Масштаб скорости

Располагаемые гидростатические напоры натурного объекта и его модели должны находиться в отношении, определяемом выбранным масштабом скоростей [c.110]

Из произвольного полюса р (рис. 29, б) проводим прямую pyV, перпендикулярную кривошипу АВ, в сторону его вращения. На прямой p ,v откладываем отрезок (р Ь), изображающий в выбранном масштабе скорость точки В. Далее переходим к построению плана скоростей для диады 2—3 первой модификации. Так как скорости точек В ц О известны, остается найти скорость точки С. Но с точкой С совпадают две точки, из которых одна принадлежит шатуну, [c.34]

Определим масштаб скорости на диаграмме V, I. Допустим, что V — среднее значение скорости движущейся точки за промежуток времени /—2 тогда [c.42]

При решении примеров с помощью теоремы о скоростях точек плоской фигуры используют следствия этой теоремы. Обычно в таких случаях применяют графический метод, который требует построения схем в масштабе длин и скоростей — в масштабе скоростей в их истинном направлении. [c.224]

Скорость Vj перпендикулярна к отрезку 0,у4. Для построения плана скоростей (рис. 304, в) выбираем масштаб скоростей и в этом масштабе откладываем луч Оа = Од. [c.229]

АК— 18 мм. Значит масштаб скоростей [c.259]

Положение мгновенного центра скоростей Р можно определить и другим способом, путем геометрического построения. Для этого необходимо, отложив в избранном масштабе скорости и щ, соединить их концы прямыми. Эти прямые пересекаются в точке Р — мгновенном центре скоростей. Из подобия треугольников, образованных скоростями Ич, и этими прямыми, следует, что [c.398]

Построим план скоростей, соответствующий рассматриваемому положению механизма. Дадим точке А скорость Фд в направлении вращения кривошипа ОА по часовой стрелке (модуль скорости выбирается произвольно, а направление скорости можно изменить на противоположное). Выбрав вне схемы механизма полюс р, строим вектор скорости <и =ра в принятом масштабе скоростей (см. рис. б). [c.409]

Выбрав масштаб скоростей, примем произвольную точку S за полюс (рис. 380, б) и от нее проведем вектор Sa = u . Затем из [c.236]

План скоростей. Для графического определения скоростей точек плоской фигуры удобно пользоваться планом скоростей. Пусть даны скорость точки А и направление ВЬ скорости точки В (рис. 113). Отложим от произвольной точки О в выбранном масштабе вектор Oa=Vj (рис, 114) и проведем луч Oh, параллельный ВЬ. По формуле (4) должно быть где -L Следовательно, если из точки а провести прямую аЬ, направленную перпендикулярно к АВ, до ее пересечения с линией ОЬ, то вектор ОЬ даст в том же масштабе скорость Vg, а вектор аЬ будет равен Одд- Для нахождения скорости любой точки С фигуры, не лежащей на ЛВ, надо, очевидно, провести из точки а прямую ас, направленную перпендикулярно к АС, а из точки Ь — прямую Ьс, направленную перпендикулярно ВС, до их взаимного пересечения в точке с. Тогда на основании той же формулы (4) заключаем, что Vq — Ос а [c.115]

Выберем определенный масштаб скоростей. Отложим от точки Р (полюса построения) вектор Ра= а. Условимся вообще скорости точек Л, В, С и т. д. на плане скоростей обозначать Ра, РЬ, Рс и т. д. Следовательно, точки а, Ь, с на плане скоростей будут соответствовать точкам А, В, С,. .. плоской фигуры. Далее через точку а на плане скоростей проводим прямую, перпендикулярную к АВ. На этой прямой будет расположен вектор Чтобы найти точку Ь плана скоростей (общий конец векторов Уд и у д), воспользуемся тем, что нам известно, что вектор у д направлен по прямой КЬ. Проведем через точку Р прямую, параллельную КВ. На этой прямой лежит вектор РЬ= . Точка Ь является, очевидно, точкой пересечения прямой РЬ,параллельной КВ, непрямой аЬ, перпендикулярной к АВ. Итак, вектор у д построен. Рассмотрим теперь скорость точки С. Снова, согласно формуле (11.181), имеем [c.189]

Для графического решения выбираем масштаб скорости и проводим вектор — у в масштабе. Затем через точку А проводим вертикаль и, отложив угол 4 0°, проводим линию АВ. Из конца вектора —v проводим вертикальную линию до пересечения с АВ, в результате чего получим вектор д. Достроив параллелограмм, найдем вектор скорости у. Измерив полученные векторы и умножив на масштаб, получим относительную и абсолютную скорости. [c.131]

Построим для этой задачи график изменения скорости с увеличением времени (и, t). Масштаб времени ix оставим прежним, а масштаб скорости примем равным [c.151]

Масштаб времени остается прежним, а масштаб скорости равен [c.192]

График касательного ускорения. Допустим, что при построении графика скорости были приняты масштабы скорости —-— [c.273]

Ну — масштабный коэффициент, имеющий размерность ускорения и величину, зависящую от соотношения масштабов скорости и времени). В случае только графического задания скорости движения ускорение определяется по формуле [c.106]

Строим план скоростей. Из произвольно выбранного полюса проводим луч Оа, изображающий в выбранном масштабе скорость точки А. Для определения скорости точки В через полюс О проводим прямую, параллельную скорости vb, через точку а —прямую, перпендикулярную к АБ. Получаем точку Ь отрезок ОЬ определяет скорость точки В. Измеряем длину луча ОЬ и, пользуясь масштабом скоростей, находим уд=17,5 см/с. [c.106]

Луч Ос изображает скорость точки С, Пользуясь масштабом скоростей, получаем [c.106]

Иногда масштабом скоростей служит максимальная скорость газа и , ах- В этих случаях безразмерное уравнение теплосодержания может быть представлено на основании (35) в следуюш ем виде [c.26]

Критерии подобия. Числа Рейнольдса, Пекле, Прандтля и др. содержат величины 1о. Тст—Тц, V и X. Первые три из них связаны с масштабом скоростей, размеров н температур и могу т иметь любые, не зависящие одно от другого значения, определяемые исключительно граничными условиями величины Шо, Трт—Тц являются, таким образом, по отношению к урав- [c.368]

Безразмерные комплексы, составленные из произвольно задаваемых величин (связанных через граничные условия с масштабами скоростей, геометрических размеров и температур) и физических констант жидкости, т. е. включающие лишь характеристические величины, называют определяющими критериями. К ним относятся, в частности, числа Не, Ре и Рг. Любые другие безразмерные комплексы, характеризующие течение жидкости, являются функциями определяющих критериев. [c.368]

Из (1.10) следует, что касательное напряжение пропорционально изменению скорости, а не самой скорости, т.е. масштабом скорости должна быть скорость, учитывающая изменение скорости по координате [c.18]

В теории пристенного турбулентного движения в качестве масштаба скорости принимается динамическая скорость [c.19]

Некоторые особенности распределенных параметров вязкой среды и связи между ними для ламинарных движений Пуазейля и Куэтта рассмотрены во второй главе. Вначале задача рассматривается в общей постановке, что позволяет раскрыть общие связи между распреде.лен-ными и эквивалентными параметрами вязкой среды. Там же показывается физическая обоснованность потерянных скоростей как масштаба скорости. [c.19]

Во всех этих приведенных выше и других соотношениях для турбулентной вязкости в качестве масштаба скорости используется динамическая скорость о./или Яе./, пропорциональная величине касательного напряжения на стенке. [c.35]

Коэффициенты Xin являясь интегральными параметрами, связывают распределение потерянных скоростей (U - и) с масштабом скорости - потерянных скоростей (U - u ), эквивалентным потерянным параметром АЛ из-за вязкости среды. Одновременно коэффициенты Хш связывают масштаб касательного напряжения Гд с масштабом скорости (и - u ). Из (2.10) следует, что эквивалентом потерянной скорости может быть любая потерянная скорость, отвечающая условиям (2.5) или (2.7). [c.38]

Х.П фv(l -u, ) в инженерных расчетах в качестве масштаба скорости используется среднерасходная скорость и и сопротивление движению между двумя сечениями потока определяется по формуле [c.40]

В качестве масштаба скорости может быть принята любая потерянная скорость, эквивалентная любому потерянному параметру, например, потерянному количеству движения, для которого г = 2. Из (2.8) сле- [c.41]

Там же приведены коэффициенты интегральных параметров, рас считанные по формулам (2.8) - (2.20). Теоретические исследования ламинарных движений Пуазейля и Куэтта, результаты которых приведены в табл. 2.1, показывают, что движение вязкой среды характеризуется более полно распределением потерянных скоростей (U - и) и при этом масштабом скорости выступает скорость (U - и, Л которой может быть любая потерянная скорость на координате у, . [c.43]

Ме кду масштабом скорости и распределением потерянной скорости имеется однозначная связь, определяемая коэффициентом х. [c.43]

В частности, в качестве масштаба потерянной скорости может быть использована потерянная скорость, эквивалентная или потерянному расходу (и - V ), или потерянному количеству движения [/- щ ), или потерянной кинетической энергии ((/ - UjJ потока. При этом коэфф Ици-еиты связи между распределением потерянных скоростей и масштабом потерянных скоростей будут соответствовать этим масштабам скоростей и определяются исходя из действительных параметров потерянного массового расхода (Xv ), потерянного количества движения [c.43]

Последняя формула (2.25) устанавливает связь между эквивалентными параметрами п, и распределением этих же параметров и. При 1 =- 1 эта формула соответствует распределению массового расхода, при 1 = 1-распределению количества движения и при I = Ъ - распределению кинетической энергии потока вязкой среды. При известной величине и. из (2.23) приу =0, м = о следует коэффициент связи между распределением скоростей и(у) и масштабом скорости (Ц-и [c.44]

Из равенства (4.45) следует, что вектор асе, лежит в плоскости движения механизма, и для определения его направления достаточно V , — вектор скорости точки С относительно плоскости S — повернуть на угол 90° в сторону вращения, обусловленного угловой скоростью шь Таким образом, вектор асе перпендикулярен к оси X — X направляющей, а величина его определится по формуле (4.44) подстановкой в эту формулу заданной угловой скорости (О, и длины известного из плана скоростей отрезка (с с), изображающего в масштабе скорость v f [c.89]

По современным представлениям механики жидкости и газа в законе Ньютона-Петрова под градиентом скорости понимается градиент скорости потока вязкой среды. При этом на поверхности твердой стенки скорость вязкой среды принимается равной нулю, на границе возмущенного (пограничного) слоя для внещнего обтекания и на оси для движения в симметричных трубах - максимальной. Такое представление градиента скорости, при правильном использовании граничных условий, приводит к распределению скоростей и сопротивления трения, соответствующим многочисленным результатам экспериментов, особенно для ламинарного движения. При этом в качестве масштаба скорости используется или максимальная, или средняя (среднерасходная) скорость. Однако распределения скоростей, отнесенные к эти.м масштабам скоростей, не обладают свойством универсальности при изменении числа Рейнольдса или условий на омываемой поверхности. [c.18]

Исследования Ф. Г. Галимзянова /33 - 56/ показали, что динамическая скорость не является масштабом скорости для турбулентной вязкости, и определенные допущения следует реализовать уже в математических моделях, которые исключают зависимость конечных соотношений для кинематических и динамических параметров от частных экспериментальных результатов. Кроме этого Ф. Г. Галимзянов дал /33 - 56/ единый метод определения связей (коэффициентов) между распределенными и эквивтентными параметрами потока вязкой среды. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...