Михельсон

Область сгоревшего газа (т. е. область, в которой реакция уже закончилась и газ представляет собой смесь продуктов горения) отделена от газа, в котором горение еще не началось, некоторым переходным слоем, где как раз н происходит самая реакция (зона горения или пламя) с течением времени этот слой передвигается вперед со скоростью, которую можно назвать скоростью распространения горения в газе. Величина скорости распространения зависит от интенсивности теплопередачи из зоны горения в ненагретую исходную газовую смесь, причем основной механизм теплопередачи состоит в обычной теплопроводности (В. А. Михельсон, 1890). [c.663]

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции r j, был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса. [c.696]

Зако 1 Стефана — Больцмана дает представление лишь об интенсивности суммарного излучения абсолютно черного тела и совершенно не касается спектрального распределения энергии. Первый существенный результат в этом направлении после работ Михельсона и Голицына был получен Вином (1893), который воспользовался кроме термодинамики еще и электромагнитной теорией света. В результате он установил, что испускательная способность абсолютно черного тела имеет вид [c.137]

Михельсон Владимир Александрович (1860— [c.137]

Творцом теории распространения детонации в газах является известный русский физик В. А. Михельсон, посвятивший в 1889 г. этому вопросу работу О нормальной скорости воспламенения гремучих газовых смесей ). [c.218]

Кирхгоф поставил перед физикой задачу нахождения этой универсальной функции. Постепенное решение этой задачи связано с именами Больцмана, Вина, Джинса, Михельсона, а ее окончательное решение удалось только Планку, впервые введшему для этого квантовые представления в физику. [c.211]

Менделеев установил, что при приближении к некоторой температуре поверхностное натяжение стремится к нулю и пропадает различие между жидкостью и паром. Он назвал эту температуру температурой абсолютного кипения. В дальнейшем изучением критических явлений занимались А. Г. Столетов, М. П. Авенариус и др. Русские ученые В. А. Михельсон и Б. Б. Голицын внесли значительный вклад в термодинамику излучения. Голицын первым ввел понятие температуры излучения, которое вошло в науку и сохранилось до наших дней. Применением термодинамики к физической химии занимались Д. П. Коновалов, Н. С. Кур-наков и др. [c.12]

Идея использования тепловых насосов для отопления (динамическое отопление) была впервые высказана В. Томсоном и детально разработана В. А. Михельсоном. [c.631]

Обратный круговой процесс может служить не только для искусственного охлаждения, но и для отопления, которое русский физик В. А. Михельсон назвал динамическим. [c.139]

Если железный ударник имеет достаточную толщину и скорость удара о превышает 1,62 км/с (эта скорость соответствует точке С на ударных адиабатах (рис. 3.4.2—3.4.4), где = /2 0= = 0,81 км/с, р = 33,0 ГПа), то структура ударной волны стремится к стационарной конфигурации до прихода волны разгрузки, причем эта стационарная волновая конфигурация имеет впереди скачок, за которым идет зона релаксации. Амплитуда скачка в плоскости pV (см. рис. 3.4.2) находится пересечением ударной адиабаты исходной а-фазы ОА Ру с прямой Рэлея — Михельсона OR, соединяющей начальное О и конечное R состояния за всей волной. Это пересечение определяет точку F,, соответствующую состоянию за скачком. Далее по p R) и pi( i) на ударных адиабатах в плоскостях pv и Dv (см. рис. 3.4.4 и 3.4.3) определяются массовые скорости за скачком v Fi) и за всей волной v R), а также скорость стационарной волны D R) D(Fi). [c.279]

В ударной волне скорости фаз различаются, Vi Уа, поэтому, в отличие от однородной среды, параметры среды отклоняются от линии Рэлея—Михельсона (ЛРМ), являющейся прямой линией в координатах р, р [c.427]

Рейнольдса число 13, 70, 75, 92, 10.>, 154, 312, 400 Рэлея—Лайба (—Плес-сета) уравнение 64, 65, 105, 125, 135, 179, 206 Рэлея — Михельсона линия 257, 262, 427 [c.460]

На плоскости рУ формула (5.6) дает уравнение прямой, называемой прямой Михельсона. [c.90]

Иными словами, энтропия прореагировавшей среды принимает стационарное значение в процессах Чепмена—Жуге. Отсюда следует, что в точках касания ударной адиабаты и прямой Михельсона выполняются равенства [c.92]

Вдоль прямой Михельсона [c.95]

Устойчивая самоподдерживающаяся детонация имеет минимальную скорость, соответствующую наклону прямой Михельсона, касательной к ударной адиабате ПД в точке Жуге. Такая детонация называется нормальной. [c.97]

Перед фронтом пламени для температуры и концентрации имеем профили Михельсона [c.333]

Факельное сжигание горючих смесей газа с первичным воздухом было также исследовано Н. Н. Норкиным [88]. Согласно известному уравнению В. А. Михельсона, высота внутреннего конуса h такого пламени может быть найдена из уравнения [c.126]

В. А Михельсон, О нормальной скорости воспламенения гремучих [c.410]

Тепловая форма энергии природных вод может быть технически применена в схемах, работающих на принципе использования перепада температур. Этот перепад температур имеет место в тропических морях и океанах, между поверхностью (+20—25° С) и глубинными слоями воды (+4° С). Известный советский физик В. А. Михельсон еще в начале XX века разработал на этом принципе схему использования тепла воды Петровско-Разумовских прудов в Тимирязевской Академии в Москве. В тридцатых годах XX века во Франции был предложен проект такой установки. В качестве рабочего тела использовалась сама же вода, [c.18]

Основываясь на результатах предшествующих исследований, М. Л. Михельсон разработал способ, позволяющий не только контролировать, но и настраивать работу магнитного аппарата на оптимальный режим, учитывая концентрацию центров кристаллизации. [c.91]

Открытие химической детонации послужило стимулом для создания теории распространения экзотермических волн в газах, основы которой были заложены на рубеже нашего столетия Михельсоном (1889), Чепменом (1899) и Жуге (1905), а дальнейшее существенное развитие произошло в годы второй мировой войны в Советском Союзе, США и Германии. [c.117]

Больцмана) затем были определены некоторые основные черты искомой функции (закон Вина), найден весьма точный экспериментальный ход ее в зависимости от V для разных Т и, наконец, после ряда неудачных попыток, имевших, однако, огромное значение ДЛЯ понимания вопроса (В. А. Михельсон, Рэлей—Джине, Вин, Лоректц), удалось найти окончательное теоретичеекое решение задачи (Планк, 1900 г.) Необходимо упомянуть, что оно было найдено только путем решительного принципиального изменения основных положений физики, путем создания теории квантов, заложившей принципиально новую базу физической науки. Эта новая теория оказалась столь важной и плодотворной, что дальнейшее развитие ее составило главное содержание теоретической физики за все последующие годы и охватило почти все области нашей науки. [c.695]

Первую теоретическую попытку оп[)еделеиия вида функции Кирхгофа предпринял русский физик В.А. Михельсон в 1887 г. Для этого ему пришлось прибегнуть к определенным предположениям относительно механизма возннкновения излучения. Михельсон считал, что излучение обязано своим происхождением колебаниям атомов излучающего тела, которые распределены по скоростям в соответствии с законом Максвелла — Больцмана (49). Статистические идеи впервые применяются к теоретическому анализу совершенно иного физического явления. Хотя Ми-хельсону удалось получить зависимость е(А,7), качественно совпадающую с экспериментальными данными, не все предположения его работ1>1 были достаточно обоснованы. [c.152]

Параметры точек А2, как показано на рис. 3.4.1, находятся аналогично параметрам точки At, а имепно, по пересечению ударной адиабаты (3.4.5) в плоскости рТ с линией равновесия фаз ps T). Параметры упоминавшейся выше точки С находятся в плоскости рТ пересечением ударной адиабаты (4.4.4) с прямой линией Рэлея — Михельсона, проходящей через точки О и Ai. [c.277]

Рассмотрим на плоскости рУ (см. рис. 5.2) совокупность точек, которые удовлетворяют ударной адиабате для продуктов реакции (СМС) и условию (5.10). Из точки 1, характеризующей начальное состояние, проведем пучок прямых Михельсона (5.6), пересекающих адиабату в области детонации (верхняя часть адиабаты — кривая МС2С) и в области дефлаграции (нижняя часть адиабаты — ОМС). Каждая из них, вообще говоря, пересечет ударную адиабату в двух точках. В пределе прямые Михельсона касаются ударной адиабаты. Процессы, отвечающие точкам касания, называются процессами Чепмена—Жуге. Условие касания таково [c.92]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D волны разрежения из зоны ПД будут догонять ударную волну и уменьщат ее амплитуду до установления режима устойчивой детонации, соответствующей прямой 1 В. Таким образом, режим пересжатой самоподдерживающейся детонации не может быть устойчивым. [c.97]

ЧТО скорость детонации велика Ос = Ос, а давление после зоны химической реакции рв меньше р2 — давления в точке Жуге. Режим недосжатой детонации, возбуждаемый в ВВ ударной волной, невозможен. Это связано с тем, что прямая Михельсона, вдоль которой происходит изменение состояния в зоне реакции, в этом случае проходит через область, где нет условий для протекания химической реакции. Недосжатые или слабые детонационные волны могут быть получены, если применять другие способы инициирования химической реакции (например, с помощью лазерного излучения). [c.97]

В 1822 г. французский ученый Б. Фурье изложил теорию распространения тепла в твердых телах в труде Аналитическая теория тепла . Им был сформулирован в 1807 г. основной закон теплопроводности. В области теплопередачи известны труды русских ученых конца XIX в.— А, Г. Столетова, В. А. Михельсона, Н. А. Умова и Б. Б. Голицина. [c.133]

Происходила сепарация капель по размерам. Поэтому, перемещая стабилизатор нормально к оси форсунки, можно было менять размеры капель в потоке, сохраняя в каждом опыте примерно монофракционный состав распыла. Скорость распространения пламени изучалась по отпечаткам на фотографиях внутреннего 3 и внешнего 4 конусов факела по методу Михельсона. [c.237]

К абсолютно черным телам приближаются сажа и платиновая чернь. Лучепоглощательная способность сажи у4я = 0,98. Идеально черный поглотитель лучистой энергии был предложен русским ученым В. А. Михельсоном в 1893 г. Пусть имеется почти закрытый сосуд (ри 26). Допустим, что в малое отверстие О полости М попадает луч света. Поглощающая способность стенок полости пусть будет Ах = 0,6. После первого попадания луча на стенку 0,6 его энергия поглотится стенками и только 0,4 рассеянно отразится. После многократного попадания луча на стенку полости при рассеянном отражении энергия его почти полностью поглощается. Стенки полости тела будут поглощать энергию лучей при любой его температуре. Если нагреть это тело, оно будет излучать энергию как абсолют о черное. [c.128]

В. А. Михельсоном, который сделал также первую попытку дать аналитическое выражение для формы пламени, образующегося при лами-нарно.м сжигании газа. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...