Отношение удельных теплоемкостей

На фиг. 4.13 показано изменение локального числа Нуссельта в осевом направлении при различных содержаниях твердой фазы, полученное по результатам численных расчетов [713]. Значения чисел Рейнольдса 27 000 и 13 500 были выбраны, чтобы сопоставить результаты расчетов с экспериментальными данными [212]. Отношение удельных теплоемкостей Ср с = 1,2 соответствует случаю движения смеси частиц окиси алюминия и двуокиси кремния в воздухе при стандартных условиях (1 атм, 15,5° С). Как видно из фиг. 4.14, выполненный нами анализ подтверждает выводы работы [212] о линейной зависимости между средним числом [c.177]

Здесь i — время х,у,г — составляющие декартовых координат щ, V, ш — соответствующие составляющие вектора скорости — внутренняя энергия п = 1пт т — плотность I = к - I] к — отношение удельных теплоемкостей газа. [c.18]

Воздух истекает из резервуара через конический сужающийся насадок, имеющий па выходе диаметр 1 = 10 см. Температура воздуха в резервуаре То = = 318 К, а давление в окружающей среде Рн = Ю Па. Рассчитайте давление температуру, плотность и скорость воздуха на срезе насадка и расход для двух случаев ро = 9-10 Па ро = 1,5-10 Па. Отношение удельных теплоемкостей для воздуха к = Ср/с = 1,4 газовая постоянная R = 287 Дж/(кг-К). [c.78]

Определите коэффициенты аэродинамических сил, момента тангажа, центра давления, а также аэродинамическое качество профиля (см. рис. 7.5), описанного уравнением контура у = 2с (х/Ь1) (1 —xlb), где с = 1 Ь = 20. Профиль расположен под углом атаки а = 0,1 рад в сверхзвуковом воздушном потоке с числами Моо = 3 и 20. Отношение удельных теплоемкостей для воздуха k = p/ v = 1,4. [c.175]

Ввод исходных данных числа М , угла отклонения потока р, отношения удельных теплоемкостей к — Ср/с . [c.729]

Соотношения (2.69) показывают, что в дозвуковом течении значение плотности тока возрастает по мере увеличения скорости и падения давления, а в сверхзвуковой области течения, наоборот, уменьшается. Плотность тока достигает максимального значения / = р а, в тех точках, где скорость и плотность газа равны критическим значениям, и обращается в нуль при W = Q II давлении р, равном давлению торможения ро. а также лри р = 0 и максимальной скорости, достигаемой при истечении в вакуум. Безразмерная плотность тока J зависит от числа Маха (или от Я) и отношения удельных теплоемкостей у. Эта зависимость для совершенного газа имеет вид [c.55]

В термодинамике широко используется значение отношения удельных теплоемкостей, называемое показателем адиабаты k [c.30]

V Y -f 1 Рг где V — коэффициент аккомодации fe= p/ o —отношение удельных теплоемкостей при постоянных давлении и объеме. [c.259]

Показатель адиабаты у ть отношение удельных теплоемкостей газа Ср и с при постоянном давлении и при постоянном объеме соответственно. [c.299]

Y отношение удельной теплоемкости при постоянном давлении к удельной теплоемкости при постоянном объеме, [c.410]

Таким образом, т] играет роль отношения удельных теплоемкостей Ср,с/Ср,р. Сразу же становится понятным, почему охладители прямого контакта предпочтительнее охладителей непрямого контакта. Действительно, замечаем, что величина т] в примере 7-15 превышает единицу, в то время как для охладителей непрямого контакта она составляет лишь 0,24. [c.338]

Следует отметить, что при термодинамических расчетах некоторых технических устройств крайне важным является отношение удельных теплоемкостей Ср и с , которое получило название показатель адиабаты [c.93]

Показатель адиабаты к может быть определен через отношение удельных теплоемкостей [c.22]

В настоящей работе излагается метод расчета гиперзвукового обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком совершенного газа с постоянными удельными теплоемкостями. Этот метод основан на разложении искомого решения в ряд по степеням параметра = (7 — l)/(7-hl), где 7 — отношение удельных теплоемкостей, и [c.26]

Здесь 7 — отношение удельных теплоемкостей, Я янная. [c.389]

В нем Га — радиус отверстия вдува, >Са — отношение удельных теплоемкостей продуктов сгорания, — число Маха вдуваемой струи, п — нерасчетность струи. Учтя, что при I 1.1 достигается максимум донного давления, найдем относительное расстояние от торца донного среза до диска Маха — размер первой бочки вдуваемой струи I - - 1.1-Ь0.4 1.5. Как следует из проведенных ранее оце- [c.515]

Для динамического подобия течений сжимаемого газа требуется равенство как чисел Рейнольдса, так и чисел Маха, а также равенство отношений удельных теплоемкостей к. [c.167]

С—скорость звука, равная для газа kRT -, fe = p/ — отношение удельных теплоемкостей. [c.312]

Глассмен [268] предполагает, что влияние добавки твердых частиц к газу можно учесть введением соответствующих поправок в отношение удельных теплоемкостей у и молекулярный вес. Поправка, вводимая в отношение удельных теплоемкостей, зависит только от удельных теплоемкостей и количества присутствующих фаз. Поправка к молекулярному весу зависит только от молекулярного веса и числа молей каждого из присутствующих компонентов. Этот метод удовлетворителен только при малых отношениях массовых расходов твердых частиц и газа. [c.301]

Сверхзвуковой воздушный поток с числом Мм = 1,5 и отношением удельных теплоемкостей k = pj v = 1,4 имеет статическую температуру 223 К. Определите критическую скорость звука для этого потока. [c.77]

Найдите параметры сверхзвукового обтекания симметричного профиля (рис. 7.6), контур которого на переднем участке представляет собой клин с половиной угла при вершине (Зо = 0,26 рад, а на остальной части — параболическую кривую, описываемую уравнением у = 2с х Ь) (1 — х Ь), где с = 2 6 = 10. Число М набегающего воздушного потока = 5, угол атаки а - = 0 рад, отношение удельных теплоемкостей для воздуха k = jJ v = 1,4. [c.175]

Вычислите аэродинамические характеристики симметричного ромбовидного профиля (с = 2 Ь = 20 рис. 7.7), обтекаемого под угом атаки а = 0,05 рад сверхзвуковым воздушным потоком с числами М , = 3 и 20. Отношение удельных теплоемкостей для воздуха =Ср/ск ==1,4- [c.175]

Отметим, что в термодинамике идеального газа широко иепользуется отношение удельных теплоемкостей, называемое показателем адиабаты [c.137]

Анализ характеристик ракетного двигателя предполагает расчет следующих параметров тяги Fy эффективной скорости истечения продуктов сгорания из сопла г/эфф, коэффициента тяги характеристической скорости и удельного импульса /уд. При рассмотрении идеализированной одномерной схемы камеры сгорания параметры рабочего процесса можно выразить через температуру адиабатического горения в камере Гк, среднюю молекулярную массу М выхлопных газов и показатель адиабаты (отношение удельных теплоемкостей) у, а также через соответствующие величины давления и площади сопла в критичес-к( м и выходном сечениях. [c.15]

В результате применения метода двухмасштабных разложений к системе гидродинамических и термодинамических уравнений, описывающих поведение самогравитирующих газопылевых сгустков, построена математическая модель процессов эволюции сгустков, которая сводится к решению граничной задачи для уравнений Лэна-Эмдена, задачи Коши для нелинейного дифференциального уравнения 1-го порядка относительно энтропии, учитывающего источники энергии за счет распада радиоактивных примесей, и уравнений переноса излучения в диффузионном приближении. Численные расчеты, проведенные для сгустков в широком диапазоне их масс и значений характерной плотности, позволили выбрать для каждого сгустка вероятные начальные распределения плотности, температуры и давления. Проведено численное моделирование и исследованы основные этапы процесса эволюции газового сгустка (с отношением удельных теплоемкостей 7 = 1.57), имеющего массу, эквивалентную массе Земли, характерную плотность 0.4 г/см и теплоемкость при постоянном давлении 1.5-10 эрг (г-К), при наличии в его веществе примесей изотопов корот-кодвижущего А1 с массовой концентрацией сд 10 . Проведена оценка времени эволюции сгустка до начала конденсации. [c.449]

Смотреть страницы где упоминается термин Отношение удельных теплоемкостей : [c.27] [c.231] [c.12] [c.39] [c.289] [c.274] [c.33] [c.249] [c.260] [c.387] [c.396] [c.14] [c.338] [c.217] [c.295] [c.9] [c.209] [c.492] [c.252] [c.467] [c.480] [c.689] [c.24] [c.167] [c.310] [c.576]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...