Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Уравнения стационарного движения

Уравнения стационарных движений совершенного газа получаются из (1.1) заменой нулями всех производных по времени. Вывод полной системы законов сохранения  [c.26]

Решение. Выбираем плоскость одной нз стенок канала в качестве плоскости X, Z, а поверхность жидкости — в качестве плоскости х, у, так, что ось X направлена вдоль длины канала области жидкости соответствуют Z < 0. Градиент давления отсутствует, так что уравнение стационарного движения жидкости (ср. 17) есть  [c.348]


Уравнения стационарного движения  [c.43]

Частные случаи уравнений стационарного движения стержня.  [c.46]

Законы подобия. Из уравнения стационарного движения вязкой жидкости в безразмерной форме [в частности из уравнения (11.9)] видно, что при двух различных течениях одного и того же типа (т. е. происходящих в геометрически подобных областях при тождественных граничных условиях) безразмерные скорости па,- = являются одинаковыми функциями без-  [c.367]

В простейшем случае движения, характеризующемся линиями тока в виде прямых, параллельных оси Ог, скорость течения w будет зависеть не только от координаты г, но также и от координаты х. Поэтому уравнение стационарного движения этого типа будет иметь вид  [c.261]

Из уравнения стационарного движения вязкой жидкости в безразмерной форме (7-16) видно, что при двух различных течениях одного и  [c.263]

УРАВНЕНИЕ СТАЦИОНАРНОГО ДВИЖЕНИЯ ГАЗА ПО ТРУБЕ  [c.266]

Для построения приближенного решения задачи, соответствующего принятой физической схеме, будем исходить из общих уравнений стационарного движения вязкой несжимаемой жидкости в цилиндрических координатах j , г, ср.  [c.179]

Рассмотрим несколько частных случаев общих уравнений стационарного движения стержня, имеющих прикладное значение. Во введении к этой главе приведен пример, где используется быстродвижущийся гибкий стержень для охлаждения реактора  [c.107]

Ограничимся в дальнейшем только механической частью расчета ленточного радиатора и получим уравнения равновесия ленты для режимов работы в космосе и в земных условиях. Уравнения стационарного движения ленты получим в системе координат уох, вращаюш,ейся с угловой скоростью цилиндров / и 2 (рис. 5.11), прижимающих ленту к барабану. В относительной системе координат лента имеет продольное движение со скоростью w = кроме того, на ленту действует распределенная нагрузка mmV. Воспользуемся уравнением равновесия стержня (5.6), которое запишем во вращающейся системе координат уох. Полагая  [c.109]

Для одномассной колебательной системы, состоящей из УЭ и массы, на которую действует вынуждающая сила Р sin сод/, решение дифференциального уравнения стационарного движения имеет вид  [c.219]

Уравнения стационарных движений. Пусть связи допускают вращение тела вокруг оси х з и активные силы не дают момента относительно этой оси, тогда система может совершать равномерное вращение вокруг оси л ,, с угловой скоростью Шо как одно твердое тело. Такие движения называют стационарными или установившимися.  [c.284]


Тогда получим окончательно следующую систему безразмерных уравнений стационарного движения вязкого газа  [c.641]

Найдем сначала стационарное движение. Выберем начало координат на нижней кромке пластины и направим ось х горизонтально, а ось 2 — вертикально вверх. Уравнения стационарного движения в приближении пограничного слоя тогда запишутся в виде  [c.356]

Уравнения (16) не допускают полного аналитического исследования. Однако анализ некоторых типов стационарных движений, существующих в ограниченном диапазоне углов О < а, в < тг/2, был проведен в [12]. Эта работа интересна еще и графическим (точнее графо-аналитическим) методом, впервые предложенным в [2] и позже применявшимся многими авторами. Анализ уравнений стационарных движений в переменных а, ф, в, (р приводит к необходимости рассмотрения режимов четырех типов  [c.290]

Уравнение стационарных движений имеет вид  [c.300]

С теоретической точки зрения интерес к изучению течений с переходом через скорость звука обусловлен тем, что уравнения стационарных движений газа в области определения решения принадлежат в этом случае к смешанному типу эллиптическому—там, где скорость дозвуковая, и гиперболическому—при сверхзвуковой скорости.  [c.384]

Пример 4. Цепь состоит из рассмотренных выше гиростатов с осями длиной 2а, чередующихся со звеньями пренебрежимо малой массой и длиной 2I, присоединенными к концам осей гиростатов универсальными изгибными шарнирами. Конечный кусок такой цепи расположен так, что ее звенья образуют незамкнутый многоугольник с концами, закрепленными в фиксированных точках А к В посредством универсальных изгибных шарниров. Система, как твердый многоугольник, вращается с постоянной угловой скоростью ц вокруг оси АВ. Требуется вывести уравнения стационарных движений.  [c.326]

В разделе ША выписаны два уравнения стационарных движений, отвечающих соответственно трансляции и вращению — однопараметрическим подгруппам группы С.  [c.245]

Теперь подставим выражение (2.10) в уравнение (2.1). Пользуясь формулами (2.6) и (2.11), после сокращения на выводим уравнение стационарных движений  [c.248]

Уравнение стационарного движения, порождаемого группой симметрии с гамильтонианом ХМ (и), А е К, записывается в форме  [c.256]

Соответствующее уравнение стационарных движений для неизвестных щ,. .., Пп,У1,. .., е К получаем подстановкой (2.6) в (2.1). Многочисленные стационарные движения системы (2.1) приведены в [3,4, 10, 11].  [c.357]

Влияние распределения частиц по размерам. В применении к течению в несжимаемом (газовом) ламинарном пограничном слое незаряженных сферических твердых частиц различных размеров основные уравнения стационарного движения около плоской пластины упрощаются, если концентрация частиц мала, когда = о, Кт = о, 7 = onst, и = Up = onst и рро = onst  [c.354]

Пусть / — характерный параметр длины такого движеиия, а U —характерная скорость. По порядку величины член (vV)v в уравнении (14,2) равен 7/, а член 2[Qv] S . Если ujlQ. < 1, то первым можно пренебречь по сравнению со вторым и тогда уравнение стационарного движения сводится к  [c.68]

Рассмотрим частный случай стационарного двилсения — плоское движение стержня. В начале данного параграфа был приведен пример ленточного радиатора (см. рис. 2.10). Уравнения стационарного движения ленты получим в системе координат Х Ох2, вращающейся с угловой скоростью шоо вращения цилиндров (см. рис. 2.10), прижимающих ленту к барабану. В относительной системе координат лента имеет продольное движение  [c.48]

Уравнения стационарного движения стержня, имеющего вращение относительно осевой линии (см. рис. 2.3). В данном случае точка В на рис. 2.3 неподвижна. Из уравнения (2.44) при 1ц= = сопз(, у1 =аУо=сопз( получаем  [c.51]

Векторные уравнения в связанной системе координат. При стационарном режиме движения стержня у = Iи о I =соп51, а)о = 0. В 2.4 были получены уравнения стационарного движения стержня. Получим теперь уравнения малых колебаний стержня относительно стационарного движения. Из уравнений (3.73), (3.74) имеем  [c.68]

Уравнения стационарного движения. При стационарном поступательновращательном течении несжимаемой жидкости по трубе скорость вращательного движения в силу симметрии движения может зависеть лишь от расстояния до оси трубы, т. е. от радиуса г, но не от угла ср, а составляющая скорости вдоль радиуса будет равна нулю. Поэтому из уравнения неразрывности в цилиндрических координатах следует (так как дии /дхр = О, ю, = 0)  [c.295]


Швейцарский физик и математик, действительный член Петербургской академии наук. В 1738 г. вышел в свет его классический труд Гидродинамика . Д. Вернулли вывел основное уравнение стационарного движения идеальной жидкости, носящее его имя, разрабатывал кинетические представления о газах  [c.191]

При расчете движения корабля с гидрореактивным двигателем Эйлер допустил неточность [233] он приравнивает силу реакции водяной струи непосредственно гидродинамическому сопротивлению корабля, опустив в уравнении движения дополнительное сопротивление корабля за счет преодоления инерции забираемой из него воды. В результате Эйлер получает уравнение стационарного движения корабля в виде рсоу = ау, вместо уравнения Бернулли (1.6).  [c.28]

Пользуясь дифференциальными уравнениям стационарного движения жидкости в горизонтальной трубе, мшено, получить следующую формулу, связывающую ряд существенных величин для гидравлического сопротивления трубы  [c.198]

I), = со = onst. Подставляя это в (3.8) — (3.10), приходим к следующим уравнениям стационарных движений неголономной системы  [c.298]

Замечание. Если считать й = onst, то получим задачу об устойчивости при вынужденном вращении (например, с помощью мотора бесконечной мощности). В этом случае будем иметь лишь первое уравнение (3.14), в котором величина со = Q наряду с а является заданным параметром. Уравнение стационарных движений остается прежним (3.15), однако теперь условия устойчивости ветвей стационарных движений несколько изменятся. Характеристическое уравнение системы имеет вид  [c.302]

Переходя к уравнению стационарных движений (2.15), мы вводим новый неизвестный вектор а, или к скалярных неизвестных (так как dim Ас = = dimG = к). Таким образом, система (2.15), по крайней мере, формально замкнута — в конечномерном случае это означает, что число уравнений совпадает с числом неизвестных.  [c.250]

В котором величина А определена из уравнения стационарного движения гас1 (г ) = О (см. раздел ПЕ и Дополнение С).  [c.263]

При решении уравнений стационарного движения вязкой жидкости часто приходится ввиду математических трудностей ограничиваться некоторыми приближениями. Применимость этих приближённых решений ограничена, естественно, определёнными пределами. Таково, например, решение задачи об обтекании шара ( 20), область применимости которого ограничена малыми значениями числа Рейнольдса.  [c.127]

Ответ Состояния равновесия в пространстве (0, Q, (о) образуют поверхность П, уравнение которой С + ma )Q(n — Aii sinO -j-/Tiga sin 0 = о, представляющую двумерное многообразие стационарных движений диска. На этой поверхности точки прямой 0 = Q = о соответствуют такому качению диска по прямой, при котором плоскость диска сохраняет вертикальное положение. Тонки прямой 0 = со = о соответствуют верчению диска вокруг неподвижного вертикального диаметра. Все остальные точки поверхности П соответствуют круговым движениям.  [c.387]

Система из s линейных уравнений (9.34) называется уравнениями возмущенного движения или уравнениями в вариациях. Если невозмущенное движение таково, что коэффициенты уравнений (9.34) постоянны, то это движение называется стацяонардым. Для стационарного движения справедливо  [c.262]

В рассматриваемом случае Состояния равновесия для уравнения (2.1), определяемые корнями уравнения f (х) = О, соответствуют стационарным движениям исходной системы. При этом координата q изменяется во времени с постоянной скоростью Qk — Xh = onst, где / (х ) = 0.  [c.24]


Смотреть страницы где упоминается термин Уравнения стационарного движения : [c.108]    [c.303]    [c.494]    [c.444]    [c.93]    [c.32]   
Механика стержней. Т.2 (1987) -- [ c.43 ]



ПОИСК



Анализ основных уравнений. Вибрационные моменты, парциальные угловые скорости вибрационная связь между роторами . 6.2.4. Стационарные режимы синхронного вращения и их устойчивость Интегральный признак устойчивости (экстремальное свойство) синхронных движений

Движение стационарное

Дифференциальные уравнения возмущенного движения системы (уравнения в вариациях). Случай стационарного движения

Интегрирование уравнений малых колебаний системы около состояния стационарного движения

Нестационарные и стационарные волновые уравнения движения жидкостей

Одномерное стационарное движение газа Основные уравнения для непрерывного течения

Плоское безвихревое движение сжимаемого газа Основные уравнения плоского стационарного безвихревого движения сжимаемого газа. Линеаризированные уравнения

Стационарное движение. Уравнения возмущений

Уравнение Чаплыгина (общая задача о двухмерном стационарном движении сжимаемого газа)

Уравнение возмущающего движения стационарного двумерного течения

Уравнение движения стационарного плоского пограничного

Уравнения движения голономных систем со стационарными связями в неголономных системах координат

Уравнения движения стационарный случай

Уравнения малых колебаний относительно стационарного движения

Уравнения равновесия при стационарном движении нити

Уравнения стационарного движения стержня

Уравнения стационарного одномер1 ого движения

Уравнения стационарного одномерного движения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте