Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Адиабата ударная

Сравнение адиабат ударной и идеальной произведено на рис. 3.4.  [c.122]

Наиболее точное построение тарировочной кривой в соответствии с механизмом генерации сигнала, проанализированным в предыдущем параграфе, т. е. построение зависимости (5.10) по регистрируемому сигналу с диэлектрического датчика при прохождении импульса нагрузки может быть выполнено по результатам экспериментов с плоским соударением плит с заданной скоростью. Для материала с известной адиабатой ударного сжатия амплитуда волны может быть рассчитана по скорости соударения, что исключает погрешность определения нагрузки путем ее регистрации в независимой серии экспериментов, например с использованием емкостного датчика или другим методом.  [c.181]


Абсолютная температура 2, 3 Абсолютное давление 609 Авогадро закон 58 Автолы — Удельный вес 604 Агенты холодильные 151—162 Адиабата ударная 694 Адиабатический процесс 75 Адиабатическое истечение газа 139  [c.701]

Адиабата ударная 132 Аэродинамические характеристики диффузоров 269, 272 Аэродинамическое воздействие на поток 283  [c.378]

Абсолютно черное тело 248 Автоматизация научных исследований (АНИ) 436 Автоматизированная система (АС) 436 Адиабата ударная 63 Анализатор бинарных смесей 366  [c.547]

Пусть аа (рис. 54) есть ударная адиабата, проведенная через точку ри V, в качестве начальной. Выберем на ней какую-нибудь точку р2, Vi и проведем через нее другую адиабату ЬЬ ), для которой бы эта точка была начальной. Очевидно, что пара значений ри Vi будет удовлетворять также и уравнению этой второй адиабаты. Таким образом, адиабаты аа и ЬЬ пересекутся в обеих точках р, V и р2, Vi. Подчеркнем, что обе эти адиабаты отнюдь не совпадают полностью друг с другом, как это имело бы место для адиабат Пуассона, проведенных через заданную точку.  [c.458]

При заданном начальном термодинамическом состоянии газа (т. е. заданных р, Vi) ударная волна определяется всего одним каким-либо параметром если, например, задать давление р2 за волной, то по адиабате Гюгонио определится V2, а затем по формулам (85,4) и (85,6) — плотность потока / и скорости v и 2. Напомним, однако, что мы рассматриваем здесь ударную волну в системе координат, в которой газ движется нормально к ее поверхности. Если н<е учесть возможность расположения ударной волны под косым углом к направлению потока, то по-  [c.458]

Укажем здесь на следующее удобное графическое истолкование формулы (85,6). Если соединить хордой точку ри V на ударной адиабате (рис. 53) с некоторой произвольной точкой Р2, Vi на ней, то (р2 —pi)/ V2—Vi) =—р есть не что иное, как тангенс угла наклона этой хорды к оси абсцисс (к ее положительному направлению). Таким образом, значение j, а с ним и скорости ударной волны, определяется в каждой точке ударной адиабаты углом наклона хорды, проведенной в эту точку из начальной точки.  [c.459]

Величина определяет наклон хорды, проведенной из начальной точки ударной адиабаты 1 в произвольную точку 2 (—р есть тангенс угла наклона этой хорды к оси К). Покажем, прежде всего, что направление изменения этой величины при перемещении точки 2 вдоль адиабаты однозначно связано с направлением изменения энтропии sa при том же перемещении.  [c.463]

Дальнейшие рассуждения имеют своей следующей целью показать, что на ударной адиабате не мол<ет быть точек, в которых бы она касалась проведенной из точки I прямой (как это имело бы место в точке О на рис. 56.  [c.464]


Далее, вычислим производную d f)/dp2 в произвольной точке ударной адиабаты. Подставив в соотношение (87,5) дифференциал dV2 в виде  [c.464]

Имея в виду доказанную таким образом невозможность существования звуковых точек, можно заключить непосредственно из графика ударной адиабаты, что угол наклона хорды/2 уменьшается при передвижении точки 2 вверх по кривой, а р соот-  [c.465]

Легко, далее, убедиться в том, что на верхней части ударной адиабаты справедливы также и неравенства V2 С Са, Vi > l. Первое следует прямо из того, что оно справедливо вблизи точки J, а сделаться равным единице отношение tis/ a нигде не может. Второе следует из того, что ввиду невозможности такого перегиба адиабаты, какой изображен на рис. 56, всякая хорда из точки 1 в находящуюся над ней точку 2 расположена более круто, чем касательная к ударной адиабате в точке 1.  [c.466]

Таким образом, на верхней части ударной адиабаты выполняются условие S2 > S] и все три неравенства (87,1—2). Наоборот, на нижней части адиабаты все эти условия не выполняются. Следовательно, все эти условия оказываются эквивалентными друг другу и выполнение одного из них автоматически влечет за собой также и выполнение всех остальных.  [c.466]

По этой формуле можно определить по трем из величин pi, V], р2, V2 четвертую. Отношение V a/V i является монотонно убывающей функцией отношения рг/рь стремящейся к конечному пределу (Y—1)/(7+1). Кривая, изображающая зависимость между р2 и Уа при заданных pi, Vi (ударная адиабата), представлена на рис. 58.. Это — равнобочная гипербола с асимптотами  [c.469]

Скажем несколько слов о некоторых возможных, в принципе, типах ударных адиабат, содержащих области рассмотренных неустойчивостей ).  [c.477]

По-видимому, область неоднозначности простирается на ударной адиабате несколько за пределы области неустойчивости, определяемой этими условиями. См, об этом указанную выше статью Н. М. Кузнецова,  [c.478]

На рнс. 67 сплошной линией изображена ударная адиабата, проведенная через заданную начальную точку /, в предположении полной равновесности конеч-—)/ ных состояний газа наклон касательной к этой кривой в точке I определяется равновесной скоростью звука, которую мы обозначали в 81 посредством Со- Пунктиром же изображена ударная адиабата, проведенная через ту же точку I, в предположении, что релаксационные процессы заморожены и не происходят вовсе наклон касательной к этой кривой в точке 1 определяется значением скорости звука, которое было обозначено в 81 как с=о.  [c.496]

Если равновесная и неравновесная ударные адиабаты пересекаются (рис.  [c.497]

Гис, 3.1.2. Эпюры скоростей и давлений (а) п ри-диаграмма (б) при ударе со скоростью Vo ударника о мишень Л У —ударная адиабата ударннка, ОМ — прямая линия, описываемая уравнением р = роОу и соответствующая возможным состояниям за ударной волной, движущейся со скоростью  [c.246]

Автомодельность 390 Адиабата ударная 123 Анализ размерностей 376. 378 Аналогия газогндравлическая 396  [c.408]

Абляция тепловой защиты 361 Авангард ( Vanguard ) 85 Адиабата ударная Гюгонио 431 Акселерометр 657  [c.721]

При заданных ри Vi уравнение (85,9) или (85,10) определяет зависимость между рг и V 2- Об этой зависимости говорят как об ударной адиабате или адиабате Гюгонио (W. J. Rankine, 1870 Н. Hugoniot, 1885). Графически она изображается (рис. 53) в плоскости р, V кривой, проходящей через заданную точку р, Vi, отвечающую состоянию газа 1 перед ударной волной эту точку ударной адиабаты мы будем называть ее начальной точкой. Отметим, что ударная адиабата не может пересечь вертикальной прямой V =i/ нигде, кроме только начальной точки. Действительно, наличие такого пересечения означало бы, что одному и тому же объему соответствуют два различных давления, удовлетворяющих уравнению (85,10). Между тем, при V[==V2 имеем из (85,10) также и 61=62, а при одинаковых объемах и энергиях давления тоже должны быть одинаковыми. Таким образом, прямая V = Vi делит ударную адиабату на две части, из которых каждая находится целиком по одну сторону от этой прямой. По аналогичной причине ударная адиабата пересекает только в одной точке pi, Vi) также и горизонтальную прямую р — р.  [c.457]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен.  [c.458]


Проведем через точку / (pi, l/j) на р, 1/-днаграмме две кривые— ударнз о адиабату и адиабату Пуассона. Уравнеь ие адиабаты Пуассона есть S2 — Si = 0. Из сравнения этого уравнения с уравнением (86,1) ударной адиабаты вблизи точки / видно, что обе кривые касаются в этой точке, причем имеет место касание второго порядка — совпадают не только первые, но и вторые производные. Для того чтобы выяснить взаимное расположение обеих кривых вблизи точки /, воспользуемся тем, что согласно  [c.461]

Так, это может иметь место в области вблизи критической точки жидкость — газ. Ситуация с нарушением условия (86,2) может быть также имитирована на ударной адиабате для среды, допускающей фазовый переход fB результате чего на адиабате возникает излом). См. об этом в книге Зельдович Я. Б., Райэер Ю. П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. — Изд. 2-е. — М. Наука, 1966, гл. 1, 19 гл. XI, 20.  [c.461]

Последняя аргументация применима только вблизи точки 1, где тангенс угла наклона касательной к ударной адиабате в точке 2 отличается от прон.чводной лишь на величину второго порядка малости.  [c.462]

Теперь уже легко доказать невозможность существования звуковой точки на ударной адиабате. В точках, лежащих вблизи начальной точки I над ней, имеем Уг < Сг (см. конец предыдущего параграфа). Поэтому равенство V2 — 2 может быть достигнуто лишь при увеличении Vij i, другими словами, в звуковой точке должно было бы быть d v2l 2)Idp2> О, между тем как согласно (87,10) мы имеем как раз обратное неравенство. Аналогичным образом можно убедиться в невозможности обращения V2/ 2 в единицу и на нижней части ударной адиабаты, под точкой 1.  [c.465]

Условие (90,12) требует отрицательной производной dpijdV , причем ударная адиабата должна быть наклонена (к оси абсцисс) в точке 2 менее круто, чем проведенная в нее хорда 12 (т. е. обратно тому, что имеет место в обычных случаях — рис. 53). Для этого адиабата должна перегнуться, как показано на рис. 60 условие неустойчивости (90,12) выполняется на участке аЬ.  [c.477]

Существенно, что скачки различных величи[ в разрывах начальных условий (или, как мы будем говорить, в начальных разрывах) могут быть соверщенно произвольными между ними не должно существовать никаких соотношений. Между тем, мы знаем, что на поверхности разрывов, которые могут существовать в газе в качестве устойчивых образований, должны соблюдаться определенные условия так, скачки плотности и давления в ударной волне связаны друг с другом ударной адиабатой. Поэтому ясно, что если в начальном разрыве эти необходимые условия не соблюдаются, то з дальнейшем он во всяком случае не сможет продолжать существовать как таковой. Вместо этого начальный разрыв, вообще говоря, распадается на несколько разрывов, каждый из которых является каким-нибудь из возможных типов разрывов (ударная волна, тангенциальный разрыв, слабый разрыв) с течением времени эти возникшие разрывы будут отходить друг от друга ).  [c.519]


Смотреть страницы где упоминается термин Адиабата ударная : [c.177]    [c.333]    [c.229]    [c.159]    [c.402]    [c.456]    [c.457]    [c.459]    [c.461]    [c.461]    [c.462]    [c.465]    [c.475]    [c.478]    [c.479]    [c.482]    [c.497]    [c.522]    [c.523]   
Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.122 , c.123 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.123 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.694 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.132 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.63 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.75 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.79 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.153 ]



ПОИСК



Адиабата

Адиабата ударная Гюгонио

Адиабаты некоторых конструкционных материалов при ударном сжатии со скоростью до 1000 мс

Аналитические представления ударной адиабаты

Детонация ударная адиабата

Звуковая точка ударной адиабаты

Изменение параметров потока в прямом скачке. Ударная адиабата

Квазипоперечные ударные волны. Ударная адиабата

Поведение ударной адиабаты в окрестности точек Жуге

Положение участков эволюционности на ударной адиабате

После юванне ударных волн в пористом теле с помощью ударных адиабат

Приближенный метод расчета в области многократной ионизации . 8. Интерполяционные формулы и эффективный показатель адиабаты . 9. Ударная адиабата в условиях диссоциации и ионизации

Равновесная ударная адиабата смеси и условия гуществования стационарных волн сжатия

Равновесная ударная адиабата смеси и условия существования стационарных волн сжатия

Разрывы и соотношения на них. Ударная адиабата

Стоячая ударная волна или скачок уплотнения. Ударная адиабата

Ударная адиабата (см. адиабата Гюгонио)

Ударная адиабата и потери давления в скачке

Ударная адиабата конденсированного вещества

Ударная адиабата равновесная

Ударная адиабата с учетом равновесного излучения

Уравнение Гюгониб. Ударная адиабата

Уравнение ударной адиабаты Гюгонио

Экспериментальные методы отыскания ударной адиабаты твердых тел . 13. Извлечение кривой холодного сжатия из результатов опытов по ударному сжатию



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте