Излучение собственное

Таким образом, кратность ослабления излучений собственно [c.309]

Из изложенного следует, что поверхностные плотности всех видов полусферического излучения, кроме собственного излучения, являются линейными функциями падающего излучения. Собственное излучение объединяется и увязывается с другими видами излучения через,эффективное излучение. [c.367]

Требует лишь пояснения понятие абсолютно черное тело . Ясно, что при соседстве со словом абсолютно речь может идти только об идеализированном представлении, удобном для абстрактных теоретических выкладок. Под абсолютно черным подразумевается тело, для которого существует распределение энергии, соответствующее максимально возможному тепловому излучению при заданной температуре. Более просто и доступно выглядит определение, являющееся следствием из предыдущего абсолютно черным называется тело, которое поглощает всю падающую на него энергию теплового излучения. Собственно, максимально поглощать лучи свойственно телам, воспринимаемым зрением как черные (отсюда и происходит название). И, как часто бывает, излишнее доверие к органам чувств приводит к курьезам. С одной стороны, действительно, коэффициент поглощения, характеризующий отношение поглощенной энергии [c.121]

Сумма этих потоков излучения (собственного и отраженного) называют потоком эффективного излучения [c.57]

Малый декремент (23.15) определяет также затухание (вследствие излучения) собственного колебания резонатора. [c.113]

При выполнении технических расчетов различают следующие виды излучения. Собственное излучение представляет собой излучение тела, определяемое его температурой и степенью черноты, [c.135]

Окна со свинцовыми стеклами употребляются в защитных стенах высокой плотности. Они обеспечивают такую же защиту от 7 -излучения, как сталь. Наибольшая применимая толщина составляет около 8—12 дюймов вследствие окрашивания стекла под воздействием 7-излучений. Собственная желтая или оранжевая окраска стекла может мешать различению цветов. Типичной областью применения этих стекол являются окна в постоянных стенах, прозрачные кирпичи во временных стенах, окна в передвижных защитных устрой- [c.88]

Одновременно с излучением собственной энергии тела поглощают энергию, излучаемую другими телами. Разность между количеством энергии, излучаемой телом, и количеством энергии, поглощенной этим телом от излучения других тел, является мерой лучистого теплообмена данного тела с другими телами. [c.184]

Проиллюстрируем некоторые черты обобщенного метода на примере упоминавшегося варианта, в котором собственны . значением является импеданс поверхности подробно этот аппарат изложен в 9. Пусть решается простейшая двумерная скалярная задача дифракции (внутренняя или внешняя) на круговом цилиндре радиуса а. Искомое поле t/(r, ф) должно удовлетворять граничному условию [/(а,ф) = 0, волновому уравнению с правой частью (возбуждающие токи), а если решается внешняя задача — то еще и условию излучения. Собственные функции и собственные значения упомянутого варианта обобщенного метода для этой задачи можно выписать в явном виде. [c.9]

От приборов, контролирующих факел, требуется, чтобы они надежно различали излучение собственно факела, излучение раскаленной обмуровки, влияние соседних горелок. Приборы должны иметь регулируемую чувствительность и быть пригодными для контроля факела самых различных видов, их действие должно быть проверено во всем диапазоне нагрузок и избытков воздуха. Заслуживает внимания также контроль за отдельными факелами мощных горелок с помощью индивидуальных приборов, воспринимающих ультрафиолетовое излучение. [c.217]

Виды излучения [60]. Различаются следующие виды излучения собственное излучение, идущее из объема тела через его поверхность падающее, попадающее на тело извне поглощенное телом отраженное от поверхности тела эффективное, состоящее из суммы собственного и отраженного излучения результирующее (эффект теплообмена) — разность между поглощенным и собственным. [c.10]

При выполнении различных технических расчетов различают следующие виды излучения. Собственное излучение пред- [c.132]

Радиоволновые для контроля методом прошедшего излучения отраженного излучения собственного излучения Прочие [c.10]

Первичное ноле, падающее на каждую кромку, будем задавать в виде плоской волны. Через щ, 2 обозначим значения на кромках падающих плоских воли через 0i, 02 — их углы падения (отсчитываемые от параллельных граней, см. рис. 6.31). Краевые волны каждой из кромок будем записывать в соответствующей этой кромке полярной системе координат (Г(, фО или (г , фг). Такая постановка включает в себя и задачу об излучении собственной волноводной моды и задачу о рассеянии на открытом конце волновода падающей извне плоской волны (падающая мода представляется в виде двух плоских волн Бриллюэна, одна из которых падает на верхнюю кромку, а вторая — на нижнюю). Параметры 0i, Оз, ь Нг в этом случае связаны соотношениями 0j = Ог = 0 = (1 Де prt - - [c.208]

Первый из них основан на зондировании объекта проникающим излучением и регистрации прошедшего излучения. Собственно этот метод сбора данных лежит в основе реконструктивной томографии. На рис. В.1 представлена схема получения проекций. Пусть нам необходимо определить распределение некоторой физической величины f x,y) в сечении объекта. Тогда согласно схеме на используемое тело воздействует излучение, проникающее внутрь объекта. Оно взаимодействует с веществом, составляющим объект, и на выходе регистрируется излучение, прошедшее через тело. При этом, как правило, выдвигаются два предположения во-первых, распространение излучения в исследуемой среде должно подчиняться лучевому уравнению, причем траектория луча L должна быть известна (обычно ее предполагают прямолинейной) во-вторых, взаимодействие излучения с веществом должно быть Линейным. При соблюдении данных условий вдоль каждого луча в процессе распространения происходит накопление эффекта взаимодействия. Тогда величина излучения на выходе из объекта [c.8]

Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения , Вт/м . Она определяется природой данного тела и его температурой. Это собственное излучение тела. [c.90]

Сумма потоков собственного и отраженного телом излучения называется его эффективным излучением [c.91]

Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью черноты этого тела [c.91]

В случае малой оптической толшины среды в направлении распространения излучения и при условии малости поглощения и собственного излучения среды будет справедливо приближение прозрачного газа [125]. Интенсивность падающего излучения в этом приближении остается практически неизменной при его распространении. [c.143]

В приближении излучающей среды оптическая толщина по-прежнему предполагается малой [125]. Энергия, подводимая от внешних источников, считается несущественной (не учитывается поглощение) и учитывается собственное излучение среды. В этом случае решение уравнения переноса представляет интегральный вклад собственного излучения среды вдоль, всего оптического пути. [c.143]

СОБСТВЕННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ДВУМЕРНОЙ МОДЕЛИ ДИСПЕРСНОЙ СРЕДЫ [c.155]

При таком определении потока сравнения необходимо учитывать только ту часть фонового излучения, которая обусловлена отражением излучения ячейки, и исключить собственное излучение внешних частиц. Поток на грань I в этом случае можно записать следующим образом [c.156]

Пусть элементы частиц а, i, с, d имеют среднюю температуру Тр, а поверхности а, Г, с , d —fp. Соответствующие потоки собственного излучения ЕрЦ и Epq , ( ь = оТ р< [c.157]

Вследствие многократных отражений плотность излучения с поверхности частиц, находящихся в дисперсной среде, всегда больше, чем излучение поверхности изолированной частицы при тех же прочих условиях. Невозможно разделить собственное и отраженное фо- [c.158]

Для допустимой моицюсти дозы 0,7 мр ч из формулы (1.19) находим /тд=455 Мэе/ см сек). Сравнивая зту величину с результатом, представленным в табл. 1.13, получаем =2,5-10 . Учитывая геометрический фактор ослабления кг = 49, находим кратность ослабления излучения собственно защитой. Она равна 5,1-10 и эквивалентна 17,7 длин пробега у-квантов. Все это рассчитано без учета вклада в мощность дозы накапливаемого рассеянного излучения. Оценим его роль, ориентируясь на энергию ведущей группы у-квантов 6 Мзв. [c.310]

Поглощенная световая энергия в самом общем и наиболее распространенном случае переходит в тепло, несколько повышая температуру поглощающего тела. Но нередко лишь часть световой энергии переходит в тепло, другая же испытывает иные превращения, вызывая те или иные действия свел а. В настоящем разделе мы не будем рассматривать тех случаев, когда в результате воздействия света тело само становится источником и испускает излучение собственной или вынужденной частоты. Часть таких процессов (излучение вынужденных частот) была рассмотрена в гл. XXIX (рассеяние света). Другая их часть (излучение собственных частот) будет обсуждаться в гл. XXXVIII. Настоящий же раздел посвящен вопросам превращения световой энергии в механическую энергию электронов (фотоэффект и явление Комптона) или всей поглощающей системы (давление света), а также различным химическим действиям света (фотохимия, фотография, физиологическая оптика). [c.633]

Наконец, можно заставить тело светиться, сообщая ему необходимую энергию нагреванием. И в этом случае можно поддерживать излучение неизменным, если убыль энергии, уносимой излучением, пополнять сообщением еоответствующего количества тепла. Последний вид свечения наиболее распространен и называется тепловым излучением. Собственно говоря, такое тепловое излучение имеет место и при низких температурах (например, при комнатной), но только в этих условиях излучение практически ограничивается лишь очень длинными инфракрасными волнами. [c.683]

Счетчик Гейгера имеет эффективность 60% (СиКа-излучение), собственный фон <100 имп/мин, мертвое время 150—300 мкс. [c.10]

Рпс. 2. Спектр Крабовидной туманности (спектр суммарного излучения собственно туманности н содержащегося в ней пульсара) в диапазоне от 10 до iO Гц- (а — спектральный индекс). Штриховая линия — споктр пульсара. [c.485]

Масса ябпока изменяется во времени испарение воды под действием тепла и солнечных лучей (либо отсыревание от атмосферной влаги) выделение и поглощение газов из-Ja продолжавшихся химических реакций, сопровождающих созревание, фотосинтез, гниение вылет электронов под действием световых лучей, рентгеновского и гамма-излучений поглощение бомбардирующих яблоко протонов, нейч ронов, электронов, световых и других квантов излучение собственных радиоволн и поглощение радиоволн, излучаемых Вами, и т. д. — все это влияет на массу яблока. [c.186]

Собственные колебания с разными сочетаниями поперечньис индексов, но одинаковыми 2 полностью вырождены по частоте. У них совпадают не только действительные частоты со (что неудивительно, поскольку как отмечалось в 1.2, у пучков с равными р, и X одинаковы фазовые скорости), но и потери. Вырожденными являются, естественно, также все колебания, отличающиеся просто ориентацией осей х, у либо началом отсчета азимутального угла. Полностью вырожденные моды можно комбинировать друг с другом как угодно — любые их суперпозиции продолжают оставаться собственными колебаниями системы с той же частотой. Этим обстоятельством мы вскоре воспользуемся при рассмотрении возможных состояний поляризации излучения собственных колебаний. [c.84]

Horo лучистого потока в сторону корабля А была максимальной, поскольку это увеличивает дальность действия локатора, расположенного на корабле. На языке радиолокации это явление носит название искусственного увеличения эффективной площади цели аппарата В. Для такого зеркального отражателя необходимо строгое выполнение его формы. Так, в сообщении подчеркивается, что точность изготовления призм такова, что угол между падающим и отраженным лучами не должен превышать 9,6-10 рад. В изготовленном блоке расстояние между параллельными сторонами шестиугольной входной грани одной призмы равно 6 см, а всего блока — 18 см [29]. Здесь же находится приемная оптическая система с диссектором (фотоэлемент, обеспечивающий определение координат светового пятна, падающего на его поверх ность). Подчеркивается, что это устройство нужно для того, чтобы принимать излучение лазера, установленного на аппарате А, и удерживать направление оптической оси приемного устройства, аппарата В строго по лучу лазера, что и обеспечивает следящая система корабля В. В левой части рисунка расположена схема аппаратуры, находящейся на корабле А. В нее входят два источника излучения — лазер и полупроводниковый диод, приемная оптическая система, два приемника излучения ФЭУ и диссектор, система обнаружения и сопровождения, а также системы ближнего и дальнего действия. Излучение полупроводникового диода сосредоточено в угле 2,5-1,74-10 2 рад, т. е. примерно 2,5 углового градуса, а излучение лазера сосредоточено в угле 0,5-1,74-10 рад т. е. в угле 0,5 углового градуса. Система углового сопровождения — по существу оптико-электронное следящее устройство с электронным сканированием, схема которого рассчитана на работу от импульсного источника. Для уменьшения влияния фоновых засветок в оптическую систему разработчики включили интерференционный фильтр, не показанный на рисунке. Поле зрения приемного устройства углового сопровождения формируется объектом с фокусным, расстоянием 90 мм и относительным отверстием 1 0,95 и составляет 10-1,74-10 рад, т. е. примерно 10 угловых градусов. Система обнаружения и сопровождения должна обеспечивать первоначальное обнаружение корабля В по его маячку и слежения за ним вначале по излучению маяка, а впоследствии по излучению собственного лазера, отраженного блоком [c.91]

Построение стационарных функционалов для И варианта обобщенного метода, сформулированного в 14, п. 3 — задачи с граничными условиями (14.30), (14.31) — не потребует, как легко убедиться, новых выкладок. В этом методе однородная задача состоит в нахождении полей, удовлетворяющих уравнениям Максвелла (18.18), этим граничным условиям на некоторой поверхности Sp и для внешних задач — условию излучения. Собственным значением является число р( >. В принятом нами предположении, что в поле нет других тел, кроме поверхности Sp, эта и предыдущая задачи переходят друг в труга при подстановке [c.198]

Вообще, первая попытка по лазерному охлаждению твердотельного образца, активированного редкоземельными ионами была сделана в 1968 году исследователями из Бел л-лаборатории [46]. Их выбор пал на кристалл иттрий-алюминиевого граната YAG, легированный трёхвалентным неодимом с концентрацией в один весовой процент. Причиной такого выбора явилось то обстоятельство, что этот материал может быть использован как в качестве образца для охлаждения, так и как кристалл, который служит для получения излучения накачки. В этом эксперименте как лазерный, так и охлаждаемый кристалл были помещены вместе в оптическую кювету. Размеры образца составляли 0,254 см в диаметре и 5,08 см в длину кристалл поддерживался тремя иглами в специально сконструированной для этого ячейке. На внутренние стенки этой ячейки был нанесён тонкий золотой слой, по-видимому, для того, чтобы перераспределять рассеянное излучение накачки обратно в образец, несмотря на то, что такая техника обладает серьёзным недостатком, так как приводит к перепоглощению излучения собственной флуоресценции. Образец облучался светом с длиной волны 1,064 мкм, изменения температуры определялись посредством присоединённой термопары и сравнивались в температурой такого же, но не легированного никакими примесями стержня YAG. [c.58]

Перечисленные выше характеристики определяют взаимодействие тел с падающим излучением. Собственное излучение тела определяется его излучательной способностью Е , предствляю-щую собой проходящий через единицу поверхности лучистый поток, генерируемый излучением, которое испускается телом. [c.656]

Предотвращение потерь энергии, связанных с теплопроводностью, не означает, что энергоперенос на стенку будет прекращен. Остаются потери энергии, обусловленные излучением. Собственное тепловое излучение такой разреженной субстанции, как термоядерная плазма, будет невелико - на много порядков ниже, чем у черного тела при той же температуре. Главным механизмом, вызывающим интенсивное электромагнитное излучение горячей плазмы, является тодаожение [c.14]

Эти материалы имеют гранецентрированную кубическую решетку типа Na l или слабо искаженные структуры на ее основе. Они имеют узкую запрещенную зону и используются как источники и приемники ИК-излучения. Собственные точечные дефекты структуры в А В имеют низкую энергию ионизации и проявляют электрическую активность. [c.14]

ТЕПЛОВИДЕНИЕ, получение видимого изображения тел по их тепловому (инфракрасному) излучению, собственному или отражённому используется для определения формы и местоположения объектов, находящихся в темноте или в оптически непрозрачных средах. Особенность наблюдения в ИК области спектра состоит в отсутствии тёмного фона — все окружающие тела испускают тепловое излучение, сравнимое по плотности (при комнатной темп-ре и длине волны излучения Я=10 мкм) с солнечным светом. Если бы человеч. глаз был чувствителен к И К излучению, он был бы ослеплён излучением окружающих его тел. Кроме того, было бы невозможно наблюдать радиац. контрасты, поскольку даже разность темп-р в [c.745]

В этой системе Е — энергия собственного излучения первого тела на второе, E-i второго на первое. Ввиду малого расстояния между ними практически все излучение каждой из рассматриваемых поверхностей попадает на про-тиво[юложную. Воспользуемся понятием эффекти[ ного излучения Е-, , представленного выражением (11.3). Для непрозрачного тела (D = 0 и R— —A) выражение (11.3) запишется в виде ,ф = = +, 41--4). [c.92]

Для изготовления топливного сердечника и оболочки используется графитовый порошок, приготовленный из смеси природного графита, электрографита и связующих, объемные доли которых берутся одинаковыми. После изготовления шарового твэла ни материал оболочки, ни материал матрицы топливного сердечника не являются собственно графитом, а представляют собой углеродистый материал, который под воздействием нейтронного излучения и температуры может иметь существенные объемные изменения. В случае разнородного материала происходила бы неравномерная деформация оболочки и сердечника, что привело бы к разрушению твэла. Недостатком технологии изготовления прессованных твэлов является также большое усилие, имеющее место при прессовании твэла. Большое усилие может вызвать разрушение части микротвэлов в сердечнике. [c.27]

Для определения коэффициентов отражения и пропускания элементарного слоя во вспомогательной системе (см. рис. 4.1) задается собствЙ1ное излучение с плотностью дь на а. ч. плоскости I. Собственное излучение частиц принимается равным 0. В этом случае при переходе от бесконечной системы (см. рис. 4.1) к ячейке (см. рис. 4.2) для сохранения подобия необходимо задать внешнее излучение как на грани I, принадлежащей плоскости 1, так и на боковых гранях е, f, g, h, чтобы моделировать поток, приходящий на рассматриваемый участок дисперсной плоскости от удаленных участков поверхности/. [c.151]

Расчет излучательных характеристик элементарного слоя, когда задано собственное излучение образующих его частиц, представляет самостоятельный интерес. При этом оказывается возможным определение двух характеристик степени черноты элементарного слоя в неизотермичных условиях и эффективной излучатель-ной способности поверхности частицы в дисперсной среде. Эти характеристики можно вычислить, если известны компоненты потока в элементарном слое [178]. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...