Мюллера матрицы

Используя это выражение, можно эффективно локализовать собственные значения модели (13.46) по схеме Мюллера [98]. Особенно выгодна структура эквивалентной модели (13.46) для решения проблемы собственных форм, учитывая, что такая проблема для несимметричных матриц обш его вида является сложной задачей, отличающейся часто плохой обусловленностью [05]. Если локализовано s-e собственное значение модели (13.46), то компоненты Ли ее правой s-й собственной формы можно определить следующим образом [c.241]

В первой главе метод оптических операторов излагается на примере теории светорассеяния полидисперсной системой сферических частиц с привлечением теории дифракции Ми. Вводя оптические операторы взаимного преобразования элементов матрицы рассеяния Мюллера полидисперсным аэрозолем, удается построить замкнутую теорию поляризационного зондирования локальных [c.8]

Оптика атмосферы в значительной мере определяется рассеянием света на молекулах и частицах [27]. При решении задач теории рассеяния света аэрозолями принято считать, что в любом локальном объеме воздуха при нормальных условиях их можно представить как систему однородных сферических частиц различного размера. В связи с этим в пределах настоящей главы излагаются теория и численные методы решения обратных задач светорассеяния полидисперсными системами сферических частиц. Разумеется, указанная система частиц рассматривается не более как морфологическая модель (если акцентировать внимание на форме рассеивателей, играющих важную роль в подобных задачах) реальной дисперсной рассеивающей среды. Оптическое соответствие модели и среды требует надлежащей проверки, о чем подробно говорится в заключительном разделе главы. В основе аналитических построений излагаемой ниже теории лежит понятие оператора перехода, осуществляющего преобразование одного элемента матрицы полидисперсного рассеяния в другой. В результате для матрицы Мюллера, адекватно описывающей прямые задачи светорассеяния системами частиц, удается построить матрицу интегральных (матричных) операторов взаимного преобразования ее элементов. [c.14]

Введенных трех операторов W 2i, и Was вполне достаточно для построения возможных взаимных преобразований между элементами матрицы Мюллера S. Общая схема этих преобразований может быть представлена в следующем виде [c.21]

ИЛИ, определяя матрицу Мюллера М как М = Т(1.хЬ ) Т-1, [c.210]

Мы предлагаем читателю самому решить пример, данный в 2, с помощью метода Мюллера. Укажем только, что матрица Мюллера (б) для компенсатора С (б), [c.210]

Соответствующую матрицу Мюллера можно получить с помощью выражения (9.26). Она имеет следующий вид [c.213]

X 2)-матрицы и матрицы Мюллера для некоторых оптических приборов [c.214]

Параметры Стокса. Представление Пуанкаре. Матрицы Мюллера [c.110]

При прохождении света через различные оптические приборы состояние поляризации может изменяться. Поляризационные характеристики устройства задаются с помощью матрицы Мюллера, которая связывает между собой входной и выходной векторы Стокса. [c.180]

Четвертьволновая пластинка описывается матрицей Мюллера (см. раздел 10.3) типа [c.204]

Матрица Мюллера оптически ак-I тивной среды содержит четыре нену- [c.208]

Д. м. м, не применяется для неоднородных волн и для световых пучков больших апертур. Д. м. м. непригодеп также для цекогерентного света, но формализм его можно использовать для построения матрицы когерентности [4]. Для описания состояния поляризации неко-герептного света используются методы Стокса параметр ров и Мюллера матриц. [c.604]

При любом линейном оптич. процессе (рассеянии, отражении, преломлении на к.-л. поверХностн) С. п. падающего пучка линейно преобразуются в С. п, вышедшего пучка у,- с помощью Мюллера матрицы [c.691]

Матрица когерентности в сочетании с матрицами Джонса служит для описания преобразования частично паляриаованного света, распространяющегося через линейную недеполяризугощую среду. Для описания распространения света через деполяризующие среды используются матрицы Мюллера. [c.67]

Используя эти операторы, обратные задачи светорассеяния можно свести к решению систем интегральных уравнений, что иллюстрируется в главе на примере теории поляризационного зондирования атмосферы. Этот оптический метод технически реализуется с помощью поляризационных нефелометров и бистати-ческих схем зондирования. Поскольку операторы перехода, определенные на совокупности элементов матрицы Мюллера, играют существенную роль и в теории, и в практике обработки оптических измерений, в главе дается обстоятельный анализ их основных свойств. В частности, показана их компактность и непрерывность, возможность их представления в виде интегральных операторов, приведена структура регуляризованного аналога, что весьма важно в случаях их применения в схемах обработки экспериментальной информации. Кратко изложены основы их спектрального анализа. Во избежание формализма авторы используют известные аналогии между интегральными операторами и матрицами. [c.14]

Джонс [5] (1941 г.) рассмотрел заново задачу о монохроматическом (и, следовательно, полностью поляризованном) излучении и ввел при этом матричные методы. Вместе со своими сотрудниками он успешно проанализировал полностью поляризованные волновые поля, оперируя с составляющими поля и описывая прибор с помощью комплексной (2 X 2)-матрицы 1). Но сами составляющие поля излучения не могут быть наблюдаемы на высоких (оптических) частотах. Учитывая это, Мюллер (см. [6]) использовал параметры Стокса, которые, как мы увидим, могут быть измерены в поле излучения. Параметры выходящего поля были затем получены следующим образом прибор представляется действительной (4 X 4)-матрицей (матрицей Мюллера), которая действует на четыре параметра Стокса, представленные в виде четырехэлементного векторного столбца (вектора Стокса), и дает вектор Стокса для выходящего поля. [c.198]

В 2 на конкретном примере рассматривается метод Джопса. В 3 вводится метод когерентных матриц. Затем в 4 излагается метод Мюллера с использованием понятия сферы Пуанкаре. Наконец, в 5 мы рассмотрим несколько специальных случаев частичной поляризации, представляющих определенный интерес, [c.199]

Таким образом, при методе когерентных матриц состояние ноля и характеристики прибора описываются (2 X X 2)-матрицами, в общем случае имеющими комплексные элементы. В следующем параграфе мы дадим другой метод, метод Мюллера, нри котором состояние поля онисывается векторным столбцом (вектором Стокса), имеющим действительные составляющие, а характеристики прибора — (4 X 4)-матрицей (матрицей Мюллера), все элементы которой действительны. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...