Течение изоэнтропическое

Основные расчетные формулы. Выведем основные расчетные формулы для скорости и количества протекающего через сопло газа в предположении, что газ является идеальным, а течение — изоэнтропическим. Обозначим, как и ранее, начальные значения давления, температуры, удельного объема и скорости течения газа на входе в сопло (во входном сечении его) через Ри 1. значения давления, температуры, удельного объема и ско- [c.309]

Рассмотрим кратко последовательность расчета истечения газа через суживающееся сопло с помощью I—5-диаграммы. Предположим, что начальное состояние газа изображается на г—5-диаграмме (рис. 9.11) точкой А (Рг. г)- Считая течение изоэнтропическим, проводим из точки А вертикальную линию до пересечения ее с изобарой, соответствующей давлению р внешней среды, в которую происходит истечение газа [точка В (р.,, Т,)]. [c.312]

Предположим вначале, что течение изоэнтропическое. Проведем на i—s-диаграмме (рис. 9.19) вертикальную прямую АВ от начальной точки А (р1, Ti) до конечной точки В р , Tj). Линия АВ является графическим изображением рассматриваемого изоэнтропического истечения. Определим на прямой АВ точку D, в которой скорость течения w равна скорости звука с, [c.319]

Если течение изоэнтропическое, то выражения d dp/(pfl.) являются полными дифференциалами величин 1 , которые называются инвариантами Римана. При этом [c.45]

Если течение изоэнтропическое, то условие совместности в этом случае имеет вид [c.45]

Сформулируем основные расчетные формулы для скорости и количества протекающего через сопло газа в предположении, что газ является идеальным, а течение — изоэнтропическим. Обозначим, как и выше начальные значения давления, температуры, удельного объема и ско- [c.337]

Выведем теперь основные расчетные формулы для скорости и количества протекающего через сопло газа в предположении, что газ является идеальным, а течение —изоэнтропическим. Обозначим, как и ранее, 272 [c.272]

На рис. 2.16 приведены фотографии потока около стенки, искривленной внутрь и наружу по отношению к потоку, полученные в сверхзвуковой аэродинамической трубе. Так же как и в нестационарных волнах, данная теория предполагает, что при отражении молекул стенка не влияет на состояние газа и что течение — изоэнтропическое. Влияние твердой стенки будет рассмотрено в главе 4. [c.84]

Введем понятие функции тока осесимметричного течения независимо от того, будет ли это течение изоэнтропическим или нет. Функция тока для осесимметричного течения определяется совершенно аналогично функции тока в случае плоскопараллельного течения газа. Уравнение неразрывности при осесимметричном движении можно записать так [c.357]

Течение идеального газа в геометрическом сопле (рис. 4.1) при отсутствии трения является изоэнтропическим. В критическом сечении (М = 1) сопла воздействие проходит через минимум (dF = 0). [c.204]

Полный угол поворота потока около такого центрального тела рассчитывается по формулам и таблицам течения Прандтля — Майера (см. 3 гл. IV), так как изоэнтропическое сжатие представляет собой обращенное изоэнтропическое расширение. [c.473]

Иначе говоря, угол поворота потока у плоского изоэнтропического центрального тела при торможении от значения числа Ма до М = 1 равен углу поворота в течении Прандтля — Майера с расширением от М = 1 до М = Мн(сйя = бн). Кривая о)(Мн) для к = = 1,4 приведена на рис. 8.43 (/га = < ). Если бы пучок характеристик изоэнтропического течения сжатия сходился на кромке обечайки диффузора, то струя, входящая в диффузор, не возмущала бы внешнего обтекания обечайки. [c.473]

Недостатком такого метода построения изоэнтропической сверхзвуковой решетки по сравнению с описанным выше способом, основанным на использовании двух течений Прандтля — Майера, является наличие диффузорного течения в выходном участке межлопаточного канала (у его вогнутой стенки), где имеется уже максимально развитый пограничный слой. [c.81]

Глава 9. Изоэнтропическое течение газов и жидкостей [c.6]

ГЛАВА 9. ИЗОЭНТРОПИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗОВ И ЖИДКОСТЕЙ [c.287]

Течение при отсутствии вязкости и теплопроводности характеризуется условием ds = 0, т. е. является изоэнтропическим. [c.289]

ИЗОЭНТРОПИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗОВ И ПАРОВ В КАНАЛАХ [c.303]

Уравнения стационарного изоэнтропического течения газа по каналу. [c.303]

Изоэнтропическое течение газа имеет место в том случае, если газ невязкий, а обмена теплотой между потоком газа и окружающей средой не происходит. [c.303]

Для описания стационарного изоэнтропического течения газа в канале обычно используют уравнение (9.19), выражающее сохранение энергии при течении, уравнение неразрывности, термодинамическое тождество, условие постоянства энтропии и уравнение состояния [c.303]

Изменение скорости течения вдоль канала. Проанализируем изменение состояния газа при изоэнтропическом течении по каналу, поперечное сечение которого меняется с расстоянием х от входного сечения по закону Q -= = Q (х) (рис. 9.8). Для простоты рассуждений предположим, что газ подчиняется уравнению Клапейрона, причем показатель адиабаты k имеет постоянное значение. Для анализа воспользуемся системой уравнений (9.41). [c.305]

Из этого уравнения, в частности, следует, что увеличение скорости при изоэнтропическом течении сопровождается расширением газа и соответственно уменьшением температуры и давления, а уменьшение скорости —сжатием газа и возрастанием р и Т. [c.305]

Но это и есть формула (9.42), в которой к взят разным к р. При изоэнтропическом течении идеального газа [c.308]

Условия непрерывного перехода от дозвуковых к сверхзвуковым скоростям. Из рассмотрения общего уравнения (9.45) для изоэнтропического течения газа по каналу переменного сечения [c.313]

Двумерное изоэнтропическое потенциальное течение газа. Двумерное течение газа отличается от рассмотренного ранее одно.мерного наличием двух составляющих скорости Wx, и Wz- [c.328]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняюш,ийся уравнению Менделеева—Клапейрона, обладает вязкостью). В этом случае течение изоэнтропическое, и, следовательно, [c.313]

Рассмотрим кратко последовательность расчета истечения газа через суживающееся сопло при помощи /s-диа-граммы. Предположим, что начальное состо1Я1ние газа изображается яа is-диа-грамме точкой Л(рь ti) (фиг. 10-9). Считая течение изоэнтропическим, проводим из точки А вертикальную линию процесса s = onst до пересечения в точке В с изобарой, соответствующей давлению р внешней среды, в которую происходит истечение газа. Если режим истечения докритический, то точка В представляет собой конечное состояние газа на выходе из сопла и поэтому (при [c.207]

Если стенки трубы неподвижны и течение изоэнтропически адиабатическое, то [c.195]

На рис. 10.52 приведена экспериментальная зависимость Mimax от FrIFi, построенная по данным испытания решеток при различных углах атаки ). Там же нанесена подобная зависимость для изоэнтропического течения, построенная в предположении постоянства по ширине канала всех параметров потока в его узком сечении. Разница между этими двумя зависимостями и выражает собой влияние всех неучитываемых факторов. Под влиянием потерь и неоднородности потока в горле запирание решетки наблюдается и в том случае, когда ширина сечения потока, поступаюп его в данный межлопаточный канал, на 30 % превосходит ширину его самого узкого сечения. [c.73]

Рис. 10.57. К построению чисто сверхзвуковой решетки с диффузорными и конфузорными участками течения, о) Односкачковая решетка с частичным торможением потока косым скачком, 6) трехскачковая решетка с конечной толщиной задней кромки, в) односкачковая решетка, составленная из профилей без угловой точки, г) решетка без головного сопротивления (изоэнтропическая решетка)

При отсутствии косого скачка на входе и использовании только изоэнтропических течений сжатия и расширения Пранд-тля — Майера получаем сверхзвуковую изоэнтроппческую решетку без волнового сопротивления (рис. 10.57, г). [c.79]

Рис. 10.58, К построению иаоэнтропической сверхзвуковой решетки с помощью течения от потенциального вихря, а) Потенциальный вихрь в потоке сжимаемого газа. Область течения, используемого для построения решеток, заштрихована, б) сопряжение выделенной области вихревого течения с поступательным потоком и построение сверхзвуковой изоэнтропической решетки

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Но скорость звука в выходном сечении сопла Сз = ]/ kRT2 и, следовательно, при изоэнтропическом течении, когда [c.311]

Течение газа с совершением полезной внешней работы. Если при течении газа непрерывно производится техническая работа /тех (причем h = = onst), а изменение состояния газа является изоэнтропическим, то первое [c.321]

Потенциал скорости ф в общем случае является функцией координат и вре.менн при стационарном движении ф от времени не зависит. Так как при изоэнтропическом течении р и р связаны уравнением адиабаты Пуассона рр == onst, то [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...