Течение разрежения

Режимы движения множества частиц в турбулентной среде. При очень низкой плотности частиц, когда число столкновений между частицами пренебрежимо мало по сравнению с числом столкновений со стенкой, режим течения аналогичен течению разреженного газа. По аналогии можно записать напряжение сдвига на твердой стенке в виде [c.234]

Предельные свойства течений разрежения [c.57]

За 15 лет, прошедших со времени выхода в свет предыдущего издания, приобрели большое значение летательные аппараты с реактивными двигателями новых типов, обеспечивающими полет с большой сверхзвуковой (гиперзвуковой) скоростью, выход в космическое пространство и возвращение в плотные слои атмосферы. Это привело к быстрому развитию разделов газовой динамики, в которых изучаются течения разреженного газа, гиперзвуковые течения и движения жидкости и газа в электромагнитных полях в настоящем третьем издании книги изложены основы также и этих разделов современной газодинамики. [c.9]

В части 2 рассмотрены гиперзвуковые течения,, элементы магнитной гидродинамики, течения разреженных газов, а также теории крыла и решеток крыловых профилей. В пятое издание (4-е изд.— 1976 г.) включены материалы по численным методам, сверхзвуковой газовой динамике, новые сведения о струях и спутном потоке. [c.2]

ТЕЧЕНИЯ РАЗРЕЖЕННЫХ ГАЗОВ [c.132]

Различные типы течений разреженных газов [c.132]

РАЗЛИЧНЫЕ ТИПЫ ТЕЧЕНИЙ РАЗРЕЖЕННЫХ ГАЗОВ [c.133]

ГЛ. XII. ТЕЧЕНИЯ РАЗРЕЖЕННЫХ ГАЗОВ [c.134]

Рис. 12.1. Границы различных режимов течения разреженного газа

Границы областей течения разреженного газа показаны на рис. 11.4. Эти же границы будут определять области с различным механизмом теплообмена между газом и стенкой. [c.396]

Математическое описание течения разреженного газа в промежуточной области приводит к появлению в дифференциальных уравнениях дополнительных членов, которые повышают порядок уравнений и вызывают необходимость формулировки дополнительных граничных условий. Этот путь решения проблемы связан с большими математическими трудностями он не получил существенного развития, так как оказалось, что область применимости этих уравнений не шире, чем область применимости уравнений Навье—Стокса. [c.400]

При большой скорости течения разреженного газа тепловой поток к стенке или от стенки определяется, как и для плотной среды, по формуле (10.20). Для расчета теплового потока в этих условиях необходимо оценивать коэффициент восстановления температуры г, величина которого зависит от степени разреженности газового потока. [c.403]

Рассматривается материальная сплошная среда, которая произвольным образом движется и деформируется. Среда полагается сплошной, если выполняется условие Z/L < 1, где I — длина свободного пробега молекул, L — некоторый характерный размер в задаче при обычных условиях I 10 . .. 10" см. В космическом пространстве величина I может существенно превосходить указанные значения, условие сплошности среды может не выполняться в этом случае рассматривается течение разреженного газа. [c.5]

Поскольку (а —Р")=0,15 рад и К = М (ос — Р[ )=3, коэффициент р"=0,05789.. На задней площадке, где а < р=, возникает течение разрежения и коэффици-. ент давления [c.198]

Решению этой задачи предшествует предварительный расчет параметров невязкого потока, осуществляемый при известной форме заостренного профиля с использованием теории скачков уплотнения и течения разрежения (течения Прандтля — Майера). Для заданной формы профиля крыла и параметров невозмущенного потока распределение скорости на внешней границе пограничного слоя можно аппроксимировать в виде [c.752]

Величина П постоянна вдоль линий Маха первого семейства d //dA = tg (0 + а), а П+—вдоль линий Маха второго семейства dy/ dx = tg (0—а). Из (2.74) следуют те же свойства простой волны, что и для нестационарного одномерного течения. В стационарном плоском течении простую волну называют течением Прандтля — Майера. В простой волне может реализовываться как течение разрежения, так и течение сжатия. [c.58]

Если рассматривается течение разреженного газа, то Вместо условия прилипания (5.5.2) используют условие скольжения, которое имеет вид [c.210]

Обычно значение аэродинамического коэффициента и его распределение определяются по результатам экспериментальных испытаний, проводимых либо в гидравлических лотках, либо в аэродинамических трубах. При фронтальном обтекании одиночного здания (рис. 5.19) аэродинамический коэффициент принимает значения на наветренной (лобовой) грани /Св = 0,5-1-0,8, на заветренной (кормовой) грани Ка=—(0,2ч-0,3). Необходимо сказать, что при фронтальном обтекании здания наветренная сторона испытывает повышенное давление Кв>0), а стороны, находящиеся в области отрывных течений, — разрежение (Ке<0). Разрежение может вызвать равнодействующие силы давления, значительно большие, чем положительные, — это особенно опасно, так как конструктивные элементы рассчитаны на точно такие же усилия, но противоположные по знаку. [c.255]

Вопрос о границах областей течения разреженных потоков до конца не изучен. Опыты для определения этих границ, основанные на оценке теплообмена и коэффициентов восстановления температуры для тел различной фор мы, не дают удовлетворительно совпадающих результатов. Для ориентировочной оценки этих границ можно воспользоваться граничными значениями критерия Кнудсена, которые были предложены Тзяном. Область течения с прилипанием ограничивается условием [c.396]

Обозначим через Z=(u, v, я, е) четырехкомпонентный вектор искомых функций, где и, у — проекции вектора скорости W на оси X, у л = 1пр, е = 1пр. Выбор переменных играет важную роль при числовом решении газодинамических задач. Использование функций я и е вместо обычных р и р позволяет значительно повысить качество результатов, особенно при расчете течений разрежения. Подчеркнем, что вектор Z в данном случае содержит четыре компоненты, а не три, как в случае течения газа в сопле, вследствие неизоэнтропичности течения. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...