Струя сверхзвуковая

Рассмотрим задачу об отражении волны разрежения от границы струи. Сверхзвуковой поток движется в канале с параллельными стенками (рис. 5.13). В точке В нижняя стенка кончается, но в окружающем пространстве поддерживается то же статическое давление, что и в канале, поэтому образующаяся струя имеет (в невязкой жидкости) направление, параллельное нижней стенке. [c.111]

Известно (см., например, обзоры в [1-3]), что катодное пятно вакуумной дуги является источником струи пара материала электрода. Расход пара в этой струе определяет эрозию электрода в паровой фазе. Измерения скорости катодных струй показали, что вдали от катодного пятна (на расстояниях, больших 1 см) скорости в струе сверхзвуковые и весьма велики (10 -10 см/с) по абсолютной величине [4-8]. [c.238]

Кондратьев И. А., Экспериментальное исследование теплопередачи на пластине при обтекании струи сверхзвуковым потоком, Ученые записки ЦАГИ, № 1 (1970). [c.302]

При дальнейшем уменьшении ст во входном сечении камеры смешения статическое давление газа, вытекающего из сверхзвукового сопла, становится меньше статического давления газа, вытекающего из суживающегося сопла (р камеры смешения в этом случае звуковая низконапорная струя расширяется и поджимается высоконапорная (рис. 9, г). На выходе из сверхзвукового сопла возникают при этом косые скачки уплотнения, интенсивность которых определяется условием равенства статических давлений на границе струй сверхзвуковое сопло работает на режимах перерасширения. [c.201]

Ключевые слова струи, сверхзвуковое течение, воздействие ударной волны, частично перекрытый канал. [c.193]

В нашем случае истечения из сопел выходная кромка сопла, на которой начинает возникать более высокое давление окружающей сре-,ты, имеет по отношению к струе сверхзвуковую скорость. Поэтому от нее, так же как и от вершины снаряда, исходит волна под углом Маха. Эту волну давления, в которой давление почти мгновенно поднимается от значения в выходном сечении сопла до значения внешнего давления, называют скачком уплотнения. После скачка струя газа стягивается по сечению, принимая объем, соответствующий увеличенному внешнему давлению. [c.243]

Обзор работ по столкновению частиц и столкновению струй дан в работе [623]. Более подробный обзор литературы по инерционному осаждению и фильтрации выполнен в работе [243]. В связи с требованиями противообледенительной системы изучалось образование переохлажденных облаков на поверхности крыла самолета [82]. Процесс осаждения водяных капель при обтекании сверхзвуковым потоком двумерного клина, включая прохождение частиц через ударную волну, исследован в работах [696, 827]. Численный расчет процесса накопления водяных капель на поверхности лопаток компрессоров газовых турбин выполнен в работе [c.211]

Большой интерес представляет применение так называемой микроплазмы, например для прецизионной резки и сварки высокотемпературной тонкой струей — лучом плазмы. При резке плазма вытекает из сопла со сверхзвуковой скоростью (3...4 М). Это достигается малым объемом и высоким давлением в камере (до 5 МПа), а также расширяющейся формой сопла. [c.106]

Рис. 4.5. Сверхзвуковая газовая свободно истекающая струя

При М < 1 - режим истечения высоконапорной среды дозвуковой, т.е. скорость течения среды меньше скорости распространения в ней звука при М = 1 режим истечения звуковой и при М > 1 - сверхзвуковой. Скорость среды в потенциальном ядре струи при М < 1 выражается формулой [31-33] [c.104]

Расчеты по этим формулам достаточно точны только для дозвукового потока. Объясняется это тем, что при торможении сверхзвукового потока перед насадком возникает ударная волна, пересекая которую газовые струи претерпевают значительные гидравлические потери. Поэтому давление в трубке J пневматического насадка при сверхзвуковом течении существенно отличается от полного давления набегающего потока, что делает формулы (68) и (72) в этом случае неприменимыми. [c.33]

Если рассматриваемое тело представляет собой летательный аппарат, снабженный воздушно-реактивным двигателем, то в сверхзвуковой струе воздуха, которая тормозится при втекании в двигатель, также происходит скачок уплотнения. Принципиально можно представить себе и плавный переход сверхзвукового потока в дозвуковой, осуществляемый посредством специального обратного сопла, установленного на входе в двигатель. При этом не было бы потерь полного давления. Однако торможение сверхзвукового потока таким способом осуществить в полной мере не удается, в силу чего приходится мириться с существованием ударных волн и наличием соответствующего волнового сопротивления. [c.114]

Предположим, что давление в камере р возросло, тогда на срезе сопла давление также увеличивается и газ истекает с избыточным давлением. Где-то за срезом сопла давление уравняется с атмосферным, избыток давления израсходуется в струе на увеличение скорости, а так как для сверхзвукового потока увеличение скорости требует увеличения поперечного сечения струи, то струя как бы образует в пространстве расширяющееся сверхзвуковое сопло. Если же давление в камере по какой-либо [c.146]

Рассмотрим сверхзвуковое нерасчетное истечение из сопла Лаваля, когда Ра > Ра. На значительном удалении от сопла давления в струе и в атмосфере должны уравняться. В связи с этим давление в струе по мере удаления от выходного отверстия сопла постепенно уменьшается, скорость газа возрастает и поперечное сечение сверхзвуковой струи увеличивается (рис. 4.4). Опыт показывает, что при этом происходит перерасширение струи, т. е. в некотором наиболее широком сечении струи устанавливается давление ниже атмосферного Ра < Рв- После этого струя начинает сужаться, так как давление должно приблизиться к [c.150]

Сверхзвуковое истечение из сопла в том случае, когда на срезе давление меньше окружающего, осуществляется посредством сложной системы скачков. Рассмотрим, например, плоскопараллельную струю газа ), вытекающую в среду большего [c.151]

Рис. 4.4. Схема сверхзвукового истечения с избытком давления 1 — сопло, 2 — граница струи, <3 — скачки уплотнения

Основой теории критических режимов эжектора со сверхзвуковым соплом является гипотеза о том, что, если на рходе в камеру смешения одна из струй сверхзвуковая или звуковая, а другая дозвуковая, то дозвуковая струя на начальном участке камеры смешения разгоняется до скорости звука. Сечение 2—2 камеры смешения, в котором дозвуковая струя разгоняется до скорости звука, называется сечением запирания (см. рис. 1). [c.200]

Постановка такой задачи на плоскости течения аналогична той, которая была дана в 23 для дозвуковой струи. Однако здесь скорость на свободной границе струи сверхзвуковая, > с,, и потому в струе должен произойти переход через скорость звука на некоторой звуковой линии Z с центром течения на оси симметрии. Концы линии Z должны совпадать с краями отверстия, так как они не могут лежать ни на свобод1ЮЙ границе, где д, > с, ни на прямолинейной етенке, ибо это несовместимо с предположением о непрерывности течения (аналогично течению в местной сверхзвуковой зоне). Поэтому конфигурация на плоскости течения имеет вид, показанный на рис. 10. [c.304]

В результате взаимодействия с внешним сверхзвуко вым течением дозвуковое ядро потока ускоряется, а сечение его уменьшается до минимального ЕЕх, в котором достигается звуковая скорость (М=1). За сечением ЕЕх скорости во всех точках струи сверхзвуковые По мере дальнейшего увеличения перепада давлений система скачков постепенно перестраивается (рис. 6-5,6). Увеличивается протяженность прямого скачка, изменяется форма криволинейного скачка, ограничивающего перерасширенное [c.323]

П - = 10°. Характерные значения определящих параметров 0,6, остальные аналогичны рис.2. Вое расчеты по интегральному методу холодных струя выполнены при значении эмоиричеокой константы Typdj лентной вязкости j),= 0,002. Приведенные результаты расчетов я целом удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными, что позволяет сделать вывод о возможности использования интегрального метода для расчета сверхзвукового обтекания донного уступа при наличии истекающей струи. [c.9]

На основании анализа результатов численных расчетов сверхзвуковых нерасчетных струй ранее в литературе были предложены аппроксяма-ционные формулы для плотности [c.39]

Применение интегрального метода к расчету сверхзвукового обтекания донного уступа при наличии истекавдей струи / Белоцерковец И,С., Тимошенко В.И. - В кн. Аэрогазодинашка и нестационарный тепломассообмен. Сб.науч.тр. Киев Наук.думка, 1983, с.3-10. [c.141]

Рассмотрена возможность применения метода интегральных соотношений для уравнений пограничного слоя к расчету отрывного течения при сверхзвуковом обтекании донного уступа с центральной одиночной реактивной струей. Б основу расчетного алгоритма положен известный интегральный метод, обобщенный на случай неизотермического взаимодействия нереагирующих газов. Получгнные результаты сравниваются с опытными и расчетными данными других авторов. [c.141]

Анализируются приближеяные методы расчета параметров сверхзвуковых струй, истекащих в вакуум. Развит приближенный метод определения угла наклона линий тока и чисел Маха в точках сверхзвуковой, осесимметричной струи, достаточно удаленных от среза сопла. Метод основан на использовании результатов расчетов параметров струй методом характеристик и известных закономерностей одномерного течения газа.Приводится сравнение с расчетами по методу характеристик. [c.143]

В части 2 рассмотрены гиперзвуковые течения, элементы магнитной гидродинамики, течения разреженных газов, а также теории крыла и решеток крыловых ирофилей, В пятое издание (4-е изд.— 1976 г.) включены материалы по численным методам сверхзвуковой газовой динамики, новые сведения о струях и спутном потоке. [c.2]

В пятое издание княги внесены некоторые изменения, относящиеся К главам I, II, VI, VIII и X, посвященным гидравлике, основным уравнениям гидрогазодинамики, теории пограничного слоя, соплам и диффузорам, крылу и решеткам лопаток заново написана мною глава VII (кроме 6) о турбулентных струях, добавлена глава XIV о численных методах расчета газовых течений, составленная В. В. Дугановым ( 2, 4, 5, 6) и В. Д. Захаровым ( 1, 3), и дополнена В. В. Дугановым глава IV ( 7 — 9) некоторыми сведениями по теории сверхзвуковых течений. [c.8]

Вместе с тем многие вопросы, нанример определение сопротивления трения ц нолей скорости п температуры, построение картины течения в камере сгорания, эжекторе и сверхзвуковом диффузоре, выяснение силового и теплового воздействия выхлопной струи реактивного двигателя на органы управления и другие части летательного аппарата, а также на стенки испытательного стенда и т. п., не могут быть разрешены без привлечения дифференциальных уравнений гидрогазодинамики или уравнений пограничного слоя.. В связи с этим в кннге значительное внимание уделено основам гидродинамики, теории пограничного слоя и теории струй. [c.9]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

Для ускоряющегося газового потока этими формулами можно пользоваться и при сверхзвуковых скоростях, так как увеличение скорости происходит обычно без заметных потерь (изоэн-тронически) не только в области М < 1, но и в области М > 1, т. е. полное давление в ускоряющейся газовой струе почти не меняется. В частности, по формулам (68) или (72) вычисляется скорость истечения газа. При этом в сосуде, где газ покоится, давление равно полному давлению вытекающей струи р, а в выхлопном отверстии сопла — статическому давлению р. Из формулы (68) получим [c.34]

Наиболее важно, что при дозвуковом режиме истечения давление в струе на срезе сопла р . практически равно давлению в окружающей среде рв, так как при этом режиме любое изменение давления в атмосфере в виде волны давления проникает внутрь сопла, вызывая изменение давления перед соплом и соответствующее изменение скорости истечения перестройка потока продолжается до тех пор, пока давление в струе на срезе сопла не сравняется с атмосферным. Поэтому в отлнчие от сверхзвукового сопла в простом коыфузоре скорость истечения определяется не его формой, а только давлением в камере перед кон-фузором. Таким образом, если известно давление в камере р, то при заданном давлении в плоскости выходного среза рв приведенная скорость истечения находится непосредственно по формуле (78) гл. I [c.149]

Более детальное рассмотрение сверхзвуковой струи, вытекающей из сопла на нерасчетном режиме, дается в гл. VII, а вопрос об истечении с образованием скачков внутри сопла— в гл. VIII. [c.152]

Другая область работы сопла Лаваля отвечает тому случаю, когда площадь выходного отверстия превосходит расчетную, т. е. когда величина полного давления недостаточна для того, чтобы получить на выходе атмосферное давление. На этом режиме сопло Лаваля заполнено сверхзвуковым потоком до самого среза, а давление на срезе получается ниже атмосферного, т. е. сопло раоотает с перерасширением. При выходе струи в атмосферу в [c.154]

Рассмотрим истечение сверхзвукового потока газа из плоского сопла. Пусть сопло обеспечивает равномерную скорость на его срезе, а давление в свободном пространстве, в которое вытекает газ, меньше, чем давление в плоскости среза сопла. Изложенная выше теория обтекания плоской стенкп позволяет определить направление границ струи непосредственно после среза сопла. [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...