчитываемые соответственно из вырзлсений (1.27) и (1.28), представляют коэффициенты отражения и прохождения по амплитуде. На практике, в частности при контроле совмещенным преобразователем, коэффициент прохождения характеризуется не амплитудой, а энергией. [c.26]

Следует отметить, что в определенном диапазоне углов теоретичесхсие значения коэффициентов прохождения отличаются от экспериментальных. Это приводит к несоответствию закону Снеллиуса. Например, при р = 30° I = 37°, о = 39° при р [c.28]

Изложенное позволяет сделать вывод, что целесообразно в качестве информативного параметра использовать отношение амплитуд эхо-сквозного и сквозного сигналов. Это отношение практически однозначно связано с отражающими свойствами как непрозрачного дефекта небольшого размера, так и протяженного полупрозрачного дефекта. Оно не зависит от коэффициента прохождения через границу иммерсионная жидкость — изделие, который изменяется вследствие неровности поверхности листов, непарал-лельности их поверхностей, изменения угла ввода, связанного с протяжкой листа. Наконец, это отношение не зависит от разброса параметров ультразвуковых преобразователей и электронной аппаратуры, что очень важно при создании многоканальных установок, которые обычно применяют для контроля эхо-сквозным методом. [c.124]

Найдем также матрицу коэффициентов прохождения Т. В первой системе координат имеем ( <)i = М (0) + Мг(0) = ГцВ (0), а во второй системе координат г = ( <)i или ut = JTuEiUi. Переходя далее к коэффициентам прошедших во второй стержень волн, получим [c.176]

Здесь qj — поток колебательной энергии в /-й системе, bj — коэффициент, характеризующий внутренние потери в -й системе, tXij — коэффициент прохождения колебательной энергии через соединение систем i и 7. [c.118]

I и угла прихода первичной волны ф. Внутренняя структура периода решетки никак не влияет на значение величин ф . Гармоники с номером п = О называются основными волнами, направление распространения одной из них при 2 < —Za совпадает с направлением распространения падающей волны, а в пространстве над решеткой — зеркально отраженной волны. Модуль амплитуды нулевой гармоники прошедшего поля 6д , Во, называется коэффициентом прохождения, аналогично а , j—коэффициентом отражения. В общем случае ( <>(1 sin9)" ) эти коэффициенты не могут полностью определять энергетические характеристики дифрагированного поля, поскольку в спектре присутствуют и другие распространяющиеся гармоники высших типов. Угол между направлениями распространения первичной и —/7-й отраженной плоских волн ф — ф р = 2 определяется из уравнения 2х sin (ф =F а) osa =/ . В частности, при а = О соответствующая гармоника распространяется навстречу падающей волне. Такой режим рассеяния называется автоколлимационным (см. рис. 3), в литературе его иногда связывают с именами Брэгга или Литтрова [52]. При рассеянии [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...