Поле оптическое

Отметим, прежде всего, что вынужденные колебания электрона описываются набором гармонических функции с частотами /со (/ = = О, 1, 2, 3,. ..), кратными частоте вынуждающей силы, т. е. частоте поля. Оптические явления, обусловленные кратными гармониками в смещении электрона, будут рассмотрены в следующих параграфах. Здесь же следует обратить внимание на изменение поляризуемости молекулы по отношению к колебаниям с частотой со. Из выражения (235.7) можно увидеть, что эта поляризуемость равна [c.836]

Преобразование комплексного поля оптической системой с учетом выражений (18)-(20) записывается так [c.47]

Способы акустической визуализации. Краткая информация об основных способах преобразования акустических полей в поля оптических сигналов (изображения) приведена в табл. 21. [c.263]

Поскольку строгий математический расчет комплекса взаимосвязанных процессов горения и теплообмена не может быть использован для построения общей теории радиационного режима теплообмена в печах, приходится прибегать к некоторым упрощающим предпосылкам. Поле лучистых потоков Q в рабочей камере печей определяется полем температур Т, полем оптических констант е (рассеивание лучистой энергии средой не учитывается) и полем угловых коэффициентов (геометрические характеристики системы). [c.199]

Эффект Фарадея обусловлен действием постоянного магнитного поля на движение электронов. Электрическое поле оптического пуч- [c.113]

Для расчета оптического поляризационного потенциала предположим, что основной вклад в электронную поляризацию дают 2/ -орбитали ионов кислорода. Электронная поляризация может быть рассмотрена как результат смещения и искажения 2/ -орбиталей. Воздействие поля оптической частоты на / л-энергетический интеграл перекрытия является аналогичным статическому воздействию, индуцированному смещением катиона В относительно аниона О. [c.352]

Сравнивая (3.3.20) с (3.3.15), видим, что по своему математическому содержанию эти соотношения оказываются тождественными. Различие заключается в физическом смысле если раньше реальная часть в (3.3.15) представляла собой результат интерференции пришедшего сигнала с опорной плоской волной, то теперь реальная часть в (3.3.20) получается в результате интерференции полей оптических изображений, сформированных из участков апертуры Д[ и Л . Соответствующая схема представлена на рис. 3.4. [c.130]

Детальное описание полей оптических резонаторов различного вида (устойчивых, плоских, неустойчивых во всевозможных их модификациях) содержится в книге Ю. А. Ананьева [1], специально посвященной данным вопросам. [c.65]

С практической точки зрения, эффективность той или иной схемы электрического управления определяется характерной величиной изменения поля АЕ , которое приводит к заметному изменению в брэгговских условиях дифракции [9.102]. Предположим, что в исходном состоянии (т. е. до приложения к образцу поля Е ) для считывающего плоского светового пучка выполнялись брэгговские условия дифракции на элементарной синусоидальной решетке с волновым вектором К (рис. 9.16, а). Во внешнем электрическом поле оптическая индикатриса электрооптического кристалла деформируется, что приводит к смещению (относительно их исходного положения) участков поверхности волновых векторов, непосредственно примыкающих к точкам, соответствующим считывающей R и вос- [c.242]

Eqj Е ) — амплитуда и мгновенное значение электрического поля оптического пучка [c.527]

El, 2 амплитуда электрического поля оптического пучка Е (v) Av — число фотонов с частотой v в частотном интервале Av, испущенных источником в 1 сек стер смР- е — заряд электрона f, /о""фокусное расстояние линзы или зеркала, характеристическая длина согласования лазера [c.527]

Для прозрачной частицы механизм раскачки поверхности связан с эффектом пондеромоторного действия поля оптической волны. [c.228]

Применительно к проблемам навигации и наведения беспилотных маневренных летательных аппаратов предметом данного рассмотрения являются системы второго класса (автономные). В таких системах подготовка эталонной информации осуществляется заранее, до вылета самолета-носителя, с помощью специализированного наземного комплекса подготовки полетных заданий. Среди многочисленных задач, решаемых таким комплексом, есть и задачи выбора оптимального маршрута автономного полета беспилотного летательного аппарата в вертикальной и горизонтальной плоскостях, выбора зон коррекции системы навигации, в том числе — с использованием характеристик физических полей Земли (поля рельефа, поля оптического контраста, и т.п.), определения зоны обнаружения, распознавания и целеуказания заданного объекта, формирования эталонного описания сцены и заданного объекта, нанесения точки прицеливания и т. д. При этом обязательно учитывается структура и характеристики автономной системы наведения беспилотного маневренного летательного аппарата, структура её алгоритмов обнаружения, распознавания и целеуказания, характеристики текущего изображения. [c.158]

Рабочим пучком назовем пучок лучей наиболь иего сечення, который в поле оптической систе .ш образует изображение осевой точки предмета и по выходе из системы целиком попадает в зрачок глаза наблюдателя пли иного приемника световой энергии. [c.358]

Какова физическая причина вызываемой внешним электрическим полем оптической анизотропии [c.200]

Не вызывала сомнений также и возможность реализации процесса туннельной ионизации атомов в поле оптического диапазона частот. Действительно, поле излучения циркулярной поляризации в нерелятивистском пределе во многих явлениях эквивалентно постоянному электрическому полю. Туннельная ионизация атомов, находящихся в высоковозбужденных состояниях, в постоянном электрическом поле, наблюдалась экспериментально 1.12], а теория этого процесса была детально разработана в [1.13 . [c.16]

Последний процесс, на который надо обратить внимание — это процесс нелинейной ионизации молекул в поле излучения оптического диапазона частот. Тот же масштаб величины потенциалов ионизации молекул, как и атомов, аналогичный характер электронных спектров — все это давало основание предполагать, что и процессы нелинейной ионизации должны носить аналогичный характер как в случае атомов, так и в случае молекул. Однако уже первый эксперимент по нелинейной ионизации молекул в поле оптического диапазона частот [11.34] указал на существенно более сложный характер процесса взаимодействия молекулы с излучением. В этом эксперименте, где объектом была простейшая молекула водорода, было обнаружено в многофотонном пределе (7 > 1), что выходы ионов Н и Н+ примерно одинаковы. Сам факт наблюдения ионов Н+ указал [c.293]

Описанная модель дает простое объяснение влиянию на показатель преломления постоянных полей и полей оптических волн. В обоих случаях изменение показателя преломления равным образом зависит от численных значений модельных параметров. Поэтому можно ожидать, [c.129]

ЧТО ДЛЯ веществ, приближенно описываемых нашей моделью, влияние полей оптических волн на показатель преломления может быть описано обычной постоянной Керра, определяемой статическими полями. [c.130]

Принцип Франка — Кондона — предположение о том, что при переходе кристалла (молекулы) из одного электронного состоя1Н1я в другое под дейсл-вием поля оптической вол1П состояния ядер атомов (ионов) не изменяются. [c.285]

Тот факт, что рентгеновы лучи излучаются обычно не свободными атомами, а твердыми телами сказывается и в появлении тех или других рентгеновых линий при возрастании зарядового номера Z. Например, 2р-элек-троны у свободных атомов впервые появляются в нормальном состоянии у бора (Z = 5). Отсюда и линия должна была бы впервые наблюдаться у данного элемента. На самом деле в рентгеновых спектрах твердых тел линия /Сд наблюдается у бериллия (Z = 4) и даже у лития (Z = 3), что объясняется ролью химических связей в твердом теле>. В результате этих связей внешние электроны атомов возбуждаются и могут с возбужденных уровней переходить на освободившееся место в /С-оболочке. Таким образом, /С-линии у подобных элементов носят, как и коротковолновые сателлиты, полу-оптический характер. [c.322]

Экспериментально получить расщепление, соответствующее слабому полю, оптическими методами трудно ввиду узости сверхтонкой структуры. Поэтому большинство оптических наблюдений относится к средним или сильным полям. При усилении поля возникает явление, аналогичное эффекту Пашена — Бака для обычных сериальных мультиплетов. Теория может быть легко развита для предельного случая столь сильного поля, что связь между моментами и окажется полностью разорванной. Тогда каждый из моментов пре-цессирует вокруг направления внешнего манитного поля Н и независимо ориентируется относительно него. В этом случае [c.535]

Универсальная влажнопаровая труба (стенд /П на рис. 2,1) позволяет проводить исследования турбинных решеток в поле оптического прибора. Для этой цели служит рабочая часть, схематически показанная на рис. 2.5. Решетка профилей, скрепленных по торцам тонкими пластинами, имеющая прозрачные каналы, укрепляется в поворотных кольцах, в которых установлены оптические стекла. Конструкция допускает исследования решеток различного типа в широком диапазоне углов входа потока изменение угла входа существляется поворотом решетки и соответствующим перемещением направляющих, подвижно соединенных с концевыми лопатками. Предусмотрена специальная организация потока на входе и за решеткой, обеспечивающая возможность изучения решеток в неравномерном поле скоростей при разной дисперсности жидкой фазы и рассогласовании скоростей фаз. Все рабочие части стенда /// имеют систему измерений, включающую определение параметров потока на входе и выходе дисперсности, скольжения капель и степени влажности, полного и статического давлений, направления потока, температуры торможения, а также распределения давления по обводам каналов, пульсаций полного и статического давлений. [c.29]

Стенды XII и XIII (рис. 2.1) предназначены для измерения критических параметров и скорости звука в двухфазных средах (временным методом и методом акустического интерферометра). В схему лаборатории включена радиальная экспериментальная турбина XIV, смонтированная в поле оптического прибора. Сегмент соплового аппарата и часть каналов рабочей решетки выполнены прозрачными с целью изучения процесса движения влажного пара оптическими методами в реальных условиях взаимодействия решеток. В схему газодинамической лаборатории МЭИ на рис. 2,1 и в описание не включены сгекды, работаю- щие на воздухе. [c.32]

Следовательно, появление второго максимума Арст связано с колебательным движением адиабатных скачков, располагающихся вблизи минимального сечения сопла. Визуальные наблюдения в поле оптического прибора подтверждают возникновение колебательного движения адиабатных скачков. Подавление конденсационной нестационарности адиабатными скачками внутри сопла объясняется влиянием двух факторов 1) скачки уплотнения повы-Щ13ЮТ давление и температуру пара и снимают переохлаждение, устраняя механизм спонтанной конденсации 2) скачки приводят к отрыву пограничного слоя, а в зонах отрыва интенсивно генерируется жидкая фаза. Увеличение амплитуд пульсаций в интервале 0,60<еа 0,72 обусловлено пульсациями параметров в зонах отрыва в расширяющейся части сопла, частота которых равна или кратна частоте пульсаций и перемещений адиабатных скачков, т. е. возникновением второго резонанса, не связанного с конденсационной нестационарностью. [c.209]

Реакция возникает в результате быстрого сжатия посторонним источником энергии фиксированного количества плазмы, находящейся в рабочей камере реактора. Происходящее в процессе сжатия повышение плотности плазмы и ее температуры при достижении критических параметров, определяемых критерием Лоусона, приводит к термоядерному взрыву малой мощности, в результате которого выделяется энергия, используемая в энергетической установке. После удаления из камеры продуктов реакции и заполнения ее новым зарядом плазмы цикл повторяется. Для сжатия плазмы могут использоваться магнитные поля, оптические генераторы (лазеры), релятивистские пучки электронных лучей, движущихся с околосветовыми скоростями. [c.258]

Электрооптический К. э.— квадратичный электро-оптич. эффект, возникновение двойного лучепреломления в оптически изотропных веществах (газах, жидкостях, кристаллах с центром симметрии, стёклах) под действием внеш. однородного электрич. поля. Оптически изотропная среда, помещённая в электрич. поле, становится анизотропной, приобретает свойства одноосного кристалла (см. Кристаллооптика), оптич. ось к-рого нанравле]1а вдоль поля. [c.348]

ПОЛЕ оптической системы (ранее наз. поле зрения)—часть пространства (или плоскости), изображаемая оптич. системой. П. определяется контурами оптич. деталей (такими, как оправы линз, призм), диафрагмами и т. п., к-рые ограничивают световые пучки. Величина П. определяется тем из контуров 5x52 (рис.), к-рый виден из центра А входного зрачка (см. Диафрагма в оптике) под наименьшим углом. Величина П. измеряется либо углом 2а, под к-рым виден контур 515 [c.7]

ПОЛЯРИМЕТР — i) прибор для измерения угла вращения плоскости поля ризации монохроматпч. света в веществах, обладающих естественной или наведённой магн. полем оптической активностью. Дисперсию оптического вращения измеряют спектрополяри-метрами. [c.75]

ПОЛЯРИМЁТРПЯ — оптич. методы исследования сред с естественной или наведённой магн. полем оптической активностью, основанные на измерениях величины вращения плоскости поляризации света с помощью поляриметров и спектрополяриметров. Поляри-метрич. и спектрополяриметрич, исследования сред с естеств. оптич. активностью используются для измерения концентрации оптически активных молекул в растворах (см. Сахариметрия), для изучения структуры молекул и кристаллов, межмолекулярных взаимодействий. идентификации электронных переходов в спектрах поглощения оптически активных систем, определения симметрии ближайшего окружения молекул в жидкости или в твёрдом теле и т, д. [c.76]

Визуальные исследования решеток в поле оптического теневого прибора ИАБ-451 дают также возможность обнаружить возникновение скачков конденсации в косом срезе соплового канала. На рис. 2-19 представлены спектры течения слабо перегретого пара ( ДГ 2"С) в сопловых решетках С-9012А (г = 0,75 Акр = 0,035 01=12°) при четырех значениях числа Маха Ма = 0,7 1,2 [c.48]

Рис. 2-19. Спектры течения слябоперсгрстого водяного пара ( to = 2° ) в поле оптического прпбора ИАБ-451.

Поля Оптическая плотность поля Экспози — ция, лк-с Фрактальная размерность микропрофиля Фрактальная размерность поверхности [c.260]

РИС. 7.3. Линейно-поляризованная вдоль оси х оптическая волна падает в направлении оси Z на электрооптический кристалл, в котором электрически индуцированными главными осями являются л и у. (Этот случай отвечает кристаллу КН РО , когда электрическое поле приложено вдоль оси z.) а — зависимость составляющей Е , в некоторый момент времени / от координаты z вдоль кристалла б — зависимость составляющей Е от z в тот же момент времени что и в п. а в — эллипсы в плоскости х у, описываемые концом вектора электрического поля оптической волны в различных точках (от а до /) вдоль кристалла на протяжении одного периода оптической волны стрелками обозначены направления мгновенного вектора поля в момент времени а изогнутыми стрелками — направления, в которых перемещается эллипс г — эллипс поляризации для двух ортогональных составляющих с фазовой задержкой Г = тг/6 [т. е. Е , = со5ш и Е , = os(wt - к/б)] изображены также векторы поля в различные моменты времени wt = О (I), oit = 60° (2), at = 120° (3), wt = 210° (4) и шС = 270° (5). [c.259]

В нематических жидких кристаллах при наложении электрического поля оптическая ось может переориентироваться. Рассмотрим сначала случай, когда е,, > (Де > 0). Пусть вначале оптическая ось была ориентирована вдоль оси z. Если приложить внешнее электрическое поле перпендикулярно оси z, то оптическая ось стремится установиться вдоль направления поля. Пусть 0 угол между опти- [c.288]

Необходимо определить (г) — поле оптической накачки (распределение излучения СОз-лазера), которое (согласно теореме взаимности Гельмгольца) является полем в ближней волновой зоне по отношению к формирующему устройству. Пространственное распределение поля накачки /Уд (О будет определяться через коэффициент поглощения х (г) на длине волны При этом будем считать, что в активной среде ГЛОН осуществляется линейный режим поглощения (насыщения поглощения нет), хотя это не принципиально. Тогда распределение (Ун (О и соответственно X (г) можно определить анализируя развитие поля в резонаторе ГЛОН, заполненного активной средой, которая поглотила излучение накачки. В качестве основной математической [c.170]

Как и под действием электрического поля оптические характеристики материалов могут изменяться в результате воздействия магнитного поля. Различают линейные магнитооптические Эффекты [10, 21]—эффект Фарадея для проходящего через кристалл светового пучка и эффект Керра для отраженного света, а также пропорциональный квадрату напряженности магимт-пого поля эффект Коттона—Мутона (практически не используется в модуляторах). [c.26]

Результатом изучения связи термооптических искажений с характеристиками лазерного излучения явилось понимание необходимости создания конструкций систем накачки, позволяющих создавать равномерное поле оптической накачки в сечении активного элемента при этом компенсация проявлений термооптических искажений в характеристиках излучения в значительной мере облегчается. Следует отметить, что такие системы накачки созданы и широко применяются на практике (на основе отражателей с диффузноотражающими покрытиями и полостных или коаксиальных ламп). Важную роль при создании успешно работающих лазеров играют оптимизация параметров лазерного резонатора и конструктивные приемы обеспечения теплового режима активного элемента. Указанные вопросы рассматриваются в гл. 3 книги. [c.8]

Картины, наблюдаемые в скрещенном и параллельном полярископах, являются дополнительными предпочтение скрещенному расположению поляризатора и анализатора отдается только из-за более легкой их юстировки по темному полю. Оптическая схема поляризационной установки приведена на рис. 4.7. Активный элемент 4 помещается между поляризатором 3 и анализатором 5. В качестве источника света 1 удобно использовать лазер, пучок излучения которого расширяется телескопической системой 2. Если лазер излучает поляризованный свет, то необходимость в поляризаторе 3 отпадает. Для получения наиболее четкой световой картины на экране (фотопленке) 7 плоскость фокусировки объектива 6 (как и при работе с интерферометрами) следует еовмеш,ать С центральным сечением образца 4, [c.183]

Погрешности установки зеркал и призм нарушают положение л ориентировку изображення в поле оптической снстемы и вызывают де-цептрировку ее частей. [c.367]

Данная книга содержит описание как волновых, так и корпускулярных свойств света. Однако большее внимание уделено волновым свойствам. Обусловлено это тем, что большинство физических явлений, связанных с взаимодействием излучения и вещества, адекватно описывается так называемой полуклассической теорией. В этой теории поле оптического излучения рассматривается как классическое электромагнитное поле, подчиняющееся уравнениями Максвелла, тогда как поведение атомов вещества описывается квантовой механикой. Полуклассическая теория приводит к успеху при решении большинства задач оптики. Лишь в некоторых задачах, где необходим учет шумов (например, флуктуации лазерного излучения), нужно принимать во внимание не только дискретность процессов поглощения и испускания света атомными системами, но и сам факт квантования поля излучения (т. е. нужно использовать квантовую электродинамику). Интересно отметить, что даже фотоэффект, при объяснении которого в физику впервые было введено понятие фотона, может быть полностью описаи в рамках полуклассической теории. [c.10]

Двойное лучепреломление в изотропной среде может возникнуть не только в постоянном внешнем электрическом поле, но и в переменном с частотами вплоть до оптических. Благодаря развитию лазерной техники появилась возможность получать оптическое излучение, в котором напряженность электрического поля достигает очень больших значений. Схема опыта по наблюдению эффекта Керра, вызванного электрическим полем лазерного излучения, показана на рис. 4.16. Луч зондирующего света (Х= 500 нм) проходит через ячейку К с исследуемой жидкостью и после отражения от полупрозрачной пластинки 5 направляется на фотоумножитель (ФЭУ). Пр скрещенных поляризаторах Р, и Р2 свет не может попасть в ФЭУ. Когда через ячейку проходит мощный импульс инфракрасного поляризованного излучения лазера , жидкость становится анизотропной, зондирующий свет выходит из ячейки эллиптически поляризованным и попадает в ФЭУ. Измеряя разность фаз ф между необыкновенным и обыкновенным лучами и зная среднеквадратичную напряженность поля лазерного излучения (< >У , можно найти значение постоянной Керра в поле оптической частоты и сравнить его со значением в постоянном электрическом поле. В недипольных жидкостях эти значения практически совпадают. Однако в жидкостях с дипольными молекулами постоянная Керра уменьшается при переходе к оптическим частотам (у нитробензола приблизительно в 100 раз), так как дипольная молекула не успевает переориентироваться в такт с изменениями напряженности внешнего поля. [c.197]

Процесс многофотониой ионизации молекул привлек к себе внимание исследователей вскоре после создания лазеров. Однако уже первый эксперимент [1.24] с простейшей молекулой водорода показал на значительную сложность этого процесса по сравнению с процессом многофотонной ионизации атомов. Действительно, при фиксированной интенсивности излучения наблюдалось в одном лазерном импульсе как образование молекулярных ионов водорода, так и атомарных ионов (протонов). Если первые были очевидным результатом многофотоиной ионизации молекулы, то атомарные ионы могли быть образованы как в результате диссоциации образовавшегося ранее молекулярного иона, так и в результате диссоциации нейтральной молекулы водорода с последующей многофотонной ионизацией атомов. В дальнейшем было выполнено много исследований, позволивших лишь к настоящему времени детально изучить процесс диссоциативной многофотониой ионизации как двухатомных молекул, так и ряда многоатомных молекул [1.25-1.26 . Сказанное выше относится к полям оптического диапазона частот и [c.24]

Это утверждение справедливо, если амплитуда колебаний свободного электрона в поле электромагнитной волны акол = F/uj больше размера исходного атома ав (боровский радиус). Легко оценить, что в поле оптического диапазона частот неравенство F/uj ав выполняется при интенсивности излучения выше Вт/см . Отметим, что указанный критерий не совпа-дает с условием туннельной ионизации 7 = шл/2ЕЦЕ <С 1 и фактически может выполняться в режиме, промежуточном между многофотонным и туннельным. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...