Трубка тока

Выдели.м /-Ю трубку тока (см. рис. 4.2) п напишем для нее уравнение количества движения. В качестве контрольной поверхности примем граничную поверхность струи на участке//—О — 2—2. Полная сила, вызывающая изменение количества движения в нанравлении основного потока, [c.93]

Сопоставляя последнее уравнение с выражением (4.3), получаем для t-й трубки тока [c.94]

Аналогично расчету по предлагаемому методу [115] напишем для какой-нибудь фиксированной трубки тока, находящейся на расстоянии у, от стенки канала, безразмерное уравнение Бернулли (при расчете решеток переменного сопротивления удобнее ординату у отсчитывать от одной из стенок канала) [c.95]

Для определения с умножим обе части этого выражения на элементарную площадку 1 и просуммируем его по площади сечения канала, г. е. по всем п трубкам тока [c.96]

Для этого найдем зависимость между коэффициентами неравно.мерности. и коэффициентом сопротивления решетки ц,. Умножим все члены (4.26) каждой /-Й трубки тока на относительный расход Qi Шог/о - . [.,1 и просуммируем полученные выражения почленно [c.100]

Рис. 4.6. Схема набегания на решетку неравномерного потока в виде единичной трубки тока без четких внешних границ

Аналогичное выражение, но включающее силу Магнуса из-за вращения частиц, получается из уравнений (4.3.38) для дисперсной смеси со столкновениями частиц. Видно, что составляющая Pi a связана с действием среднего давления из-за расширения трубки тока первой фазы и вид ее не зависит от структуры смеси (см. (2.3.10) и (2.3.11)), Ffi = — ЛгТ связана с вязкими силами на межфазной поверхности, а F = — связана с мелко- [c.231]

Ш трубки тока фазы [c.335]

Выделим в движущейся жидкости область, ограниченную линиями тока, называемую трубкой тока (рис. 291, а в случае движения в трубе это область, ограниченная стенками трубы). При установившемся течении через любое поперечное сечение трубки с площадью 5 за 1 с будет протекать одно и то же количество массы жидкости [c.285]

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2). [c.285]

Рассмотрим опять (см. 113), установившееся течение жидкости (газа) в трубке тока (или в трубе). Выделим в трубке объем жидкости 1—2, ограниченный сечениями 1 н 2, который за промежуток времени dt переходит а положение 3—4 (рис. 30J). Найдем, как за время dt изменится мо.мент количеств движения Ко этого объема жидкости относительно некоторого центра О. Рассуждая так же, как в ИЗ, придем к выводу, что это изменение определится равенством, аналогичным полученному при выводе формулы (23), т. е. что [c.298]

При этом векторы Vi и Vs должны быть приложены в центрах тяжести площадей соответствующих сечений трубки тока (трубы). [c.299]

Трубка тока — поверхность тока, проходящая через элементарный замкнутый контур. Поток внутри трубки тока составляет элементарную струйку. Ни одна из частиц элементарной струйки не может пересечь трубку тока, т. е. выйти из нее. [c.71]

Если выбрать в пространстве, в котором движется сплошная среда, какой-либо замкнутый контур L (рис. 111) и через каждую его точку провести свою линию тока, то получим трубку тока. Сплошная среда не может выходить из трубки тока через боковую ее поверхность, гак как в ее точках, состоящих из линий тока, скорости точек сплошной среды направлены по касательным к поверхности трубки тока. Сплошная среда может входить и выходить из трубки тока только через ее торцовые сечения. Трубки тока используются для формулировки некоторых интегральных форм теорем о движении сплошной среды. [c.219]

Допустим, что поток жидкости можно разделить на части, которые имеют форму криволинейных трубок, причем через боковые поверхности этих трубок жидкость не втекает и не вытекает, т. е. обмен жидкостью между соседними трубками не происходит. Эти трубки называются трубками тока (см. рис. 5). [c.52]

Объем жидкости, протекающей через поперечное сечение трубки, отнесенный к единице времени, называется расходом. Расход вдоль трубки тока будет постоянным, если пренебречь сжимаемостью жидкости. Назовем далее отнесенное к единице времени количество движения жидкости, протекающее через поперечное сечение трубки тока, потоком количества движения. [c.52]

Если обозначить орт внутренней нормали к плоскости поперечного сечения трубки тока п, площадь поперечного сечения — Да, то поток количества движения определится так [c.53]

Из выражения (а) следует, что поток количества движения совпадает по направлению со скоростью движения, если жидкость втекает в трубку, и направлен в сторону, противоположную V при вытекании жидкости из трубки тока. [c.53]

При установившемся движении жидкости векторная сумма потока количества движения через трубку тока, главного вектора объемных сил и главного вектора поверхностных сил равна нулю. [c.53]

Ввиду стационарности движения количества движения жидкости в общей части этих объемов равны между собой. Поэтому приращение количества движения жидкости в трубке тока за промежуток времени М равно разности количеств движения жидкости в объемах ЬЬ и аа [c.53]

Теорема Эйлера находит широкое применение в гидравлике. На основании этой теоремы можно, например, найти давление воды на водопроводную трубу. Для этого нужно рассматривать воду в части трубы как часть трубки тока. Главный вектор поверхностных сил в этом случае складывается из реакций стенок трубы и гидродинамических давлений, приложенных в поперечных сечениях трубы к поверхности жидкости. Если определить гидродинамические давления непосредственным измерением, то теорема Эйлера дает возможность найти главный вектор реакций стенок трубы, а следовательно, и главный вектор давления воды на поверхность трубы. Это давление называется реактивным. [c.54]

Работа сил давления, приложенных к боковой поверхности трубки тока, очевидно, равна нулю, так как перемещения жидкости вдоль боковой поверхности трубки тока перпендикулярны к силам давления. [c.246]

Согласно равенству (130) полная механическая энергия В сохраняет свою величину вдоль трубки тока или — что то же самое в случае стационарного поля скоростей — вдоль траектории. Равенство [c.247]

До сих пор рассматривалось растекание жидкости с малой регулярной и с полной неравномерностями потока. При большой регулярной неравномерности нет резкой границы между трубками тока с различными скоростями и нет узкой одиночной струи (рис. 3.9, а), поэтому растекание жидкости по решетке имеет промежуточный характер. Выравнивание потока за решеткой будет, очевидно, достигаться при критическом коэффициенте сопротивления р = опт. имеющем большее значение, чем при малой регулярной неравномерности, но меньшее, чем при полной неравномерности. При коэффициенте сопротивления решетки р >> профиль скорости на конечном расстоянии будет перевернутым (рис. 3.9, в), и максимальная скорость за пешеткой окажется в той части сечения, в которой перед решеткой она была минимальной (рис. 3.9, 6), и наоборот. [c.87]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Ограничимся рассмотрением выравнивания неравномерного потока разделенного на две трубки тока (п = 2, рис. 4.4), с помощью решетки постоянного по сечению сопротивления (( р == onst). Так как [c.100]

Растекание струи за решеткой. При полной неравномерности (неод нородности) потока, когда в сечении на конечном расстоянии перед решеткой имеется только одна трубка тока (узкая струя), в то время, как в остальной части сечения скорость равна нулю, или, иначе, когда 02 = = й)р2 = гг>02 == 22 = о (рис. 4.5), после отбрасывания вторых индексов в формулах (4.30) и (4,31) [c.102]

Впервые обратил внимание на эту силу из-за расширения трубки тока фазы X. А. Рахматулин (см. ссылку [21] гл. 1). В общем случае из-за мелкомасштабных пульсаций давления Ajaj в силе имеются дополнительные составляющие, зависящие от структуры смеси, такие как сила присоединенных масс при ускоренном движении второй фазы относительно первой, сила Магнуса при вращении частиц в жидкости и др., сул1му которых обозначим через Ai 2 i Эту величину следует выражать через средние кинематические параметры (через средние скорости, ускорения фаз и их производные) [c.79]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Одномерное установившееся течение газа в трубе переменного сечения явля ется некоторым приближением к действительности, так как в основу его положено предположение, что параметры потока газа, такие, как скорость потока, давление и плотность, одинаковы во всех точках каждого из поперечных сечений, перпендикулярного оси трубы. Это предположение довольно хорошо соответствует действительности для элементарной трубки тока, но его применяют и для труб конечных размеров, используя средние величины по сечениям трубы. [c.568]

Доказательство. Прп анализе движения жидкости, находившейся в отрезке аЬ трубки тока (рис. 5), применим теорему об изменении количества движения. Рассмотрим движение жидкости за достаточно малый промежуток времени ДА За этот промежуток времени жидкость, которая в начальный момент времени занимала объем аЬ, перетечет в объем а Ъ. Приращение количества движения системы за время Д/ равно разности количеств движений жндкости в объемах а Ь и аЬ. [c.53]

Проведем в установившемся потоке (т. е. таком, что поле скоростей в нем не зависит от времени — стационарно) одтю-родной идеальной несжимаемой жидкости бесконечно тонкую трубку тока (рис. 326). Если жидкость однородна и кесжп-маема, то плотность ее одинакова во всем потоке. Идеальная л<идкость представляется такой моделью сплошной среды, в которой при ее движении полностью отсутствуют касательные на-пря /кения (внутреннее трение). Выделим в трубке в данный момент времени t объем, заключенный между двумя ортогональными к боковой поверхности трубки сечениями Oi и В смежный момент t + dt выделенный объем жидкости сместится вдоль труб- >-ки тока и займет положение, ограни- ченное сечениями а и а. [c.245]

Рассмотрим однородный горизонтальный воздушный поток, набегающий на крыло самолета, наклоненное к потоку под некоторым углом (углом атаки). Верхняя поверхность крыла при этом является выпуклой, и при ее обтекании линии тока сближаются, трубки тока утоньшаются, а это при сохранении расхода воздуха вдоль трубок тока вызывает увеличение скоростей [c.248]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.52 ]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.66 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.70 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.52 ]

Гидро- и аэромеханика Том 1 Равновесие движение жидкостей без трения (1933) -- [ c.13 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.60 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.48 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.243 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...