Разлет

Ядра атомов урана обладают способностью самопроизвольно делиться. Осколки деления разлетаются с огромной скоростью (2- Ю" км/с). За счет преобразования кинетической энергии этих частиц в тепловую в твэлах выделяется большое количество теплоты. Преодолеть металлический кожух твэла способны только нейтроны. Попадая в соседние твэлы, они вызывают деление ядер в них и создают цепную ядерную реакцию. [c.190]

Однако направление разлета частиц теперь будет иным. Оно будет составлять с первоначальным направлением [c.117]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

Теперь рассмотрим тот же вопрос в /(-системе отсчета, где частица массы mi с импульсом pi испытывает столкновение с покоЯ L с щейся частицей массы Шг. Для определения возможных случаев разлета частиц после столкновения здесь также полезно воспользоваться векторной диаграммой импульсов. Ее построение аналогично тому, как это было сделано для упругого столкновения. Им-пульс налетающей частицы pt= [c.121]

Пример. Два одинаковых шара насажены на гладкий горизонтальный стержень, по которому они могут скользить (рис. 5.11). Шары сближают и соединяют нитью. Затем всю установку приводят во вращение вокруг вертикальной оси, предоставляют ее самой себе и пережигают нить. Шары, естественно, разлетаются к концам стержня. Угловая скорость установки при этом резко уменьшается. [c.141]

Ф 7.4. Симметричное упругое рассеяние. Релятивистский протон с кинетической энергией Т испытал упругое столкновение с покоившимся протоном, в результате чего оба протона разлетелись симметрично относительно первоначального направления движения. Найти угол между направлениями разлета протонов после столкновения. [c.232]

Решение. При симметричном разлете протонов их импульсы и энергии должны быть одинаковы по модулю. Это сразу видно из треугольника импульсов (рис. 7.8), выражаюш.его закон сохранения импульсов. Из этого треугольника, согласно теореме косинусов, следует, что р2 = 2р -(-2р 2 os 9, откуда [c.232]

Распад движущейся частицы. Релятивистский л -мезон с массой покоя Шо распался на лету на два Y-фотона с энергиями б1 и б2 (в К-системе отсчета). Найти угол 0 между направлениями разлета этих фотонов. [c.236]

Рис, 6,10. в системе центра масс Mi и Mi после столкновения должны разлетаться в противоположных направлениях. Возможны все углы [c.187]

До сих пор мы говорили о законе сохранения энергии в лабораторной системе координат, в которой ядро-мишень А покоится. Во многих случаях бывает удобней рассматривать ядерные реакции в системе центра инерции (в С-системе), в которой покоится общий центр тяжести обеих частиц А и а) и обе частицы движутся навстречу друг другу до соударения и разлетаются в противоположные стороны после соударения с равными, но противоположно направленными импульсами = — а аС ). [c.266]

Большой интерес представляет вопрос об угловом и энергетическом распределении рождающихся частиц. Выше уже отмечалось, что в С-системе суммарный импульс соударяющихся частиц и Мд равен нулю, он остается равным нулю и после соударения, происходит лишь поворот на некоторый угол 0 (рис. 82, б) направления, по которому разлетаются образовавшиеся частицы и М,. [c.268]

Следует иметь в виду, что кинетическая энергия осколков So не может быть сколько угодно малой и ею, вообще говоря, нельзя пренебрегать, как мы сделали в (111.22). В самом деле, если ядро разделилось иа две части, то, следовательно, эти части раздвинулись на расстояние, превышающее радиус действия ядерных сил (рис. 91). Можно принять, что в этот момент кинетическая энергия осколков равна нулю. Но поскольку осколки заряжены, то они будут отталкиваться под действием кулоновских сил и, разлетаясь на большое расстояние, приобретут кинетическую энергию So- [c.294]

Далее, в третьем случае Н -> Р ТР ) в обе стороны от тангенциального разрыва распространяются по волне разрежения. Если газы 1 п 2 разлетаются друг от друга с достаточно большой скоростью V2 — ti], то в волнах разрежения давление может достичь при своем падении значения нуль. Тогда возникает картина, изображенная на рис. 78, г между областями 4 и 4 образуется область вакуума 3. [c.522]

Подавляющая часть энергии деления должна освобождаться в форме кинетической энергии осколков деления Q/. Этот вывод следует из того, что осколки, образовавшиеся в результате разделения ядра на две части, неизбежно должны разлететься под действием больших кулоновских сил отталкивания своих зарядов. Величина кулоновской энергии двух осколков, находящихся на расстоянии б, равна [c.359]

Выбор мел<ду этими двумя механизмами мол<ет быть сделан экспериментально, измерением угловой корреляции мел ду преимущественным направлением двил<ения вторичных нейтронов и линией разлета осколков. [c.391]

Из этих соотношений найдем тангенс угла разлета 0i2 = 0i + 02 [c.104]

Э. Хабблом явление разлета Галактик, причем скорость разлета [c.60]

Применяя это рассмотрение, мы легко объясним, почему в некоторых случаях происходит разрушение быстро вращающихся тел, например разрыв маховиков. Внутренние части маховика (спицы) должны сообщать внешним частям ускорения, необходимые для движения по окружности. Для этого они должны развивать достаточные силы. Если даже при наибольших допустимых деформациях внутренние части маховика все еще не развивают сил, необходимых для движения внешних частей по окружности, то эти внешние части будут двигаться по раскручивающимся спиралям, деформации внутренних частей будут нарастать, превзойдут наибольший допустимый предел и маховик разлетится на части (дальше части маховика будут двигаться с той скоростью, которую они имели при отделении от спиц и друг от друга, т. е. по касательным к окружности маховика). Таким образом, причиной разрыва маховика являются не силы, а, наоборот, отсутствие сил, достаточных для того, чтобы сообщить внешним частям маховика нужные ускорения. Силы необходимы для того, чтобы маховик вращался как целое, и маховик разрывается, если величина этих сил оказывается недостаточной. [c.167]

Большое количественное различие в сжимаемости жидкостей и газон приводит к существенным различиям в их поведении. Очень эффектно это различие выступает в следующем опыте. Если в эбонитовую банку, налитую водой, выстрелить (из мелкокалиберной винтовки) так чтобы пуля попала выше уровня воды, то банка остается целой (пуля лишь пробивает небольшое отверстие). Если же пуля пробивает банку на несколько сантиметров под уровнем воды, то банка разлетается вдребезги. Объясняется это очень малой сжимаемостью воды. Когда пуля вгоняется в воду, она должна либо сжать воду на величину своего объема, либо вытеснить ее наверх. Не только в первом, но и во втором случае в воде должны возникнуть огромные силы (так как пуля вгоняется быстро и вода должна вытесняться с большим ускорением). Эти силы и разрывают банку. [c.504]

Из графиков на рис. 8.7 видно, что с увеличением значений отношения давлений Р углы а и Р увеличиваются, т.е. от потенциального ядра струи жидкость отделяется более интенсивно с увеличением скорости истечения струи из сопла. С увеличением скорости истечения струи турбулентность жидкости, из которой состоит потенциальное ядро, увеличивается. В связи с тем что истекающая струя не ограничена твердыми стенками, волновые возмущения, образованные турбулентностью на поверхности потенциального ядра (см. рис. 4.3), как следствие этого увеличиваются. При увеличении амплитуды волн интенсифицируется отрыв от поверхности потенциального ядра частиц жидкости. Вследствие интенсификации отделения частиц жидкости от потенциального ядра, длина последнего уменьшается, т.е. увеличивается угол сужения р. Отделившиеся от потенциального ядра частицы жидкости разлетаются в пространство, заполненное газом, на более коротком расстоянии от сопла, что увеличивает угол расширения пограничного слоя струи а. [c.195]

М- и j — массы и энергии участвующих частиц и — углы разлета частиц в ЛСК 6 и (р — в СМЦ [c.1086]

Анализ углов разлета надежно подтвердил применимость законов сохранения к индивидуальным актам столкновения. В 1927 г. была непосредственно измерена энергия электронов отдачи, которая оказалась в полном согласии с предсказаниями теории эффекта Комптона, [c.29]

Расчет воздействия на твердое тело взрыва накладного заряда ВВ. Изменением плотности и массы накладного заряда ВВ можно варьировать давления, достигаемые при нагружении образца, а также реализующиеся за счет взрыва скорости метаемых пластин. Детонационная волна после выхода на контактную границу с инертным материалом инициирует в нем 5 дарную волну, интенсивность которой зависит от динамических жесткостей преграды и ВВ. В обратную сторону в продукты детонации идет отраженная от контактной поверхности ударная волна сжатия или волна разрежения в зависимости от соотношения динамических жесткостей материала преграды и продуктов детонации. Во всех рассматриваемых ниже задачах динамическая жесткость инертного материала больше динамической жесткости продуктов взрыва ВВ, и поэтому в зоне контакта происходит возрастание давления с торможением, а затем и разлетом ПД от контактной границы. [c.271]

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн. Пусть имеется плоский, цилиндрический или сферический заряд взрывчатого веш ества (ВВ) и охватывающий его слой жидкости. Между зарядом ВВ и жидкостью может быть слой инертного газа. После взрыва жидкость придет в движение, раздробится на капли. Требуется найти дальность разлета капель к моменту прекращения движения. Задача детального описания этого процесса сложна. Целесообразнее рассматривать отдельно две стадии и каждую в рамках своих допущений и схематизаций. Первая стадия — деформация и дробление слоя жидкости под действием взрывной волны, в результате чего струи газа прорываются через жидкость, формируя ударную волну впереди жидкости. Вторая стадия — разлет образовавшихся и разогнанных до некоторой скорости капель жидкости, которые взаимодействуют с газовым потоком, инициированным взрывной волной. [c.357]

Разлет слоя дисперсных частиц под действием взрыва. Рассмотрим начальные и граничные условия сформулированной выше задачи (для системы уравнений (4.5.1)). В начальный момент времени f = О в качестве первого варианта принимались прямолинейный профиль скоростей и изоэнтропическое состояние газа за волной [c.357]

При достаточно малых начальных скоростях дисперсной фазы (Узо Сю) дальность разлета в исследованном диапазоне параметров практически не зависит от относительного массового содержания частиц, а при больших начальных скоростях капель (fao С ю) увеличение массового содержания капель в облаке [c.359]

Система частиц. Три одинаковые заряженные частицы, каждая массы тис зарядом q, поместили в вершины углов равностороннего треугольника со стороной а. Затем частицы одновременно освободили, и они стали симметрично разлетаться под действием ку-лоновских сил отталкивания. Найти [c.128]

Решение. Наиболее просто этот процесс выглядит в Д-СИСТС ме здесь распадающаяся частица покоится, а частицы распада разлетаются в противоположные стороны с одинаковыми по модулю импульсами pi=p2=p. Энергия распада Q целиком переходит в суммарную кинетическую энергию f возникающих частиц. Поэтому [c.131]

Во всех зарегистрированных до сих пор в эмульсии случаях распада т-мезона последнему приписывается положительный знак заряда. Когда в эмульсионной камере видны концы всех трех я-мезонов, знак заряда следует из того, что всегда при распаде встречаются два я+-мезона и один я -мезон когда я-мезо-ны выходят за пределы эмульсионной камеры, положительный знак заряда т-мезона следует из компланарности направлений разлета я-мезонов. Действительно, если бы т-мезон, распадающийся в эмульсионной камере, имел отрицательный знак заряда, то, подобно я - и я -мезонам, он должен был бы после торможения захватиться ядром на боровскую 7(-мезонную орбиту, перейти на уровень с малым квантовым числом (/(-орбита), находящийся вблизи или даже внутри ядра, и только после этого распасться. Однако при распаде в таком состоянии первоначаль- [c.594]

Опыт показывает, что для интерпретации таких процессов можно пользоваться кинематикой обычных реакций, приписывая Д-резонансу вполне определенные значения кинетической энергии и импульса. Так, например, реакция я+ + р- Д++ -f я° обладает всеми свойствами двухчастичного процесса (моноэнерге-тичность Д+ -резонанса и я°-мезона, однозначная связь между углами разлета Д -резонанса и я°-мезона). [c.661]

Во всех зарегистрированных до сих пор в эмульсии случаях распада т-мезона последнему приписывается положительный знак заряда. Когда в эмульсионной камере видны концы всех трех я-мезонов, знак заряда следует, из того, что всегда при распаде встречаются два я +-мезона и один я -ме-зои когда я-мезоны выходят за пределы эмульсионной камеры, положительный знак заряда т-мезона следует из компланарности направлений разлета я-мезонов. Действительно, если бы т-мезон, распадающийся в эмульсионной камере, имел отрицательный знак заряда, то, подобно х - и я -мезонам, он должен был бы после торможения за- [c.167]

Эффект Доплера является практически единственным методом определения скорости движения удалешых от нас звездных систем. Для этого необходимо получить фотографии спектров этих систем и сравнить положение спектральных линий систем и эталонного спектра. Хаббл обнаружил, что линии спектров всех удаленных систем смещеша в красную сторону, т, е. в сторону больших длин волн. Это однознач1Ю свидетельствовало о том, что все звезды удаляются от нашей Галактики. Смещение линий спектра для наиболее слабых по свеченшо Галактик (наиболее удаленных от нас) возрастает. На основании этого Хаббл сделал принципиальный вывод чем дальше изучаемые системы находятся друг от друга, тем больше их относительная скорость. Оценки показали, что скорость разлета Галактик может достигать [c.145]

Пользуясь законами сохранения импульса и энергии, можно рассмотреть задачу, обратную абсолютно пеуиругому удару, именно задачу о распаде тела. Для конкретности представим себе два шара с массами ш, и mj, между которыми проложена спиральная пружина шары стянуты нитью так, что пружина оказывается сильно сжатой (рис. 70, а). Если нить пережечь, то шары разлетаются в противоположные стороны с некоторыми скоростями Vj и и поднимаются до высот / ti и /la (рис. 70, б). Так как до пережигания нити общий импульс двух шаров был равен нулю, то на основании закона сохранения [c.150]

Идея невозмущающего измерения чрезвычайно проста и основана на подходящем законе сохранения для рассматриваемой величины. В статье ЭПР было рассмотрено невозмущающее измерение импульса частицы. Пусть покоящаяся частица самопроизвольно распадается на две частицы, которые разлетаются в противоположные стороны. Суммарный импульс двух частиц равен нулю, а импульсы частиц равны по модулю, но противоположны по направлению. Следовательно, измерив импульс одной из них, узнаем импульс другой. Если расстояние между частицами достаточно велико, то можно быть уверенным, что измерение импульса первой частицы не возмутило импульс второй частицы, который оказывается известным до измерения с соприкосновением . Это означает, по [c.413]

Если за детонационной волной следует разгрузка из-за разлета ПД, то устанавливается стационарный самоподдерживаю-щийся режим Чепмена —Жуге (Ч—Ж), которому соответствует точка Bj на диаграмме p(V), где <95/— касательная к детона-пионной адиабате, проведенная из точки О. В этом режиме детонационная волна движется со скоростью звука относительно вещества за волной (Д = Уа + Сг), и поэтому волны разгрузки, распространяющиеся с той же скоростью, не ослабляют детонационную волну. [c.263]

Таким образом, различие результатов экспериментов по уи-рочпению железа ударом пластины, разогнанной зарядом ВВ, и н[)н детонации накладного к обрабатываемому образцу заряда В И связано с различным характером затухания ударных волн при воздействии ударника н детонационной волны на обрабатываемый образец. Хотя в слоях, непосредственно примыкающих к поверхности контакта с детонирующим зарядом ВВ, достигаются достаточно высокие для прохождения фазовых переходов давления (до 40 ГПа для заряда гексогена с плотностью ро = 1,0 г/см ), однако затем ударная волна начинает гораздо быстрее затухать, чем это происходит при ударе пластиной, из-за следующей за детонацнонпой волной волны разгрузки и разлета ПД с резким снижением давления на контактной границе. [c.294]

Испарение капель не учитывалось, ибо в исследуемом диапазоне параметров изменением массы жидкох фазы при разлете обычно можно было пренебречь. Деформация и дробление капель также не учитывались, хотя оценки показали, что капли воды с диаметром 20 мк за треугольной ударной волной с интенсивностью М/ 4 и длительностью 1 мс дробиться, по-видимому, должны. [c.358]

Расчеты дальности разлета взвеси производились с использованием неоднородных прострапствепно-времепных сеток. На рис. 4.5.7 штриховыми линиями показаны зависимости Ьг х) для передней и задней границ разлетаюш егося слоя. В пределе, когда Vi О, эти траектории указывают местонахождение капельного облака при достижении покоя. [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...