Однородность поля скоростей

При необходимости уменьшить габариты, а следовательно, радиусы кривизны поворотных колен часто прибегают к сильно изогнутым или даже прямоугольным и остроугольным коленам. В целях уменьшения значительно возрастающих при этом потерь и улучшения однородности поля скоростей за коленом широко используются различные профилированные и непрофилированные направляющие-лопатки, устанавливаемые на повороте. [c.379]

Во многих случаях существенное требование к колену —однородность поля скоростей за ним. На рис. XIV. 13 показаны поля скоростей за коленами аэродинамической трубы на расстоянии от 200 до 1000 мм. [c.383]

Теоретическая работа как располагаемый перепад энтальпий, измеренный от полных начальных параметров, имеет ясный физический смысл, если к ступени подводится среда с однородным полем скоростей. Для двухфазного потока с крупнодисперсной влагой это понятие в значительной мере условное. [c.172]

Теорема об изменении количеств движения в форме (87) гл. II, если принять, что движение стационарно, объемные силы отсутствуют (F = 0) и газ идеален (р = —пр), в условиях однородности поля скоростей и давлений в сечениях 0 и 02 после проектирования обеих частей (87) той же главы на направление оси трубы даст второе искомое равенство — сохранение полного импульса р -Ь pF — [c.125]

Римскими цифрами отмечены сечения трубок тока, а римскими цифрами со штрихами — соответствующие этим сечениям эпюры скоростей. Принимая линию тока за твердую стенку, получим профиль конфузора, причем эпюры покажут, насколько однородно поле скоростей в различных сечениях конфузора. Так, например, видно, что профиль конфузора, показанный на рис. 131 штриховкой, имеет достаточно хорошую форму некоторое повышение скорости к стенкам конфузора не вредит делу, так как подтормаживание жидкости из-за вязкости вблизи стенок должно выправить поле. [c.290]

Рассмотрим течение (рис. 9.2) жидкости в канале при однородном поле скорости w на входе. По мере того как жидкость движется вдоль канала, течение у стенки замедляется из-за трения о стенки. Скорость течения в ядре потока остается постоянной по сечению, но [c.174]

Высказанные выше соображения можно суммировать формированием двух систем понятий вакуумной техники [99]. Каждая из них допускает замкнутое описание РГ и вакуумной установки в целом, но с различной степенью детализации и физической достоверности понятия, охватываемые каждой из этих систем, в принципе взаимосвязаны, а критерием их применимости, как уже отмечалось, служит степень однородности полей скоростей молекул и молекулярных концентраций первого— на микроскопическом уровне, а второго — в пределах хотя бы одного характеристического сечения анализируемой структуры. [c.40]

Плоские сечения потока только далеко впереди от несущей линии представляют однородные поля скоростей в остальной области поток неоднороден, так как отдельные его точки находятся на разных расстояниях от вихревой системы крыла. Заметим еще, что плоские сечения потока отличны друг от друга, так что совокупность их ие определяет плоского потока. [c.451]

Заметим, что в предельном случае i — оо и ii — 1 поле характеристик, показанное на рис. 5, стремится к тонкому пластическому слою Прандтля с неоднородным полем напряжений и однородным полем скоростей, так как Vq V = 1. [c.258]

Естественно предположить, что зарождение трещины и переход с решения (I) на решение (II) происходит в один и тот же момент времени, т. е. при относительно малых деформациях реализуется решение с непрерывным однородным полем скоростей деформаций, решение с разрывным полем скоростей перемещений описывает образование шейки на конечном этапе разрушения образца. [c.772]

Гомогенизация расплава происходит в зазоре между головкой и вращающимся диском. Любой элементарный объем расплава, попадая в этот зазор, под действием нормальных сил перемещается к центру. Во всех точках этого сечения скорости сдвига равны вследствие симметрии и однородности поля скоростей деформации. Пути всех элементарных объемов равны между собой при прохождении расплава через зазор вязкость его по всему объему выравнивается. [c.261]

Пример 2. Пусть V — однородное поле скоростей жидкости в трехмерном ориентированном евклидовом пространстве (рпс. 137). Тогда поток [c.144]

Второе слагаемое в правой части соотношения (1.12) носит название конвективного ускорения и оно обусловлено тем, что в разных точках пространства скорости различны. В случае однородного поля скоростей V не зависит от координат) конвективное ускорение равно нулю. При ударе тела о поверхность неподвижной жидкости в первое мгновение поле скоростей однородное и конвективное ускорение будет равно нулю. [c.12]

Однородное поле скоростей для всех точек контактной поверхности [c.22]

Заметим, что это возможно только при однородном поле скоростей горения топлива, т. е. когда линейная скорость горения одинакова для всех точек заряда. [c.120]

При однородном поле скоростей заряда относительное изменение поверхности горения сг может быть подсчитано с помощью элементарных геометрических зависимостей в функции от — относительной доли сгоревшего топлива. В основе таких расчетов лежит закон горения топлива параллельными слоями. [c.227]

Термоанемометрические измерения показали однородность поля скорости осцилляций (т.е. поршневой характер колебаний столба воздуха) и по длине канала, и в его поперечном сечении. Случай возбуждения в канале стоячих акустических волн не рассматривается. [c.22]

С целью проверки эффективности и определения границ применимости предложенных методов был проведен расчет нескольких модельных задач о распространении трещин, имеющих приближенные аналитические решения. На рис. 4.20 представлены графики зависимости скорости высвобождения упругой энергии от СРТ для задачи о движении с постоянной скоростью бесконечной трещины в однородном поле растягивающих напряжений [177, 178]. Поскольку в рассматриваемой задаче НДС в дви- [c.249]

Ракета движется в однородном поле силы тяжести вверх с постоянным ускорением w. Пренебрегая сопротивлением атмосферы и считая эффективную скорость Ve истечения газов постоянной, определить время Г, за которое масса ракеты уменьшится в два раза. [c.334]

Найти закон изменения массы ракеты, начавшей движение вертикально вверх с нулевой начальной скоростью, если ее ускорение ш постоянно, а сопротивление среды пропорционально квадрату скорости (Ь — коэффициент пропорциональности), Поле силы тяжести считать однородным. Эффективная скорость истечения газа ве постоянна. [c.337]

Поскольку в явлениях турбулентного переноса эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности обычно пренебрежимо малы в сравнении с явлениями вихревого перемешивания (исключая случаи очень больших градиентов скорости и температуры), пульсации температуры в основном связаны с вихревым перемешиванием элементов жидкости, при котором сохраняются их первоначальные температуры. Если элементы жидкости имеют различные температуры, то необходимо ввести средний температурный градиент в потоке с осредненными свойствами. Можно предполагать поэтому, что статистические свойства пульсации температуры зависят от двух факторов 1) от среднего температурного градиента в поле потока и 2) от характера поля скоростей. Далее на простом примере будет показано, какую роль играют средний температурный градиент для пульсаций температуры и соотношения между соответствующими статистическими свойствами для переноса количества движения и тепла. Такой подход был впервые использован Коренном 1130] при изучении теплообмена в условиях изотропной турбулентности. Рассмотрим изотропный и однородный турбулентный поток с постоянным средним температурным градиентом вдоль оси у, перпендикулярной направлению основного потока — оси х. Необходимые допущения для описания турбулентного поля течения сводятся в данном случае к следующим [c.83]

Распределение плотности можно представить следующим образом ес.ли первоначальное распределение плотности таково, что мы имеем однородный сферический объем, то в соответствии с приведенными выше отношениями множество частиц расширяется равномерно при сохранении равномерного распределения и радиус системы увеличивается с постоянной скоростью. Если первоначальное распределение равномерно в сферической оболочке, то в результате ее расширения образуется однородная полая сфера с постоянным внутренним радиусом и внешним радиусом, изменяющимся в соответствии с уравнением (10.154). Так как в этой системе не происходит столкновений между частицами, окончательное распределение плотности, можно получить из первоначального методом суперпозиции. [c.482]

Из доказанного следует, что поля скоростей и ускорений точек тела, движущегося поступательно, будут однородными (рис. 133), но вообще не стационарными, т, е. изменяющимися во времени (см. 32). [c.119]

При внезапной остановке оси подвеса маятник, находясь в том же положении и приобретя угловую скорость, ударяется точкой Е о неподвижный однородный полый тонкостенный цилиндр радиусом г = 0,2 м и массой III = 2)По. Коэффициент восстановления при соударении тел к = 1/3. Поверхности маятника и цилиндра в точке соударения — гладкие. Плоскость, на которой покоится цилиндр, абсолютно шероховата, т. е. не допускает скольжения тела при ударном воздействии. [c.225]

Вариант 29. Маятник, отклоненный от положения устойчивого равновесия на некоторый угол а, падает без начальной скорости под действием собственного веса, вращаясь вокруг неподвижной оси О, и в вертикальном положении точкой А ударяется о покоящийся однородный полый тонкостенный цилиндр массой diq = 200 кг и радиусом г = 0,2 м. [c.229]

Задача 807 (-рис. 459). Материальной точке М массой т, находящейся в однородном поле силы тяжести, сообщена на-чальная скорость Кд, направленная го-ризонтально. Определить уравнения движения точки, если при ее движении действует сила сопротивления F=—kv, где k — положительный коэффициент. [c.302]

Задача 1395. Ракета движется вверх в однородном поле силы тяжести с постоянным ускорением w=3g. Определить, через сколько времени масса ракеты уменьшится вдвое, если относительная скорость истечения газов равна 2000 м/сек. [c.510]

Задача 1407. Ракета, масса которой изменяется по закону п = т е- где т и а — постоянные, двил ется вертикально вверх в однородном поле силы тял ести. Определить полную высоту подъема ракеты Н, если относительная скорость отделяющихся [c.513]

Ламинарное течение в трубе происходит при Re= = ui ou7v 2300, где Wo = Glpf — средняя по сечению трубы / скорость жидкости d — внутренний диаметр трубы V — кинематическая вязкость. При невозмущенном потоке на входе в трубу в начальном сечении при х=0 имеем однородное поле скорости (прямолинейный профиль)— рис. 15.2. У стенки трубы формируется пограничный слой, толщина его растет в направлении потока и при х = 1н заполняет все поперечное сечение трубы, при этом n=dl2. Оценить величину 1 можно на основе формулы (14.54) для плоского пограничного слоя, которую можно представить так л76= (1/4,64) i oe/v при b = d 2 имеем x /d —0,0116 Re, т. е. величина la d состав- [c.377]

Кавитационная труба для исследования решеток гидропрофилей. Схема кавитационной гидродинамической трубы для исследования решеток профилей показана на рис. 1-5. Циркуляция воды в трубе осуществляется осевым насосом 1, приводом которого служит электродвигатель постоянного тока с широким диапазоном скоростей вращения (238—684 об/мин). Для выравнивания скоростного поля в местах поворота трубы установлены направляющие лопатки 2—5. Пройдя сотовый выпрямитель 6 и конфузор 7, потрк подходит к рабочему участку 8 с равномерным и однородным полем скоростей [Л. 20], Отличительной особенностью трубы является наличие за решеткой профилей подвижных граничных стенок, управляемых винтами 9. Предельные возможные положения стенок представлены на рис. 1-5 в виде сплошных и пунктирных линий. Такая конструкция проточного тракта за решеткой профилей позволяет создавать при испытаниях условия, близкие к бесконечной решетке. [c.9]

Деформируемый материал находится в зазоре между измерительными поверхностями, одна из которых вращается. При малых зазорах между измерительными поверхностями достигаются благоприятные условия теплообмена между исследуемым материалом и металлическими деталями измерительных элементов. Однако с уменьшением зазора между Измерительными поверхностями повышаются требования к соосности вращ,ающейся и неподвижной измерительных поверхностей. Приборы группы диск—диск (рис. 16, а) характеризуются наличием двух параллельно расположенных плоских измерительных поверхностей, одна из которых вращается вокруг перпендикулярной к ней оси. Основной особенностью приборов этой группы является очень резкое изменение скорости сдвига в радиальном направлении. Достаточно высокая однородность поля скоростей сдвига может быть получена, если, по крайней мере, одна из измерительных поверхностей имеет форму плоского кольца (рис. 16, б), ширина которого мала по отношению к среднему радиусу. Для получения достаточно высокой однородности поля скоростей сдвига был предложен прибор, в котором исследуемый материал деформируется в зазоре, образованном двумя конусообразными кольцами. [c.41]

Дисковые экструдеры отличаются высокой диспергирующей и гомогенизирующей способностью, связанной с однородностью поля скоростей сдвига, простотой конструкции и малыми габаритными размерами. Они предназначены в первую очередь для смешения, окрашивания, дегазации и обезвоживания материалов, переработки быстроразлагающихся термопластов и грануляции. Однако крайне ограниченное давление экструзии и недостаточная производительность затрудняют их промышленное применение. [c.698]

Прессование цилиндрической капсулы. Исследуем процесс изостатического прессования цилиндрической капсулы. Текущие геометрические и кинематические параметры показаны на рис. 25. Для определения изменения геометрических размеров капсулы достаточно рассмотреть однородное поле скоростей деформаций. В связи с этим положим v = ur/R, v = vzfH, где u = dRjdt, v = dHjdt. Тогда e = e = ulR, z = vjH. Здесь R и Н—текущие радиус и высота капсу- [c.91]

Римскими цифрами отмечены сечения трубок тока, а римскими цифрами со штрихами—соответствующие этим сечениям эпюры скоростей. Принимая линию тока за твердую стейку, получим профиль I / конфузора, причем эпюры покажут, насколько однородно поле скоростей в различных сечениях конфузора. [c.419]

Конвективное ускорение равно нулю в тех случаях, когда скорость частицы не меняется (по величине и направлению) вдоль ее траектории, т. е. по направлению вектора скорости V В частности, эта часть полного ускорения исчезает во всяком однородном поле скоростей, т. е. когда д /дг = Vv = 0. Конвективное ускорение отражает изменение скорости как следствие изменения положения (конвекции) частицы в пространстве (v V)v = lim (Av) /А/ (см. рис. 7). Заметим, чтотен- [c.47]

Математически указанные выше парадоксальные свойства несжимаемой жидкости проявляются в том, что поле давления здесь интегральным образом зависит от скорости (см. равенство (1.9 ) на стр. 38 части 1). Вследствие этого любое локальное изменение поля скорости мгновенно сказывается на значениях давления во всем пространстве изменение же давления сразу влияет на поле ускорения, определяющее значения скорости во все последующие моменты времени. Чтобы исследовать, как сказывается это обстоятельство на изменении во времени коррелящюнных связей, предположим, что в начальный момент времени = О нам удалось создать во всем безграничном пространстве однородное поле скорости и (х, 0) с экспоненциально затухающими на бесконечности тензорами В1](г, 0), В1/,1 г, 0) и всеми остальными семиинвариантами любых порядков. Выясним, каким в этом случае будет корреляционный тензор Ву (г, О в моменты времени > 0. [c.152]

Вывод уравнения (28.38) рассматривался также Бассом (1953), исходившим из формулы (28.23) (справедливой в случае однородного поля скорости), и Татарским (19626). использовавшим (в качестве эвристического приема) предположение о представимости поля скорости (дс, <) в виде обычного интеграла Фурье. Изложенный выше общий способ получения уравнения (28.38) заимствован из работы Льюиса и Крейчнана (1962), в которой он применен к выводу уравнения для пространственно-временного харак- [c.626]

Нетрудно видеть, что при е (л ) = onst и (х, дс) == onst уравнение (10.61) переходит в уравнение (10.49), полученное ранее для однородного поля скоростей без источников. В общем же случае, проди( еренцировав дважды в (10.61) с учетом того, что [c.238]

Решение. В одиородном поле силы тяжести материальная точка движется в вертикальной плоскости, содержащей вектор начальной скорости va. Выберем за начало коордннат точку А, ось х направим горизонтально в сторону движения точки, а ось (/ — вертикально вверх. Полная механическая энергия материальной точки при ее движении в однородном поле силы тяжести остается постоянной. Для определения траектории точки воспользуемся принципом стационарного действия Мопертюи—Лагранжа. [c.411]

Задача 1409. Материальная точка, масса которой изменяется вследствие отделения от нее материальных частиц по закону где т и а —постоянные, движется в однородном поле силы тяжести. Пренебрегая сопротивлением средрл и считая относительную скорость и отделяющихся частиц постоянной, найти угол Р, который долл на составлять реактивная сила с горизонтом, чтобы движение точки было горизонтальным. [c.513]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...