Течение неустановившееся

Вблизи обтекаемого тела поля скоростей и давлений могут быть сильно неоднородны, а течение неустановившимся из-за срыва вихрей. На некотором удалении от тела течение становится более однородным, поле давлений выравнивается раньше, чем поле скоростей, а в потоке наблюдаются только мелкомасштабные турбулентные пульсации. [c.189]

Покажем, что величина вихревого импульса, который требуется для создания движения жидкости из состояния покоя, не зависит от времени, даже если течение неустановившееся. В самом деле, из (1.112) с учетом уравнения Гельмгольца (1.15) имеем [c.72]

Для турбулизированных пристеночных течений введение дополнительных эмпирических функций в коэффициенты модельных уравнений позволило получить согласованные численные результаты с экспериментальными данными [14-16] для описания переходной структуры потока в пограничном слое при изменении от малых до больших значений локальных турбулентных чисел Рейнольдса. Возможность использования модифицированной квазистационарной модели при высокой интенсивности турбулентности и гармонических колебаниях скорости внешнего потока для расчета характеристик течения неустановившегося пограничного слоя на плоской пластине показана в [17]. [c.83]

В данной главе были рассмотрены методы и алгоритмы решения МКЭ упругопластических и упруговязкопластических неизотермических задач для случаев различного вида нагружения— квазистатического (длительного, кратковременного, циклического) и динамического. Решение упругопластических задач базируется на теории течения, а упруговязкопластических — на теории ползучести с изотропным и анизотропным упрочением. Показано, что решение упруговязкопластической задачи, учитывающее как установившуюся, так и неустановившуюся стадии ползучести, можно свести к решению упругопластической задачи, где поверхность текучести зависит от скорости неупругой деформации. [c.48]

Простейшей практически важной формой неустановившегося движения является волна одного направления. Это — неустановившееся движение, возникающее в результате только возрастания или только убывания расхода Q в течение некоторого времени t. [c.205]

Ламинарные течения могут быть как установившимися, так и неустановившимися, но турбулентные течения, строго говоря, всегда являются неустановившимися неупорядоченное движение [c.27]

Выясним взаимосвязь между линиями тока и траекториями жидких частиц. Пусть в некоторой точке Мд в момент скорость имеет значение Ug. Построим линию тока следующим образом. Отложим на векторе щ малый отрезок As (рис. 2.2, б) и в точке Ml построим присущий ей вектор и . Затем на этом векторе отложим отрезок Asi и аналогично построим вектор и т. д. Важно подчеркнуть, что все построение выполняют для одного фиксированного момента времени о, а потому безразлично, является течение установившимся или неустановившимся. Если отрезки As< примем достаточно малыми, то приближенно получим кривую, удовлетворяющую определению линии тока. [c.31]

Для неустановившегося движения несжимаемой жидкости было получено уравнение (5.23), которое связывает мгновенные значения параметров течения в двух точках линии тока. Это уравнение по форме отличается от уравнения Бернулли для установившегося движения наличием в правой части величины [c.188]

Рассмотрим неустановившееся движение в жидкости круглого цилиндра нормально своей образующей. Так как течение является плоским, все расчеты ведем для слоя жидкости единичной толщины. В частности, кинетическую энергию жидкости выразим криволинейным интегралом [c.286]

Таким образом, давление в ползущих течениях удовлетворяет уравнению Лапласа, т. е. является гармонической функцией. При неустановившемся движении время t, которое явно не входит в уравнение (8.28), играет роль параметра, а уравнение (8.28) определяет мгновенное поле давлений. [c.305]

Рассмотрим общую схему применения численного метода сеток к расчету плоского неустановившегося течения вязкой несжимаемой жидкости. В качестве исходных можно использовать как уравнения (5.10) Навье—Стокса в проекциях, так и их преобразованную форму [(8.4) и (8.5)] для плоских течений. Уравнения (8.4) и (8.5) обладают тем преимуществом, что не содержат давления и имеют две искомые функции гр и 2. Для построения численного метода уравнение (8.5) переноса вихря удобно использовать в консервативной или дивергентной форме [c.318]

Полученную систему алгебраических уравнений относительно неизвестных решаем одним из существующих методов. Часто применяют метод простой итерации, но, конечно, пригодны и другие приемы. Таким образом найдем поле значений функции для момента т. е. величины 1з, Далее по формулам (8.58), заменяя в них л = О на п = 1, определим значения проекций скорости Ux, и у для момента ti. Теперь, обращаясь вновь к уравнению (8.56), заменим в нем все величины, относившиеся к моменту to, на величины, соответствующие моменту Тогда найдем уравнение для определения значения вихря в момент т. е. величины Q , k- Затем снова, используя систему (8.57), находим все Повторяя последовательность операций, получим численное описание неустановившегося течения через функции 2 и . Одновременно находим поле скоростей. [c.323]

Наглядное представление о поле скоростей движущейся жидкости можно получить, если построить векторные линии этого поля, называемые в гидромеханике линиями тока. По определению линия тока есть кривая, в каждой точке которой вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной. Очевидно, при установившемся движении линии тока во времени неизменны, тогда как при неустановившемся они в разные моменты могут иметь разную форму. Возможно, однако, и такое неустановившееся течение, при котором форма линий тока сохраняется, но изменяются величины местных скоростей. [c.33]

Следовательно, при неустановившемся замедленном движении в цилиндрической трубе давление вниз по течению может возрастать, что невозможно при установившемся движении. При последующем возвратном движении это давление выполняет работу [c.205]

Как показывают эксперименты, в конце каверны течение всегда неустановившееся — периодически возникают и уносятся основным потоком завихренная жидкость и пена. Однако вблизи обтекаемого тела суперкавитационное течение имеет установившийся характер, и поэтому естественно предположить, что яв-290 [c.290]

Из уравнения неразрывности в случае неустановившегося течения также следует, что , и отсюда /<,. [c.33]

В общем случае пространственного неустановившегося течения сжимаемой жидкости уравнение неразрывности в декартовых координатах имеет вид [c.55]

Какой вид примут эти урав.чения для одномерного неустановившегося (нестационарного) течения невесомого сжимаемого газа н для плоского установившегося (стационарного) движения невесомой несжимаемой жидкости [c.74]

Уравнение Лагранжа (3.4) отражает условие, в соответствии с которым при неустановившемся потенциальном течении невязкой жидкости для двух любых точек потока (например, точек 7 и 2) разность величин, равных сумме кинетической энергии У 2, а также потенциальных энергий давления р/р и положения 1) еди- [c.81]

Ряд задач и вопросов посвящен основному расчетному соотношению теории неустановившегося обтекания, связывающему между собой параметры возмущенного течения (скорость, давление, плотность) и потенциальную функцию интеграл Коши — Лагранжа), которое обычно рассматривается применительно либо к случаю движения газа (сжимаемый поток), либо к потоку несжимаемой жидкости. Для нахождения входящей в это соотношение потенциальной функции следует воспользоваться волновым уравнением. [c.242]

Как только В рассматриваемом явлении течения (неустановившемся) скорости на обеих сторонах поверхности раздела делаются одина човыми, т. е. как только в уравнении для величины напр жений всех вихрей, образующихся в одну секунду, UL делается рав1 ым да.,, образование новых вихрей прекращается. [c.192]

Если течение неустановившееся, то изменение за время й1 количества движения жидкости, находяшейся в объеме АВОС, можно представить в виде [c.248]

Вместе с тем пз анализа условий хрупкого разрушения металлических кристаллов, в том числе и в присутствии сильно адсорбционно-активных сред (см. гл. IV, 2) следует, что разрушению всегда должны предшествовать некоторые — пусть очень малые, но все же конечные — остаточные деформации. В хорошо -отожженном мягком кристалле только при наличии таких деформаций могут возникнуть те микронеоднородности сдвигов II локальные концентрации напряжений, которые при невысоком уровне приложенных растягивающих напряжений способны привести кристалл к разрушению. Отсюда следует, что в описываемых процессах хрупкого разрушения металлических кристаллов при испытаниях на длительную прочность в присутстври сильно адсорбционно-активных сред существенную роль должны играть те быстрые ( квазимгновенные ) на-ча.льные деформации, которые возникают в образце в процессе приложения нагрузки и могут достигать для отожженных кристаллов заметной величины при очень низком уровне приложенного напряжения, значительно меньшем предела текучести. (Подчеркнем, что под начальными деформациями мы подразумеваем здесь те остаточные деформации, которые появляются до того момента, когда остающаяся в дальнейшем постоянной нагрузка полностью приложена, и когда начинается фиксируемый в обычных испытаниях на ползучесть процесс постепенного спадания скорости течения — неустановившаяся ползучесть, переходящая далее в стационарную ползучесть с постоянной минимальной скоростью.) [c.283]

Распространенным примером неустановившегося течения является колебательное движение жидкости. Рас-гмотрим следуюнгую задачу. [c.338]

Если в каждой точке неподвижного пространства, занятого движущейся жидкостью, скорости с течением времени изменяются, то движение жидкости называется неустановив-шимся и определяется уравнениями (3-5) [c.43]

В случае неустановившегося движения линии тока и траектории не совпадают, так как каждая частичка находится на данной линии тока лишь одно мгновение. Да и сама линия тока в общем случае существует одно мгновение. В следующий момент времени будут существовать другие линии тока, на одной из которых частица будет располагаться. Таким образом, линия тока является огибающей траекторией в неустаиовивше.мся движении с течением времени она меняется, а следовательно, и картина течения, изображенная семейством линий тока, в каждый момент времени также изменяется. Разлагая время на бесконечно малые промежутки, можно картину всякого неустановившегося движения жидкости разложить на ряд ка. ров движения, изменяющихся от одного промежутка времени к другому. [c.46]

Движение жидкости при этом является неустановившимся, так как напор изменяется с течением времени, а следовательно, меняется со временем и расход вытс кающей жидкости. [c.299]

Е сли местная скорость к явко зависит от времени, т. е. изменяется с течением последнего, то движение и соответствуюгцее ему пол( скоростей называют неустановившимися или нестационарными. Если в каждой точке пространства вектор и имеет постоянное во времени значение, то движение и поле скоростей будут установившимися или стационарными. В этом случае [c.27]

Неустановившееся безвихревое течение. Для этого случая du/dt =7 = О и Q = 0. Последнее условие, как известно из кинематики, эквивалентно существованию потенциала скорости ф, для которого grad ф = и. [c.104]

Адемар Жан-Клод Барре де Сен-Венан (1797—1886) — выдающийся французский ученый в области механики и инженер, член Парижской академии наук. Работы Сен-Венана по гидромеханике посвящены сопротивлениям течению в трубах и каналах, гравитационным волнам, установившемуся и неустановив-шемуся движениям в открытых руслах, истечениям газов, общим уравнениям вязкой жидкости. [c.422]

Рассмотрим начальные и граничные условия для неустановив-шегося движения несжимаемой жидкости (р = onst, р, = onst). В качестве начальных условий задается распределение скоростей Uj , Uy, 2 в области течения в начальный момент времени ta. [c.92]

При выводе уравнений Навье—Стокса не делалось каких-либо предположений о режиме движения. Поскольку свойство вязкости присуще реальным жидкостям независимо от режима их движения и при переходе от ламинарного течения к турбулентному другие физические свойства не изменяются, можно предполагать, что обобщенная гипотеза Ньютона, а значит и опирающиеся на нее уравнения Навье—Стокса, справедливы как при ламинарном, так и при турбулентном движении жидкости. Однако в последнем случае использовать уравнения Навье—Стокса для получения каких-либо прикладных решений практически невозможно. Входящие в них мгновенные скорости и давление при турбулентных режимах являются пульсирующими величинами. Даже если бы эти параметры удалось найти путем решения уравнений Навье—Стокса, что представляет крайне трудную задачу, то использовать эти мгновенные значения величин в практических целях было бы весьма затруднительно. Поэтому для турбулентного режима ставится задача отыскания усредненных во времени скоростей и давлений. Эти усредненные величины сами могут оказаться зависящими или независящими от времени. В первом случае турбулентнсе течение считается неустановившимся, а во втором — установившимся. - [c.96]

Рассмотрим общую схему ирим енення численного метода сеток к расчету плоского неустановившегося течения вязкой несжимаемой жидкости. Прежде всего придадим уравнениям Навье—Стокса удобную для численных расчетов форму. Поскольку для плоского течения = О, то уравнения движения имеют вид [c.354]

В свою очередь, четкий выбор такой модели (несжимаемая или сжимаемая жидкость, уста-новивн]ееся или неустановившееся течение, плоский или пространственный поток и т. п.) значительно упрощает составление уравнений и их использование. [c.74]

Одномерное движение характеризуется тем, что параметры газа изменяются в каком-либо одном направлении, например вдоль осих. В соответствии с этим уравнение движения для одномерного неустановившегося течения дУх д1 ф 0) невесомого сжимаемого газа (б1у V Ф 0) имеет вид [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...