Движение газа адиабатическое

Элементарный расчет ударной трубы заключается в следующем. Охарактеризуем физические свойства газов двумя константами молекулярным весом р и показателем адиабаты к. Пусть газу, вначале находившемуся в правом отделении, соответствуют константы и к , а газу в левом отделении — р4 и 4. Начальные давления назовем соответственно и р4, причем р4 Э Рх-Трубу будем считать теплоизолированной, а движение газа адиабатическим. [c.155]

Предположим теперь, что объемные силы отсутствуют и движение стационарно кроме того, отвлечемся от притока тепла и вне, т. е. будем считать движение газа адиабатическим. Тогда закон сохранения энергии приведется к равенствам [c.133]

Четыре уравнения связывают пять величин Ох, ау, р, р, зависящих от переменных X, у, г, I. Для замыкания системы уравнений следует добавить еще одно уравнение, характеризующее процесс, связанный с движением газа. Наиболее часто встречающимся процессом является баротропный процесс, при котором давление есть функция только плотности, т. е. р = / (р). Типичным баротропным процессом является адиабатический процесс, при котором р = Ср , где С — константа, а и = Ср/Св — показатель адиабаты, зависящий от теплоемкостей газа при постоянных давлении Су н объеме Су. [c.559]

Уравнения центрально-симметричного адиабатического движения газа гласят [c.560]

При адиабатическом процессе движение газа описывается теми же основными уравнениями, но при этом показатель политропы п заменяется показателем адиабаты k, поэтому при адиабатическом процессе уравнение Бернулли будет записано в виде [c.110]

Основными уравнениями для одномерного движения газа так же, как и для жидкости, являются уравнение неразрывности, количества движения и энергии, или уравнение Бернулли, за-меняюш,ее уравнение энергии при адиабатическом движении идеального газа. [c.130]

Если воспользоваться известными зависимостями между плотностью, температурой и давлением при адиабатическом процессе в газах, то условия наличия аналогии между двухмерным движением газа и движением жидкости в прямоугольном канале могут быть представлены величинами, которые приводятся ниже [c.480]

В настоящее время стало ясным, что основные проблемы внутреннего строения звёзд и проблемы выяснения грандиозных удивительных явлений, наблюдаемых в переменных звёздах, связаны тесным образом с исследованием проблем газовой динамики. В излагаемой теории даны новые рациональные постановки задач и точные решения уравнений адиабатических движений газа и уравнений равновесия газа с учётом эффектов излучения. Соответствующие идеализированные случаи движения или равновесия газа можно в некоторых случаях рассматривать как схематические процессы, моделирующие действительные газодинамические эффекты в звёздах. Они могут служить источником для получения представления о возможных механизмах вспышек звёзд, пульсаций звёзд, о внутреннем строении звёзд и о влиянии различных физических факторов, связанных с выделением и поглощением энергии внутри звёзд, роли переменности плотности, о влиянии тяготения, о возможных движениях, обусловленных отсутствием начального равновесного распределения давлений, и т. п. [c.9]

Система определяющих параметров для адиабатических возмущённых движений газа после взрыва представится величинами F г t у Pl> / > -С<о, Г, I, Y- [c.172]

Действительно, если согласно (2.3 ) для адиабатических движений газа положить [c.24]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Эта монография содержит много материала по колебаниям непрерывных тел. Исследование волнового уравнения, описывающего распространение звука в газе, проводится в главе XI, т. 2, где весьма подробно рассматривается адиабатическое и изотермическое движение газа. [c.401]

При адиабатическом движении газа его полная энергия, состоящая из кинетической энергии видимого движения и энергии, определяемой из уравнения i — и Apv, остается постоянной. В связи с этим всякое изменение кинетической энергии газа вызывает соответствующее (обратное) изменение его энтальпии, а следовательно, и температуры. Таким образом, в соплах скорость газа увеличивается, а температура уменьшается, в диффузорах, наоборот, скорость уменьшается, а температура увеличивается. [c.141]

При движении газа с большой скоростью теплоотдача выражается по обобщенному закону Ньютона — Рихмана. В него входит разность между действительной и адиабатической температурами стенкн [c.178]

Внутреннее трение (вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность — кинетической энергии молекул. Приняв в настоящей главе схему идеального, т. е. лишенного внутреннего трения, газа, естественно отвлечься и от теплопроводности. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Такое движение называется адиабатическим ). Кроме того, заметим, что удельная внутренняя энергия совершенного газа пропорциональна его абсолютной температуре и равна Л = — с Т, где с — коэффициент теплоемкости газа при постоянном объеме. [c.96]

В адиабатическом движении газа критические значения параметров. состояния одинаковы для всех частиц газа и зависят только от полной его энтальпии ( 21) и могут быть определены, например, по заторможенным значениям параметров в баллоне, где газ предполагается неподвижным. Наличие критических явлений представляет характерную особенность газовых течений. [c.106]

Поток будем считать адиабатическим, а газ совершенным и идеальным. При этих условиях, как уже было ранее ( 21) доказано, движение газа можно считать изэнтропическим. [c.111]

При проведении расчетов одномерных газовых потоков часто бывает полезно сравнивать термодинамические текущие характеристики газа в любой точке потока с некоторыми стандартными. За такие состояния в большинстве случаев выбирают два покой газа и его критическое состояние т. е. движение с местной скоростью звука. Эти состояния можно всегда себе мысленно представить осуществленными при помощи одномерного адиабатического и изэнтропического движения газа через некоторый воображаемый канал. [c.118]

Рассмотрим адиабатическое, но не изэнтропическое движение газа по трубе при наличии сопротивления трения, причем для простоты ограничимся случаем трубы постоянного сечения. [c.120]

Положим > о, т. е. будем рассматривать развитие движения вниз по потоку. Тогда сразу видно, что йМ > О, если М < 1 и М < О, если М > 1. Это приводит к следующему выводу при адиабатическом движении газа по трубе постоянного сечения наличие трения вызывает ускорение дозвукового потока и замедление сверхзвукового потока. [c.122]

Таким образом, исследованы все случаи и можно сформулировать следствие в классе нестационарных плоских адиабатических движений газа (7 / 2) с пря молинейными характеристиками не существует вихревых течений, отличных от про стых волн и конических течений. [c.32]

Уравнения адиабатического движения газа в случае сферической симметрии запи-шем в форме [c.419]

Схема и принцип работы газовых турбин. Адиабатический, эффективный и относительный к.п.д. турбины. Движение газа в турбине. [c.175]

Однако во многих случаях движения газа его температура не остается постоянной, но повышается или понижается для каждого элемента, смотря по тому, сжимается газ или расширяется. Если этот процесс происходит так быстро, что мы можем пренебречь излишком или потерей тепла, происходящими вследствие проводимости и излучения, то мы получаем адиабатическое соотношение [c.19]

Введем в рассмотрение важное для последующего понятие кри-тической скорости движения газа. Из уравнения сохранения энергии идеального газа (37) гл. Ill при стационарном адиабатическом его движении путем, аналогичным примененному при выводе равенства (42) из (41), получим [c.178]

Переходя к более детальному изучению одномерного адиабатического и изэнтропического движения газа, заметим, что к нему применимы все ранее выведенные соотношения, связывающие между собою термодинамические параметры газа и скорость движения или число М. Необходимо только установить связь между одним каким-нибудь из этих параметров и сечением трубы А. [c.200]

Совокупность равенств (90) и (91) представляет полное решение задачи об одномерном стационарном адиабатическом и изэнтропическом движении газа по трубе переменного сечения решение это представлено в удобном параметрическом виде, причем роль параметра играет число М. Задавшись законом изменения площади сечения трубы А (х), определим М (х) по (90), а затем и искомые р (х), р (х) и Т(х) по (91). [c.202]

Воспользуемся теперь уравнением Д. Бернулли в дифференциальной форме (уравнение 12). Предположим, что процесс — адиабатический dQ — 0), силы трения в газе отсутствуют жидкость идеальная) и движение газа горизонтальное dz — 0) тогда уравнение (12) примет вид [c.90]

Можно еще иначе вывести уравнение Бернулли для струйки газа, не пользуясь понятием о его теплосодержании. При установившемся, адиабатическом движении газа вдоль каждой струйки имеет место дифференциальное соотношение (12) [c.93]

Определенная таким образом максимальная скорость установившегося адиабатического движения газа вполне аналогична предельной скорости при движении несжимаемой жидкости, [c.96]

Эти зависимости определяются термодинамическими процессами, протекающими при движении газа по трубопроводу. Если теплообмен между газом и окружающей средой отсутствует, газ будет расширяться адиабатически и его температура будет непрерывно понижаться. При наличии теплообмена между газом и окружающей средой температура газа Т может сохраняться постоянной по всей длине газопровода (из<лермическое течение), равной температуре окружающей среды. Это обычно имеет место для длинных трубопроводов без тепловой изоляции, и поэтому большинство п ю мышленных газопроводов работает в условиях изотермическсго режима. [c.270]

Из уравнения (VI.39) легко получить закон одномерного адиабатического движения газа в цилиндрической трубе при наличии трения. Для цилиндрической трубы г = onst) уравнение (VI.39) будет [c.145]

Энергия может передаваться излучением от центра к периферии звезды в этом процессе благодаря поглощению и собственному излучению может меняться распределение энергии по спектру частот, но при равновесии излучаемая, поглощаемая и передаваемая теплопроводностью энергия даёт общий баланс, равный нулю. Дальше мы в качестве приближённого условия примем, что и при нестационарных процессах та ое положение сохраняется, иначе говоря, мы будем рассматривать адиабатические движения газа (е = 0). [c.287]

Рассмотрим решения системы уравнений (I) неустановив-шихся адиабатических движений газа со сферической сим- [c.303]

Отсюда, так как вдоль каждой линии тока рк согласно (8.11) легко выразить через р, У, Ктах и р/р, следует, что pjpl = = Pi/pl, или, так как р = р1, что Pi = р , pi = рг и Kj = v . Таким образом, из предположения о непрерывном обтекании тела в цилиндрической трубе при отсутствии полостей, распространяющихся за телами в бесконечность, т. е. при Si = S , как следствие условия о выравнивании давлений получилось, что все характеристики потока в переднем и заднем сечениях Si и 1S2 далеко от тел одинаковы. Этот вывод установлен для непрерывных адиабатических движений газа очевидно, что для несжимаемой жидкости это положение также верно. [c.72]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

Уравнения (2) и (3) являются точными уравнениями, описываюндими адиабатическое движение газа, и служат для определения пяти функций р, г , -г, р и р в зависимости от х ж ф. [c.27]

В предыдущем параграфе уже употреблялось понятие адиабатическое движение для обозначения такого движения газа, когда р/р = onst. Как будет показано далее (см. (43)), для рассматриваемого случая идеального совершенного газа эти два определения эквивалентны друг другу. [c.96]

Согласно второму началу термодинамики в замкнутой (адиабатической) материальной системе энтропия является неубывающей функцией времени. Возрастание энтропии в адиабатической системе показывает, что внутри этой системы происходят необратимые процессы преобразования механической энергии в тепло, сопровождаемые потерями механической энергии. Примером образования таких механических потерь могут служить потери на внутреннее трение в неидеальных жидкостях и газах. В следующей главе мы встретимся с явлением потери механической энергии газа при прохождении его сквозь скачок уплотнения — поверхность разрыва непрерывности кинематических и термодинамических величин. В этом случае движение, будучи адиабатическим, окажется неизэнтропическим. [c.100]

В качестве следствия из результатов предыдущих пунктов вытекает следующая Теорема. В классе нестационарных плоских адиабатических движений газа (7 / 2) с пртюлинейными характеристиками не существует вихревых течений, отличных от простых волн и конических течений. [c.49]

В основу вывода уравнений движения вязкой жидкости Пуассон положил своеобразный анализ деформации частиц среды за бесконечно малые промежутки времени, представляя каждую элементарную деформацию состоящей из двух процессов — упругой деформации согласно уравнениям теории упругости и последующего перераспределения (выравнивания) давлений в жидкости. Применение этих рассуждений привело Пуассона к прспорцио-нальности касательных напряжений скоростям деформации частиц. Однако в результате он получил уравнения движения, содержащие формально не две, а три физические характеристики жидкости (помимо плотности). Причиной этого было отсутствие достаточно строгого определения равновесного давления в потоке вязкой жидкости. Впрочем для малосжимаемой капельной ншдкости и адиабатического движения газа Пуассон свел число независимых физических характеристик жидкости к двум, в результате чего его уравнения движения приняли форму, близкую к точным уравнениям движения вязкой жидкости. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...