Движение нестационарное

Наконец, скажем несколько слов о нестационарных движениях. Нестационарное движение определенного типа характеризуется наряду с величинами v, и, I еще значением какого-либо характерного для этого движения интервала времени т, определяющего изменение движения со временем. Так, при колебаниях погруженного в х<идкость твердого тела определенной формы этим временем может являться период колебаний. Из четырех величин V, и, I, т можно опять составить не одну, а две независимые безразмерные величины, в качестве которых можно взять число Рейнольдса и число [c.89]

Если движение нестационарно, то мы рассматриваем элемент поверхности в течение малого интервала времени. [c.451]

Произведенный теоретический расчет предопределяет вполне конкретную физическую картину движения нестационарного двухфазного потока. [c.162]

Для иллюстрации рассмотрим задачу о медленном вращении эллипсоида вокруг главной оси с угловой скоростью о). Ясно, что такое движение нестационарно, так как d Jdt Ф 0. Действительно, ясно, что движение периодично в том смысле, что локальная скорость жидкости и давление в некоторой фиксированной точке пространства изменяются периодически со временем. Пусть I — характерный размер частицы, тогда определим следующие безразмерные переменные и параметры [c.71]

Таким образом, при замедленном оптимальном движении нестационарное значение потребной тяги для горизонтального полета меньше, чем при стационарном движении. Соотношение (74) сохраняется для любой скорости движения (для любого момента движения на активном участке). [c.216]

Когда в игре в 20 вопросов , или при поиске минимума расхода топлива, или в процессе отыскания наилучшей траектории движения нестационарной системы последующие действия корректировались на основе полученных предварительных результатов, это означало, что так или иначе применялась обратная связь. Различают обратную связь двух типов отрицательную и положительную. Первая направлена на компенсацию возмущения, вторая — на его усиление. [c.32]

В разд. 1 рассматриваются уравнения движения нестационарной вязкой жидкости в произвольной криволинейной системе координат. Уравнения движения записываются в переменных скорость- [c.62]

СО4). При любом нестационарном движении этого механизма скорости o>i и (О4 будут различны, и механизм следует рассматривать как систему, имеющую две степени свободы. Следует заметить, что угловые скорости и массы звеньев 2 и 3 значительно меньше угловых скоростей и масс звеньев I и 4, по.этому здесь допустимо произвести статическое замещение масс звеньев 2 и 3, разместив их в точках В, С и D. [c.361]

Более последовательный учет влияния нестационарности на силу f лрн ползущем движении вязкой жидкости рассмотрен ниже ( 7). [c.160]

Далее в этой главе будет введена более удобная запись уравнений движения, ковариантная по отношению к произвольным точечным преобразованиям i) вида (4). Эта запись для системы из N точек будет содержать только ЗЛ/- -1 функций, меняющихся при преобразовании координат выражения для этих функций сравнительно просты, и они имеют ясный механический смысл. Более того, в важном случае движения в произвольном потенциальном (в том числе и в нестационарном) поле уравнения, описывающие систему из N точек, будут содержать лишь одну такую функцию. [c.123]

Уравнения (4) описывают движения как в стационарном, так и в нестационарном поле. [c.259]

Замечание, При применении уравнений Лагранжа второго рода к задачам на относительное движение, а также к задачам с нестационарными связями кинетическую энергию материальной системы следует вычислять в ее абсолютном движении при нахождении обоб щенных сил нужно исходить из того, что связи считаются мгновенно остановленными. [c.60]

Здесь — длина стержня, а 1, г/1, 21 и Хг, Уг, 2г — координаты точек. Если длина стержня изменяется во времени и это изменение длины й не зависит от движения точек, соединяемых стержнем, то связь, определяемая уравнением (а), нестационарна, [c.14]

При наличии нестационарных связей возможные перемещения не совпадают с осуществимыми. Это видно, например, из рассмотрения движения несвободной материальной точки, движущейся по некоторой кривой, которая также движется в пространстве (рис. 3). На рис. 3 показаны [c.18]

Неосесимметричные возмущения движения между вращающимися цилиндрами не исследованы систематически. Результаты расчетов частных случаев дают основание считать, что на правой стороне диаграммы рис. 15 наиболее опасными всегда остаются осесимметричные возмущения. Напротив, на левой стороне диаграммы, при достаточно больших значениях учет неосесямметрнчных возмущений, по-видимому, несколько изменяет форму граничной кривой. При этом вещественная часть < астоты возмущения не обращается в нуль, так что возникающее движение нестационарно это существенно меняет характер неустойчивости. [c.147]

Рассмотрим акустический пограничный слой у плоской твердой стенки (плоскость xz), причем движение будем считать плоским — в плоскости ху И. S lili hling, 1932). Приближения, связанные с малой толщиной пограничного слоя, описаны в 39 и сохраняют силу для рассматриваемого нестационарного движения. Нестационарность приводит лишь к появлению в уравнении Прандтля (39,5) членов с производными по времени [c.430]

При турбулентном движении жидкости скорость, давление и другие величины в каждой точке потока претерпевают нерегулярные пульсирующие изменения около некоторых средних значений. Поэтому для исследования турбулентных потоков возможно целесообразно использовать понятия теории вероятности в этом случае мгновенные значения механических характеристик рассматриваются как случайные величины,, а средние значения определяются как математические ожидания ). Чаще, однако, средние значения определяются как обычные средние по времени. Промежутки времени, за которые производится осреднение, должны быть достаточно большими по сравнению со временем отдельных пульсаций и должны быть малыми по сравнению со временем заметного изменения средних величин, если осреднённое движение нестационарно ). [c.127]

Отметим попутно, что М. Бурнат в работе [7] построил пример примыкания к области по стояииого плоского движения нестационарного потока, но в классе простых волн. В данном рассмотрении возможности конструирования нестационарных течений, как мы увидим ниже, значительно шире. [c.65]

Введение в анализ новых гиперреактивных сил с помощью уравнения гинерреактивного движения было вызвано новым структурным подходом к понятию импульса точки с переменной массой. В данном материале, который носит исследовательский и обобщающий методологический характер, представлены уравнения и расчетные формулы, позволяющие в наиболее полной и точной форме описать движение нестационарной гипердинамической системы. [c.12]

В предлагаемом материале, который носит исследовательский характер, получены результаты и алгоритмические формулы, по-зволяюш ие в наиболее полной и точной форме описать обш ее движение нестационарной гиперреактивной динамической системы. Изучению тонких и сложных вопросов движения динамических систем переменной массы посвяш ена обширная литература (см., например, работы [6, 81, 91, 177, 216, 229, 250, 274, 369, 377, 378, 432]) и, тем не менее, любая новая разработка модели переменной массы, приводя-ш ая к появлению дополнительных и эффективных сил, заслуживает самого пристального внимания и апробации. [c.141]

На фиг. 12.6 показан результат действия опрокидывающего момента тело вращается в каверне до тех пор, пока его конец или оперение не коснется стенки каверны. Поверхность, касающаяся жидкости, действует как направляющая поверхность и создает силу Ят, которая оказывает тройное влияние на движение тела. Осевая составляющая силы Ят увеличивает сопротивление, а поперечная составляющая увеличивает поперечное ускорение и создает момент, направленный противоположно моменту силы Яп- Поскольку движение нестационарное, в момент соприкосновения оперения тела с поверхностью каверны тело имеет угловую скорость вращения против часовой стрелки. Оперение углубляется в стенку каверны и момент ко тичества движения тела уменьшается, затем изменяет направление и увеличивается с ростом силы Ят, в результате чего ее момент, [c.662]

Назовем некоторые наиболее примечательные работы, посвященные численному моделированию вторичных конвективных движений. Расчет стационарных нелинейных режимов конвекции в бесконечном вертикальном слое для значений параметров Рг = О, Gr < 5000 произведен в [34]. Установленный жесткий характер неустойчивости плоскопараллельного течения по отношению к возмущениям с волновыми числами к > 1,9. В ряде работ содержатся попытки моделирования последовательности переходов между режимами конвекции с ростом числа Рэлея на основе численного решения трехмерных уравнений конвекцрш В предположении пространственной периодичности движения нестационарные трехмерные режимы конвекции в горизонтальном слое изучались в [35]. В реальной ситуации, однако, даже удаленные боковые границы оказывают существенное влияние на структуру и смену режимов конвекции. Отметим работу [36], в которой в полной трехмерной постановке методом сеток выполнены расчеты конвективных движений в параллелепипеде с большим отношением сторон (11,5 16 1). В численном эксперименте наблюдались развитие различных типов неустойчивости системы параллельных валов, зарождение и распространенение дислокаций, возникновение пространственно-временной перемежаемости. Обстоятельное численное и экспериментальное исследование режимов конвекции в горизонтальных и наклонных прямоугольных полостях с умеренным отношением сторон проведено в [37]. [c.291]

Устойчивость течения с замыкающим скачком уплотнения, устойчивость течения с непрерывным переходом через скорость звука в седле"и в узле", акустика течений в каналах, взаимодействие решеток и венцов при их относительном движении, нестационарное сжатие, плохая прогнозируемость вихревых течений идеального газа. [c.584]

Однако такой вывод справедлив лишь для стационарного движения жидкости. Если движение нестационарно, то в добавление к условию несжимаемости div г =0 следует учесть еще одно условие Действительно, акустическое число Маха M =vl (здесь v — ко лебательная скорость частиц) всегда значительно меньше единицы Тем не менее, поскольку акустические волны — это нестационар ное движение жидкости, условие еще не означает, что жыд [c.18]

Проблема устойчивости течения жидкости хорошо известна в классической гидромеханике. В обш ем виде эту проблему можно сформулировать следующим образом. Пусть дана хорошо постаь-ленпая краевая задача. Может существовать (и даже быть получено в явном виде) точное решение уравнений движения, удовлетворяющее всем граничным условиям, которое является стационарным в эйлеровом смысле d dt = 0). Все же такое решение может быть неустойчивым в том смысле, что если в некоторый момент времени наложить на это решение малые возмущения, то эти возмущения самопроизвольно будут стремиться возрастать с течением времени, а не затухать. Это означает, что существует другое (возможно, нестационарное) решение уравнений движения и что практически наблюдаемый режим течения будет нестационарным, поскольку, конечно, в реальном случае невозможно избежать каких-либо возмущений. Типичным примером этого является турбулентное течение в трубе постоянного сечения, где имеется также стационарный, но неустойчивый режим течения, называемый ламинарным. [c.297]

Как указывалось выше (и. 1.12), пеустановившемся, или нестационарным, двн кением жидкости называется движение, переменное [c.136]

Возможно, что выражение (9-45) окажется более удобным для обобщения опытных данных по динамике сыпучей среды, а (9-46)—по кинематике слоя. В более общем случае —продувке слоя и пр. —в Кп.сл следует подставлять равнодействующие сил инерции и касательных напряжений. Для моделирования потоков сыпучей среды согласно известной обратной теореме теория подобия необходимо и достаточно, чтобы условия однозначности были подобны, а одноименные критерии — аргументы, составленные из этих условий, в правой части (9-45) были равны. При нестационарном и нестабильном движении слоя дополнительно требуется, чтобы Носл = = idem и L/D= idem. Указанные определения являются более полными, чем полученные в [Л. 68]. [c.291]

Согласно данным гл. 9 в поперечно продуваемом движущемся слое можно ожидать близкого совпадения с данными по теплообмену в неподвижном слое. Согласно теоретическому решению [Л. 252] нестационарный теплообмен в неподвижном слое подобен стационарному теплообмену именно при перекрестном (под углом 90°) движении компонентов. Первые опытные данные по этому вопросу были получены в вертикальном теплообменнике, предложенном Е. И, Кашуниным и испытанном без замера температур движущейся чугунной дроби. По данным измерений были определены лишь коэффициенты теплопередачи от газа к воздуху. Использованный затем косвенный метод подсчета коэффициентов теплообмена в камерах условен и в ряде положений ошибочен. [c.324]

Рассмотрим поступательное нестационарное движенне одиночной сферы постоянного радиуса а с фиксированной по направлению, но не по величине, скоростью v oait) в несжимаемой вязкой жидкости, покоящейся на бесконечности. Пусть нелинейные инерционные силы (как и в 6) малы (Рви, С 1), но (в отличие от 6) учтем линейные инерционные силы из-за быстрого изменения 2 (i). Решение задачи сводится к решению уравнений Стокса ползущего движения вязкой несжимаемой жидкости (3.3.24) в оо-системе координат (s = оо) с граничными условиями, заданными на подвижной сфере и на бесконечности [c.175]

В результате вместо (3.6.23) для силы, действующей на частицу в дисперсной смеси, имеем, хотя и менее обоснованную, но зато учйтывающую влияние нестационарности в случае вязкого или ползущего мелкомасштабного движения ) [c.177]

Заметим, что влияние непоступательности движения жидкости вдали от сферы в приближении идеальной несжимаемой жидкости с учетом нестационарности скорости обтекания Vxit) и радиуса сферы a t) рассмотрено в 5 гл. 3 и описывается формулой (3,5.21), которая для случая 2 = О имеет вид [c.253]

Влияние ускорения и замедления на коэффициент сопротивления исследовалось Лэпплем и Шефердол [465] результаты более поздних исследований приведены в работах [363, 822]. Нестационарные пограничные слои на вибрирующих сферических частицах изучались авторами работы [893]. Подробный обзор и широкое исследование влияния формы, турбулентности и ускорения на коэффициент сопротивления и движение цилиндрических частиц и чешуек представлены в работе [518]. [c.36]

В нестационарном случае правые части уравнений Лагранжа зависят также и от времени. Для таких систем фазовое простран-С1В0 менее удобно, ибо теперь уже нельзя столь просто исключить t и вместо уравнений движения выписать уравнения фазовых траекторий, не содержащие явно время t. В таких случаях удобно дополнить рассматриваемые пространства осью t. Про- [c.208]

Во всех предыдущих параграфах данной главы мы рассматривали движение системы в потенциальном поле, но не требовали, чтобы поле это было стационарным. Именно поэтому мы предполагали, что лагранжиан, гамильтониан и иные функции, встречавшиеся нам по ходу изложения, могут зависеть явно от времени. В этом смысле изложенный выше материал охватывал движения в нестационарных потенциальных полях и, в частности, движение в потенциальном поле системы, имеющей механические реономпые связи. Для случая, когда система натуральна, связи склерономны и поле стационарно, т. е. когда потенциальная функция не зависит явно от времени, выше было установлено лишь то, что гамильтониан совпадает с полной энергией системы. Отправляясь от этого факта, мы ввели понятие обобщенно консервативной системы как такой гамильтоновой системы, в которой гамильтониан не зависит явно от времени, а сам гамиль- [c.325]

Два уравнения (15 ) относительно координат х, у, г для фикснро-вашюго. момента времени I являются дифференциальными уравнениями семейства линий тока. После интегрирования этих уравнений появятся произвольные постоянные, различным значениям которых соответствуют разные линии тока. На фиксированной линии тока в рассматриваемый момент времени находятся разные точки сплошной среды в отличие от траекторий. Для стационарного движения, при котором вектор скорости не зависит от времени, семейство линий тока совпадает с семейством траекторий. Для нестационарного движения это разные семейства линий. [c.218]

При движении механической системы координаты точек и их производные по времени, входящие в уравнения связей, могут зависеть от времени Кроме того, в уравнения связей время может входить явно, помимо координат и их производных. Связи, в уравнения которых время явно не входит, называются стационарньши или склерономными. Если время входит явно в уравнение связи, то связь называется нестационарной или peo-номной. Нестационарные связи обычно реализуются посредством движущихся или деформирующихся тел. В простейшем случае одной точки нестационарная геометрическая связь в форме движущейся или деформируемой поверхности имеет уравнение. , [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...