Численные методы решения обратной задачи

В специальной литературе подробно описаны численные методы решения обратной задачи, основанные на тех же принципиальных предпосылках, что и изложенный выше. Во многих из них в основные уравнения вместо расхода, а иногда и проекций скоростей вводится функция тока [7, 27, 34], что создает известные удобства при организации вычислительного процесса. Предлагается также решать обратную задачу и в области лопаточных венцов с использованием полей коэффициентов стеснения X, заданных исходя из геометрических характеристик уже спроектированных ступеней аналогичного типа [7]. [c.203]

В работах [16, 301, 302, 305, 307, 311, 312, 318, 329, 332, 333] рассмотрены различные аналитические и численные методы решения обратных задач теплопроводности, однако применение их ограничено кругом простейших задач. Что касается исследования обратных задач для тел сложной формы или с зависящими от температуры теплофизическими характеристиками, то указанные методы оказываются неприменимыми. [c.166]

Оптика атмосферы в значительной мере определяется рассеянием света на молекулах и частицах [27]. При решении задач теории рассеяния света аэрозолями принято считать, что в любом локальном объеме воздуха при нормальных условиях их можно представить как систему однородных сферических частиц различного размера. В связи с этим в пределах настоящей главы излагаются теория и численные методы решения обратных задач светорассеяния полидисперсными системами сферических частиц. Разумеется, указанная система частиц рассматривается не более как морфологическая модель (если акцентировать внимание на форме рассеивателей, играющих важную роль в подобных задачах) реальной дисперсной рассеивающей среды. Оптическое соответствие модели и среды требует надлежащей проверки, о чем подробно говорится в заключительном разделе главы. В основе аналитических построений излагаемой ниже теории лежит понятие оператора перехода, осуществляющего преобразование одного элемента матрицы полидисперсного рассеяния в другой. В результате для матрицы Мюллера, адекватно описывающей прямые задачи светорассеяния системами частиц, удается построить матрицу интегральных (матричных) операторов взаимного преобразования ее элементов. [c.14]

Постановка обратной задачи дана в п. 1.3.2. Здесь мы рассмотрим численный метод решения обратной задачи на примере плоского или осесимметричного изоэнтропического течения с постоянным показателем адиабаты у. Начальные данные зададим на оси симметрии. В этом случае обратная задача сводится к задаче Коши [c.83]

На основе численного метода решения обратной задачи изучен большой класс внутренних проблем физической газовой динамики таких, как течения в соплах реактивных двигателей, в каналах сложных форм с поворотом потока до 180°, в каналах МГД-генера-торов, в каналах с подводом массы и энергии. [c.3]

ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ ОБРАТНОЙ ЗАДАЧИ [c.97]

При расчете плоских и осесимметричных двухфазных течений в соплах возможны следующие два подхода. При первом, более точном, численно интегрируется система (7.30) — (7.37), учитывающая взаимное влияние газа и частиц. При этом для расчета течения в сверхзвуковой области сопла в силу гиперболичности системы уравнении используются маршевые методы пли метод характеристик [5, 26, 58, 59, 65]. Для расчета течения в дозвуковой и трансзвуковой областях применяется либо метод установления, либо численный алгоритм решения обратной задачи [36, 158]. [c.305]

В работе [28] алгоритм решения обратной задачи приспособлен к решению прямой задачи для до- и трансзвуковой областей сопла. В настоящее время насчитывается значительное количество работ, посвященных решению прямой задачи [27]. Авторы этих работ используют либо метод интегральных соотношений, либо методы установления, либо методы разложения в ряд по величине, обратной радиусу кривизны контура в трансзвуковой области. Ниже описан иной метод, позволяющий, используя численный алгоритм решения обратной задачи, решать прямую задачу для всей области до- и трансзвукового течений. [c.148]

Пирумов У. Г. Обратная задача теории сопла и численные методы решения внутренних задач газовой динамики. Некоторые применения метода стенок в газовой динамике. Изд-во МГУ, 1974. С. 1 —129. [c.236]

В целом ряде работ (см., например, [75, 116, 150, 232, 296]) решение обратной задачи теплопроводности сводилось к многократному решению прямой задачи, причем этот прием неоднократно использовался как при решении задачи численными методами, так и прл использовании метода аналогий. [c.166]

Большая часть известных результатов теории сопла Лаваля относится к обратной задаче, в которой задается не контур сопла, а распределение скорости на некоторой линии (обычно на оси симметрии). В итоге многочисленных исследований, основные результаты которых и обширная библиография приведены в монографии О. С. Рыжова [1], выявлены многие свойства трансзвуковых течений. В последнее время решение обратной задачи использовалось и для построения интересных для практики сопел с довольно резким изменением угла наклона образующей. В этой связи отметим работы У. Г. Пирумова [2] и Гопкинса с Хиллом [3, 4]. Последние, кроме классического сопла Лаваля, рассмотрели ряд схем сопел с центральным телом. У. Г. Пиру MOB применил для решения обратной задачи специальный численный метод (в дозвуковой части сопла соответствующая задача Коши некорректна), в то время как Гопкинс и Хилл использовали разложение в ряды. [c.125]

В связи с указанными выше трудностями обратной задачи стали интенсивно развиваться численные методы решения задачи профилирования на основе корректных математических постановок (см. гл. 4, 1). Технические условия предъявляемые к профилируемому соплу, обычно сводятся лишь к заданию его ширины во входном и выходном сечениях и числа Маха в рабочей части, поэтому при профилировании сопла существует довольно [c.83]

В настоящее время имеется ряд методов численного решения прямой задачи сопла Лаваля, например [46,39], использующие схемы установления. Кроме того, решение прямой задачи можно находить среди множества решений обратной задачи [17. [c.125]

Методом граничных интегральных уравнений решались различные динамические задачи. В частности, двумерные задачи динамической теории упругости рассматривались в работах [5—7, 117, 439, 568], трехмерные — в [373, 374, 439, 463, 464, 477, 546]. Задачи о колебаниях упругих тел и пластин, а также задачи на собственные значения изучались в работах (87, 441, 503, 531, 544 и др.]. Существует несколько под содов к решению нестационарных задач методом граничных -интегральных уравнений. Можно использовать шаговую по времени схему, когда решение ищется последовательно в различные моменты времени. При этом используются фундаментальные решения динамических дифференциальных уравнений, которые называются запаздывающими потенциалами. Такой подход к решению динамических задач теории упругости использован в работах [374, 484, 494—496, 556]. Другой подход заключается в применении преобразования Лапласа по времени. В этом случае интегральные уравнения записываются для функций ч пространстве преобразований Лапласа и они решаются при различных значениях параметра преобразования [373]. Затем выполняется численное обратное преобразование Лапласа [196, 440, 465, 466, 536]. В работах [517, 556] рассматривались оба эти подхода и сравнивалась их эффективность с точки зрения точности и затрат машинного времени. Более эффективным оказался метод, основанный на применении преобразования Лапласа. Этот метод применялся к решению динамических задач в работах [5—7, 117, 140, 373, 463, 464, 472, 518, 568]. Метод решения динамических задач с использованием функций Грина соответствующих статических задач разработан в [448]. Более полный обзор применения метода граничных интегральных уравнений и граничных элементов в динамических задачах сделан в работах [44, 442, 462]. [c.105]

Характерными особенностями настоящей работы являются, во-первых, единство теоретического подхода к обратным задачам светорассеяния (метод оптических операторов) и, во-вторых, то, что предлагаемые авторами численные методы решения большого числа обратных оптических задач излагаются в наглядной алгоритмической форме и могут быть непосредственно использованы в программном обеспечении для обработки экспериментальной информации. В связи с этим монография представляет особый интерес для прикладников, использующих вычислительные средства для оперативной обработки оптических измерений. [c.5]

Сравним решения, полученные с помощью асимптотических методов, с численным решением обратной задачи для распределения [c.88]

Схема профилирования канала при описанных граничных условиях основана на решении обратной задачи, включающей характерные задачи газовой динамики задачи Коши в областях ABE и BF , задачу Гурса в области BEF и две смешанные краевые задачи в областях FK и K I- Вначале по заданному перепаду 5(г1з) вдоль ударной волны AB рассчитываются данные Коши за ней. При этом параметры в точке В определяются отдельно от остального участка волны по программе расчета конфигурации с взаимодействием ударной волны и веера сжатия. В работе проведено численное параметрическое исследование конфигурации, и в широком диапазоне М° (1,2 М° Ю) выявлены области ее существования с отраженным веером разрежения и ударной волной. Затем классическим методом характеристик решаются задачи Коши, задача Гурса и смешанная задача в области KF. Для рас- [c.182]

Формула (3.54) дает точное значение 5ц только для однородных ЛП, но допускает трак ювку как асимптотического (высокочастотного) приближения и для НЛП, поскольку с ростом частоты характеристики НЛП приближаются к таковым для однородной ЛП. С развитием вычислительной техники и методов численного решения обратных задач (задач оптимизации) формула [c.103]

В работе [5.79] был усовершенствован метод особенностей, который из-за трудностей получения решения в областях с большими кривизнами поверхностей ранее был полезным только при расчетах тонких профилей. Приближенные решения обратной задачи методом особенностей представлены в работах [5.55] и [5.80]. Итеративный метод интерференций, разработанный для решения прямой задачи [5.49], был применен к решению обратной задачи, но только для тонких профилей [5.81], Решение было получено в виде интегралов от завихренности, которые оценивались численными методами. В качестве начального приближения принимался профиль со средней линией [c.157]

Таким образом, методы рещения граничных обратных задач должны учитывать высокую чувствительность результатов к различного рода погрешностям. В противном случае легко получить решение, весьма далекое от истинного. Одним из перспективных направлений в решении ОЗТ является приведение их к экстремальным постановкам и использование численных методов теории оптимизации. Рассмотрим обратную задачу для одномерного нелинейного уравнения теплопроводности [c.285]

Осесимметричные каналы являются составной частью конструкций многих машин, аппаратов, сооружений. Прямой гидродинамической задачей является определение скоростей и давлений потенциального потока в канале, форма которого задана. Эта задача в общем случае может быть решена только приближенно с использованием численных или графоаналитических методов. Обратная задача, которую мы рассмотрим в этом параграфе, состоит в определении формы поверхности канала и некоторых гидродинамических параметров по заданному распределению вдоль оси одного из них. Такая задача представляет практический интерес, так как позволяет найти форму канала, которая обеспечивает формирование потока с заданными гидродинамическими параметрами. Ниже изложен общий метод решения задачи о построении формы канала по заданному закону изменения скорости на его оси [91. [c.304]

Рассмотрим численный метод решения обратной задачи теории сопла для случая идеального нереагирующего газа при у = = onst. Примем также, что кривая y—fo x) (см. рис. 2.1) совпадает с осью симметрии, так что радиус кривизны ее / = оо и соответствующий коэффициент Ламе в уравнениях (2.31) — (2.35) Н, = . [c.188]

Численные методы решения обратной задачи достаточно просто обобщаются на случай течений с физико-химическими превращениями. Важно при этом отметить, что запись двух основных уравнений (3.3) и (3.4), которые используются для перехода на следующий слой 11з = сопз1, одинакова как для случая течений без физикохимических превращений с постоянным отношением удельных теплоемкостей, так и для течений с физико-химическими превращениями. [c.120]

Основное внимание в монографии уделяется явлению рассеяния оптического излучения и решению соответствующих обратных задач применительно к дистанционному оптическому зондированию атмосферы. В ней обобщаются результаты исследований, по--лученные авторами и их сотрудниками в последние годы по методам интерпретации оптических измерений. Именно явление светорассеяния в первую очередь определяет то, что принято понимать под оптикой атмосферы [27]. С другой стороны, оно лежит в основе дистанционных методов исследования полей физических и оптических параметров атмосферы. В монографии значительное место отводится построению эффективных алгоритмов оперативной обработки и интерпретации оптической информации, которая может быть получена с использованием таких измерительных систем, как спектральные радиометры, многочастотные лидары, по-.ляризационные нефелометры, спектральные фoтoмeтpJ5I, установленные на космических платформах и т. п., а также измерительных комплексов, которые могут быть составлены из указанных оптических систем. Это, по мнению авторов, должно способствовать олее широкому использованию методов решения обратных задач светорассеяния в практике атмосферно-оптических исследований. Что же касается математических аспектов теории интерпретации косвенных измерений, которые необходимо сопутствуют любому исследованию по обратным задачам, то их изложение в основном дается в краткой форме и по возможности элементарно. Во многих случаях, где это оказывалось возможным, изложение основного материала сопровождалось численными примерами. В тех разделах, где речь идет о некорректных задачах, широко используется известная аналогия между линейным интегральным уравнением и линейной алгебраической системой. Поэтому для большей ясности в понимании и прочтении формульного материала интегральные операторы во многих местах можно заменять соответствующими матричными аналогами. В целом содержание монографии достаточно замкнуто и не требует, по мнению авторов, излишне частого обращения к дополнительной литературе. Вместе с тем авторы не гарантируют легкого чтения всех без исключения разделов монографии. В ряде мест естественно требуется определенная проработка и осмысление материала, особенно для той категории читателей, которая впервые знакомится с обратными задачами оптики атмосферы или собирается практически исполь- зовать ту или иную вычислительную схему интерпретации в своей работе. [c.7]

Метод сведения к обратной задаче. Опишем метод, позво-.чяющий, используя численный алгоритм решения обратной задачи, решать прямую задачу для всей области до- и трансзвукового течения [157]. В основе этого метода лежит предположение о том, что действительные распределения скорости на оси симметрии для двух близких коптуров сопел различаются между собой пропорционально различию соответствующих распределений скорости в одномерном приближении. Тогда распределение скорости па оси. соответствующее искомому контуру, находится по распределению скорости для какого-либо известного контура и известным распределениям в одномерном приближении. Расчеты показывают, что сходимость решения к искомому осуществляется после нескольких приближений решения обратной задачи. [c.107]

Остановимся на результатах работ [20, 89]. Рассматривается система уравнений газовой динамики (6.28), (6.29), (6.32), (6.33). (6.40) — (6.43), к которой добавляются уравнения колебательной релаксации (6.47) — (6.56). Метод численного решения аналогичен описанному в п. 6.2.4. Численный метод решенпя обратной задачи включает определение давления, составляющих скорости и формы линпи тока па неизвестном слое с помощью разностной схемы [c.286]

Решение обратных задач, связанное с интегрированием системы дифференциальных уравнений (1 ), представляет подчас значительные трудности и часто не может быть выполнено в квадратурах. (Тогда приходится систему (1 ) решать численно, применять иные методы приближенного инте1 рировапия, либо пользоваться вычислительными машинами.) [c.28]

Для иллюстрации рассмотрим пример численной реализации изложенного метода П1 1менительно к типовому элементу полому круговому цилиндру (внутренний радиус - 100 мм, наружный - 200 мм, модуль упругости Е =2, 10 МПа, коэффициент Пуассона ц = 0,3), в котором внутренняя и наружная поверхности рассматриваемой части цилиндра длиною 2 / = 200 мм свободны от нагрузок, а напряженное состояние этой части создается реакцией остальной произвольно нагруженной части цилиндра. Для нескольких вариантов заданного на наружной поверхности рассматриваемой части цилиндра тензора напряжений восстанавливался вектор напряжений на торцах этой части (обратные задачи). Для оценки точности получаемых решений обратных задач использовались численные решения соответствующих им прямых задач теории упругости. [c.72]

Определение плотности геплового потока на границе тела ( или коэффициента теплообмена ) можно свести к некорректной задаче решения интегрального уравнения Фредгольма I рода. В обратных задачах обоих типов прямые методы веприменимы, в связи с чем использован метод пробных решений, дающий в некоторых случаях приемлемые по точности результаты [ 1J. Степень "устойчивости" метода исследована в процессе численного анализа вяИяния ошибок эксперимента на точность решения обратных задач. [c.342]

Общей теоретической основой методов восстановления температурных полей и связанных с ними исследований тепловых процессов являются аналитические или машинные (численные) решения обратных задач нестационарной теплопроводности. В зависимости от конкретной направленности и строгости постановки, определяемых прикладными целями исследований, приемы и алгоритмы решения обратных задач широко варьируются. Методические погрешности восстанавливаемых тел1ператур и базирующихся на их основе других теплообменных и теплофизических характеристик преимущественно оцениваются, исходя из частных особенностей решаемой задачи. [c.411]

Решая уравнение эллипсометрии (обычно численными методами), находят оптические константы поверхности (п и х). Таким образом, возможность измерения температуры основана на решении обратной задачи эллипсометрии. Далее по известным температурным зависимостям п в) и >с в) определяют искомую температуру. На рис. 4.8 приведены температурные зависимости эллипсометрических параметров Д и -0 при двух углах падения света на поверхность монокристалла кремния. [c.104]

Последуюихее суихественное развитие теории переноса солнечного излучения (в том числе с учетом сферичности атмосферы) и задачи по интерпретации экспериментальных данных, полученных с космических кораблей и орбитальных станций, стимулировали разработку более точных численных методов, включая метод статистических испытаний (метод Монте-Карло). С помоп ью метода Монте-Карло удалось определить параметры полей излучения атмосферы при учете реальной геометрии и произвольного распределения аэрозольных и поглоихающих компонентов атмосферы. Обширные результаты именно таких расчетов, выполненных в Вычислительном центре Сибирского отделения АН СССР, обеспечили возможность не только обоснованной интерпретации данных спектрофотометрии сумеречной и дневной атмосферы, но и определить оптимальные условия аэрокосмических наблюдений для решения обратных задач атмосферной оптики [11, 21]. [c.204]

И последнее, что следует заметить в заключение настоящей главы, связано с существенным увеличением информационных возможностей оптических многоканальных систем дистанционного зондирования атмосферы при надлежащей разработке методов численного решения обратных задач спектроскопии атмосферных газов. Общая методология построения соответствующей теории зондирования на основе явления молекулярного поглощения остается той же, что и при использовании явления рассеяния молекулярной и аэрозольной компонентами. Действительно, как показывает анализ в конце главы, существуют аналогичные функциональные связи между спектральным поведением характеристик молекулярного поглощения в различных частотных интервалах, и их можно представить с помощью аналогичных операторов восстановления и взаимного прогноза (операторов перехода). Таким образом, в рамках операторного подхода открывается перспектива построения единой физической и информационной теории оптического зондирования атмосферы в целях синхронного определения полей оптических характеристик, метеопараметров и микрофизических характеристик дисперсной компоненты. Подобная теория должна служить методологической основой создания многоканальных измерительных комплексов оптической аппаратуры в целях мониторинга окружающей среды. [c.273]

До появления ЭВМ асимптотические методы служили основным инструментом исследования течении в соплах. Эти методы являются важными и в настоящее время и позволяют, с одной стороны, оценить точность численных расчетов, если доказана сходимость, а с другой стороны — построить решение вблизи особых точек, которые зачастую трудно рассчитать численными методами. Наконец, асимптотические методы в некоторых случаях позволяют получать достаточно достоверную качественную и даже количест-веипую информацию о течении. Ниже представлены следующие основные асимптотические методы теорпи сопла метод источников и стоков, решение обратной задачи теории сонла для иесжимаемой жидкости, разложение в ряд по функции тока, асимптотические методы в трансзвуковой области, решение в окрестности бесконечно удаленной точки в дозвуковой области сопла, метод малых возмущений для исследования течений, близких к радиальным, линейная теория для нестационарных течений газа. [c.114]

До появления численных методов представленные выше соотпошения использовались для расчета течений в соплах. Доказательства сходимости рядов и определения нх радиуса сходимости не имеется. В связи с этим возможность их применения устанавливается сравнением с численными решениямп и экспериментальными данными, которое показывает, что разложения в ряде по г 5 при учете 3—4 членов ряда пригодны для описания течения в трансзвуковой области при I 2S 0,5r , а также в до- и сверхзвуковых областях при небольших поперечных градиентах параметров. Сравнения с численным решением обратной задачи теории сопла представлены ниже. [c.126]

Двумерные течения. Расчет слоистых плоских пли осесим метричных течений в соплах проводится либо путем численного решения обратной задачи, либо методом характеристик. [c.189]

В гл. 2 описан метод численного решения обратной задачи теории сонла для случая идеального газа с постоянным показателем адиабаты. Ниже приводится конкретная разностная схема для расчета плоского и осесимметричного течения [94]. В этом случае к системе (6.28) — (6.33), описывающей неравиовеспое течение в одномерном приближении, добавляются уравнепия, необходимые для определения геометрии линии тока, распределения давления и составляющих скорости на ней. Отметим, что в двумерном случае в формуле (6.31) следует заменить на и. Имеем [c.272]

При численном решении обратной задачи теории сопла для двухфазой смеси газа и частиц на оси симметрии сопла задается распределение скорости газа, а во входном сечении — параметры газа и частиц. В результате численного интегрирования сис-стемы уравнений, описывающих течение газа при наличии в нем частиц конденсата, определяются параметры газа и частиц, линии тока газа и траектории частиц с учетом взаимного влияния газа и частиц. Одна из линий тока газа принимается за контур сопла, и находятся предельные траектории и зона чистого газа. Описанный ниже разностный метод позволяет по единому алгоритму рассчитывать до-, транс- и сверхзвуковую области течения. [c.123]

Численное решение системы (1.109)... (1.113) в сверхзвуковой части сопла удобно осуществлять послойным методом характеристик. В дозвуковой части для численного решения необходимо использовать алгоритм решения обратной задачи (см, 3.4.3). В процессе такого рода расчетов определяется все поле газодинамических параметров, параметры частиц, их траектории, зоны чистого газа с учетом взаимного влияния газа и частиц [29], В031у10жен приближенный подход, при котором производится раздельное решение уравнений для газовой фазы и частиц [27, 29], Предполагается, ЧТО параметры газа не изменяются под воздействием частиц И могут быть определены в результате независимого расчета для газа с фиктивным показателем адиабаты у°, т. е, параметры газа соответствуют равновесному течению. Параметры же частиц определяются путем численного интегрирования при условии неизменности параметров газа. Система (1.109)... (1.113) распадается в этом случае на две независимые системы одну — для фиктивного газа с у=т и другую — для частиц. Первая система решается либо путем решения обратной задачи теории сопла, либо методом характеристик в сверхзвуковой области. В результате такого рас- [c.216]

Сверхзвуковое невязкое течение в сопле. Полезной проверкой метода является расчет сверхзвукового стационарного течения невязкого газа в профилированном сопле [73], для которого имеются достаточно надежные данные, полученные методом характеристик [76]. Контур этого С01ша >>14, (х), представленный на рис. 2.23, является решением обратной задачи при заданном распределении числа Маха на разгонном участке Мо (х) и предположении о том, что в критическом сечении имеет место однородное течение газа с числом М = 1,01 (штриховая кривая соответствует характеристическому ромбу). Разгонный участок включает в себя коническую часть с углом полураствора в 12°. Зависимости Мо (х) и М (х), где М , - число Маха на стенке, полученные при помощи схемы (5.3), на рис. 2.23 представлены точками вместе с результатами рещешя обратной задачи методом характеристик (сплошные кривые). Из рис. 2.23 следует, что имеет место практически полное совпадение этих численных данных. [c.180]

Большого прогресса в исследованиях светорассеяния следует ожидать в связи с развитием вычислительной техники и численных методов. В 80-е годы появились сведения о применении при обработке экспериментальных данных, полученных методом светорассеяния, новейших проблемно-ориентированных програмных продуктов. Например, СОКТШ , часто упоминаемый в литературе [27 ], представляет собою гибкую, модель-независимую экспертную систему для статистического анализа. В настоящий момент имеется развитая система программ, дающая удовлетворительное решение обратной задачи светорассеяния [91. Важно подчеркнуть, что современная лазерная корреляционная спектроскопия немыслима без наличия достаточно мощны> вычислительных средств, реализующих указанную процедуру анализа. [c.130]

На современном научном уровне излагаются основы вычислительных методов проектирования оптимальных конструкций. Рассматриваются вопросы моделирования линейных и нелинейных систем методом конечных элементов. Показано применение метода обратных задач динамики к решению задач синтеза оптимальных систем виброзащиты и стабилизации. Приводятся методы и алгоритмы построения оптимального управления колебаниями сложных динамических систем. Даны рекомендации по нсиользованию численных методов оптимального нроектировапни в САПР. Материал пособия иллюстрируется примерами решения многочисленных задач с помощью приведенного алгоритмического и программного обеспечения. [c.127]

Уравнение переноса излучения (3.40) связано с системой (3.38) тем, что интенсивность собственного излучения матрицыГ(Z)] зависит от ее температуры. В настоящее время разработаны различные приближенные методы решения уравнения переноса излучения (3.40). С их использованием получены численные решения совместной задачи (3.38)- (3.40) переноса энергии излучением, конвекцией и теплопроврдностью в проницаемом покрытии. Полученные результаты позволяют оценить диапазон изменения оптических характеристик матрицы, обеспечивающих ее наибольшую эффективность в том или ином конкретном случае. Так, например, выяснено, что наилучший режим работы пористого слоя как коллектора солнечной энергии достигается в том случае, когда матрица выполнена из материала, прозрачного и нерассеивающего в солнечном спектре, но непрозрачного и рассеивающего в инфракрасном диапазоне. Для теплового экрана с транспирационным охлаждением желательно обратное. [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...