Вектор амплитуды

Как известно из курса механики, каждое гармоническое колебание можно представить в виде вектора амплитуды, составляющего с направлением колебания некоторый угол, равный фазе колебания. Предполагается, что вектор амплитуды вращается вокруг точки, совпадающей с его началом, против часовой стрелки с угловой скоростью, равной круговой частоте колебания. Согласно выбранному масштабу, длина вектора равна величине амплитуды колебания. Этот метод очень удобен при сложении колебаний. Он успешно применяется с целью вычисления результирующей [c.128]

Как и в случае фраунгоферовой дифракции от одной щели, распределение интенсивности для дифракционной решетки в зависимости от угла дифракции можно также изобразить графически и аналитически. Все колебания, идущие от разных ш,елей в направлении гр =-- О, имеют одинаковые амплитуды и фазы колебания. Следовательно, все векторы амплитуд будут направлены вдоль одной линии и результирующая амплитуда будет [c.145]

В обоих лучах между колебаниями с амплитудами Ale н Alo возникнет разность фаз (18.1). Анализатор Пг пропустит лишь колебания, представляющие собой проекцию Ale и Аю на направление Яг- Векторы амплитуд этих колебаний изобразятся на рис. 18.6 стрелками Аое и Аго- Из рис. 18.6 и соотношений (18.5) имеем [c.58]

Результирующее смещение тела в данный момент определяется суммой независимых смещений, приобретаемых телом в каждом из складываемых колебаний x = Xi+X2. Это результирующее смещение можно найти с помощью векторной диаграммы. Построим для этого по правилу сложения векторов вектор амплитуды результирующего колебания а (рис. 139). Очевидно, проекция его на ось ОХ равна сумме проекций Xi и Хг векторов амп.литуды И] и аг на эту же ось и изменяется со временем по закону [c.177]

На контролируемый объект направляют под некоторым углом фо монохроматический плоскополяризованный луч света (рис. 8). Вектор амплитуды электрического поля этого луча может быть разложен на составляющие Ер и ориентированные соответственно [c.66]

Л = г1, г1,. . ., г1)—вектор амплитуд перемещений системы N = [N1, N1,. . ., — вектор амплитуд внешних нагрузок (ин- [c.8]

Будем искать вектор амплитуд вынужденных колебаний в виде разложения в ряд по собственным функциям [c.10]

Пусть две подсистемы А ж В связаны в п точках жесткостями, характеризующимися матрицей С. При действии на систему А внешних гармонических сил с вектором амплитуд F в связях подсистем возникают реакции Е, характеризующиеся вектором F размерности п. Обозначим vA вектор амплитуд перемещений на входе системы П, а на выходе — соответственно для системы [c.44]

Определение величин неуравновешенности по выражениям (19) и (20) в счетно-решающей схеме осуществляется после преобразования с помощью датчиков векторов амплитуд Ха и Хд в эквивалентные векторы электрических напряжений я с последующим векторным сложением, используя коэффициенты и [c.31]

Вновь полученные действительные и мнимые пары векторов размещаются под номерами, начиная с 2000000/3000000 позиций, в тех же самых наборах результатов, из которых они создавались. Вновь полученные пары векторов амплитуды и фазы располагаются под номерами, начиная с 0/1000000 позиций. [c.351]

Вариант закреплений 284 нагрузок 284 активный 286 Вектор амплитуд 350 результатов 336 комплексный 350, 449 ориентации 236 фаз 350 Вывод графика 327, 469 в листинг 470 деформированного состояния 323 контурный 324 Выбор временного шага 442 Выражение 295 Выходной набор данных 336 Вязкоупругая деформация 218 [c.533]

Для определения коэффициентов р проводят п пусков с устанавливаемой в каждой плоскости коррекции массой и определяют приращения векторов амплитуд вибраций каждой опоры от установки массы в данную плоскость. Зиачеиия а,-р находят по описанному выше методу. Общее число пусков для решения системы уравнений (11) равио /г-г 1. Решение этой векторной системы уравнений целесообразно находить с помощью ЭЦВМ. [c.62]

Здесь — случайная реализация вектора амплитуд парциальных прогибов, моделирующих поле случайных начальных прогибов оболочки. В случае представления Vz° в виде (3.81) [c.233]

Для установления соотношений взаимности воспользуемся леммой Лоренца [199]. Предположим, что на периодическую структуру из полупространства z>zi падают две плоские -поляризованные электромагнитные волны одинаковой частоты (вектор Е параллелен оси Ох). Падающее поле одной из них определяется вектором амплитуд с = 1, с = О, пф р), константой Ф , другой — вектором с с = 1, с = О, пф—q) и [c.26]

Обозначим значения комплексных амплитуд и векторов амплитуды электрического поля восстанавливающего и дифрагированного пучков света на входе и выходе голограммы следующим образом [c.198]

Комплексный вектор амплитуды электрического поля 176, 186, 191 Контраст голографического изображения 243 [c.281]

Этот тензор имеет три собственных вектора (1, О, 0), (О, 1, 0) и (О, О, 1). Если вектор амплитуды S совпадает с направлением первого из них, то волна является продольной. Введем обозначение = = (1, О, 0) и рассмотрим подробнее продольную волну = Sn . [c.140]

Первый случай PiJ-P2- Изобразим положение главных сечений поляризаторов линиями Р и Яг (рис. 18.6). Тогда в луче, прошедшем через поляризатор Пь электрический вектор совершает колебания в направлении Р]. Амплитуду этого колебания определим вектором А]. Луч, вошедший в пластинку К, разобьется на два — обыкновенный и необыкновенный, которые будут распространяться в одном и том же направлении, но с разными скоростями. Электрический вектор в необыкновенной волне совершает колебания в направлении оптической оси 00, а в обыкновенной — в направлении, перпендикулярном к 00. Обозначим вектор амплитуды первого из них через Aie, второго — через А ,. Значения обоих векторов Aie и Alo получим, спроекти1)овав вектор А] соответственно па направление 00 и направление, перпендикулярное к 00. Если главное сечение пластинки составляет угол а с главным сечением поляризатора Пь то [c.58]

Для иостроения векторной диаграммы проведем ось ОХ (рис. 138). Из точки О под углом а к оси ОХ, равным начальной фазе колебаний, отложим отрезок прямой, длина которого в выбранном масштабе равна амплитуде колебаний. Этот отрезок принято называть вектором амплитуды. [c.176]

Отметим, что назврние вектор амплитуды условно и не имеет отношения к понятию вектора как физической величины. [c.176]

Если начальная фаза колебаний положительна, то угол а откладывается от оси ОХ в сторону, противоположную вращению часовой стрелки, а если отрицательна, то по часовой стрелке. Из рис. 138 видно, что проекция вектора амплитуды на ось ОХ равна (В том же масштабе) начальному смещению х = асо5а в момент г = 0. Если построенный таким образом вектор амплитуды привести во вращение с угловой скоростью изо против часовой стрелки (при м>0), то координаты конца вектора амплитуды на ось ОХ изменяются со временем по закону х = а соз (озо(-Ьа). Следовательно, Л -координата конца вектора амплитуды совершает гармонические колебания с амплитудой а, частотой шо и начальной фазой а. [c.176]

На этой же векторной диаграмме можно изобразить скорость и ускорение колеблющегося тела. Скорость может быть представлена как проекция вектора длины асоо, вращающегося с той же угловой скоростью соо, что и вектор амплитуды, но повернутого относительно него на я/2. Аналогично, ускорение можно представить как проекцию вектора длины асоо , вращающегося также с угловой скоростью соо, но уже повернутого относительно вектора амплитуды на угол я (рис. 138). [c.177]

Способ, близкий к изложенному, полезно употреблять при серийном производстве для добалансировки вблизи максимальных оборотов отдельных выпадающих роторов, уравновешенных на малой скорости в оптимальных плоскостях. Эту операцию удобно выполнять добавочным грузом посередине ротора, угловое положение которого диаметрально противоположно направлению векторной суммы двух первоначальных дисбалансов, определенных на низкооборотном балансировочном станке. При необходимости угловое положение груза уточняется подбором или по замеренному на рабочей скорости вектору амплитуды перемещения одной из опор (либо по их векторной сумме или опорным реакциям) методом динамических коэффициентов влияния. Они находятся опытным путем на первых образцах. В корпусе машины нужно предусмотреть съемную крышку или люк для смены среднего груза без разборки. [c.87]

П. н. обладает поляризацией, т. е. вектор её амллв-] туды определ. образом ориентирован в поперечной плоскости. В частности, различают линейную, круге- ] вую и эллиптич. поляризации в зависимости от формы кривой, к-рую описывает конец вектора амплитуды (см. Поляризация волн, Поляризация света). Понятие П. [c.86]

Здесь Rap и Тар — элементы матриц отражения и прохождения и Г соответственно, т. е. элементы обобщенной матрицы рассеяния структуры. Индекс п соответствует номеру гармоники прошедшего поля, р — номеру падающей волны (1.26). Различия между поляризациями первичной волны несущественны для дальнейшего, поэтому здесь отсутствуют соответствующие идентификаторы. Очевидно, что при р = О кпй — о.п, Тпо = Ьп ъ -случае и Rno = А , Тпо — Вп в Я-случае. Каждой из плоских волн единичной амплитуды (1.26) соответствует вектор-столбец амплитуд пространственных гармоник прошедшего поля и вектор-столбец отраженного поля. Составим бесконечную матрицу Т = [Тпр]п. р=- из амплитуд пространственных гармоник прошедших полей и назовем ее обобщенной матрицей прохождения периодической структуры. С помощью матрицы Т легко получить пpouJeдшee поле, если па решетку падает суперпозиция волн вида (1.26). Пусть, например, амплитуды фурье-волн в этой суперпозиции обра. зуют вектор-столбец (Ср р= ,. Тогда вектор амплитуд прошедшего поля можно найти по формуле [c.23]

Введем, как и в гл. 1, матричные операторы / , Г, R, Т преобразования плоских и волноводных волн соответственно на границе раздела свободного пространства с полубесконечной решеткой, которая получается из рассматриваемой структуры при устремлении одной из границ раздела в бесконечность. Пусть длина плоской электромагнитной волны, падающей на решетку, и параметры щелей таковы, что полупространства над и под решеткой взаимодействуют на волноводных модах с одинаковыми постоянными распространения oji = oss =. .. в тех щелях, в которых могут существовать распространяющиеся волны. Тогда с помощью метода матричных операторов представим вектор амплитуд прошедшего поля в виде [c.107]

Здесь d — вектор амплитуд падающего поля /—единичная матрица — диагональная матрица, с помощью которой учитывается набег фазы или затухание волноводных волн в щелях после прохождения расстояни 2/г, равного высоте щелей случаю дифракции с постоянной набега фазы = = —Фо соответствуют обозначения с крышечкой. [c.107]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор амплитуды : [c.36] [c.254] [c.215] [c.98] [c.149] [c.45] [c.42] [c.210] [c.650] [c.604] [c.350] [c.105] [c.176] [c.186] [c.186] [c.191] [c.191] [c.192] [c.193] [c.197] [c.198] [c.216] [c.233] [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...