Поверхность, разделяющая две среды

Закон отражения и закон преломления также справедливы лишь при соблюдении известных условий. В том случае, когда размер отражающего зеркала или поверхности, разделяющей две среды, мал, мы наблюдаем заметные отступления от указанных выше законов (см. главы, посвященные дифракции). [c.16]

Нормальное падение электромагнитной волны на границу раздела. Пусть электромагнитная волна падает нормально на плоскую поверхность, разделяющую две среды (рис. 16.8) с разными диэлектрическими проницаемостями 1 и 2. Зная направления падающей Е, Н), отраженной ( ь Н ) и прошедшей Е2, Яг) волн (некто- [c.15]

Формула (VI.2) является распространением формулы преломления для одного единственного луча на случай бесконечно тонкого пучка лучей. Она верна также н при плавном изменении п, но требует для этого случая изменения формулировки, с тем чтобы вместо величии пип входили их производные, взятые по пути распространения луча. Формула (VI.2) связывает значения падающего и преломленного телесных углов в определенной точке поверхности, разделяющей две среды. [c.424]

Решения уравнений Максвелла можно получить в областях пространства, в которых е и IX непрерывны. В оптике же нередко приходится решать задачи, когда физические свойства среды (характеризуемые величинами е и fx) резко изменяются при пересечении одной или нескольких гладких поверхностей. Векторы Е, Н, D и В в некоторой точке по одну сторону от гладкой поверхности, разделяющей две среды, связаны с векторами Е, Н, D и В в соседней точке на противоположной стороне от границы раздела граничными условиями, которые выводятся непосредственно из уравнений Максвелла. [c.11]

Перейдем к рассмотрению преломления узкого пучка лучей в сагиттальной плоскости. Обратимся к рис. 2.2, на котором представлен ход главного луча, претерпевающего преломление в точке В на сферической поверхности, разделяющей две среды с показателями преломления п и п и имеющей радиус кривизны г с центром в точке С. [c.26]

Наиболее наглядно возникновение сферохроматической аберрации можно проследить в случае работы хроматической преломляющей поверхности, разделяющей две среды с одинаковыми основными показателями преломления и различными дисперсиями или числами Аббе. [c.194]

Коэффициент отражения света на преломляющей поверхности, разделяющей две среды, вычисляется по с рмуле Френеля [c.68]

Коэффициенты отражения р, пропускания х и поглощения а ске-тового потока выражают долю отражаемой Фр, пропускаемой Ф- и поглощаемой Фа частей светового потока по отношению ко всему падающему потоку Фо, т. е. р = Фр/Фо, т = Фх/Фо, а = Фа/Фо-скольку Фр + Фт + Фц = Фо, то р + т + а = I. Коэффициент отражения света иа преломляющей поверхности, разделяющей две среды, вычисляется по формуле Френеля [c.44]

Сферическая преломляющая поверхность, разделяющая две среды с показателями преломления щ и Пг (рис. 7.8), характеризуется радиусом кривизны Н. Чтобы одни и те же формулы были справедливы для выпуклой и для вогнутой поверхностей, значение Н считают положительным, если центр кривизны лежит на оси г справа от границы, и отрицательным в противном случае. Для нахождения матрицы преломления выберем опорные плоскости ОП и ОП2 по обе стороны в непосредственной близости от [c.338]

Пусть СТ (рис. 81) — поверхность, разделяющая две среды с характеристиками Е2, Н2,. .. — в области над ней и Е,, Н5,. .. — под ней. Проинтегрируем уравнения (2.98) по объему +У2 2 — объемы цилиндров с образующими по нормали к поверх- [c.342]

Рассмотрим меридиональное сечение сферической преломляющей поверхности, разделяющей две среды с различными показателями преломления п ц п (фиг. 6). [c.15]

В поверхностных теплообменных аппаратах тепло передается от греющей среды к нагреваемой через поверхность, разделяющую две среды. В паровых котлах тепло от горячих дымовых газов передается воде, превращаемой в пар, причем передача тепла происходит через стальную поверхность иагрева. В конденсаторе паровой турбины тепло от пара передается охлаждающей воде через поверхность нагрева, состоящую из большого количества латунных трубок. [c.178]

Под рассеянием света понимается возникновение в среде, освещаемой внешним источником света, новых электромагнитных волн на других частотах или/и с направлениями распространения, отличными от первоначального. Рассеянием света не считаются ни зеркальное отражение, ни преломление на гладкой макроскопической границе поверхности, разделяющей две среды. [c.159]

О. с. сферич. поверхности радиуса г, разделяющей две среды с и п, равна Ф = (в — ii)/r. О. с.— величина, обратная фокусному расстоянию системы. [c.442]

Обратимся к рис. 2.1, на котором представлена часть сферической преломляющей поверхности радиусом г с центром в точке С, разделяющей две среды с показателями преломления п и п. [c.25]

Предположим, что две концентрические поверхности ограничивают воздушный промежуток, разделяющий две среды с различными показателями преломления, и поставим условие, чтобы такая концентрическая система была бы афокальной, или телескопической. [c.212]

На рис. 18.3 представлены две преломляющие поверхности, разделяющие три среды с показателями преломления = л + -Н Ая 1I2 = п и 3 = я. [c.334]

Отражение волны ускорения. Волна ускорения, приходящая к поверхности Г, разделяющей две среды I и II, отражается и преломляется. Поверхность Г можно математически описать двумя способами, а именно [c.168]

В закрытых помещениях на уменьшение силы звука оказывают влияние кроме расстояния, также стены, потолок, пол и наличие в этих помещениях оборудования. Чем больше потерь испытывает звук на границах помещения, тем больше заметно уменьшение силы звука. Сила и частотная характеристика отраженного звука зависят как от поглощающих свойств поверхностей, так и от размеров помещения. Поэтому одной из мер эффективного снижения шума в помещениях является покрытие стен и потолка звукопоглощающими материалами. Возможность экранирования звука внутри помещения зависит от отношения длины волны к линейным размерам экрана. Благоприятные результаты могут быть получены при больших экранах и коротких звуковых волнах. Размеры поверхности экрана должны быть по меньшей мере вдвое больше длины волны кроме того, источник звука с одной стороны экрана и место обслуживания с другой его стороны должны находиться на расстоянии не менее длины одной волны от экрана. Если звуковая волна падает на границу, разделяющую две среды, то часть звука передается в другую среду (поглощается), другая же часть отражается. Отношение силы поглощенного звука к силе падающего звука называется коэффициентом поглощения отношение силы отраженного звука к падающему — коэффициентом отражения. Коэффициент поглощения твердыми телами на средних частотах может достигать максимально 3%. [c.11]

Предположим, что коэффициент теплопроводности стенки, разделяющей две среды, равен и что толщина стенки равна I. Температуры сред и и /г, известны (причем для конкретности рассмотрения положим 1 > г). Коэффициенты теплоотдачи на первой (/) поверхности стенки и на второй (2) поверхности равны соответственно а и 02 (рис. 72). Требуется определить тепловой поток, проходящий через стенку, и распределение температуры в стенке. [c.261]

На фигуре 2-5 изображена плоская стенка, разделяющая две среды с температурами t и I2. Коэффициент теплопроводности стенки известен. Коэффициенты теплоотдачи на поверхностях стенки соответственно равны ai и di. [c.27]

Э. может быть использован в автоматических линиях для перестановки деталей с одной позиции на другую. Наиболее перспективным направлением является применение Э. в герметизированном пространстве. На сх. б горизонтальная линия - стенка, разделяющая две среды, одна из которых, например, вакуум. В ней нет подвижных уплотнений, а детали, находящиеся в вакууме, не имеют трущихся частей, что позволяет существенно уменьшить потери на трение и газовыделение с поверхностей звеньев. [c.543]

Отражением света называется явление, которое состоит в том, что свет, падающий на поверхность, разделяющую две оптические среды с различными показателями преломления, частично пли полностью возвращается в среду, из которой он падает. [c.236]

Поверхность склейки, разделяющая две среды с различными показателями преломления, является наряду с прогибом линзы широко распространенным коррекционным элементом. [c.234]

Рассмотрим чертеж (фиг, 168), на котором представлена преломляющая сферическая поверхность радиуса г, с центром в точке О, разделяющая две среды с показа телями преломления п и /г здесь Л и Л —апланатические точки этой поверхности, лежащие на некоторой прямой О А А, составляющей угол у с осью системы ОА оАд. [c.290]

Распространяя введенное выше представление о тепловом сопротивлении пластины, можно рассматривать величину, обратную произведению аР, как тепловое сопротивление контакта между поверхностью стенки и окружающей средой. По отношению к разделяющей две среды стенке это сопротивление является внешним. Итак, [c.29]

Обозначим через S (i) поверхность, разделяющую в среде объема V две области с объемами VI и У2 (рис. 18). Через n x t) обозначим функцию, непрерывную в области V, определяющую перемещения материальных точек среды. Предполагается, что при переходе через поверхность S (i) некоторые производные функции и(х t) по координатам х и времени t испытывают внезапные (скачкообразные) изменения. Такая поверхность называется поверхностью разрыва м-го порядка, если все производные по х и 1 до порядка п—1 включительно непрерывны и если некоторые производные по х или по 1 порядка п разрывны при переходе через эту поверхность. [c.43]

Обозначим через 5 (/) поверхность, разделяющую в среде две области, которые обозначим соответственно через 1 и 2 (рис. 19). Нормаль к этой поверхности примем направленной со стороны области 1 к области 2. Уравнение поверхности в момент времени / примем в виде Р х 1) — 0. [c.44]

Применим принцип Ферма к задаче о преломлении луча на поверхности, разделяющей две однородные среды с показателями преломления х и (х (фиг. 3.1). [c.58]

Монохроматическая плоская волна, амплитуда которой может быть принята равной единице, падает перпендикулярно плоской поверхности, разделяющей две прозрачные среды с показателями преломления П[ и 2- [c.66]

Отражением света (потока излучения) называется явление, которое состоит в том, что свет, падающий на поверхность, разделяющую две оптические среды с различными показателями преломления, частично или полностью возвращается в среду, из которой он падает. Количество отраженного света зависит от качества поверхности, разделяющей среды, углов падения лучей света на поверхность раздела и показателей преломления сред. [c.52]

На рис. 47 показано получение изображения / малого отрезка I, перпендикулярного к оптической оси, посредством сферической поверхности с центром С, разделяющей две среды с показателями преломления и 2 ( 2 > П1). Луч, проходящий через вершину отрезка / [c.95]

На рис. 40 показано построение изображения у малого отрезка у, перпендикулярного к оптической оси, с помощью сферической поверхности с центром С, разделяющей две среды с показателями преломления Пх и п, пх < п ). Луч, проходящий через вершину отрезка у и центр С сферической поверхности, не преломляется и в пересечении с прямой, перпендикулярной к оптической оси и расположенной на расстоянии от вершины О сферической поверхности, отсекает от этой прямой отрезок у, являющийся изображением отрезка у. [c.49]

Ход лучей света при преломлении на плоской поверхности, разделяющей две прозрачные среды. Пунктиром обозначен отражённый луч. Угол преломления % больше угла падения ф это указывает, что в данном случае происходит преломление из оптически более плотной первой среды в оптически менее плотную вторую (П1 >nj). п — нормаль к поверхности раздела. [c.583]

В теории механического поведения деформируемых сред обычно предполагается, что приток теплоты осуществляется только за счет теплопроводности. Б соответствии с этим предположением в среде существует поле вектора q = q x, t), представляющего собой количество теплоты, передаваемой в единицу времени через единицу площади сечения, перпендикулярного вектору q и разделяющего две соседние частицы тела. Таким образом, через элемент поверхности dS с нормалью v за время d поступит количество теплоты, равное q v d5 в произвольную подобласть тела Qi с границей Si поступит количество теплоты [c.30]

Пусть dS (рис. VI.2)—элемент преломляющей поверхности, разделяющей две среды I н П с показателями преломления п и Проведем нормаль Ог к этому элементу н из точки О опншем сферу радиусом R. Рассмотрим два бесконечно близких луча ОМ , ОМ 2, образующих с нормалью углы i н ( + di. Дуга MiM равна Rdi. Повернем всю фигуру вокруг оси Oz на бесконечно малый угол dtf. Дуга образует прн этом вращении [c.423]

От ее значения зависит количество энергии, отраженной от поверхности, разделяющей две среды, или отношение количества энергии, переходящей из одной среды в другую, к количеству энергии, падающей на поверхность, разделяющую среды. Значение удельного акустического сопротивления материала имеет большое значение при решении задач звукоизоляции. В табл. 1-2 приведены удельные сопротивления различных сред и видно, что чем больше 1с, тем лучши.ми условиями обладает среда для распространения звука [Л. 1]. [c.15]

Оптическая система в данной задаче представляет собой сферическую прелом-ляюпдую поверхность, разделяющую две среды воздух с показателем преломления I = 1 и жидкость с показателем преломления Поскольку диаметры сечений пучка даны внутри колбы, вторая поверхность колбы в оптической системе не играет роли. Если бы второй новерхности не было, то изображение бесконечно удаленного источника, дающего параллельный пучок лучс11, получилось бы на продолжении лучей в точке S. [c.77]

Представим себе две последовательно расположенные апланати-ческие поверхности, разделяющие три среды, из которых первая и последняя будут обладать одинаковыми показателями преломления. Такой случай будет иметь место при расположении биапланатической линзы в воздухе. [c.219]

На фиг. 7 имеются следующие обозначения 0 — центр преломляющей поверхности радиуса г, разделяющей две среды с показателями преломления п и п Л ДЛх — ход главного луча, преломляе- [c.17]

С помощью закона преломления легко показать, что формула (1) остается справедливой, если контур С пересекае 1 поверхность, разделяющую две однородные среды с разными показателями преломления. Для доказательства положим, что контур С разделяется на части 6 i и Сз, расположеппые по разные стороны от преломляющей поверхности Т (рис. 3 10), а точки пересечения контура С с поверхностью Т соединены другой кривой К, лежащей па этой поверхности. Применяя (1) к обоим контурам iK и .j/ и складывая полученные уравнения, имев [c.132]

Рассмотрим элемент поверхности 5 (фиг. 7), разделяющий две среды / и //, С показателями преломления п и Пусть на 5 падает пучок р, ограниченный элементами 5 и 5. Из точки О, принадлежащей к аяементу 5, описьгеаем шар с радиусом, равным единице. Пусть ОЛ —нормаль к элементу 5, —элемент, вырезанный на поверхности шара пучком. Границы ПВ й ГО этого пучка определим следующим образом. Через О А проведем две плоскости ОАВ и ОЛС, образующие друг с другом очень малый угол Рассмотрим две параллельных друг другу и элементу 5 пло- [c.18]

Построение апланатных (предельных) поверхностей, разделяющих две просвечиваемые среды со скоростями и 1 2- этом случае учитывается преломление на границе двух сред, но в пределах каждой из них лучи считаются прямолинейными. [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...