Зеркало плоское

Схема рефлектора простейшего типа в том виде, в каком она была предложена Ньютоном, изображена на рис. 14.16. В — отражательное зеркало. Плоское отклоняющее зеркало 5 служит для того, чтобы иметь возможность помещать окуляр и голову наблюдателя вне основного пучка и не вносить слишком большого диафрагмирования. Для огромных современных рефлекторов помещение наблюдателя целиком внутри трубы привело бы к относительно небольшому и вполне допустимому экранированию. Однако тепловые токи от тела наблюдателя в области основного хода световых лучей приводят к сильному понижению качества изображения. Поэтому сохраняют отклоняющее зеркало. [c.334]

В простейшем случае двухзеркальных пустых резонаторов прибегать к матричному аппарату вовсе необязательно. Когда оба зеркала являются сферическими, ось всегда проходит через центры кривизны зеркал малые развороты зеркал вызывают смещения центров кривизны в поперечном направлении, что влечет за собой соответствующее изменение положения оси. Если одно из зеркал плоское, ось перпендикулярна его поверхности и проходит через центр кривизны другого. [c.145]

Рис. 49. Крепление зеркала плоским пружинным кольцом

Если среднее зеркало плоское, то резонатор согласован при [c.181]

Плоское зеркало. Плоское зеркало нашло широкое применение в КЮ приборах. Оно применяется в узлах осветителей, для изменения направления линии визирования прибора и непосредственно как зеркало для удобства наблюдения пузырьков уровней и шкал в малодоступных местах прибора. [c.46]

Кеплера (2-й). ... 308 Зеркала плоские. ... 526 — — объемными при- [c.896]

Аналогичные уравнения были введены также в работе [21], а в статье [54] были получены уравнения для функций, определяющих первые два момента поля отраженной от идеального безграничного зеркала плоской волны. [c.36]

Точка (1, 1) соответствует резонатору с плоскими зеркалами (/ = / 2 = °°) она лежит на границе заштрихованной области устойчивости. Это означает, что небольшое искривление хотя бы одного зеркала в ту или другую сторону сделает резонатор либо устойчивым, либо неустойчивым. То же самое относится и к концентрическому резонатору с = Ь12 ему соответствует точка М2 (— 1, —1). Если одно из зеркал плоское (/ 2°°)> то резонатор будет устойчивым при всех > L. В случае одинаковых зеркал устойчивость имеет место при К > Ы2. [c.351]

Плоское зеркало может рассматриваться как частный случай сферического зеркала. Плоская поверхность имеет радиус кривизны 7 - со, ее оптическая сила [c.58]

Примером такой операции может служить преобразование координат волнового фронта. Для его выполнения применяются сферические и цилиндрические линзы или зеркала, плоские зеркала, призмы или их зеркальные аналоги, голограммные оптические элементы. Преобразование системы координат х, у, связанной с волновым фронтом, обычно рассматривается вдоль направления его волнового вектора. [c.115]

При использовании метода помутнения зеркала, применяемого в гигрометре ВГ-2 (КуАИ), охлаждаемый элемент (рис. 6.11,а) выполнялся в виде медного стержня 14, к торцевой поверхности которого была припаяна тонкая железная пластинка с хромированной зеркальной плоской поверхностью. Термопара 15 заделывалась под железную пластинку. Световой луч от лампочки 2 падает на зеркальную поверхность, отражается от нее и, пройдя через линзу 10, подается на фотоэлемент 9. В момент выпадения конденсата зеркальная поверхность излучит диффузию, что и зарегистрируется фотоэлементом и электронным индикаторным устройством, а по показанию соединенного с термопарой измерительного прибора фиксируется температура точки росы. В гигрометре ВГ-1 применен способ утечки тока. В этом варианте охлаждаемый элемент (рис. 6.11,6) изготавливается из металлической трубки 16, запаянной с одного торца и металлического стер- [c.298]

Зеркало Ллойда. Пучок света от точечного источника (рис. 4.14) падает на плоское зеркало иод углом, близким к 90". Отраженный [c.84]

При fli = сж получим Да = /2 = F. Следовательно, фокусное расстояние сферического зеркала равно половине радиуса его кривизны. При R = ОС получим Й1 = — Й2. Г- е. изображение в плоском зеркале получается за ним, на том же расстоянии от зеркала, на котором находится сам предмет. [c.176]

Человек находится на расстоянии 2 м от плоского зеркала. На сколько изменится расстояние между человеком и его изображением, если человек приблизится к зеркалу на 1 м [c.290]

Изображение в плоском зеркале находится за зеркалом на расстоянии, равном расстоянию от предмета до зеркала. При приближении человека к зеркалу на 1 м изображение приближается к зеркалу также на 1 м, а расстояние между человеком и его изображением уменьшается ка 2 м. [c.290]

Плоский фронт волны относительно просто создается системой зеркал, что нетрудно продемонстрировать как в области УКВ, так и в оптическом диапазоне. При этом получается более или менее направленная (т.е. мало расходящаяся) волна, хотя детальный анализ степени направленности излучения часто оказывается далеко не простым. [c.31]

Чтобы получить законы плоского зеркала, достаточно положить / = оо. В этом случае найдем 1 = —Пз, т.е. изображение точки в плоском зеркале мнимое и симметрично расположенное. [c.284]

Для зеркал Пх/пз = —1. т. е. V = —В случае действительного изображения Сх и Дз имеют одинаковые знаки, т. е. К < О и изображение перевернутое в случае мнимого изображения знаки йх и Дз различны, V > О, изображение прямое. Для плоского зеркала (дх = —Дз) У = 1, т. е. изображение прямое и натуральной величины. [c.286]

Исключение составляют лишь некоторые системы с угловым увеличением 1 (например, плоское зеркало), для которых все точки апланатические. [c.312]

Наибольшее распространение среди устойчивых резонаторов получил так называемый полуконфокальный резонатор, у которого одно зеркало плоское (/ 2 = оо), а второе имеет радиус R = 2Lp, т. е. его фокус лежит на плоском зеркале. Для этого резонатора X Xi = /2. Нетрудно видеть, что полуконфокальный резонатор (точки D на рис. 1.10) представляет собой половину симметричного конфокального резонатора, состоящего из двух одинаковых, отстоящих на расстоянии 2Lp друг от друга зеркал с радиусами кривизны R = R2 = 2Lp. Основное удобство полуконфокального резонатора, определяющее его широкую распространенность, заключается в возможности использования для вывода излучения плоских окон из частично прозрачных материалов, а также в параллельности выходящего пучка. В случае использования металлических зеркал излучение можно выводить через одно или систему отверстий в одном из них. [c.44]

В случае кольцевого зазора диаметром - 10 см (1щ 30 см) и типичных значениях /г 1 см удельный съем излучения с единицы длины такого лазера при Tiao (0,1...0,2) составит (3...6) 10 Вт/м. Газоразрядные камеры с кольцевой геометрией (см. рис. 4.7, б) уже используются в СОг-лазерах технологического назначения. Параметры одного из них ( Юпитер-0,3 ) приведены в табл. 4.3 (п. 2). Активная среда в щелевом зазоре данного лазера создается с помощью несамостоятельного разряда с периодической ионизацией. Резонатор состоит из двух зеркал — плоского выходного, изготовленного из германия, и кольцевого с отражающей поверхностью. Как видно из таблицы, [c.129]

Решетка Я (рис. 31) эшелеттного типа имеет около 80 штрихов на 1 мм. Излучение от штифта Нернста, входящее через щель Р, преобразуется в параллельный пучок вогнутым зеркалом и затем отражается плоским зеркалом на решетку Р, где оно претерпевает дифракцию. Спектры проектируются на термоэлемент (типа вакуумного термоэлемента Молля) с помощью промежуточных зеркал плоского Мз и вогнутого Сд. Благодаря зеркалам Мз и М , в центре которых просверлено отверстие, зеркала и Са можно использовать при почти нормальном падении лучей, что уменьшает [c.56]

Различные типы отражательных призм подробно описаны в курсах оптических приборов здесь мы рассмотрим только методику замены отражательной призмы системо й зеркало — плоско-параллельиая пластинка и определение размеров призм и их аберраций. [c.164]

Даже после всех сделанных оговорок остается еще один источник неравномерности распределения / в среде - само на шчие усиления в ней. Однако благодаря тому, что два усиливаемых потока следуют навстречу друг другу, суммарное распределение интенсивности изменяется вдоль длины, как правило, не слишком сильно. Это позволяет использовать выведенные нами простейшие формулы для оценки не только достижимой эффективности преобразования, но и необходимого коэффициента отражения R выходного зеркала плоского резонатора. Действительно, из (3.9) [c.191]

Смысл указанного приема становится понятным, если принять во внимание, что угловая расходимость излучения лазера с плоским резонатором на неоднородной среде ограничена снизу значением JKlJL (см. 3.2, AL — вариация оптической длины резонатора на его рабочем сечении) и обычно ненамного его превышает. Заменяя зеркало плоского резонатора на один большой возвратный отражатель, мы уже уменьшаем AL (за счет симметризации) и тем самым снижаем расходимость, однако при больших апертурах и неоднородной среде последняя продолжает во много раз превышать дифракционный предел. [c.243]

Рис. 3.4 1. Установка для одновременного измерения поглощения и крюков. / — капилля источника света, 2 — окно источника, 3 — конденсорные линзы, 4 — коллиматор, 5 и 8 — полупрозрачные зеркала, — плоское зеркало, 7 — печь с окнами, — плоское зеркало, /О — компенсатор с окнами, /7 — компенсационная пластина, — диафрагма, — щель спектрографа, /4 — зеркало объектива, /5 — плоское зеркало, 16 — антивибрационный стол.

Метод темного поля (см. рис. 2.36) в отраженном срете основан на том, что препарат освещается светом, передан йым от источника с помощью кольцевой зеркальной системы, расположенной вокруг объектива и состоящей из двух зеркал плоского кольцевого и с а [c.37]

Одпако внутрирезонаторные искажения волнового фронта изменяют ситуацию. Аберрации второго и более высокого порядка переводят плоский резонатор в класс устойчивых (они уже рассматривались) или неустойчивых резонаторов (будут рассмотрены ниже). Нам остается рассмотреть влияние клиповых деформаций (разъюстировки) [61. Нри разъюстировке зеркал плоского резонатора распределение поля отдельных. мод искажается (деформируется) и расходимость излучения определяется этой деформацией. Углы перекоса п, при которых деформации мод оказывают определяющее влияние па расходимость, а са.ми моды перестают удовлетворительно описываться суперпозицией синусоид, весьма малы ап>а = = k/(4aNф). Например, для лазера с поперечным сечением активного элемента 2а=1 см, длиной резонатора 50 см и А.= 1,06 мкм величина ап 0д/1ОО 1О рад. Поддержание такой точности юстировки практически нереализуемо. [c.140]

Допустим, мы умеем выдельшать дешевые и легкие складные зеркала (плоские). Сделаем зеркала большой величины и в огромном количестве (я не думаю, чтобы десятина зеркала весила более нескольких десятков пудов). Препроводим их на ракетах и приведем их в такое состояние, чтобы они стали земными спутниками. Развернем их там. Соединим в еще большие общими рамами. Станем управлять ими (поворачивать) каким-либо образом, например, поставив в узлах их рам небольшие реактивные приборы, которыми будем управлять посредством электричества из центральной камеры. [c.237]

Оценим вклад в диаграмму поля, рассеянного тягами. В отличие от поля излучения самого зеркала и облучателя, фазовая структура этого поля обладает существенной азнмуталыгой зависимостью. В самом деле, рассеяние на каждой тяге может рассматриваться как рассеяние отраженной от зеркала плоской волиы на цилиндре конечной длины. Главный лепесток диаграммы рассеяния каждой тяги — конус, ось которого — ось тяги, а угол раствора — угол между тягой и осью зеркала. Поэтому в горизонтальной плоскости главные лепестки тяг, хотя и налагаются на главный лепесток диаграммы, но Маскируются им, так как уровень последнего существенно превышает уровень рассеяния тяг. Следовательно, в горизонтальной плоскости излучают лишь боковые лепестки диаграмм тяг. т. с. расходящиеся от их концов сферические дифракционные волны. Амплитуда этих воли существенно меньше остальных компонент диаграммы, и ими можно пренебречь. [c.155]

Рассмотрим наиболее важные элементы системы и особенности ее работы (см. рис. 46). Лазерные излучатели 4 имеют цилиндрические корпуса 0 56 мм, служащие базами для уетан01вки лазеров в рабочее положение. Лазериый луч расширяется простейшим коллиматором, согласовааным с резонатором лазера. В резонаторе заднее зеркало плоское, переднее — сферическое, обеспечивают одномодовое стабильное излучение. [c.83]

Рис, 7.326. Фотоэлектрический пирометр с отражающей оптической системой [70]. / — источник 2 — внеаксиальное эллипсоидальное зеркало 3 — нейтральные фильтры плотности фильтр, отрезающий длинноволновую часть спектра 5 — узкополосный интерференционный фильтр 6 — фотоумножитель н усилитель 7 — механизм управления установкой дисков 8 — прицельный телескоп 9 — вращающийся секторный диск 10 — прицельная решетка 11 — входное отверстие диаметром 0,75 мм 12 — качающееся зеркало 13 — плоское зеркало. [c.374]

Бизеркала Френеля. Два плоских зеркала (рис. 4, И) составляют друг с другом угол, близкий к 180" (угол ф мал). Волновой ( )ронт света, идущего от источника S, с помощью этих зеркал разбивается на два. Встречаясь друг с другом, они дают в области взаимного перекрывания интерференционную картину. Мнимые изображения источника S в зеркалах Si и Sj играют роль когерентных источников — являются виртуальными когерентными источ- [c.81]

Опыт Винера со стоячими световыми волнами. Первый опыт со стоячими световыми волнами был выполнен в 1890 г. Винером. Схема установки Винера представлена иа рис. 5.4. Плоское металлическое (покрытое серебряным слоем) зеркало освещалось нормально падающим параллельным пучком монохроматического света. Плоская тонкая стеклянная пластинка П, поверхность которой покрыта тонким слоем (толщиной, меньшей V20 полуволны падающего света) прозрачной фотографической эмульсии, расположена на металлическом зеркале под небольшим углом ф к его поверхности. Отраженный от зеркала 3 лучок интерферирует с падаюидим в результате получается система стоячих световых волн. Согласно теории отражения света от металлической поверхности, первый ближайший к зеркалу узел электрического вектора расположится на поверхности зеркала, так как при таком отражении именно электрический вектор меняет свою фазу на противоположную. Следовательно, первый узел магнитного вектора расположится на расстоянии в четверть длины световой волны от зеркала. Таким образом, перед зеркалом будет наблюдаться система узлов (и пуч- [c.97]

Интерферометр Майкельсона. Интерферометр Майкельсона (рис. 5.19) состоит из двух плоских зеркал 3,, 3 , и прозрачной пластины Я1. На одну из поверхностей нласти[Пз1 нанесен отражающий слой с коэффициентом отражения R 0,5. Падающий на эту пластинку луч разбивается па два (лучн 1 и 2)с приблизительно равными интенсивностями. [c.112]

Фазовые решетки могут быть отражающими и пропускающими. Идеально отражающие решетки вызывают периодическое изменение фазы и не приводят к изменению амплитуды. Можно создать решетки, способные одновременно менять как амплитуду, так и фазу. Подобные решетки называются амплитудно-фазовыми. На практике решетки, изготовленные нанесением штрихов на стекло или металл, являются фактически амплитудно-фазовыми. Отражательные решетки были изготовлены еще в 80-х годах XIX в. Роулендом путем нанесения штрихов на плоскую н вогнутую металлические поверхности. Преимуществом вогнутой сферической дифракционной решетки является то, что она одновременно выполняет роль фокусирующего зеркала и поэтому не нуждается в наличии дополнительных объективов для получения изображения щели. Это делает ее удобной для использования во всем оптическом диапазоне. Отра- [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...