Ламе коэффициенты

Здесь —первый инвариант тензора деформации, а — коэффициент температуропроводности (а = й/(ср), к и с — коэффициенты теплопроводности и теплоемкости) т] = уТо/й, Тд — температура тела в естественном (ненапряженном) состоянии, у = (ЗХ 2у)а X, V — постоянные Ламе, — коэффициент линейного теплового расширения, Д —оператор Лапласа. [c.470]

Ламе коэффициенты 402 Линия узлов 597 Локсодромия 483 [c.668]

Ламе коэффициент ел. Коэффициент Ламе [c.290]

Лагранжа тензор деформаций 84 Лагранжева вариация 152, 378, 484 Лагранжиан 520 Ламе коэффициенты 133 [c.550]

Ламе коэффициенты 21 Лежандра функции 125 [c.257]

Ламе коэффициенты 153 Лапласа плоскость 413 [c.722]

В этм случае коэффициенты Ламе для координат h равны [c.33]

И функции Ламе (иногда их называют коэффициентами Ламе) [c.19]

Коэффициенты Я и [г, характеризующие упругую сплошную среду, называются параметрами Ламе. Они связаны с модулем упругости Юнга и коэффициентом Пуассона а соотношениями [c.557]

Для определения коэффициентов Ламе X и в эксперименте образцы, изготовленные из соответствующего материала, подвергают таким испытаниям, при которых создаются достаточно легко контролируемые виды напряженного и деформированного состояний, Наиболее простым из этих испытаний является растяжение образца — прямого цилиндра равномерно распределенной по основаниям нагрузкой напряжения интенсивности q. Если выбрать систему координат так, чтобы ось Oxi была параллельна образующей цилиндра, а две другие оси лежали в плоскости поперечного сечения, то легко видеть, что матрица компонентов тензора напряжений будет иметь вид [c.48]

Оператор в левой части формулы (2.269) (оператор Ламе) будем считать тензором-оператором второго порядка в трехмерном пространстве и обозначать через А результат воздействия этого оператора на вектор и будем считать сверткой А-и. В декартовой системе координат оператор А задается матрицей, коэффициенты которой—дифференциальные операторы первого и второго порядка в действительности А проще записать в виде суммы таких матриц. Для получения соответствующих выраже- [c.89]

Величины H, называются коэффициентами Ламе. Производные в [c.21]

Коэффициенты Ламе 21 Кривая геодезическая 343 [c.410]

Подставив полиномы (10.2) вместо u, и и ш в уравнения Ламе [1], уравнения (3.3, а ) при замене коэффициентов си di и е,- их значениями при х = у = 0, после необходимых преобразований получим [c.355]

На основании этой гипотезы коэффициент Пуассона v и постоянная Ламе >.=-—- обращаются в нуль, а = 2G. [c.364]

Соотношения (9.30) по форме совпадают о соответствующ,ими уравнениями (9.4) задачи о плоской деформации если в (9.4) заменить коэффициент Ламе % другой постоянной К, определяемой равенствами (9.31), то получим соотношения (9.30). Вместе с тем в отличие от задачи о плоской де( рмации задача о плоском напряженном состоянии является, как уже отмечалось, трехмерной, поскольку напряжения и перемещения в этом случае зависят и от координаты х . Однако при очень малом расстоянии между торцами тела по сравнению с его поперечными размерами, т. е. когда тело представляет собой пластину (рис. 9.2), зависимость напряжений от Xg (в этом случае J g весьма мало), как это усматривается из соотношения (9.24), будет несущественной. [c.229]

При возрастании числа Re характер зависимости (Re) меняется для шара в диапазоне Re=10 . .. 3,5-10 , а для цилиндра в диапазоне Re=10. ..10 значения остаются приблизительно постоянными при дальнейшем увеличении Re коэффициент сначала резко уменьшается, а затем постепенно возрастает. Этот скачок называют кризисом сопротивления. Причина его заключается в следующем. При докризисном обтекании ламинарный пограничный слой отрывается в некоторой точке, положение которой не изменяется в широком диапазоне чисел Re. При этом турбулизация потока происходит вне тела в оторвавшемся лами- [c.397]

Коэффициенты давления в областях I и 11 рассчитываются соответственно по фор.му-лам (8.57) и (8.58), в которых Моо = 1,4 сс = [c.238]

Заметим, что в технической литературе чаще используются модули упругости и сдвига ( , О). Постоянные Ламе в свою очередь связаны с модулем Юнга и коэффициентом Пуассона [c.225]

Перейдем к исследованию задачи кручения составного стержня. В связи с весьма большими сложностями, возникающими при решении этой задачи в общей постановке, ограничимся рассмотрением сравнительно простого случая (построение решения для которого все-такн весьма трудоемко). Пусть в стержень (материал которого характеризуется коэффициентом Ламе р), снаружи ограниченный круговым цилиндром а изнутри эллиптической полостью, контур которой 1, вставлен стержень из другого материала ) (с коэффициентом Ламе pi) таким образом, что он полностью заполняет полость. Согласно принятой системе обозначений приходим к задаче для области Dt, расположенной внутри круга радиуса R, при наличии на эллиптическом контуре Ц разрыва для касательной компоненты напряжений. [c.364]

Перейдем к рассмотрению случая различных коэффициентов Ламе. Опишем один способ построения интегральных уравнений кусочно-однородной среды [236]. Введем на каждом из контуров Li (/ ф 0) вспомогательную функцию о)у с помощью соотношения [c.415]

Отметим, что условия (7.1) и (7.2) возможны и в случае одинаковых коэффициентов Ламе. Аппарат обобщенного потенциала сразу позволяет свести решение задач для подобных составных тел к задаче для сплошного тела. Действительно, для этого надо ввести в рассмотрение потенциал простого слоя с плотностью /2 2/( ) И потенциал двойного слоя с плотностью /2 1/( )- Тогда смещения [c.618]

Здесь мы заменили отношение постоянных Ламе через коэффициент Пуассона по формулам 8.3. [c.359]

Подставив полиномы (9.2) вместо и, у и w в уравнения Ламе [77], уравнения (3.3, а ) при замене коэффициентов с,-, и их значениями при х = у=>0, после необходимых преобразований получим [c.261]

Это соотношение устанавливает связь между первыми инвариантами напряженного и деформированного состояний через коэффициенты Ламе. [c.37]

Ламе коэффициенты (функции) 19 Ли Хуачжуна теорема 305 — 306 Линия координатная 19 [c.366]

Эффективным способом увеличения коэффициента теплоотдачи является лскусствениая турбулизация вязкого подслоя на поверхности твэла. В случае шаровых твэлов эта турбулизация происходит за счет возникающих при течении газа вихрей. Характерная особенность газового потока при движении его через шаровые твэлы — раннее наступление турбулентного режима течения. Из-за интенсивного вихреобразования лами-ларный режим течения нарушается при достижении чисел JRe=10-f-15. Предложены две схемы процесса течения охладителя в шаровых элементах. [c.39]

Уравнение Ламе равносильно системе трех линейных дифференциальных уравнений второго порядка с постоянными коэффициентами относительно проекций вектора смещення. [c.241]

При Re,,,, = 5 -7 движение пленки ла.минарное, прн Re,,., > > 400 — турбулентное, а при промежуточных значениях—волновое. П. Л. Канина установил влияние сил поверхностного натяжения на ламинарное течение иленки, п))и котором случайные воз.мущения пр водили к волновому ее движению, Средняя толщина пленки оказалась меньше, что привело к увеличению коэффициента а на 21 % по сравнению с рассчитанным по формуле Нуссельта. Для вертикальных труб при лами 1арно-волновом течении а определяют по формуле (17.54), но при С 1,15. На горизонтальных трубах волновое и турбулент1юе течения пленки не образуются из-за . алой дл1 ИЬ пути, и расчет ведут по формуле (17.54). [c.212]

Координатные поверхности при этом представляют собой сферы, конусы и полуплоскости, а коэффициенты Ламе таковы L, = = 1, Le— г, L

оператора Лапласа принимает вид [c.119]

Рассмотрим численный метод решения обратной задачи теории сопла для случая идеального нереагирующего газа при у = = onst. Примем также, что кривая y—fo x) (см. рис. 2.1) совпадает с осью симметрии, так что радиус кривизны ее / = оо и соответствующий коэффициент Ламе в уравнениях (2.31) — (2.35) Н, = . [c.188]

Упругие постоянные К и р называются коэффициентами Ламе. Они так же, как и модули упру1 ости и О, характеризуют упругие свойства материала- Из сравнения формул (3.1) и (3.8) следует, что р = 0,. [c.36]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.249 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Т1 1990 (1990) -- [ c.402 ]

Торсовые поверхности и оболочки (1991) -- [ c.95 , c.107 ]

Численные методы в теории упругости и пластичности (1995) -- [ c.34 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.12 ]

Теория упругости Изд4 (1959) -- [ c.72 , c.87 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.133 ]

Возбуждение и распространение сейсмических волн (1986) -- [ c.21 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.153 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...