Газ с постоянным показателем адиабаты

Пусть I - время, р - давление, р - плотность, е = е р, р) - удельная внутренняя энергия, а> V - компонента скорости газа на ось у. Для совершенного газа с постоянным показателем адиабаты >с имеем е = р/[ >с— 1)р]. Будем считать, что интенсивности источников массы и энергии введены так, что уравнения рассматриваемого нестационарного течения газа записываются в виде [c.127]

Пространственный случай. Следуя [145], построим решение для идеального газа с постоянным показателем адиабаты в окрестности начальной поверхности г з = О в виде рядов по функции тока. Система уравнений (1.24) — (1.27) в случае пространственного течения идеального газа с постоянным показателем адиабаты в координатах 5, г] , 0 примет вид [145, 149] [c.118]

Перейдем непосредственно к постановке обратной задачи профилирования и опишем схему ее решения. Рассмотрим плоские или осесимметричные сверхзвуковые течения идеального газа с постоянным показателем адиабаты. Задается кусочно-гладкая непрерывная кривая L (рис. 1.3), являющаяся линией тока, и параметры на пей FL = p, 9 , характеризующие сверхзвуковое течение. Па- [c.37]

Найдем решение для идеального газа с постоянным показателем адиабаты в окрестности начальной поверхности о1) = 0 в виде рядов по функции тока. Воспользуемся для этого системой уравнений (1.95)... (1.104) для идеального газа с постоянным показателем адиабаты [c.71]

После определения всех параметров на оси симметрии по этим формулам производится расчет параметров на ближайшей к оси линии тока газа, с которой и начинается затем численное интегрирование полной системы. Отметим, что в отличие от случая течения чистого газа с постоянным показателем адиабаты, когда асимптотическое разложение служит в осесимметричном течении для отхода от оси (из-за особенности типа v/r, которая отсутствует в плос- [c.85]

После определения всех параметров на оси симметрии по асимптотическим формулам типа (2.71) производится расчет параметров на ближайшей к оси линии тока газа, с которой и начинается затем численное интегрирование полной системы (1.109). .. (1.113). Отметим, что в отличие от случая течения чистого газа с постоянным показателем адиабаты, для которого асимптотическое разложение типа (2.71) используется лишь в осесимметричной задаче, для отхода от оси (из-за особенности типа v r, которая отсутствует в плоском течении) в двухфазном неравновесном течении это разложение необходимо как для плоского, так и для осесимметричного течений. [c.124]

ИЛИ, как следует из (4.22), для газов с постоянным показателем адиабаты так [c.327]

Таким образом, при приведении к безразмерному виду вид уравнения состояния газа с постоянным показателем адиабаты не меняется. [c.327]

Газ с постоянным показателем адиабаты 322, 327 [c.600]

Для моделирования развития возмущения в газе с постоянным показателем адиабаты у решаются уравнения Эйлера в консервативной форме [c.114]

Считаем процесс истечения газа адиабатным с постоянным показателем адиабаты [c.105]

Лучистый теплообмен разыгрывается на расстояниях, измеряемых длинами пробега излучения, которые обычно гораздо больше характерных длин для газовых процессов. Поэтому при рассмотрении структуры фронта можно исходить из уравнений гидродинамики идеальной жидкости, а скачок уплотнения рассматривать как математический разрыв, так же как и при изучении релаксационных процессов. Релаксацией для простоты также можно пренебречь и считать, что газ имеет постоянный показатель адиабаты. В этих предположениях уравнения гидродинамики для стационарного одномерного течения в волне в точности аналогичны уравнениям (1.15)—(1.18), с той лишь разницей, что в уравнении энергии добавляется член потока энергии излучения S и уравнение принимает форму [c.220]

Плотность газа рг определим из уравнения адиабаты с постоянным показателем [c.101]

Выше отмечалось, что для унификации основного оборудования (компрессоров, парогазовых турбин, холодильников-конденсаторов, водяных насосов и др.) в ПГТУ, работаюш,их по закрытой тепловой схеме с высокотемпературным ядерным реактором, в качестве сухого газа целесообразно применить азот (yN ) или окись углерода. Последние по своим теплофизическим свойствам — молекулярному весу (газовой постоянной), показателю адиабаты расширения (сжатия), теплоемкости, теплопроводности, вязкости и т. п.— близки к продуктам сгорания (воздуху). Следовательно, в ПГТУ с закрытой тепловой схемой рабочим телом может служить смесь азота или окись углерода с водяным паром. Это позволяет рассматривать одни и те же уравнения парогазовых смесей в ПГТУ как с открытой, так и с закрытой тепловыми схемами. [c.32]

При низких температурах Г 500 К (в аэродинамике умеренных сверхзвуковых скоростей) воздух можно считать совершенным двухатомным газом, т. е. газом с постоянными молекулярным весом р,яг 29, теплоемкостями и показателем адиабаты 1,405. [c.6]

Непосредственным результатом расчетов термодинамических функций являются таблицы, составленные в виде сетки по температуре и плотности (или температуре и давлению). Использование таблиц при решении газодинамических задач связано с большими неудобствами. Гораздо приятнее иметь дело с простыми интерполяционными формулами, более или менее точно аппроксимирующими табличные данные. Исключительный интерес представляет такая аппроксимация действительных функций, при которой показатель адиабаты, определяющий ход гидродинамического процесса, приближенно оказывается постоянным. Введение постоянного эффективного показателя адиабаты позволяет воспользоваться автомодельными и точными решениями уравнений газодинамики, которые, как правило, удается получить только для газа с постоянной теплоемкостью. [c.179]

Уже из формулы для к в случае газа с постоянной теплоемкостью видно, что сжатие во фронте тем больше, чем больше теплоемкость и чем ближе к единице показатель адиабаты. Тенденция к увеличению сжатия при возрастании теплоемкости сохраняется и в общем случае, когда теплоемкость зависит от температуры и плотности. Если двухатомный газ настолько плотный, что колебания возбуждаются еще до начала диссоциации у То йрй переходе к более сильным ударным волнам теплоемкость за фронтом возрастает, стремясь к значению Су = НкТ, показатель адиабаты стремится к V = у и сжатие за фронтом увеличивается до Л = 8. [c.181]

Будем рассматривать двухатомный газ из молекул одного сорта, в начальном состоянии нагретый до нормальной температуры порядка Го 300° К. При такой температуре энергия колебаний чрезвычайно мала и показатель адиабаты равен 7/5. Параметры газа за скачком уплотнения можно вычислить с помош,ью обычных формул для идеального газа с постоянной теплоемкостью, соответствуюш ей участию только поступательных и враш ательных степеней свободы молекул и показателем адиабаты V =7/5. Выпишем эти формулы, характеризуя амплитуду [c.381]

Коэффициент Грюнайзена Г соответствует уменьшенному на единицу показателю адиабаты в случае идеального газа с постоянной теплоемкостью ( вспомним уравнение состояния газа р = у — i) [c.544]

Если формально распространить формулу (11.35) на ударные волны очень большой амплитуды, то получим, что в пределе ря — Fq/F = h, т. е. формально h представляет собой предельное сжатие в ударной волне. Положение здесь вполне аналогично тому, которое имеет место в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Вспомним, что показатель Грюнайзена Г соответствует уменьшенному на единицу показателю адиабаты Y- Отсюда предельное сжатие h соответствует величине (Y + 1)/(y — 1) — предельному сжатию для газов. [c.553]

Одномерное приближение. Рассмотрим сначала теорию одномерного слоистого течения в сопле [15]. Примем, что статическое давление поперек сопла постоянно и одинаково для всех слоев, в то время как остальные параметры, в отличие от однослойного течения, могут меняться при переходе от одного слоя к другому. К числу таких параметров относятся температура, плотность, скорость, показатель адиабаты, давление и температура торможения. Пусть в сопле имеется п слоев, в каждом из которых происходит установившееся, адиабатическое и изоэнтропическое течение совершенного газа с постоянными термодинамическими свойствами (отметим, что такое предположение исключает возможность смешения потоков). Тогда для каждой точки сопла будут справедливы соотношения [c.181]

Здесь Т - температура, г - энтальпия, Ср, с - теплоемкости при постоянном давлении, объеме, 5 - функция энтропии газа, а скорость звука в газе у, Л - показатель адиабаты и газовая постоянная. У контура профиля введены координаты (л , п) координата. V направлена по касательной к контуру профиля, а координата п по нормали к стенке (фиг. 1). Физическая область с координатами (х, у) в решетке профилей (фиг. 1) с помощью преобразования координат = х, у), Т] = Т1(д , у) отображается в прямоугольную расчетную область на плоскости координат ( , Г1), связанную по границам области с контуром профиля турбинной решетки [1,3, 11]. [c.14]

Рассмотрим уравнения газовой динамики для осесимметричного течения невязкого и нетеплопроводного газа с постоянным показателем адиабаты / и йк кснечно-разностные представле- У ния в системе координат, ко- Рис Ь [c.33]

Ввиду того что воздух при высоких температурах не является совершенным газом с постоянным показателем адиабаты 7, сравнивались не абсолютные, а относительные значения расчетных и экспериментальных величин. В качестве исходной была величина (Stoo характеризующая тепловой поток для цилиндра, причем определяющими параметрами были параметры невозмущенного потока. Зависимость расчетных и экспериментальных значений величины [c.530]

С появлением ЭВМ в течение многих лет метод характеристик является одним из основных методов расчета двумерных сверхзвуковых и одномерных нестационарных течений газа. Реже этот метод используется для расчета прострапственных стационарных и двумерных нестационарных течений. Он может быть использован пе только для расчета течений переагирующего газа с постоянным показателем адиабаты, по также и для расчета течений с физико-химическими превращениями, такими как возбуждение колебательных степеней свободы молекул, химические реакции, двух-фазпость, а также течений газа с наложенными электромагнитными полями. [c.66]

В гл. 2 описан метод численного решения обратной задачи теории сонла для случая идеального газа с постоянным показателем адиабаты. Ниже приводится конкретная разностная схема для расчета плоского и осесимметричного течения [94]. В этом случае к системе (6.28) — (6.33), описывающей неравиовеспое течение в одномерном приближении, добавляются уравнепия, необходимые для определения геометрии линии тока, распределения давления и составляющих скорости на ней. Отметим, что в двумерном случае в формуле (6.31) следует заменить на и. Имеем [c.272]

Дусть в газе плотности ро в небольшом объеме за очень короткое время выделяется очень большая энергия Е — столь большая, что возникающее при этом давление, которое по порядку величины равно плотности энергии в начальном объеме, на много порядков больше начального давления в газе ро- От места энерговыделения по газу распространяется ударная волна. Если рассматривать ту стадию процесса, на которой ударная волна ушла далеко от начального объема, энерговыделение можно приближенно считать точечным и мгновенным. В то же время будем считать, что ударная волна ушла от точки взрыва не слишком далеко и давление за фронтом еще намного больше начального давления ро-При этом можно пренебречь начальным давлением, положив его равным нулю. Кроме того, будем считать газ идеальным с постоянным показателем адиабаты y [c.231]

Пусть до некоторой поверхности тока г ) = г )° газ имеет полную энтальпию /loi(xp), полное давление poi и начальные значения уоь а от этой поверхности — полную энтальпию /102(4 ) > полное давление ро2 и начальные значения уог- Припишем нижним параметрам тангенциального разрыва индекс 1, а верхним — 2. Для определения параметров с индексом 2 воспользуемся условиями равенства статических давлений р =р2 и равенства углов наклона скорости, которые должны выполняться на поверхности тангенциального разрыва. Тогда, интегрируя систему (3.25). .. (3.27), (3.58) от начальной плоскости s=So с использованием полной энтальпии /го2(г )), полного давления рог и начальных значений уоп2 для верхнего слоя, а также условия р =р2, определим остальные параметры 2, V2, р2 и уп2, Т г- После определения параметров с индексом 2 от поверхности тока г ) = г )° может уже производиться расчет поля течения при г1)>г з° по аналогии с расчетом при г1)< г1 ° по формулам (3.13), (3.14), (3.36). .. (3.39), (3.58). Особенно просто производится определение параметров течения с постоянным показателем адиабаты. [c.123]

Пример 18-4. Определить термический к. п. д. идеального цикла ГТУ, [)аботающей с иодиодом теплоты п Л1 р onst, а также тер-МИЧССКП11 к. п. д. действительного цикла, т. е. с учетом необратимости процессов расширения и сжатия в турбине и компрессоре, если внутренние относительные к. п. д. турбины и компрессора равны 1]турб == 0,88 и tIkom = 0,85, Для этой установки известно, что Л =-= 20° С, степень повышения давления в компрессоре Р =6 температура газов перед соплами турбины ts = 900° С. Рабочее тело обладает свойствами воздуха, теплоемкость его постоянна, показатель адиабаты принять равным /г -= 1,41. [c.295]

Здесь Тт = Jm ) функция Бесселя первого рода порядка т, 7 -ее производная по Л т - целое число, характеризующее нериодич-ность возмущений по ср со - частота колебаний но времени Р, Р, А, М - соответственно плотность, скорость звука и число Маха одномерного стационарного потока г = / Л находится из соотношения Т (Хг ) = О, где Гуо - координата стенкп канала - известная функция М, которая в случае совершенного газа с постоянными теплоемкостями и показателем адиабаты я имеет вид [c.651]

Ударные волны в газах. Особенно просто1 вид приобретают ф-лы для У. в. в случае идеального газа с постоянной теплоемкостью. В этом случае е р/р(т — 1). Я = -1рЗ" у = ср/сг, — отношение теплоемкостей ири постоянных давлении и объеме — показатель адиабаты,. 1 — газовая постоянная, ]1ассчитаиная на грамм), что дает возможность записать ударную адиабату и отношения объемов в виде [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...